Волна сильная

Если эта производная отрицательна и на всем протяжении ширины переходного слоя, то по мере сжатия вещества (уменьшения V) при переходе со стороны 1 на сторону 2 температура будет монотонно возрастать в согласии с неравенством (95,3). Другими словами, мы будем иметь дело с ударной волной, сильно расширенной благодаря большой теплопроводности (расширение может оказаться столь большим, что самое представление [c.498]

Распространение наших сведений на область ультрафиолетовых волн также шло довольно медленно. Основная трудность их исследования состоит в. том, что короткие ультрафиолетовые волны сильно задерживаются различными веществами. Обычное стекло мало пригодно для исследований ультрафиолетового излучения. Применяют специальные сорта стекла (прозрачные приблизительно до 300—230 нм) или кварц (прозрачный примерно до 180 нм). Для более коротких волн приходится применять оптику из флюорита (приблизительно до 120 нм). Получили распространение и искусственно приготовленные кристаллы. Лучшие образцы таких кристал- [c.402]

Ударную волну в деформируемом теле определим как волну сильного разрыва, на фронте которой терпят разрыв непрерывности параметры р, V, (сг) и другие параметры, характеризующие состояние и движение среды. На поверхности разрыва должны выполняться определенные условия, выражающие законы сохранения массы, количества движения и энергии, которым соответствуют [11] уравнение неразрывности [c.38]

Итак, ширина размытия обратно пропорциональна величине скачка. Сильные волны размываются слабо, слабые волны — сильно. [c.154]

Скорость, определяемая формулой (2.10.1), не зависит от х, лишь бы было X с. t. При х> t должно быть и = 0. Таким образом, если приложенная к концу стержня сила постоянна, то скорость за фронтом тоже постоянна, а на фронте претерпевает разрыв, так же как и напряжение. Если на фронте волны напряжение и скорость претерпевают разрыв, волна называется ударной волной или волной сильного разрыва. [c.71]

Прямая волна распространяется в направлении если в обычной теории это волна сильного разрыва, то скорости и деформации не меняются в направлении I, производные по равны нулю. Но в перпендикулярном направлении т) эти величины претерпевают скачок, грубо можно сказать, что производные их обращаются в бесконечность. Естественно ожидать, что и решение (13.7.2) будет обладать сходными особенностями, функция v будет медленно меняться в направлении g и быстро меняться в направлении т). Поэтому производные по rj будут по величине значительно больше, чем производные по I, и при преобразовании четвертой смешанной производной в уравнении (13.7.2) мы удержим только один, самый большой член, соответствующий четырехкратному дифференцированию по т). В результате получим [c.451]

С2 Yi(Yi + l) р2<р (падающая волна слабая) отражается волна разрежения, при р2>р (падающая волна сильная) — ударная волна. Величина [c.73]

Исключая из выражений (80.3) и (80.4) скорость ие> , получим формулу для скорости распространения волны сильного сжатия [c.303]

Если из формул (80.3) и (80.4) исключить то можно скорость газа позади фронта волны сильного возмущения [c.303]

Еще 100 ЭДж скрыто в волнах Мирового океана. Обычная волна в Северном море имеет мощность 40 кВт на каждый метр длины на протяжении 30 % времени своего существования и около 10 кВт на метр в течение 70 % времени. Расчетные данные о величине энергии, которая скрыта в волнах, сильно расходятся. Например, по одним данным, во всем мире можно получить 3,2 ЭДж энергии, по другим, только у берегов Англии эта цифра может достигнуть 3,8 ЭДж. Однако в настоящий момент [c.29]

Формула (2) показывает, что осадка при наличии волн сильно отличается от осадки гладкой плиты с той же поверхностью, особенно при начале вдавливания и больших Л. [c.16]

При большой концентрации рассеивателей в среде происходит многократное Р.в.на частицах. В этом случае падающая волна сильно затухает из-за рассеяния даже [c.266]

