Квантовые корреляции

Квантовые корреляции стоящее время является вопрос о [c.403]

Дается теоретический анализ квантовых корреляций спинов и поляризаций. [c.416]

Корреляция спинов в синглетном состоянии. Для надежной экспериментальной проверки существования квантовой корреляции целесообразно выбрать такую динамическую переменную, квантовый разброс которой в различных актах измерения значительно превосходит технические ошибки в измерении динамической переменной в каждом акте. Этому условию идеально удовлетворяет спин. Идея использования спина для исследования квантовых корреляций в опыте типа ЭПР принадлежит Бору (начало 50-х годов). [c.416]

Такой совершенный источник излучения был создан Аспектом и его сотрудниками к началу 80-х годов и позволил осуществить наиболее точные и надежные эксперименты по исследованию квантовых корреляций поляризации фотонов, которые завершили серию работ в этом направле- [c.423]

При обсуждении квантовых корреляций выдвигалось предположение, что они обусловлены некоторым взаимодействием, зависящим от расстояния между точками детектирования. Для проверки справедливости этого [c.424]

Зависимость коэффициентов квантовых корреляций от угла 0 [c.429]

После того как существование квантовых корреляций стало экспериментальным фактом и было экспериментально доказано, что количественно их в принципе нельзя описать с помощью теории скрытых параметров в рамках старого здравого смысла, ситуация значительно усложнилась. Были сделаны попытки преодолеть трудности при сохранении прежнего здравого смысла допущением возможности физических процессов со сверхсветовыми скоростями. Однако эти попытки не представляются перспективными. Исследуется также возможность сохранения прежнего старого смысла посредством теории нелокальных скрытых параметров. Но и это направление не возбуждает больших ожиданий. [c.432]

Создание квантовой механики сразу показало недостаточность локального приближения к описанию микроскопического мира. Отсюда сразу появились необходимость нового подхода к описанию движения, к определению элементарного объекта и т.д. Выявились совершенно необычные свойства новых объектов исследования, например отсутствие их индивидуальной идентификации, причем не в смысле отсутствия технических возможностей идентификации, а в принципе. Со всеми задачами описания квантовая механика успешно справилась. Каких-либо концептуальных трудностей в рамках локального приближения не возникало вне пределов соотношений неопределенности, хотя и было много дискуссий о причинности, детерминизме и т. д. Принципиальная концептуальная трудность возникла в связи с квантовыми корреляциями. Эта трудность подробно рассмотрена в предшествующих параграфах. Неизвестна природа этой корреляции. Она противоречит здравому смыслу, выработанному в рамках локального приближения. Но оставаясь в рамках локального приближения, нельзя в принципе согласовать эту корреляцию со здравым СМЫСЛОМ. Таково содержание возникшей принципиальной концептуальной трудности. [c.433]

Независимо от ответа на вопросы сейчас ясно, что существование квантовой корреляции свидетельствует о наличии в природе такой связи между объектами, которая не может быть объяснена известными физическими факторами. В настоящее время вряд ли можно согласиться, что выяснение природы квантовой корреляции является проблемой потустороннего ми- [c.434]

Эффект Соколова интересен тем, что он позволяет по-новому взглянуть на вопрос о возможности или невозможности передачи информации посредством квантовых корреляций. Ранее обсуждение этой возможности (точнее, невозможности) проводилось на основе использования так называемых ЭПР-пар коррелированных квантовых частиц (ЭПР — сокращенное название парадокса Эйнштейна-Подольского-Розена [8]). Но одиночные пары для этого не подходят, так как закон р ф исключает возможность управления корреляциями ЭПР-пар на расстоянии. В отличие от одиночных корреляционных пар частиц эффект Соколова представляет собой результат когерентной суперпозиции ЭПР-взаимодействий, когда одному из партнеров ЭПР-взаимодействий, т.е. возбужденному атому, соответствует огромное число вторых партнеров-электронов проводимости металла. В эффекте Соколова ограничение р / р, выраженное в терминах одиночных волновых функций электронов, слабо нарушается, так что возможность передачи корреляционных сигналов на небольшие расстояния не исключена. Речь идет фактиче- [c.11]

КВАНТОВЫЕ КОРРЕЛЯЦИИ И ИНФОРМАЦИЯ [c.241]

