Магнитный момент электрона

Если энергия взаимодействия внешнего поля Н с магнитным моментом электронной оболочки много больше энергии взаимодействия поля атомных электронов с магнитным моментом ядра [c.120]

Магнитный момент электрона Цс 1,0011[Х[з. [c.391]

Понятие спина электрона было введено в 1925 г. для объяснения тонкой структуры атомного излучения. В дальнейшем для объяснения сверхтонкой структуры оптических спектров было высказано предположение о существовании спина и магнитного момента у атомных ядер. Пои этом ввиду чрезвычайной малости сверхтонкого расщепления магнитный момент ядра должен быть примерно в 1000 раз меньше магнитного момента электрона. [c.18]

Таким образом, нейтрон является примером нестабильной элементарной частицы. Современное значение его периода полураспада равно 11,7 мин. Измерения спина и магнитного момента показали, что нейтрон так же, как протон и электрон имеет спин, равный Й/2, а магнитный момент нейтрона отрицателен и примерно в 1000 раз меньше магнитного момента электрона ( и = —l,9il (j,b). [c.20]

В квантовой механике была также преодолена и трудность со спином и магнитным моментом электрона. Оказалось, что [c.61]

Таким образом, между магнитным моментом электрона, измеренным в магнетонах Бора, и его моментом количества движения М, измеренным в единицах h, имеется соотношение [c.65]

Опыты по определению магнитных моментов ядер значительно труднее опыта Штерна и Герлаха, так как из-за малости магнитного момента ядра требуется наблюдать примерно в 1000 раз меньшие эффекты. Кроме того, задача чрезвычайно осложняется необходимостью регистрировать этот весьма слабый эффект на фоне в 1000 раз более сильного эффекта, обусловленного магнитным моментом электронных оболочек. [c.72]

Таким образом, характер протекания слабых процессов также сближает между собой свойства самых разнообразных частиц. Сходство в свойствах некоторых из них (fi-мезона и электрона) настолько велико, что вообще непонятно, почему они все же хоть чем-то (массой) отличаются. Действительно, и (х-мезо-ны, и электроны слабо взаимодействуют с веществом. Обе частицы имеют одинаковые заряды и, следовательно, аналогичный характер электромагнитного взаимодействия. И те и другие образуют атомные системы. Магнитный момент х-мезона, как и магнитный момент электрона, описывается уравнением Дирака [c.664]

Магнитный момент электрона [c.709]

О поправках к величине магнитного момента электрона см. 10, п. 3. [c.95]

Учет радиационных поправок дал для магнитного момента электрона следующее значение [c.103]

Перейдем теперь к обсуждению природы диа-, пара- и ферромагнетизма. При этом отметим еще раз тот факт, что магнитную активность проявляют все тела без исключения. Следовательно, за магнитные свойства вещества ответственны элементарные частицы, входящие в состав любого атОма. Такими частицами являются протоны, нейтроны и электроны. Опыт показывает, что магнитный момент ядра, состоящего из протонов и нейтронов, примерно на три порядка меньше магнитного момента электрона. Поэтому при обсуждении магнитных свойств твердых тел магнитными моментами ядер обычно пренебрегают. Не следует думать, однако, что ядерный магнетизм вообще не играет никакой роли. Имеется ряд явлений (например, ядерный магнитный резонанс), в которых, эта роль чрезвычайно существенна. [c.321]

Из курса атомной физики известно, что в результирующий магнитный момент свободного атома вносят вклад а) спиновые магнитные моменты электронов б) орбитальные магнитные моменты, связанные с движением электронов вокруг ядра. Спиновый и орбитальный магнитные моменты Ms и связаны с соответствующими механическими моментами Рд и гиромагнитными отношениями [c.321]

Магнитный момент электрона 928,477 01(31) 10-= Дж-Тл-1 0,34 [c.13]

Аномалии магнитного момента электрона a. 1,159 652 193(10) 10-" 0,0086 [c.13]

В отсутствие внешнего магнитного поля Н полный магнитный момент электронного газа равен нулю при абсолютном нуле температуры. Это означает, что при ОК все электроны занимают наинизшие уровни вплоть до уровня Ферми, причем каждый уровень вмещает только два электрона со спиновыми магнитными моментами, направленными вверх и вниз (рис. 50, а [6]). Если внешнего поля нет, распреде- [c.148]

