Удар краевой

Удар краевой 322 ---- центральный 324 [c.342]

Пусть в преграду толщины к по нормали к свободной поверхности ударяется тело длины I и среднего диаметра к = 2г со скоростью Ос- В результате удара образуется отверстие. Экспериментально установлено, что при ударе тела длины /> 2/ о в преграду толщины /г > 2го отверстие имеет цилиндрическую форму [12], [27], поэтому можно пренебречь краевым эффектом и считать, что диаметр отверстия определяется только радиальным расширением. В этом случае расчет радиуса отверстия сводится к решению следующей задачи. В момент времени i = О в срединной поверхности преграды образуется отверстие й = 2го, в котором действует давление р , равное давлению за фронтом ударной волны в момент начала соударения и распространяющееся по срединной поверхности с образованием ударной волны. Требуется найти закон расширения отверстия и его диаметр по окончании процесса соударения, предполагая материал преграды за ударной волной жидким или идеально-пластическим. Плотность среды за ударной волной считается постоянной и определяется из условий, имеющих место на ударной волне в момент взаимодействия. Предполагается, что за время движения среда перед ударной волной находится в покое. Задача обладает цилиндрической симметрией и рассматривается в полярных координатах. Уравнения движения и неразрывности принимают вид [c.193]

Изучение процесса распространения упругопластических волн в стержне при продольном ударе осуществлялось путем регистрации перемещений отдельных фиксированных сечений с помощью индукционных датчиков [9], обеспечивающих запись скорости сечений во время удара при осциллографировании. Экспериментальные данные сравнивались с результатами теоретического решения задачи о продольном растягивающем ударе с постоянной скоростью по стержню конечной длины [2, 3, 9], построенного на основании деформационной теории приближенным методом Г. А. Домбровского. При этом предполагалось, что при динамическом нагружении зависимость между напряжением и деформацией о- -е такая же, как и при статическом нагружении. Статическая диаграмма а е аппроксимировалась специально подобранными функциями, допускающими точное решение краевой задачи. Про- [c.225]

На основании (12.41) и (12.43) смешанная задача об определении потенциала скоростей возмущенного движения жидкости, возникшего в результате удара тела, плавающего на горизонтальной поверхности жидкости, равносильна задаче Неймана, поставленной в симметричной области — внешности замкнутой поверхности 2] 2 симметричными краевыми данными [c.177]

По-видимому, процесс удара частиц о покрываемую поверхность можно рассматривать как состоящий из двух основных фаз. Степень проявления первой фазы — хрупкого разрушения капель — определяется соотношением значений коэффициента вязкости капель диспергированного материала в момент их попадания на обрабатываемую поверхность к скорости их полета. Сразу же вслед за первой фазой проявляется вторая, когда осколки разрушенной капли под воздействием сил поверхностного натяжения приобретают округлую форму и в известной мере смачивают поверхность, но краевой угол не достигает при этом равновесного значения ввиду большой скорости охлаждения частиц и, следовательно, роста значений их вязкости. [c.238]

Поскольку осколки капель при ударе о поверхность разлетаются в радиальном направлении, то после завершения второй фазы каждая частица приобретает конфигурацию, показанную на рис. 5. Для некоторого уменьшения хрупкого разрушения жидких частиц в момент их удара о покрываемую поверхность и ослабления степени отрицательного влияния этого явления на пористость и прочность сцепления покрытий с металлом необходимо уменьшение коэффициента вязкости частиц, обеспечение оптимальных скоростей полета, снижение краевого угла их взаимного смачивания и смачивания ими металлической подложки, а следовательно, повышение температуры нагрева и снижение скорости их охлаждения. [c.239]

В основе механизма этого вида изнашивания лежит многократная деформация поверхностного слоя, вызывающая постепенное нарастание наклепа, охрупчивания и последующее отделение частиц износа. На поверхностях соударения наблюдается повышение твердости в результате наклепа и упрочнение в результате превращения остаточного аустенита в мартенсит. В этом виде изнашивания велика роль краевого эффекта. Периферийные участки деталей, подверженные удару, начинают изнашиваться раньше и главным образом путем выкрашивания, хорошо различимого при осмотре. [c.35]

Волновая теория соударения стержней. Пусть стержень, имеющий закрепленный конец л = О, испытывает удар, наносимый твердым телом массы М по свободному концу. Исходным является уравнение (22). Оно должно быть решено при следующих начальных и краевых условиях [c.263]

Подставляя решение (7.157) в общее уравнение для прогиба (7.152), в начальные (7.153) и граничные (7.156) условия и учитывая квазистатический прогиб (7.158), получим замкнутую начально-краевую задачу для определения динамической части прогиба Wd- В отличие от теплового удара уравнение для его [c.438]

