Магнитная восприимчивость вещества

Магнитная восприимчивость вещества (парамагнетиков и диамагнетиков) — кн. 1, табл. 6.15 [c.543]

Магнитная восприимчивость вещества 241 [c.514]

Удельная магнитная восприимчивость. Удельной магнитной восприимчивостью вещества называют величину, равную отношению магнитной восприимчивости к плотности р вещества [c.95]

Применимость магнитных измерений в значительной степени ограничивается требованием высоких концентраций анализируемых веществ. Существует несколько методов регистрации магнитной восприимчивости веществ. [c.167]

Магнитная восприимчивость веществ, определяемая как отношение интенсивности намагничивания к напряженности поля Я, зависит от температуры и может служить ее мерой. Для парамагнитных веществ эта зависимость выражается законом Кюри [c.222]

Связь между магнитной проницаемостью и магнитной восприимчивостью вещества следующая [c.8]

Таблица 3-1-1 Относительная магнитная восприимчивость веществ

Намагниченность материала является функцией внешнего магнитного поля М=хНо, где х — магнитная восприимчивость вещества материала, причем в сильномагнитных материалах, таких как ферромагнетики и ферримагнетики, магнитная восприимчивость является нелинейной функцией поля. [c.13]

Здесь X — магнитная восприимчивость вещества. В системе СИ х безразмерная величина. Классификация веществ по магнитным свойствам основывается на знаке, величине и ее зависимости от напряженности магнитного поля и температуры. [c.81]

Парамагнитная восприимчивость х многих веществ, содержащих металлы переходной группы и редкоземельные элементы, хорощо описывается законом Кюри, согласно которому х обратно пропорциональна Т. Однако вычислить магнитную восприимчивость реального кристалла очень сложно и хотя роль основных влияющих факторов видна вполне ясно, детали проблемы трудны и часто недостаточно понятны. В основном по этой причине магнитная термометрия не применяется для первичных измерений температуры, хотя существует и вторая трудность, состоящая в том, что абсолютные измерения магнитной восприимчивости очень сложны. Как мы увидим ниже, константы в функциональной зависимости х от 7 приходится находить градуировкой по другим термометрам. Хотя магнитная термометрия не является первичной в строгом смысле, она занимает важное место в первичной термометрии, выступая в качестве особого интерполяционного и в некоторых случаях экстраполяционного термометра. Рассмотрим кратко основные факторы, определяющие температурную зависимость парамагнитной восприимчивости конкретных кристаллов и это сделает ясной специфическую роль магнитной термометрии. [c.123]

Диамагнетик — вещество, атомы, ионы или молекулы которого не имеют результирующего магнитного момента при отсутствии внешнего магнитного поля. Во внешнем постоянном магнитном поле магнитная восприимчивость такого вещества отрицательна. [c.126]

Парамагнетик — вещество, атомы, ионы или молекулы которого имеют результирующий магнитный момент при отсутствии внешнего магнитного поля. Во внешнем постоянном магнитном ноле магнитная восприимчивость такого вещества положительна, но много меньше единицы. [c.126]

Для парамагнетиков J=v.H. Магнитная восприимчивость идеальных парамагнитных веществ, по закону Кюри, обратно пропорциональна температуре [c.195]

Для изотропных парамагнетиков = Магнитная восприимчивость идеальных парамагнитных веществ по закону Кюри об- [c.132]

В слабых магнитных полях ((ХяЯ<кГ, где iis — магнетон Бора, И — напряженность магнитного поля, к — постоянная Больцмана, Т — температура) намагниченность / таких веществ возрастает прямо пропорционально напряженности поля l = XvH, где %v — магнитная восприимчивость единицы объема. [c.593]

Вещества с отрицательной магнитной восприимчивостью называют диамагнитными (xv<0). Причиной диамагнетизма является электромагнитная индукция молекулярных токов, вызываемая в электронных оболочках атомов внешним магнитным полем. Явление диамагнетизма присуще всем веществам без исключения. [c.593]

