Намагниченность остаточная

Для уменьшения влияния колебаний зазора на результаты контроля предлагается ввести отрицательную обратную связь, выполненную в виде стирающей обмотки 9 на намагничивающей головке, которая питается от источника 6 стирающего напряжения. При уменьшении зазора между контролируемым материалом и считывающим элементом увеличение сигнала частично компенсируется за счет уменьшения намагниченности остаточного следа, осуществляемого стирающей обмоткой. Аналогично компенсируется изменение зазора между намагничивающей головкой и контролируемым материалом. Индикаторный прибор 8 включается в цепь отрицательной обратной связи. [c.70]

НАКЛЕП - НАМАГНИЧЕННОСТЬ ОСТАТОЧНАЯ [c.353]

Намагниченность, остаточная Напряжение, электрическое Напряженность магнитного поля Напряженность электрического поля [c.213]

По Н. к. определяют хар-ки магн. материалов (намагниченность остаточную, коэрцитивную силу, магнитную проницаемость и др.), они служат для расчётов магнитных цепей электромагнитов, магн. пускателей, реле и др. электротехнич. устройств и приборов. [c.445]

Рис. 4.13. Ориентация доменов в ферромагнитном материале а) - деталь размагничена б) - деталь намагничена до индукции насыщения в) - деталь намагничена до остаточной намагниченности

При контроле на остаточной намагниченности (при снятом намагничивающем поле) выявляются дефекты из магнитотвердых материалов, у которых величина коэрцитивной силы Hj, > 800 А/м. [c.192]

Основными характеристиками петли гистерезиса являются остаточная индукция В , коэрцитивная сила и площадь, характеризующая потери на гистерезис. Остаточная индукция В — это-индукция, которая остается в предварительно намагниченном образце после снятия внешнего магнитного поля. Коэрцитивная сила Яд — это размагничивающее поле, которое должно быть приложено к предварительно намагниченному образцу, чтобы его индукция стала равной нулю. [c.23]

Магнитотвердые материалы обладают коэрцитивной силой свыше 7960 а/м (100 э). Если такие материалы имеют к тому же и высокую остаточную намагниченность, то их можно применять для изготовления постоянных магнитов. Постоянные магниты, подобно электромагнитам, используют для получения постоянных магнитных полей значительной напряженности. Постоянные магниты применяют в технике уже в течение нескольких столетий, например, для изготовления магнитных стрелок компасов. [c.197]

Размагничивающее действие нагрева и охлаждения магнита можно уменьшить путем предварительного нагрева до более высокой температуры. Остаточная индукция при циклической обработке вольфрамовой стали приведена на рис. 144. Разность между первоначальным и конечным значениями индукции при 15° С характеризует необратимое изменение индукции, разность между значениями индукции при 15 и 100° С — обратимое изменение индукции. Обратимые изменения учитываются температурным коэффициентом. Температурный коэффициент обратимых изменений намагниченности постоянных магнитов находится в пределах — 1-=—5 10 на 1° С. Как и в сплавах с высокой проницаемостью, этот коэффициент зависит не только от состава и термической обработки, но и от значения индукции. Для большинства материалов температурный коэс ициент имеет тем меньшую абсолютную величину, чем выше индукция и меньше размагничивающий фактор. Для некоторых материалов температурный коэффициент имеет положительное значение [c.203]

Постоянные магниты имеют рабочий воздушный зазор следовательно, на разомкнутых концах возникают полюсы, создающие размагничивающее поле с напряженностью Нd, снижающее индукцию внутри магнита до Bd, которая меньше остаточной индукции В г- Остаточная индукция В г характеризует материал в том случае, если магнит находится в замкнутом состоянии и предварительно намагничен до насыщения в сильном внешнем магнитном поле. [c.105]

Различают ферриты со спонтанной и индуцированной прямоугольностью петли гистерезиса. В первых — прямоугольность обусловлена составом и условиями обжига и охлаждения. Индуцированная прямоугольность образуется в результате термомагнитной обработки. Основное значение имеют ферриты со спонтанной прямоугольностью ее появление обусловлено необратимым процессом смещения доменных стенок. Это может быть получено при условии высокой магнитной анизотропии кристаллов в сочетании с низкой магнитострикцией и локальными неоднородностями и искажениями структуры, задерживающими доменные стенки в состоянии остаточной намагниченности. Такие условия создаются по преимуществу в кобальтовых, литиевых и некоторых других ферритах. [c.258]

В зависимости от конкретных задач неразрушающего контроля (НК), марки контролируемого материала, требуемой производительности метода могут использоваться те или иные первичные информативные параметры. К числу наиболее распространенных относятся следующие информативные параметры коэрцитивная сила, намагниченность, индукция (остаточная индукция), магнитная проницаемость, напряженность, эффект Баркгаузена. [c.6]

Остаточной магнитной индукцией В г называют индукцию, которая остается в предварительно намагниченном до насыщения материале после снятия магнитного поля. [c.7]

Допустимая остаточная (после размагничивания) намагниченность детали определяется технологией дальнейшей ее обработки, сборки и эксплуатации. Например, детали, подвергающиеся после намагничивания термической обработке с нагревом выше точки Кюри, размагничивать не следует. Не размагничивают также детали, не перемещающиеся после сборки относительно друг друга, так как они не могут намагнитить перемещающиеся детали, например подшипники, магнитное поле которых не влияет на различные магнитные датчики (стрелка компаса и т. п.). [c.18]

Деталь невозможно размагнитить так, чтобы остаточная намагниченность была равна нулю, так как она намагничивается магнитным полем земли и окружающих намагниченных предметов, токов и т. п. [c.18]