Было установлено, что дисперсность, форма и количество выпавших из потока загрязнений зависят от направления газового потока. Так, мелкие частицы прилипают в кормовой зоне. Форма краевых загрязнений зависит от особенностей обтекания препятствий запыленным потоком. Лобовая часть труб подвергается ударам крупных частиц, поэтому прилипание к ней наблюдается лишь при небольших скоростях. [c.394]

Скорость г 1, с которой поверхность раздела опускается вниз после удара, примем для простоты постоянной, т. е., согласно сказанному по поводу формулы (94), поставим задачу об отыскании минимального индуктивного сопротивления. Эта скорость равна удвоенной индуктивной скорости ю (см. приближенный расчет, сделанный на стр. 285 для случая, изображенного на рис. 165). Связь между циркуляцией Г на поверхности раздела и скоростью ТО1 определяется однозначно из второй краевой задачи теории потенциала, а именно, циркуляция Г пропорциональна скорости гсг. Из соображений о размерностях можно принять, что [c.289]

Удар конусов и клиньев. Вертикальный удар конуса о горизонтальную свободную поверхность приводит к очень изящной краевой задаче теории потенциала, если пренебречь влияниями вязкости, силы тяжести, сжимаемости и поверхностного натяжения. Из соображений теории подобия [7, гл. IV, 8] потенциал скоростей можно искать в форме [c.319]

Система основных уравнений в безразмерной форме. Исследование удара вязкопластического стержня о жесткую преграду свелось, таким образом, к задаче с подвижной границей для уравнения теплопроводности, не приводящейся к традиционным краевым задачам математической физики. [c.510]

НОСТИ, находящееся в однородном магнитном поле Н Нх, О, 0) и подвергаемое тепловому удару внешней средой температуры по краевой поверхности г = 0. [c.286]

Задача о направленном взрыве грунта, рассмотренная М. А. Лаврентьевым и его учениками В. М. Кузнецовым и Е. Н. Шером (1960) была сведена к задаче о движении несжимаемой жидкости. Постановка краевой задачи близка к постановкам задачи об ударе и к задачам теории струй (форма части границы заранее неизвестна). В. М. Кузнецов (1960) решил конкретную задачу о форме воронки выброса грунта при взрыве. [c.32]

Если ширина остатка равна тройной ширине полосы, то тогда при последнем ударе инструмента получаются три полосы. У последней полосы краевой отход не отрезан. Такие полосы перерабатываются отдельно, так как они имеют неравномерную ширину. [c.86]

Давления в краевых волокнах оказываются настолько малыми, что в зоне 2 металл получает рыхлую структуру. Здесь чистый металл в значительной степени перемешивается с сульфидными соединениями и окисленным металлом 4, который выплескивается во время оплавления в результате сдавливания. Давления в зоне 2 настолько незначительны, что здесь появляются даже усилия обратного знака, разрывающие металл. Искривления волокон в зоне 2 настолько сильны, что при срезывании верхних слоев металла по плоскости 0 —0 в районе стыка появляются точки а—а, являющиеся границами волокон металла. Эти точки представляют собой дополнительные концентраторы напряжений при ударных испытаниях и на изгиб. Они в значительной степени определяют известную для стыковой сварки нестабильность показателей прочности на удар и изгиб механически обработанных образцов. [c.190]

СТИ ДЛЯ этой задачи довольно сложна. Механическое возмущение с конечной скоростью, равной скорости продольных волн, распространяется в уже деформированной среде в результате изменения температуры на границе. При t < х/а картина решения, очевидно, будет такой же, как в случае только теплового удара. Но уже на волне сильного разрыва л = at, несущей воздействие границы, в решение будет входить краевое условие для механической нагрузки. [c.285]

На свободной поверхности жидкости 5 атмосферное давление конечно, поэтому импульсивное давление = 0. Следовательно, после удара потенциал ф на ней равен нулю. На смоченной поверхности тела 1, если нет отрыва жидкости от поверхности, скорость жидкости вдоль нормали к ней должна быть равна проекции на нормаль скорости тела На бесконечности движение жидкости исчезает. Таким образом, определение потенциала ф в момент, следующий непосредственно после удара, сводится к решению смешанной краевой задачи для уравнения Лапласа [c.35]

По мере развития углубления на наковальне начина- ет проявляться краевой эффект, состоящий в изнашивании периферийных кромок образца путем трения скольжения. Объясняется это тем, что лунка на поверхности наковальни постепенно увеличивается и принимает такую форму, что происходит изнашивание периферийных участков образца абразивными частицами путем микроцарапания в результате их перемещения из-под образца в моменты его удара по абразиву. При этом меняются износ и качественная картина формирования рельефа на поверхности образца и наковальни. [c.89]

На рис. 6.20 показано, какое влияние может оказывать направленне удара. Удар в плоскостном направлении оказывает большее влияние, чем удар в краевом направлении. На ударную вязкость оказывают влияние температура (рис. 6.21) [c.163]

Рис. 6.20. Влияние направления удара на ударную вязкость по Шарпи. а — пластмасса, армированная стеклотканью / — устройство, предназначенное для испытания металлов, 2 — изгиб в плоскостном направлении, 3 — изгиб в краевом направлении, —устройство для испытания пластмасс, направление волокна —О— 0° —Щ— 45° б — пластмасса, армированная стекломатом —О— устройство, предназначенное для испытания металлов, — — уст ройство для испытания пластмасс Примечание. В случае плоскост ного направления рассматри вается ширина, в случае краево го — толщина.