В табл. 26.1 приведены значения удельной магнитной восприимчивости диа-и парамагнитных веществ, для которых температурная зависимость восприимчивости не описывается законом Кюри — Вейсса. [c.594]

Кроме определенной выше магнитной восприимчивости единицы объема у- часто используют удельную восприимчивость Хр и молярную восприимчивость Хт. т, е. восприимчивости в расчете на единицу массы или моль вещества. Эти величины связаны между собой формулами [c.614]

Вещества с упорядоченной магнитной структурой отличаются тем, что обладают суммарным макроскопическим магнитным моментом даже при отсутствии внешнего магнитного поля. Магнитная восприимчивость их велика, положительна и сложным образом зависит от температуры и магнитного поля. [c.24]

Для веществ, у которых магнитная восприимчивость отрицательна (и <0), намагниченность направлена противоположно приложенному полю эти вещества называются диамагнитными. Их восприимчивость не зависит от температуры. Диамагнетики слабо выталкиваются полем. К диамагнетикам относятся углерод, цинк, бериллий, селен, теллур, мышьяк, медь и др. [c.59]

Любое вещество, помещенное в магнитное поле, приобретает магнитный момент. Для характеристики намагничивания вещества вводятся величины В — магнитная индукция (Тл), Я — напряженность магнитного поля (А/м), J — намагниченность (А/м), k — магнитная восприимчивость, р, — магнитная проницаемость. Ф — магнитный поток (Вб). [c.85]

Магнитные свойства и строение вещества. Как известно электрон обладает спиновым и орбитальным магнитными моментами. Геометрически складываясь моменты электронов создают результирующий магнитный момент атома М. Суммарный магнитный момент в единице объема, именуемый намагниченностью J, когда вещество не было намагничено и внешнее поле отсутствует, равняется нулю. Под воздействием магнитного иоля со средней напряженностью внутри тела, равной Н, намагниченность J = %Н, где х— магнитная восприимчивость. Намагниченность определяет величину магнитной индукции В = В + + %Н. Магнитные свойства вещества характеризует также относительная магнитная проницаемость х = 1 -10 гн м — магнитная постоянная вакуума. В зависимости от величины и знака магнитной восприимчивости вещества могут быть диамагнитные (Х<0), парамагнитные и ферромагнитные (х>>0). Рассмотрим две последние группы веществ. В парамагнитных веществах у атомов имеются магнитные моменты, однако иод влиянием теплового движения эти моменты располагаются статистически беспорядочно вдоль магнитного поля удается ориентировать лишь примерно одну десятитысячную процента всех спинов. В результате магнитная восприимчивость X мало отличается от нуля, а магнитная проницаемость парамагнитных материалов немногим больше единицы. К парамагнитным принадлежат некоторые переходные металлы, а также щелочные и щелочно-земельные металлы. Ферромагнитные материалы обладают весьма большой магнитной восприимчивостью, может достигать значений порядка 10 , после снятия поля сохраняется остаточная намагниченность. Ферромагнитные свойства при нагревании наблюдаются лишь до некоторой температуры 0, отвечающей точке Кюри — переходу нз ферромагнитного в парамагнитное состояние. Значение 0 для железа 769° С, для кобальта 1120° С, для никеля 358 С. При температурах Т G в отсутствие внешнего поля ферромагнетик состоит из микроскопических областей — доменов, самопроиз- [c.226]

При расчете лазеров полуклассическим методом обычно считают, что магнитная восприимчивость вещества весьма мала, следовательно, его намагниченностью можно пренебречь. Тогда на основании (1.53), (1.50), используя известное соотношение rot rot Е == grad (div Е) из (1.61) можно получить уравнение [c.24]

Для характеристики магнитных свойств используется удельная магнитная восприимчивость вещества (т. е. магнитная восприимчивость на единицу массы) х = = Хк/р, гдер — плотность. [c.507]

