Остов атомный

Ортогональности условие 92 Остов атомный 46 [c.638]

Существует более сложный тип скольжения, обусловленный дислокациями. Оно возникает в том случае, когда приложенное усилие вызывает когерентное рождение дислокаций в следующих друг за другом атомных плоскостях. При движении любой дислокации по кристаллу позади нес остается атомная плоскость, сдвинутая на вектор, не совпадающий с вектором решетки Бравэ в результате же прохождения целого семейства дислокаций образуется область, в которой кристаллическая структура оказывается зеркальным отражением (относительно плоскости скольжения) первоначальной структуры кристалла. Такой процесс называют двойникованием, а саму измененную область — деформационным двойником. [c.254]

До сих пор ничего не говорилось о применимости евклидовой геометрии для описания очень маленьких конфигураций, сравнимых по величине с размерами атома (10 см) или атомного ядра (10 см). Вопрос о том, справедлива ли здесь евклидова геометрия, надо сформулировать следующим образом можем ли мы получить правильное представление о внутриатомном мире и создать эффективную теорию, описывающую этот мир, сохраняя предположение о выполнимости аксиом евклидовой геометрии Если можем, то нет оснований подвергать сомнению применимость евклидовой геометрии в качестве достаточно хорошего приближения. Мы увидим в т. IV, что теория атомных и внутриатомных явлений, по-видимому, не приводит к парадоксам, препятствующим нашему пониманию этих явлений. Многие факты еще остаются непонятными, но среди них нет таких, которые приводили бы к противоречиям из-за геометрических [c.31]

Когда эти материальные точки заключены в каком-либо сосуде, то от действия на них стенок сосуда возникают дополнительные силы, не учитывающиеся при этом выводе и изменяющие вид формулы (112), иногда совсем незначительно. Результат, выражаемый формулой (112), остается верным даже в тех случаях, когда при описании состояния системы материальных точек следует учитывать и квантовые поправки. Теорема о вириале сохраняет силу как для взаимодействия электронов и атомных ядер в молекулах или кристаллах, так и для взаимодействия между атомами, образующими звезду, или между звездами, образующими галактику. [c.302]

До 932 г. в физике были известны только два сорта первичных, или элементарных, частиц электроны и протоны. Поэтому в те годы было сделано предположение, что атомные ядра построены из протонов и электронов (протонно-электронная гипотеза). При этом считалось, что в состав ядра с порядковым номером Z и массовым числом А входит А протонов и А—Z электронов. Входящие в состав ядра электроны как бы нейтрализуют электрический заряд А—Z протонов и остается действующим лишь заряд Z протонов. Ядерные электроны по этой гипотезе, кроме того, выполняют роль цементирующего средства, связывающего положительно заряженные протоны в ядре. Непосредственное подтверждение справедливости протонно-электронной гипотезы ее сторонники видели в существовании Р -радиоактивности, при которой ядро испускает Р -частицу (электрон). [c.129]

В данной главе мы изложим основные положения нескольких моделей ядра. Тот факт, что вместо единой последовательной теории атомного ядра существуют различные модели ядер, каждая из которых применима только к определенному и ограниченному кругу явлений, показывает, какой объем исследований еще остается впереди в этой области. [c.171]

Атомное ядро создает кулоновское поле, которое можно считать сферически симметричным или центральным, потенциал которого является функцией только расстояния г от центра. Таким образом, электроны атома движутся в центрально симметричном поле, при этом момент количества движения является первым интегралом движения, т. е. остается постоянным во времени. Здесь дополнительно накладывается еще условие квантования. Орбитальный мо- [c.184]

Анализ состава устойчивых атомных ядер (свойства которых остаются во времени неизменными) показывает, что они действительно имеют определенное соотношение нейтронов и протонов, [c.212]

Принцип Паули остается справедливым для смешанного ансамбля частиц, содержащего атомные электроны и 3 -частицы (Р"-частицы, испущенные ядром, не захватываются электронными уровнями атома, занятыми электронами). [c.150]

Атомный остаток (атомный остов) — часть атома, остающаяся при исключен.ии электронов, находящихся на внешних оболочках. [c.265]

Схема термов алюминия состоит из серий дублетных уровней, во многом напоминающих серии щелочных металлов (рис. 20). Энергия уровней по-прежнему может быть выражена формулой (2.14). Таким образом, модель атома, используемая при рассмотрении спектров щелочных металлов (оптический электрон в поле атомного остатка), в значительной степени остается верна и для более сложного атома алюминия. [c.63]

