Магнитное поле рассеяния

С одной стороны, это означает системность самой структуры математической модели ЭМУ, что связано с необходимостью учета всей совокупности различных его внутренних физических процессов. Основное по значимости и функциональному назначению энергетическое преобразование в ЭМУ (из электрической в механическую энергию или наоборот) неизменно сопровождается сопутствующими преобразованиями, рассеянием энергии — созданием теплового поля, силового поля вибраций, магнитного поля рассеяния. Именно совместное проявление взаимосвязанных физических процессов — электромагнитных, тепловых, силовых формирует в итоге рабочие свойства ЭМУ и определяет во многих случаях их функциональную пригодность. Поэтому для строгого решения задач в общем случае ЭМУ должно рассматриваться как система с неоднородными, различающимися по физической сущности процессами, в которой существуют дополнительные каналы преобразования энергии, зависимые в энергетическом плане от основного, т.е. существующие за счет его энергетической не-идеальности. [c.97]

Для определения вектора индукции магнитного поля рассеяния В по заданным источникам поля обычно применяют [4] искусственный прием, вводя вспомогательную функцию — векторный электродинамический потенциал Адд. При этом В = то Адд. Уравнение для потенциала Адд в векторной форме представляет собой неоднородное пара- [c.119]

Магнитные порошки [16] служат для визуального определения магнитных полей рассеяния над дефектами в магнитопорошковой дефектоскопии. На изолированную частицу в неоднородном магнитном поле вдоль оси х действует сила [c.13]

Магнитные поля рассеяния дефектов. При намагничивании короткой [c.19]

Магнитное поле рассеяния дефекта Яд тем больше, чем больше дефект и чем ближе он к поверхности, над которой проводится измерение. В некоторых материалах (например, легированных и высокоуглеродистых сталях) Яд имеет значительную вели- [c.19]

Из поз. 7—10 (см. табл. 6) можно сделать ряд важных выводов. Например, сравнив поз. 7 и поз. 3, легко убедиться, что поле цилиндрической полости соответствует полю диполь-ной нити, расположенной на оси полости. Радиус полости не влияет на топографию ее магнитного поля рассеяния, а только на его величину. [c.20]

Рис. 6. Составляющие и И магнитного поля рассеяния дефекта и их основные про. изводные (кривые сигналов преобразователей) для двух значений межполюсного расстояния диполя а, в, д, — докритического 6, г, е, э сверхкритического

На рис. 7 показано изменение нормальной составляющей напряженности магнитного поля рассеяния дефекта прямоугольного сечения и ее производных по координате х, когда ширина раскрытия дефекта равна 0,1 /о, а глубина принимает последовательно значения 0,1г/о (/) 0,5i/o (2) 0,7t/o (5) 11/о( )(Уп—ордината точки наблюдения). [c.25]

Типичный вид составляющих магнитного поля рассеяния поверхностного дефекта (Я и /Уу) и их производных показан на рис. 6, [c.25]

Напряженность магнитного поля рассеяния дефектов определяется не только его размерами, формой и расположением, но и магнитными характеристиками материала, а именно магнитной индукцией, дифференциальной и нормальной магнитными проницаемостями в намагниченном состоянии, соответствующем режиму контроля. Чем выше магнитная индукция материала и меньше нормальная и дифференциальная магнитные проницаемости, тем больше напряженность магнитного поля рассеяния дефекта при прочих равных условиях. [c.26]

Визуализация записанных на магнитную ленту магнитных полей рассеяния контролируемого изделия основана на преобразовании рельефа магнитного поля р. электрические сигналы магнитными головками и последующем преобразовании этих сигналов в видимое изображение на экране электронно-лучевой трубки в виде импульсной построчной индикации и яркостной индикации. [c.44]

Принцип действия прибора МД-ЮОИ (как и прибора МД-90И) основан на регистрации индукционными преобразователями нормальной составляющей магнитного поля рассеяния сварного шва, возникающего при продольном намагничивании контролируемой полосы постоянным магнитным полем. Намагничивание осуществляется полюсным электромагнитом. Считывание полей рассеяния производится неподвижными индукционными преобразователями. Прибор имеет четыре преобразователя, каждый из которых состоит из двух катушек индуктивности, включенных дифференциально. Это обеспечивает сравнение двух соседних участков полосы и отстройку от структурной и магнитной неоднородностей металла швов по изменяющейся по ширине и длине полосы. [c.53]