Сила магнитного взаимодействия между частицами, проходящими однородное магнитное поле, определяется квадратами напряженности внешнего поля Я, эффективного диаметра частицы и функции и (Х1К0) — магнитной восприимчивости вещества частиц и их концентрации, т. е. [c.145]

Магнитная восприимчивость может быть как положительной, так и отрицательной. Если Ат<0, то вектор J антипараллелен вектору Н. Вещества, для которых выполняется это условие, получили название диамагнетиков. При ftm>0 вектор J параллелен вектору Н. Магнетики, обладающие таким свойством, называют парамагнетиками. В большинстве случаев по модулю магнитные восприимчивости парамагнетиков превышают магнитные воспри- [c.320]

Кроме диа- и парамагнетиков существует большая группа веществ, обладающих спонтанной намагниченностью, т. е. имеющих не равную нулю намагниченность даже в отсутствие магнитного поля. Эта группа магнетиков получила название ферромагнетиков. Для них зависимость / (Я) является нелинейной функцией, и полный цикл перемагничения описывается петлей гистерезиса (рис. 10.2). В этих веществах магнитная восприимчивость сама зависит от Н. [c.320]

I — намагниченность, интегральная интенсивность дифракционных максимумов, поток диффундирующего вещества, первый ионизационный потенциал k — волновое число к —волновой вектор fefl — постоянная Больцмана km — магнитная восприимчивость [c.377]

Другим способом измерения восп])нимчивостн, применяемым только при низких температурах, при которых восприимчивость достаточно велика, является индукционный метод, основанный на том, что величина самоиндукции или взаимоиндукции катушек зависит от магнитной проницаемости вещества, помещенного в катушку. Для небольших образцов фактор заполнения обычно мал, и иногда бывает порядка 1%. Даже когда величина восприимчивости близка к 10 S а проницаемость соответственно к 1,01, относительное изменение самоиндукции или взаимоиндукции, вызываемое нри- [c.393]

Магнитная восприимчивость х, % — величина, характеризующая свойство вещества иамаышчиваться в магнитном поле, скалярная для изотрошгого вещества, равная отношению модуля намагниченности к модулю напряженности магнитного ноля [c.131]

Величина I называется намагниченностью, а 1/Н = к — магнитной вооприимчивостью единицы объема. Удельная магнитная восприимчивость получается делением и (безразмерная величина) на плотность вещества. Вещества с отрицательной восприимчивостью называются диамагнетиками, с положительной — парамагнетиками. Абсолютная величина восприимчивости х у диамагнетиков, как правило, очень мала (10 ), у парамагнетиков также мала, т. е. 10-3 — 10-6 [c.143]

Но ц=1-ь4лх, а и—магнитная восприимчивость для парамагнитных и диамагнитных веществ порядка 10 —10 , поэтому [c.240]

Для веществ, в которых носители магнитного момента взаимодействуют между собой и с внутрикристал-лическим полем, температурная зависимость магнитной восприимчивости парамагнетиков следует закону Кюри — Вейсса xv = j(T — 0), где постоянная С во многих случаях практически совпадает с постоянной С в законе Кюри для свободных магнитных ионов данного вида постоянная 0 характеризует взаимодействие магнитных ионов между собой и с внутрикристаллическим полем. Закон Кюри — Вейсса выполняется обычно в определенной области температур. При низких температурах (ниже Г 70 К) наблюдаются отклонения от него, вызванные влиянием неоднородных электрических полей соседних ионов или ориентированных диполей молекул растворителя на орбитальный момент электронов. Закон Кюри — Вейсса выполняется также для ферро- и антиферромагнетиков в некотором интервале температур выше температуры магнитного упорядочения. [c.593]

Для характеристики магнитных свойств веществ обычно используют удельную магнитную восприимчивость (т. е. магнитную восприимчивость на единицу массы) X = %vlp, где р — плотность вещества. Часто магнитную восприимчивость относят к одному молю вещества (Хт). Между величииами х и существует следующее соотношение Z[c.594]

Магнитные свойства вещества характеризуются маг-нитной восприимчивостью [c.59]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...