В аналогичном направлении, приближающем систему к равновесному состоянию, действует сила тяжести. Под действием этих сил жидкие частицы смещаются и будут стремиться вернуться к равновесному положению. Однако по инерции они будут проходить положение равновесия и вновь испытывать действие восстанавливающих сил и т. д. На поверхности жидкости будут возникать волны. Основное отличие волнового режима течения, наступающего при Ке>30н-50, от ламинарного состоит в том, что при волновом режиме существенную роль в распределении скоростей по толщине пленки играют капиллярные силы, которые возникают при деформации поверхности. Величина их соизмерима с вязкими силами. На возникновение и особенно гашение волн сильное влияние оказывает наличие на поверхности жидкости поверхностно-активных веществ. Наиболее детальные теоретические и экспериментальные исследования волнового движения пленки были проведены П. Л. Капицей, В. Г. Левичем и другими авторами [Л. 73, 104]. [c.285]

Был решен также ряд задач о развитии волны детонации при концентрированном подводе к газу энергии. При этом за начальное распределение параметров принималось, в частности, то, которое соответствует известному решению задачи о сильном взрыве. Известно, что в предположении о мгновенном тепловыделении на фронте волны детонации при таких начальных условиях волна сильной детонации постепенно ослабевает и выходит на нормальный режим распространения. В случае плоских волн этот режим достигается лишь асимптотически, а в случае цилиндрических и сферических волн — за конечное время. [c.138]

Таким образом, и здесь величина К является коэффициентом интенсивности напряжений для типа 2, однако особенность в решении (2.15), вообще говоря, слабее, нежели особенность в решении (2.11). Как можно видеть из формулы (2.17), показатель q меняется непрерывным образом от значения = 0 в точке и = О до максимально возможного значения q= j2 в точке v — s j2 и потом убывает снова до = О при v = d- Следует отметить, что вклад решения (2.15), (2.16) в сдвиговую волну сильно отличается от аналогичного вклада решения (2.10) — (2.12). Поскольку скорость вершины трещины превосходит скорость сдвиговой волны, не существует излучаемой вершиной трещины сдвиговой волны, которая могла бы распространяться впереди бегущей вершины трещины. [c.89]

На самом деле, как уже отмечалось ранее, картина интерференции излучения носит объем ный характер, и это относится не только к случаю интерференции двух точечных источников, который был рассмотрен на рис. 9, но и к случаю, когда простая по форме референтная волна интерферирует со сложным волновым полем излучения, отраженного произвольным объектом. В общих чертах конфигурация возникающей при этом стоячей волны изображена на рис. 20. Как видно из рисунка, поверхности пучностей стоячей волны, обтекая объект, образуют структуру, напоминающую волны, которые возникают в воде вокруг движущегося корабля. В области между объектом и источником, где волна источника S распространяется навстречу волне, отраженной от объекта, картина стоячих волн сильно сжата и расстояние между поверхностями пучностей составляет порядка половины длины волны, 56 [c.56]

Изменение характера отклика светочувствительной среды, естественно, приводит к изменению результата взаимодействия восстанавливающего излучения со структурой голограммы. Если на равномерно заполненных сгустках показателя преломления излучение только преломлялось и поэтому восстановленная волна распространялась в том же направлении, что и падающая, то в случае бриллюэновского зеркала те же сгустки, модулированные поперечными звуковыми волнами, сильно отражают свет в обратном направлении. Изменению направления волны на противоположное при неизменной общей конфигурации картины ее интерференции (конфигурация сгустков в обоих случаях одинакова, изменяется только их наполнение) соответствует переход к сопряженной волне. [c.721]

Это уравнение определяет волноводные волны Еоп в каждой из трубок радиуса а при первом условии (44.10) эти волны сильно затухают. В дальнейшем будем предполагать, что к концу двухпроводной линии приходит основная волна с волновым числом w=—k, тогда волноводные волны Еоп определяют просачивание поля внутрь трубчатых проводников (заметное на расстояниях от концов порядка а или меньших). При z>a в этом случае для плотности тока можно написать выражение (ср. 4) [c.222]

Две ударные волны, определяемые ударной полярой для заданного угла поворота скорости, называют волнами слабого и сильного семейства. Ударная волна сильного семейства (участок P поляры) обладает большей интенсивностью (большим отношением PijpO, образует больший угол ф с направлением скорости vi и превращает течение из сверх- в дозвуковое. Волна же слабого семейства (участок Q поляры) обладает [c.487]

М Это может, одиако, быть не так прн некоторых экзотических формах обтекаемого тела. Так, существуют указания на отбор волны сильного се-мо/ктва при обтеканнн конуса на переднем крае широкого тупого тела. [c.594]