Взаимодействие магнитных моментов электронов, которое в случае нормальной связи является слабым, приводит к прецессии векторов Ь и 8 вокруг вектора Л полного момента количества движения атома [c.60]

Третье (магнитное) квантовое число т определяет пространственное расположение орбиты и связано с орбитальным магнитным моментом электрона, возникающим вследствие его движения вокруг ядра /П принимает все значения целых чисел в интервале от —I до +/ или до величины 2/-Ы. Важным является взаимоортогональное расположение плоскостей орбит электронов р-подоболочки. [c.7]

В квантовую механику спин был введен в 1927 г. В. Паули. В 1928 г. П. Дирак показал, что существование спина и магнитного момента электрона автоматически вытекает из релятивистского квантовомеханического уравнения Дирака для электрона. Спин является чисто квантовым свойством, и при переходе к классической механике (ft ->- 0) спин обращается в нуль. Поэтому спин не имеет классических аналогов. Были сделаны попытки интерпретировать спин как проявление механического вращения частицы вокруг своей оси (само название собственного механического момента электрона — спин — происходит от английского слова to spin — вращаться). Однако такое классическое истолкование спина оказалось несостоятельным. Спин электрона (и других микрочастиц) обладает общими свойствами квантовомехапического момента. [c.107]

Ряд работ, в частности [105], показали-значительную роль парамагнитных соединений в процессах структурирования нефтяных систем. Парамагнетизм материалов так же, как и ферромагнетизм, обусловлен сзодествованием нескомпенсированных спиновых магнитных моментов. В отличие от ферромагнетиков парамагнетики в обычных условиях немагнитны вследствие тепловой разориентации спиновых моментов. При наложении на парамагаетик внешнего магнитного поля спиновые магнитные моменты электронов преимущественно ориентируются по полю. Нами был проведен эксперимент, в котором на расплав нефтяного пека накладывалось электромагнитное поле. Вместо полл чаемых обычно спиральных кристаллитов на подложке остался след, воспроизводящий силовые линии магнитного поля. [c.205]

Коэффициент g называется гиромагнитным отношением. Из формул (4. 7) и (4. 9) видно, что оно равно 1 для орбитального движения электронов gi= 1) и 2 для спинового gs = 2), откуда следует неколлинеарность вектора суммарного магнитного момента электрона [c.66]

Такие большие и постоянные во времени магнитные поля получать непосредственно пока не удается. Поэтому для получения полей с Я л 1Q5 э в ядерной физике применяется метод Роуза — Гортера (1948 г.), заключающийся о использованга парамагнитных веществ. Электроны парамагнитных атомов соз дают в районе атомного ядра магнитные поля с напряже[ ностью как раз такого порядка ( 10 э). Эти поля будут ори ентированы одинаково, если поляризовать магнитные моменты электронов. Последняя задача сравнительно проста, так как магнитные моменты электронов примерно в 1000 раз больше магнитных моментов ядер, в связи с чем для их поляризации нужны поля с напряженностью всего в несколько сот эрстед. [c.159]

Как известно, основными уравнениями классической электродинамики являются уравнения Максвелла, которые дают правильное описание макроскопической картины электромагнитных процессов. Более тонкая микроскопическая картина была получена в квантовой электродинампке, в которой электромагнитное поле было проквантовано. В квантовой электродинамике электромагнитное поле рассматривается совместно со связанными с ним частицами — фотонами. Фотоны являются квантами электромагнитного поля и возникают (исчезают) при испускании (поглощении) света. При такой постановке вопроса становятся возможными новые явления, относящиеся к классу взаимодействий излучающих систем с полем излучения. Этим путем удается, например, объяснить аномальный магнитный момент электрона и лэмбовский сдвиг уровней в тонкой структуре атома водорода. [c.548]

Мезонные теории ядерных сил строятся по аналогии с квантовой электродинамикой. Как известно, в квантовой электродинамике электромагнитное поле рассматривается совместно со связанными с ним частицами — фотонами. Оно как бы состоит из фотонов, которые являются его квантами. Энергия поля равна сумме энергии квантов. Фотоны возникают (исчезают) при испускании (поглощении) электромагнитного излучения (например,. света). Источником фотонов является электрический заряд. Взаимодействие двух зарядов сводится к испусканик> фотона одним зарядом и поглощению его другим. При такой постановке вопроса становится возможным рассмотрение новых, явлений, относящихся к классу взаимодействий излучающих систем с собственным полем излучения. Этим путем удается,, например, объяснить аномальный магнитный момент электрона и мюона (см. 10, п. 3 И, п. 6), лэмбовский сдвиг уровней в тонкой структуре атома водорода и ряд других тонких эффектов. [c.9]