Дефекты — Магнитные поля рассеяния 19-26 [c.349]

Магнитные методы контроля основаны на регистрации магнитных полей рассеяния, возникающих над дефектами при намагничивании изделий из ферромагнитных материалов. [c.30]

Магнитный поток Ф = В5 (Вб), где S — площадка, перпендикулярная к магнитным линиям, в бездефектной части детали не меняет своего направления. Если же на пути магнитного потока встречаются участки с пониженной магнитной проницаемостью, например, дефекты в виде не-сплошности металла, магнитная проницаемость которых существенно ниже, то часть магнитных линий вытесняется дефектом на поверхность, образуя магнитное поле рассеяния над ним. Магнитное поле рассеяния тем сильнее, чем большее препятствие для потоку представляет дефект. [c.30]

При магнитопорошковом методе для обнаружения магнитных полей рассеяния над дефектом на контролируемые участки деталей выносят ферромагнитные частицы, которые находятся во вз вешенном состоянии 30 [c.30]

ПОЛЯ максимальна на осевой линии порошковой полосы. Ширина зоны, в которой имеет место рассеяние, приводящее к образованию той или иной порошковой линии, зависит от длины последней и может колебаться в пределах 10—20 мм. На рис. 1,6 показано распределение напряженности магнитного поля рассеяния на поверхности листа вдоль осевой линии той же порошковой полосы, имеющей длину А около 12 мм. Характерным является то, что напряженность поля рассеяния по длине амплитуды А зигзагообразных фигур остается, как видно из рис. 1, б, практически постоянной. [c.185]

На рис. 1,в сплошная линия — распределение напряженности магнитного поля рассеяния в направлении, перпендикулярном к поверхности листа. Эта линия весьма близка по своему характеру к штриховой линии, аналитически описываемой выражением [c.185]

С помощью магнитной головки, имеющей известную характеристику, исследовалась также зависимость между интенсивностью полей рассеяния и средней намагниченностью листа. Полученный результат представлен кривой 1 на рис. 1, г, где по оси абсцисс отложена величина тока в намагничивающих катушках, по оси ординат — напряженность магнитного поля рассеяния Э). Одновременно у исследуемых листов измерялась величина индукции (кривая 2, по оси ординат отложена индукция листа, кгс). Кривая / на рис. 1,г, полученная при измерении поля рассеяния на той же порошковой полосе, что и на рис. , а, б, в, дает представление о типичной связи между величиной магнитного поля рассеяния и намагничивающего поля. При этом установлено, что интенсивность магнитного рассеяния зависит также от амплитуды А зигзагообразной магнитной макроструктуры, которая это рассеяние вызывает. Именно чем длиннее порошковые линии в зигзагообразных фигурах, тем больше напряженность обусловливающих эту порошковую структуру магнитных полей рассеяния (при заданном намагничивающем поле). Так, например, измерения показали, что при сохранении характера зависимости в целом величина напряженности полей рассеяния на порошковых полосах, различающихся по длине примерно на 5 мм, при индукции листов 15 кгс имеет разницу около 10%. Следовательно, учитывая найденную в работе [2] связь между амплитудой зигзагообразных фигур и величиной зерна в пластине, можно заключить, что в листах трансформаторной стали с крупным зерном имеет место более сильное магнитное рассеяние, чем в мелкозернистых образцах. [c.186]

При расчете эдс в измерительном преобразователе (измерительной катушке) принимается допущение, что функция распределения магнитного поля рассеяния ферромагнитного образца в системе координат, связанных с ним, не изменяется. Это допущение справедливо в случае постоянства намагниченности образца как функции координат и времени. Тогда эдс в витке измерительной катушки (измерительном контуре) может быть определена следующим образом [c.158]

L—контур витка измерительного преобразователя Е— вектор электрического поля, обусловленного движением магнитного поля рассеяния испытуемого образца относительно измерительного преобразователя. В свою очередь [c.158]

Здесь I/ — вектор относительной линейной скорости магнитного поля рассеяния образца и измерительного преобразователя В — вектор индукции магнитного поля рассеяния образца. [c.159]

Индукция магнитного поля рассеяния в каждой точке измерительного контура (рис. 2) определяется суммарным вкладом всех магнитных зарядов заряженной нити [c.159]