Рис. 6.23. Влияние содержания армирующего волокна на ударную вязкость по Шарпи — работа, поглощаемая за счет упругости / — твердая сталь 2 — хромомолибденовая сталь 3 — пружинная сталь 4 — полиэфирная смола, армированная стекловолокном (продольный удар) 5 — полиэфирная смола, армированная стеклотканью с атласным переплетением (вверху — плоскостное направление, внизу — краевое направление) 6 — эпоксидная смола, армированная волокном из коррозионностойкой стали 7 — чугун 5 — полиэфирная смола, армированная стекломатом 9 — эпоксидная смола, армированная углеродным волокном (ортотропная слоистая пластина) W — дерево И — слоистый материал с однонаправленной ориентацией волокон 12 — дюралюминий 13 — сталь 14 — полиэфир 15 — стекло.

УГОЛ естественною откоса — угол трения для случая сьшучей среды зрения — угол, под которым в центре глаза сходятся лучи от крайних точек предмета или его изображения краевой — угол между поверхностью тела и касательной плоскостью к искривленной поверхности жидкости в точке ее контакта с телом Маха — угол между образующей конуса Маха и его осью падения (отражения или преломления)— угол между направлением распространения падающей (отраженной или преломленной) волны и перпендикуляром к поверхности раздела двух сред, на (от) которую (ой) падает (отражается) или преломляется волна предельный полного внутреннего отражения — угол падения, при котором угол преломления становится равным 90 прецессии — угол Эйлера между осью А неподвижной системы координат и осью нутации, являющейся линией пересечения плоскостей xOj и x Of (неподвижной и подвижной) систем координат сдвига—мера деформации скольжения — угол между нада ющнм рентгеновским лучом и сетчатой плоскостью кристалла телесный — часть пространства, ограниченная замкнутой кони ческой поверхностью, а мерой его служит отношение нлоща ди, вырезаемой конической поверхностью на сфере произволь ного радиуса с центром в вершине конической поверхности к квадрату радиуса этой сферы трения—угол, ташенс которого равен коэффициенту трения скольжения) УДАР [—совокупность явлений, возникающих при столкновении движущихся твердых тел с резким изменением их скоростей движения, а также при некоторых видах взаимодействия твердого тела с жидкостью или газом абсолютно центральный <неупругий прямой возникает, если после удара тела движутся как одно целое, т. е. с одной и той же скоростью упругий косой и прямой возникают, если после удара тела движутся с неизменной суммарной кинетической энергией) ] [c.288]

Если поверхность хорошо смачивается, то весь пар в конце концов исчезает, если жидкость не насыщена газом. Так, Дин [16] обнаружил, что больших напряжений разрыва, вызываемых ударом по стенке трубы, можно достичь и тогда, когда различные поверхности просто оставляют на некоторое время в контакте с частично деаэрированной водой. Увеличение перегрева или сопротивления разрыву при затянутой кавитации [4, 14, 17] указывает на то, что в большинстве статических опытов определяющим является диффузионный процесс. Следо-вательнб, основное преимущество предварительной обработки давлением состоит, вероятно, в увеличении скорости диффузии захваченного воздуха в жидкость. Другое несомненное преимущество предварительной обработки давлением состоит в том, что зародыши пара в частично смачиваемых впадинах будут разрушены, так как во всяком случае краевой угол 90° является как бы предварительным условием для достижения выгнутого мениска с радиусом кривизны от 10 до 10 см. Однако [c.95]

Пластина с одним краевым надрезом при одноосном растяжении является очень простой экспериментальной системой. Предполагалось, что данные о динамической трещино-стойкости можно получить, вызывая разрушение предварительно растянутой пластины посредством удара в вершину краевого надреза и измеряя скорость трещины в процессе разрушения [2, 8J. Практически оказалось, что условия нагружения должны быть такими, чтобы вызывать замедление трещины на ранней стадии ее роста с последующим ускорением после прохождения через хорошо выраженный минимум скорости. В предположении, что импульс напряжений, инициирующий разрушение, затухает за то время, в течение которого скорость трещины снижается до минимального значения, и что нагружающая система достаточно мягкая для того, чтобы предварительная нагрузка поддерживалась на постоянном уровне в течение большей части процесса разрушения, оказалось возможным вычислить динамический коэффициент интёнсивности напряжений в вершине трещины по величине предварительных напряжений и длине трещины, соответствующей моменту, когда скорость трещины минимальна. [c.191]