В отсутствие внешнего магнитного поля (В = 0) результирующий магнитный момент электронного газа при 7 = 0 К равен нулю. Электроны занимают в зоне проводимости все уровни до уровня Ферми так, что на каждом уровне находится по два электрона с противоположно направленными спинами. Это иллюстрирует рис. 10.5,й, где зона проводимости разделена на две полузоны, различающиеся направлением спинов. [c.330]

Согласно этой теории, в вакууме, прежде считавшемся пустотой , непрерывно происходит рождение множества виртуальных, короткоживущих частиц (фотонов, электронов, позитронов и др.). Взаимодействие виртуальных частиц с реальными физическими объектами приводит к наблюдаемым физическим эффектам, например отклонению магнитного момента электрона от предсказываемого классической электродинамикой значения. В связи с этим принципиально иную трактовку получили, казалось бы, хорошо известные и прежде отождествлявшиеся понятия элементарный электрический заряд и заряд электрона . Поясним физику явления. Внесенный в физический вакуум электрон оказывается окруженным облаком виртуальных элект-роы-позитроняых пар (см. рис. 18), которое частично экранирует его заряд. Все такое образование в целом принято называть физическим электроном [65], а объект, лишенный облака вакуумной поляризгщии,— голым электроном. При наблюдении с больших расстояний измеряемый заряд оказывается вследствие экранирования меньшим заряда голого электрона, это и есть классический элементарный заряд е. По мере проникновения в глубь облака виртуальных электрон-позитроныых пар экранировка уменьшается, и измеряемый заряд должен возрастать. Подтверждением этого являются известные факты нарушения закона Кулона на малых расстояниях. В пределе эксперимент мог бы дать значение заряда голого электрона, но энергии зондирующих частиц при этом становятся настолько большими, что 110 [c.110]

Так как в теории атома Бора L = nh, то орбитальный магнитный момент электрона такзке оказывается квантованным [c.169]

Область применения КЭД — расчет электронных оболочек атомов, спектров излучения и поглощения света атомами, рассеяние рентгеновского излучения, движение заряженных частиц в электрическом и магнитном полях, рассеяние электрона на электроне или позитроне и т. д. Выдающимся успехом квантовой электродинамики является объяснение отклонения магнитного момента электрона от предсказьлваемых классической электродинамикой значений. [c.179]

В табл. 1 -фактор — магнитный момент электрона, выраженный в единицах ма1 нетона Бора iis = etl(2m ) и отнесехшый [c.179]

Наряду со слабомагнитными телами существует ряд веществ, например ферромагнетики, для которых намагниченность не является линейной функцией поля. Для диамагнетиков характерно, что восприимчивость, как правило, не зависит от температуры, а для парамагнетиков она часто изменяется обратно пропорционально абсолютной температуре. Магнитные свойства атома обусловлены следующими факторами орбитальным движением электроно)в спиновыми эффектами магнетизмом атомного ядра Нейтроны и протоны, составляющие ядро, обладают собственными магнитными моментами. Однако величина магнитного момента нуклона из-за того, что его масса почти в 2000 раз больше массы электрона, пренебрежимо мала по сравнению с магнитным моментом электрона. Вычисление суммарных моментов атомов облегчается тем, что как суммарный орбитальный, так и суммарный спиновый момент полностью застроенных электр(зн-ных оболочек равен нулю. Поэтому следует принимать во внимание лишь электроны, занимающие незаполненные оболочки. [c.143]

В случае чисто ковалентных соединений связь образуется одной парой электронов, спины которых при этом ориентируются антипараллельно, и магнитный момент электронной пары оказывается равным нулю. Поэтому электронное облако связующей пары должно обнаруживать ланжевеновский диамагнетизм Xd. зависящий от габаритов облака, и ван-фле-ковский парамагнетизм хр. зависящий от симметрии облака. Действительно, электронное облако связи есть тело вращения. [c.155]

Ядерный магнетон в Мр1т=1836 раз меньше магнетона Бора 1б. Малая величина магнитных моментов ядер по сравнению с магнитными моментами электронов в атоме объясняет узость сверхтонкой структуры спектральных линий, составляющей по порядку величины 10-3 0 мультиплетного расщепления. [c.67]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...