В сдвиге линий проявляется только часть смещения уровней, обусловленная оптическим электроном. Сдвиг уровней, связанный с электронами атомного остатка, при переходах оптического электрона остается неизменным и поэтому не может быть экспериментально зарегистрирован. Исходя из этого, при расчете сдвига уровней из наблюдаемого сдвига линий его обычно полагают равным нулю. [c.72]

Уравнение (18.4.1) иногда называют уравнением состояния при ползучести, но этот термин в теориях, использующих термодинамику, имеет несколько иной смысл. Существенно подчеркнуть, что параметром упрочнения является именно деформация ползучести р в ранних работах эта оговорка часто не делалась и за параметр упрочнения принималась полная деформация (иногда за вычетом упругой части). Опыты показывают, что мгновенная пластическая деформация, если она невелика—порядка 1—2%,— не оказывает упрочняющего влияния на последующую ползучесть. Это можно объяснить некоторой разницей механизма мгновенной пластической деформации и пластической деформации, происходящей в процессе ползучести. В первом случае, если пластическая деформация невелика, она происходит в результате локализованного скольжения по пачкам плотно расположенных плоскостей скольжения в кристаллических зернах, при этом большая часть объема металла остается недеформированной, а следовательно, неупрочненной. Ползучесть происходит в результате скольжения по атомным плоскостям, распределенным по объему равномерно и на близких расстояниях величина сдвига в каждой плоскости невелика, но достаточна для создания равномерного упрочнения. [c.621]

На рис. 1.36 показана простейшая схема так называемой краевой дислокации, которая характеризуется наличием лишней вертикальной атомной полуплоскости в верхней части кристалла. После того как дислокация пробежала весь кристалл слева направо (см. рис. 1.36), форма кристалла изменилась, хотя структура осталась неизменной. [c.76]

Для атомных ядер наиболее характерны энергии порядка 1 МэВ. Например, энергия в несколько мегаэлектронвольт (около десяти) обычно нужна для того, чтобы вырвать из ядра один протон или нейтрон. В отдельных случаях в ядерной физике приходится иметь дело с более низкими энергиями. Так, вылетающие из ядра у-кванты часто имеют энергии порядка сотни и даже десятка кэВ, а иногда и ниже. При энергиях столкновения выше 1 МэВ становится возможным рождение электронов (в паре с позитронами). При энергиях столкновения до 150 МэВ происходит энергичное разрушение атомных ядер, но составляющие их элементарные частицы остаются неизменными. При энергиях столкновения выше 150 МэВ начинается рождение новых частиц, сначала сравнительно легких (пионы), а затем все более и более тяжелых. [c.10]

Чтобы представить себе роль слабых взаимодействий более наглядно, попробуем вообразить, каким бь[ был мир при отсутствии тех или иных взаимодействий. В мире без сильных взаимодействий не претерпели бы существенных изменений квантовая электродинамика и вся физика лептонов. И комптон-эффект, и распад мюона протекали бы так же, как и в обычном мире. Но вот сильно взаимодействующих частиц либо не стало бы вовсе, либо вместо них появились бы совершенно другие частицы. Поэтому мир в целом был бы совершенно иным во всей доступной нам области масштабов. Если бы исчезли электромагнитные взаимодействия, то атомные ядра и сильно взаимодействующие частицы остались бы, хотя и в исковерканном виде (или, если хотите, в виде, не исковерканном электромагнитными взаимодействиями). Протон и нейтрон стали бы совершенно неотличимыми друг от друга. Точно так же одинаковыми стали бы частицы внутри каждого изотопического мультиплета (например, три пиона). Начиная же с атомных масштабов и выше, мир изменился бы до полной неузнаваемости. Не стало бы ни молекул, ни атомов, ни электромагнитного излучения. Тем самым не стало бы и привычных нам макроскопических веществ. [c.397]

Источником теплоты является топливо, используемое в настоящее время во все возрастающих количествах. При горении органического топлива протекают химические реакции соединения горючих элементов топлива (углерода С, водорода Н и серы S) с окислителем — главным образом кислородом воздуха. Реакции горения протекают с выделением тепла при образовании более стойких соединений — СО2, SO2 и Н2О. Эти реакции связаны с изменением электронных оболочек атомов и не касаются ядер, так как при химических реакциях ядра реагирующих атомов остаются нетронутыми и целиком переходят в молекулы новых соединений. В 1954 г., после пуска в СССР первой в мире промышленной атомной электростанции мощностью 5 Мет, наступил век промышленного использования ядерного топлива, т. е. тепла, выделяющегося при реакциях распада атомных ядер некоторых изотопов тяжелых элементов и Ри . Вследствие ограниченности ресурсов топлива в Европейской части СССР, а также в районах, удаленных от месторождений органического топлива, в СССР строят мощные атомные электрические станции, и тем не менее основным источником тепла остается органическое топливо, о котором ниже приведены краткие сведения. В качестве топлива используют различные сложные органические соединения в твердом, жидком и газообразном состоянии. В табл. 16-1 приведена общепринятая классификация топлива по его происхождению и агрегатному состоянию. [c.206]