Возможность создания квантово-коррелированных систем естественно приводит к постановке вопроса о возможности (или невозможности) использования квантовых корреляций для передачи информации. Этот вопрос достаточно подробно обсуждается в разделах 44 - [c.241]

Гл. V. Квантовые корреляции и информация [c.242]

Эти эксперименты еще раз подтвердили реальность квантовых корреляций, которые невозможно понять в рамках представлений доквантовой физики, а в квантовой физике они выступают на уровне основополагающего факта, не подлежащего более глубокому анализу. [c.425]

Неравенства Келла. Квантовая корреляция, которую предсказывает квантовая механика между событиями в различных областях пространства, не могущих быть связанными физическими факторами, весьма значительна, и возникает вопрос, может ли быть в принципе такая сильная корреляция обеспечена классической теорией типа теории скрытых параметров. Этот вопрос был исследован в 1964 г. Беллом и был сформулирован в виде так называемых неравенств Белла. Неравенства Белла могут быть сформулированы в нескольких видах. Целесообразно использовать формулировку, которая применима непосредственно к корреляционным акспериментам с двухканальными анализаторами, описанными в 77. Эта формулировка принадлежит Клаузеру, Хорну, Симони и Хольту. [c.427]

Квантовая корреляция правильно описывается КЕ антовой теорией посредством волновой функции. Но волновая функция не является физическим полем. Какой элемент физической реальности представляет волновая функция А если нет такого элемента физической реальности [c.434]

Рассмотрим типичные квантовые корреляции на простом примере идеальных бозонных или фермионныл систем. По той же причине, что и в разд. 5.4, для вычислений удобно использовать большой канонической ансамбль. (Мы знаем, однако, что в термо-дина1шческом пределе результат эквивалентен результатам, полученным для канонического ансамбля). Одночастичная функция Вигнера для равновесной системы определяется выражением (3.8.3) [c.267]

Эта очень четкая формула показывает, что квантовые корреляции являются явными функционалами от одночастичной фзшкции распределения. Мы можем теперь определить зависящую от расстояния парную корреляционную функцию с помощью формулы (3.6.15), которая дает [c.269]

Таким образом, мы видим, что ширина функции (г) приб-тази-тельно определяется параметром Л. При высоких температурах корреляционная длина стремится к нулю когда она становится сравнимой с размером реальной частицы, можно забыть о квантовых корреляциях, и результаты, переходят в классические. Напротив, при низких температурах корреляционная длина TaHQBHT H весьма большой. [c.270]

Пусть частица 2 передается отправителю А, а частица 3 — получателю В. Исходное чистое состояние 01) 2з ) содержит никаких классических или квантовых корреляций (т.е. запутывания) между (/),) и 2з )- Однако отправитель А может осуществить запутывание состояний частиц 1 и 2. Для этого над этими частицами следует произвести операцию измерения фон Неймана. Операцию измерения удобно произвести в базисе Белла [37], который составлен из четырех ортнормированных состояний и [c.125]

Чтобы прояснить этот вопрос, вернемся к рис. 14, но в варианте газа квантовых частиц. Как и в классическом случае, соприкосновение чистого состояния с необратимым внешним окружением приводит к возникновению фронта необратимости, схлопывающе-гося со скоростью звука. Перед фронтом необратимости имеется сложно организованное обратимое чистое состояние. А за фронтом образуется набор случайных одночастичных волновых пакетов. Такое состояние естественно назвать смешанным состоянием, поскольку поведение каждого из пакетов является случайным и происходит по вероятностным законам. Естественно допустить, что ширина фронта необратимости имеет характерный размер порядка средней длины свободного пробега Я, хотя в общем случае ситуация может быть несколько сложнее, поскольку перед фронтом необратимости могут разрушаться более далекие межатомные квантовые корреляции. Локализация (коллапс) волновой функции любого атома отвечает как бы "измерению" его координаты, и соответственно, волновая функция газа остальных атомов может немедленно прореагировать на это измерение уничтожением части из своих компонент. [c.183]

Необратимость в каждом из слоев оказывается связанной с необратимым взаимодействием с окружением. Но это взаимодействие устроено таким образом, что оно сохраняет квантовые корреляции, существовавшие перед коллапсом. Можно сказать, что на коллапсы наложена достаточно жесткая связь ( onstraint), так что вероятности коллапсов следуют закону (i/rp, а волновая функция ф перед коллапсом подчиняется уравнению Шрёдингера. [c.197]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...