Вторая часть обзора посвящена краевым задачам термопластичности. В ней обсуждаются решения и методы решения задач о закалке, термических ударах, выделении внутреннего тепла и расчете элементов машин. Рассматривается циклический нагрев и комбинированное термомеханиче ское нагружение излагаются методы анализа приспособляемости. [c.94]

Рассмотрим свободно- опертую по всем сторонам прямоугольную пластинку х < Ь, у < й с покрытием толщиныТг. Поверх ность пластины г == + 6 в начальный момент времени подвергается тепловому удару потоком тепла д. Нижняя поверхность пластины г = — б и ее краевые поверхности х = у =гЬ 4 теплоизолированы. [c.294]

Этот метод сведения трех независимых переменных к двум использован в известной работе Г, Вагнера об ударе гидрЬплана при посадке на воду ). Рассуждая, как в гл. III, 2 мы можем свести задачу к функциям одной комплексной переменидй, но при этом усложнятся краевые условия. [c.177]

Изучаются обобщенные колебания балки прямоугольного поперечного сечения [57], прямоугольной [30] и круговой [58] пластинок, подвергаемых тепловому удару по одной из боковых поверхностей. Обобщенные одномерные динамические температурные напряжения определяются в полубесконечной пластинке, нагреваемой действующим на некотором расстоянии от края или движущимся в глубь ее плоским источником тепла. Затем рассматриваются изотропная круговая [261 и бесконечная с круговым отверстр -ем [27] пластинки, подвергнутые тепловому удару внешней средой по краевой поверхности. Рассмотрен также бесконечный цилиндрический стержень, подвергнутый тепловому удару источниками тепла, периодически изменяющимися по осевой координате. [c.194]

Теория неустановившихся волновых движений обширна и имеет много интересных направлений. В настоящей статье я остановлюсь только на одной из групп задач этой теории — на проблеме стоячих волн, составляющей один из больших разделов теории неустановившихся волн. Здесь возникает много интересных вопросов даже в линейной теории. Элементарными являются только задачи о волнах малой амплитуды над гладким горизонтальным дном или в цилиндрическом сосуде. В то же время существует большое число технических задач, требующих расчета стоячих волн на поверхности жидкости, заключенной в сосуд весьма сложной формы. Исторически п.ервыми задачами подобного рода были задачи об озерных сейшах — свободных колебаниях, возникающих в водоемах. Даже предположение малой глубины водоема не делает задачу доступной аналитическому исследованию. Возникающие краевые задачи остаются настолько сложными, что аналитическое решение для них получено только в исключительных случаях. Большое количество работ, многие из которых опубликованы в последнее время, посвящено различным численным аспектам теории сейшей. Теорией стоячих колебаний жидкости интересуются также инженеры, проектирующие порты и портовые сооружения. К числу задач теории стоячих волн, решение которых важно при проектировании порта, относится знаменитая проблема тягуны . Эта проблема сводится в конечном счете к определению точек, находящихся посредине между узлами. В этих точках горизонтальные перемещения воды наиболее значительны. Если около причала окажется такая точка и в этом месте расположится судно, то при возникновении стоячих волн оно начнет совершать большие горизонтальные перемещения колебательного характера. Все это будет сопровождаться ударами о причал и может привести к повреждению корпуса судна. [c.62]

Обламывание кромок — разрушение покрытий нежестких типов в местах сопряжения их с обочинами при переезде тяжелых автомобилей через кромку. На упруго-жестких покрытиях, кроме того, происходит обламывание кромок вдоль швов при низком качестве цементобетона или при отсутствии связи между плитами. При движении автомобиля через шов плита прогибается и, если нет штырей или другого вида хорошей связи между плитами, колесо ударяется о кромку следующей плиты. Как правило, при строительстве дороги должно быть проведено предохранение кромок покрытия от повреждений путем устройства вдоль обочин бордюров или краевых полос, а также укрепления грунтовых обочин. На дорогах, где эти мероприятия не были выполнены во время строительства, они должны быть предусмотрены в период ремонта. [c.37]

До сих пор исследовались задачи о распространении плоских волн напряжений в упругопластических средах в случае, когда сРа1с1г < 0. Рассмотренные волны сильного разрыва были вызваны исключительно разрывами в краевых условиях (внезапное приложение давления к концу стержня, удар стержня о преграду и т. д.). Изучим теперь задачу о распространении плоских ударных волн, характеризующихся тем, что на фронте волны возникает разрыв напряжений, скоростей, деформаций (первых производных перемещения) независимо от вида краевого условия. В случае плоских волн ударные волны возникают [c.97]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...