Удаленный ке вместе с ионом электрон уменьшает число электронов на единицу, т. е. положение уровня Ферми Ер на первом этапе остается неизменным. На втором этапе к кристаллу добавляется нейтральный атомный объем металла, число же электронов опять становится равным их прежнему числу Л о в кристалле без вакансии. [c.102]

Исследование поверхности нитевидных кристаллов показало, что она не имеет микроскопически) трещин, остается атомно гладкой . Структура их характеризуется почти полным отсутствием дислокаций. Необходимо приложить огромное усилие для того, чтобы нарушить связь атомов кристаллической решетки, расположенных в плоскости скольжения. Высокая энергия межатомной связи, свойстванная тугоплавким соединениям, обусловливает большинство ценных качеств кристаллов. [c.65]

Как бы ни называли наш технический век — веком космоса или автоматики, атомным веком или веком электроники — основой технического прогресса была и остается машина. Машиностроение — ведущая отрасль народного хозяйства, производящая машины, механизмы и оборудование для целого ряда других отраслей, это — их материально-техническая база. От уровня развития машиностроения, от степени совершенства машин в значительной степени зависит производительность общественного труда и благосостояние народа. Поэтому в планах экономического и социального развития нашей стргшы предусматривается опережающее развитие машиностроения перед ним стоят такие задачи, как освоение новых конструкций машин и механизмов, средств автоматизации, позволяющих использовать высокопроизводительные энерго- и материалосберегающие технологии, обеспечение необходимой надежности и долговечности машин и механизмов для различных отраслей народного хозяйства, повышение их экономичности и производительности. [c.9]

В этот период в СССР, США, Англии проводятся крупные исследования в области управляемых термоядерных реакций синтеза легких атомных ядер. В частности, советскими физиками под руководством Л. А. Арцимовича и М. А. Леонтовича проводились работы по созданию контролируемой термоядерной реакции синтеза в мощном газовом разряде. При этом встретился ряд серьезных трудностей, и проблема остается пока нерешенной. [c.14]

В 1913 г. Вин [23] писал Данные теории излучения и новейшая теория теплоемкости доказали, что электронная теория металлов должна быть построена па существенно новой основе . Вин установил ряд важных положений, которые и в иастояш,ее время существенны для понимания электронной проводимости, и показал, что говорить о наличии эффективно свободных электронов в атомной решетке моншо только в том случае, если эти элс1 троны обладают скоростью V, которая не зависит от температуры и остается неизменной вплоть до абсолютного нуля. На основании опытов Камерлинг-Оннеса при очень низких температурах Вин пришел к выводу, что если структура решетки полностью регулярна, то проводимость металла должна быть бесконечно большой. При более высокой температуре колебания атомов металл должны нарушать периодичность решетки и приводить к столкновениям атомов с электронами проводимости. Основываясь па уравнении Друде [c.157]

Обш ие теоремы механики формулируются для системы материальных точек, связанных силами взаимодействия плп подчиненных геометрическим связям. Простейшую систему представляет собою так называемое абсолютно твердое тело, т. е. система конечного или бесконечно большого числа материальных точек, расстояния между которыми остаются неизменными. После того как наложено столь жесткое кинематическое ограничение, вопрос о природе сил взаимодействия между точками, составляющими твердое тело, уже не возникает, эти взаимодействия не могут быть измерены никаким способом, они совершенно не влияют на характер движения тела. Продолжая тот же путь рассуждений, можно представить себе реальное твердое тело или жидкость как систему весьма большого числа материальных точек, взаимодействующих между собою определенным образом. Физическая точка зреиия будет состоять в том, чтобы приписывать этим материальным точкам определенную индивидуальность, отождествляя их с реальными атомами и молекулами. Проследить за движением каждой физической точки совершенно невозможно, так как число их слишком велико, поэтому, даже если принять за отправной пункт представление об атомном строении и об определенных законах междуатомного взаимодействия, все равно приходится вводить некоторые осредненные характеристики, описывающие движение атомов и действующие между ними силы, отказываясь от рассмотрения каждого атома в отдельности. Методы статистической физики хорошо развиты применительно [c.19]