Симонс ) показал, что сохранение энергии и одновременное выполнение соотношения (5.35) приводят к тому, что продольные волны не могут участвовать в процессах переброса и, следовательно, формула (9.6) применима лишь к поперечным волнам. Так как продольные и поперечные волны сильно взаимодействуют посредством трехфононных процессов, то это не оказывает влияния на общую теплопроводность при условии а < которое удовлетворяется при всех существенных частотах. [c.247]

С1>Ст (в частности, Ст = 0) п ре > а электроны проводимости взаимодействуют главным образом (или только) с продольными волнами, но поперечные волны сильно связаны с продольными обычными трехфо-нонными процессами (5.3а). [c.281]

Развитое пристенное турбулентное движение рассматривается как движение двух кинематически и динамически взаимосвязанных вязкой и турбулентного сред, отличающихся друг от друга физико-механическими свойствами (вязкостью, теплопроводностью и диффузией). При определенных условиях образуется как бы двухфазная среда вязкая возле твердой поверхности и турбулентная - в основном потоке, при этом поверхность сред покрыта сложной системой волн (табл. 3.1, по Ф. Г. Галимзянову). Волновая поверхность раздела имеет пространственную трехмерную структуру. Волны сильно изменяются по дтине и амплитуде. Некоторые волны могут иметь амплитуду большутэ, чем толщина вязкой среды возле твердой поверхности. При движении турбулентной среды по кривым линиям тока, образованным волнами (рис. 3.1), возникают центробежные силы, которые уравновешиваются град- [c.48]

Ui( t — x), МЫ предлшагаем, что функции щ по крайней мере дважды дифференцируемы, в противном случае подстановка их в уравнения движения была бы бессмысленна. Первые производные от функций Ui по времени — это скорости. Напряжения выражаются через первые производные от перемещений по координатам. Эти первые производные должны быть непрерывны, следовательно, волны рассматриваемого типа не могут нести разрывов скоростей или разрывов напряжений. Для стержня мы сразу предположим, что на фронте волны скорость и деформация, а следовательно, напряжение, меняются скачком, и получим скорость фронта в этом предположении. Волны, несущие разрывы производных от перемещений, т. е. скоростей и напряжений, называются волнами сильного разрыва или ударными волнами. Возможность распространения ударных волн в неограниченной упругой среде со скоростями с, и Сг требует дополнительного обоснования. Для продольных волн сильного разрыва применение этого обоснования получается в результате буквального повторения анализа 2.10 для стержня. Совершенно аналогичные рассуждения, основанные на теореме о количестве движения, позволяют установить возможность распространения ударных волн искажения. Таким образом, уравнения движения упругой среды допускают решения, содержащие разрывы первых производных от перемещений. [c.441]

Пусть теперь стенка покоится, т. е. = Тогда выражения (3-6-62) и (3-6-63) остаются справедливыми, если амплитуду волн заменить соответственно на 0o(2 osx) и 6о (m + n ) (2m)-i. В обоих случаях генерируются оба типа волн —сильно- и слабозатухающйе. [c.256]

Простейшим примером нормального разрыва скорости может служить волна параметра, бегущая по покоящейся среде с любой скоростью и меняющая её свойства. Такую волну параметра можно создать в нелинейной покоящейся среде изменением её показателя преломления во внеш. переменном (по закону бегущей волны) сильном электрич. поле за счёт Керра эффекта или Поккельса эффекта. Бегущая волна сильного электрич, поля может быть создана либо сканированием по этой среде пучка могцного лазерного излучения, либо помещением среды в протяжённый электрич. конденсатор, хЧг вдоль к-рого бежит волна напряжения. Скорость этой ч24 волны может быть любой. Если скорость фронта бегу- [c.424]

Средние волны (300—3000 кГц) днём распространяются вдоль поверхности Земли (земная, или прямая, волна). Отражённая от ионосферы волна практически отсутствует, т. к. волны сильно поглощаются в П-слое ионосферы. Ночью из-за отсутствия солнечного излучения -слой исчезает, появляется ионосферная волна, отражённая от Е-сяоя, и дальность приёма возрастает. Сложение прямой и отражённой волн влечёт за собой сильную изменчивость поля, повтому ионосферная волна — источник помех для мн. служб, использующих распространение земной волны. Ср. волны применяются для радиовещания, радиотелеграф-вой и радиотелефонной связи, радионавигации. [c.261]