На советских машиностроительных заводах в течение ряда лет успешно применяется магнитно-порошковый метод определения дефектов стальных изделий. Сущность указанного метода заключается в следующем. Если при прохождении магнитного потока через ферромагнитный материал (в данном случае — исследуемый металл) в последнем имеются трещины, т. е. участки с пониженной магнитной проницаемостью, то магнитные силовые линии, стремясь обогнуть их, выходят на указанном участке за пределы проверяемого металла, образуя над дефектом, где возникают открытые магнитные полюса, магнитное поле рассеяния. Если в области поля рассеяния расположены ферромагнитные легкие частицы (магнитный порошок [c.359]

В зависимости от способа регистрации (фиксации) магнитных полей рассеяния различают магнитопорошковый, индукционный и магнитографический методы магнитной дефектоскопии. [c.556]

Контроль методами магнитной дефектоскопии заключается в создании магнитного поля рассеяния над дефектом [c.556]

Магнитопорошковый метод контроля основан на использовании для регистрации магнитных полей рассеяний, создаваемых дефектами, магнитного порошка. Магнитные порошки, применяемые для контроля, должны обладать высокой магнитной проницаемостью. [c.558]

Магнитографический метод контроля основан на обнаружении и регистрации полей рассеяния, образующихся в местах дефектов в контролируемых изделиях при их намагничивании. Магнитные поля рассеяния при контроле данным методом фиксируются на магнитной ленте, плотно прижатой к поверхности шва. [c.560]

При проведении диагностики используются индикатор механических напряжений ИМНМ-1Ф, индикаторы концентрации напряжений ИКНМ-2Ф, ИКН-1М. Метод основан на регистрации напряженности магнитного поля рассеяния Нр, характеризующей распределение остаточной намагниченности, на контролируемой поверхности изделия. При этом на поверхности вблизи стыков и на самом шве специальной зачистки не требуется. Для этого производится сканирование датчика прибора вдоль поверхности сварного стыка по всему периметру наружного диаметра конструктивного элемента аппарата и записываются полученные значения напряженности магнитного поля рассеяния Нр. [c.215]

Эффект магнитной памяти металла к действию на] рузок растяжения, сжатия, кручения и циклического нагружения выявлен в лабораторных и промышленных исследованиях. Уникальность метода магнитной памяти заключается также в том, что он основан на использовании собственного магнитного поля, возникающего в зонах устойчивых полос скольжения дислокаций, обусловленных действием рабочих нагрузок. В результате взаимодействия собственного магнитного поля (СМП) с магнитным полем Земли в зоне концентрации напряжений на поверхности объекта контроля образуется градиент магнитного поля рассеяния, который фиксируется специализированными магнитометрами. Механизм возникновения СМП на скоплениях дислокаций обусловлен закреплением доменных границ, когда эти скопления становятся соизмеримы с толщиной доменных стенок. Ни при какгос условиях с искусственным намагничиванием в работающих конструкциях такой источник информации, как собственное маг- [c.350]

Выполняя свою основную функцию по электромеханическому преобразованию энергии, ЭМУ вызывает побочные вторичные явления — тепловые, силовые, магнитные, оказывающие значительное, а в ряде случаев, например в гироскопических ЭМУ [7], и определяющее влияние на показатели объекта. Нагрев элементов ЭМУ определяет его долговечность и работоспособность, а в гироскопии — также точность и готовность прибора. Деформации и цибрации в ЭМУ возникают из-за наличия постоянных и периодически меняющихся сил различной физической природы, в том числе сил температурного расщирения элементов, трения, электромагнитных взаимодействий, инерции, от несбалансированности вращающихся частей, неидеальной формы рабочих поверхностей опор и технологических перекосов при сборке и др. и существенно влияют на долговечность и акустические показатели ЭМУ, а в гироскопии — через смещение центра масс и на точность прибора. Магнитные поля рассеяния ЭМУ создают нежелательные взаимодействия с окружающими его элементами, приводящие к дополнительным потерям энергии, вредным возмущающим моментам, разбалансировке и пр. [c.118]

Анализ внешнего магнитного поля рассеяния ЭМУ еще более затруднен из-за сложности его характера, трехмерной топологии, необходимости рассмотрения всей еовокупности разнородных по физическим свойствам и конфигурации сред, соответствующих компонентам самого ЭМУ и окружающим его элементам, необходимости учета в общем случае нелинейности и гистерезиса характеристик отдельных из них. [c.119]