Атомный номер Z равен электрическому заряду ядра в единицах абсолютной величины заряда электрона. Электрический заряд является целочисленной ) величиной, строго сохраняющейся при любых (в том числе и при неэлектромагнитных) взаимодействиях. Совокупность имеющихся экспериментальных данных о взаимопревращениях атомных ядер и элементарных частиц показывает, что кроме закона сохранения электрического заряда существует аналогичный строгий закон сохранения барионного заряда. Именно, каждой частице можно приписать некоторое значение барионного заряда, причем алгебраическая сумма барионных зарядов всех частиц остается неизменной при каких угодно процессах. Барионные заряды всех частиц целочисленны. Барионный заряд электрона и v-кванта )авен нулю, а барионные заряды протона и нейтрона равны единице. Лоэтому массовое число А является барионным зарядом ядра. Закон сохранения барионного заряда обеспечивает стабильность атомных ядер. Например, этим законом запрещается выгодное энергетически и разрешенное всеми остальными законами сохранения превращение двух нейтронов ядра в пару легчайших частиц — v-квантов. Закон [c.35]

Интересно отметить, что тем самым у-кванты генерируются со ско-)остью процессов, протекающих за счет сильного взаимодействия. Ъявившиеся высокоэнергичные у-кванты порождают при столкновениях с атомными ядрами элекгронно-позитронные пары — е", которые в свою очередь испускают тормозные у-кванты и т. д. Нарастание числа электронов, позитронов и у-квантов будет происходить до тех пор, пока ионизационные потери электронов и позитронов не станут сравнимыми с их радиационными потерями, т. е. до тех пор, пока энергия электронов и позитронов не уменьшится до критической энергии в воздухе, составляющей приблизительно 72 МэВ (см. гл. VHI, 3). [c.644]

Твердый раствор внедрения (см. рис. 67, б) возникает тогда, когда атомные размеры растворимого вещества значительно меньше атомных размеров растворителя г , а именно когда rjr < 0,59. При этом условии атомы растворимого элемента внедряются в межатомное пространство кристаллической решетки растворителя. Твердые растворы внедрения, как правило, образуются на базе переходных металлов, в которых растворяются металлоиды с малыми атомными размсрами (С, Н, N, Б). Таким образом, кристаллическая решетка твердого раствора внедрения остается того же типа, что и металла- [c.93]

Вместе с тем следует иметь в виду, что рентабельность транспортного судна оценивается комплексом показателей, куда помимо КПД энергетической установки входят стоимость топлива, стоимость паропроизводяш ей установки, ее масса и габарит и т. д. Ядерное топливо в 1,5—1,7 раза дешевле органического. Количество ядерного топлива, загружаемого в активную зону реактора, может обеспечить непрерывную эксплуатацию атомного судна до 5 лет и более без ограничения его автономности и дальности плавания. В результате, несмотря на большую массу и габариты самой АСЭУ по сравнению с обычной ПТУ, с учетом массы и объема запасов органического топлива преимущества остаются за атомными установками, причем с возрастанием мощности эти преимущества увеличиваются. АСЭУ становятся конкурентоспособными с ПТУ обычного типа для контейнеровозов при мощностях 15— 60 тыс. кВт [16]. [c.157]

Рпс. 2. Расположение атомов в атомной плос1 ости, перпендикулярной к краевой дпслокацпп в простой кубической решетке. Знаком Д отмечена точка пересечения края лишней полуплоскости (краевой дислокации) с этой атомной плоскостью. [c.24]

Выясним, как будет изменяться с Сс степень тетраго-нальности с а — 1 в частично (не наиболее) упорядоченном сплаве [18]. Пусть кристалл мартенсита содержит N атомов железа. Тогда каждая ОЦК подрешетка содержит тоже N октаэдрических междоузлий. Обозначим через П, щ, щ числа атомов углерода в подрешетках с осями те-трагопальности с, параллельными соответственно направлениям [100], [010], [001], II через п — П1 + П2 + щ — полное число атомов С в сплаве. Введем вероятности Pi = ni N (1 = 1, 2, 3) заполнения междоузлия -й подрешетки атомом углерода и атомную концентрацию Сс = — n N этих атомов. Примем модель, в которой две подрешетки остаются эквивалентными, т. е. положим, что, например, 1 = нг Следовательно, атомы углерода в упорядоченном состоянии преимущественно занимают междоузлия третьей подрешетки. Степень дальнего пордд-ка будем характеризовать параметром [c.186]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...