Ударные и радиационные волны бесстолк-новительные и столкновительные ударные волны сильно-излучающие ударные волны ионизационные во.шы-, лазерная искра (см. Лазерная плазма. Оптические разряды) дозвуковые и сверхзвуковые радиац. волны, [c.112]

На первом этапе решают задачу о дифракции волны сильного разрьша на жестких поверхностях [16, 37]. Тогда аэродинамическая нагрузка, возникающая при действии волны давления, может быть приближенно аппроксимирована подвижной нагрузкой. Так, при дифракции плоской ударной волны на цилиндрической оболочке (см. рис. 7.7.3) давление, возникающее на поверхности оболочки, аппроксимируется выражением [c.515]

Однако при малых углах 9 и между волновыми векторами к,, kj и акустическим волновым фронтом связь между противоположно направленными волнами сильно возрастает. Постоянная связи 12 (9.5.46) при малых углах 9 и 9 становится большой. Уменьшение частоты звука также определяется аналогичным множителем sin0, поскольку условие Брэгга (9.5.62) принимает вид [c.379]

Создание перестраиваемых спектральных фильтров — это еще одна важная область применения акустооптического взаимодействия. Акустооптические перестраиваемые фильтры используют, как правило, широкоугольное акустооптическое взаимодействие одинаково направленных волн. Сильное акустооптическое взаимодействие происходит только при выполнении условия Брэгга (условия сохранения импульса). Если падающий пучок состоит из многих спектральных составляющих, то при данной акустической частоте только для одной из них будет выполняться условие Брэгга. Иными словами, лишь одна спектральная составляющая будет дифрагировать при данной акустической частоте. Следовательно, изменяя частоту звука, можно изменять также частоту (или длину волны) дифрагированного оптического пучка. Относительн я величина мощности падающего пучка, преобразуемая в дифрагированный пучок на длине взаимодействия L, в соответствии с выражением (9.5.49) имеет вид [c.419]

Материал этого параграфа самым тесным образом связан с материалом 3.2 — процесс сложения частот во многом аналогичен вырожденному взаимодействию, т. е. ГВГ. Однако если речь идет о сложении частот сверхкоротких импульсов, то определенная специфика может проявиться в связи с различием групповых скоростей смешиваемых волн. Поэтому мы кратко приведем результаты, которые могут оказаться полезными при интерпретации экспериментальных данных. С принципиальной точки зрения особый интерес представляет случай, когда интенсивности смешиваемых волн сильно отличаются. Пря этом в условиях группового запаздывания на суммарной частоте формируется солитон — ситуация, аналогичная модовому режиму усйле-ния ( 3.3). [c.127]

Рис. 14. Образование стоячей волны в случае, когда на зеркало Z падает излучение, характеризующееся сплошным спектром в пределах некоторого спектрального интервала протяженностью ЬХ (см. график в верхней части рисунка). Каждая из монохроматических составляющих этого спектрального интервала образует стоячую волну с синусоидальным распределением интенсивности. На рисунке изображены распределения иитенсив-ьости в стоячих волнах, созданных четырьмя монохроматическими составляющими рассматриваемого интервала. В нижпей части рисунка изображено распределение интенсивности в результирующей стоячей волне, полученное посредством сложения интенсивностей всех монохроматических состарляющих. Вбли.эи зеркала максимумы всех монохроматических стоячих волн практически совпадают, н поэтому распределение интенсивности суммарной стоячей волны сильно модулировано. По мере удаления от зеркала положения максимумов различных составляющих смещаются по-разному и глубина модуляции суммарной стоячей волны уменьшается

Рис. 20. Конфигурация простраиствениой стоячей волны, возникающей вокруг объекта О, на который падает излучение монохроматического источника 5. В области между объектом и источником, где волна источника 5 распространяется навстречу волне, отраженной от объекта, картина стоячих волн сильно сжата и расстояние между пучностями (затушеванные области на рисунке) составляет около половины длины световой волны. В боковых зонах расстояние между пучностями увеличивается. Регистрация голограммы со встречной референтной волной эквивалентна тому, что фотопластинка F размещается между источником излучения 5 и объектом О — там, где расстояние между пучностями минимально. В этих условиях даже в очень тонком эмульсионном слое фотопластинки укладывается множество слоев картины стоячих воли и структура голограммы приобретает объемный характер

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...