Область применения КЭД — расчет электронных оболочек атомов, спектров излучения и поглощения света атомами, рассеяние рентгеновского излучения, движение заряженных частиц в электрическом и магнитном полях, рассеяние электрона на электроне или позитроне и т. д. Выдающимся успехом квантовой электродинамики является объяснение отклонения магнитного момента электрона от предсказьлваемых классической электродинамикой значений. [c.179]

Анализ показывает, что невозможно объективно определить геометрический размер дефекта по амплитуде сигнала входного преобразователя, так как последняя зависит не только от глубины дефекта, но и от ширины его раскрытия. В то же время наблюдается некоторое соответствие между шириной раскрытия дефекта и изменением нормальной составляющей магнитного поля рассеяния дефекта и ее производных по координате х. По длительности сигнала в Первом приближении можно установить, к какому диапазону ширины раскрытия принадлежит дефект, и затем по амплитуде сигнала оценить примерную глубину дефекта. Для такой оценки целесообразно пользоваться этало- [c.26]

Действие установки основано на намагничивании изделия переменным магнитным полем и считывании градиентов магнитных полей рассеяния феррозондами-градиентометрами. [c.56]

В основу действия устройства УКПЛ-1 положен магнитный метод дефектоскопии. Предварительно намагниченные в продольном направлении тросы ленты обладают остаточной намагниченностью, которая сохраняется несколько месяцев. В местах повреждения тросов возникают магнитные поля рассеяния. [c.128]

Для намагничивания тросов используется собранное из постоянных магнитов намагничивающее устройство, а для измерения напряженности магнитного поля рассеяния поврежденных тросов — феррозон-довые датчики МДИ-1 (для измерения горизонтальной составляющей) и ММД-2 (для измерения горизонтальной и вертикальной составляющих). [c.129]

На рис. 5, б представлен другой тип дифференциального феррозонда [55] феррозонд с двумя сердечниками, расположенными параллельно друг другу. Чувствительность такого датчика к полям рассеяния от дефекта оказалась выше по сравнению с предыдущим. Каждый воспринимающий элемент в этом случае реагирует на усредненное по длине сердечника слагающее магнитное поле, рассеянное как от дефекта, так и от других окружающих их источников магнитного поля. При дифференциальном способе включения измеряемая э.д.с. феррозонда характеризует разность магнитных полей, действующих на каждый элемент, поэтому такой феррозонд называ ют азимутальным градиентометром. Было замечено, что чувствительность индикатора такого типа также разко зависит от величины базы, т. е. от расстояния между сердечниками. [c.58]

Рис. 1. Напряженность магнитных полей рассеяния а — на поверхности листа в направлении, перпендикулярном к осевой линии порошковой полосы б — на поверхпостп листа вдоль осевой линии порошковой полосы а — в направлении, нормальном к поверхности листа г — в зависимости oi-намагниченности листа

Таким образом, макроскопическое магнитное рассеяние в листах трансформаторной стали моделируется системой сквозных квазидефектов (низкое i по сравнению с основной частью листа) зигзагообразного вида крупнозернистые листы трансформаторной стали обладают более интенсивным магнитным рассеянием, чем листы с мелкими зернами. Интенсивность магнитного рассеяния вдоль квазидефекта постоянна, а в направлении нормали к поверхности напряженность магнитного поля рассеяния падает по экспоненциальному закону. [c.188]

В работе предложена методика для количественного измерения магнитного поля рассеяния ка поверхности намагниченных пластин трансформаторной стали и приводятся результаты таких измерений. Приводится также распределение интенсивности магнитного рассеяния на поверхности листа и в зависимости от расстояния до поверхности. Показана связь интенсивности магннтного рассеяния с кристаллической структурой листов. На основе анализа характера магнитного рассеяния предложена модель магнитных квазидефектов в листах трансформаторной стали. [c.261]

Расчет индукции магнитного поля рассеяния образца даже в простейших случаях [1,2] при учете функции распределения намагниченности по объему образца приводит к peuieHHio эллиптических интегралов первого и вто- [c.159]

Большииепо котельных сталей обладает ферромагнитными свойствами. Это позволяет использовать в инетрументальной диагностике магнитные и алектромагиитиые методы. Одним из широко распространенных является метод выявления магнитного поля рассеяния, возиикающего над дефектом, с помощью ферромагнитных чьс иц, [c.155]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...