Многие магнитопорошковые дефектоскопы имеют трансформаторный выход. Его недостаток связан с образованием отрицательного выброса тока (при создании в детали остаточной намагниченности), который частично или полностью может размагнитить деталь. Поэтому при контроле способом остаточной намагниченности необходимо принимать меры к исключению отрицательных выбросов тока. Это достигается установкой диодов во вторичной цепи выходного трансформатора, а также применением специальных способов намагничивания, например двумя последовательными импульсами одной полярности и следующим за ними одним импульсом тока противоположной полярности [16]. [c.27]

С помощью стационарных универсальных дефектоскопов можно производить намагничивание всеми известными способами (циркулярное, полюсное, комбинированное), контроль в приложенном поле и способом остаточной намагниченности. [c.27]

В нашей стране получили значительное распространение специализированные полуавтоматы для намагничивания деталей с последующим их контролем способом остаточной намагниченности. К таким полуавтоматам, в частности, относятся установки для намагничивания колец — ПК-2 и МЭ-202 и роликов подшипников — ДЦН, ПНК-1, ДИР-1М. [c.31]

Mf (т. П. намагниченность остаточная). Как видно из рис., для полного размагничивания вещеетва (М = 0) необходимо приложить обратное поле Н=—Нс, паз. коэрцитивной силой. Далее, когда поле достигает значения Я=—образец намагиичиваетсн до насыщения М=—Ms) в обратном направлении. При даль-нейшем изменении Н от —до +Я намагниченность 492 изменяется вдоль кривой с. Ветви Ьи с, получающиеся [c.492]

НАМАГНИЧЕННОСТЬ ОСТАТОЧНАЯ — намагниченность Mj, предварительно намагниченного магнитного материала при уменьшенной до нуля напряжённости магн. поля. Величина Н. о. зависит от мн. факторов магн. свойств материала, его магн. предыстории, темп-ры. Н. о. возрастает с увеличением напряжённости намагничивающего поля, стремясь к предельному значению, к-рое и принимают за Н. о. данного материала. Последнюю следует отличать от Н. о. тела (образца), т. е. от значения его ср. намагниченности при равной нулю напряжённости внеш. магн. поля. Поскольку в этом состоянии на тело действует собств. размагничивающее поле, его Н. о. всегда меньше И. о. материала. Чем больше размагничивающий фактор тела, тем меньше его Н. о. Для онределения Н. о. материала создают условия, при к-рых равна нулю напряжённость внутр. магн. поля в образце. Удобно сравнивать Н. о. разл. материалов, пользуясь относительной Н.о, /V— МДМ , где Мд — намагниченность технического насыщения (см. Магнитное насыщение). В нек-рых материалах jV 1, что достигается созданием в них магнитной текстуры. Н. о. уменьшается при колебаниях темп-ры, механич. сотрясениях и вибрациях. Наиб, устойчива II. о. в магнитно-твёрдых материалах, благодаря чему они находят широкое ирактич. применение (см., напр.. Магнит постоянный). [c.241]

Если ДС образовалась при Я > 0, то вплоть до Я = 0 перераспределение МФ идёт так, что объёмы нек-рых из фаз выравниваются. В этом случае при Я > 0, а также в образцах, где МДС образовалась при Я < 0, дальнейшее перераспределение фаз сводится к увеличению объёма тех из них, в к-рых направление вектора М наиб, близко к направлению Н. В достаточно больших полях домены с энергетически невыгодной ориентацией М зани.мают всё меньший объём и полностью исчезают. В остальных областях вектор М поворачивается к направлению Н. За.метим, что при Я = 0,М = т. е. сохраняется намагниченность остаточная М , а для получения состояния с М — 0 необходимо приложить обратное поле —Я Яд (Я — коэрцитивная сила). В разных образцах, в зависимости от соотношения Я , Я и Яо, определяющими в П. могут быть задержки образования и роста зародышей П. или задержки смещений ДС. [c.560]

По величине коэрцитивной силы все Ф. делятся на магнитно-мягкие и магнитно-твёрдые. Первые, обладают малой Hr и значит, магн. проницаемостью вторые имеют больщие значения //<. и намагниченности остаточной М,. [c.301]

Важная роль Ф. д. и ДС связана также с тем, что наличие неоднородного магк. состояния существенно сказывается на ряде фяз. явлений, в числе к-рых распространение и поглощение упругих и спиновых воли, ферромагнитный резонанс, Мёссбауэра эффект, электропроводность и др. кроме того, наличие ДС влияет на процессы намагничивания и определяет генезис формирования таких практически важных характеристик ферромагнетиков, как эл.-магн. потери, намагниченность остаточная, коэрцитивная сила и др. [c.306]

Магнитный Магнитный Коэрцитивной силы Намагниченности Остаточной индукции Магнитной проницаемости Напряженности Эффекта Баркгау-зена Магнитопорошко- вый Индукционный Феррозондовый Эффект Холла Магнитографический Пондеромоторный Магниторезистор- ный [c.23]

НАМАГНИЧЕННОСТЬ ОСТАТОЧНАЯ — намагни-чоггность, к-рую имеет ферромагнитный материал при напряженности магнитного поля, равной нулю. И. о. зависит как от магнитиых свойств материала, так и от его магнитной предыстории — характера предыдущих воздействий на него магнитного поля. В простейшем случае циклич. перемагничивания по спмметрпч, циклу Н. о. возрастает при возрастания [c.353]

НАМАГНИЧЕННОСТЬ ОСТАТОЧНАЯ, намагниченность Iк-рую имеет ферромагн. материал при напряжённости магн. поля Я, равной нулю. Н. о. зависит как от магн. св-в материала, так и от его магн. предыстории. (Н. о.— один из осн. параметров магн. гистерезиса.) Н. о. обусловлена задержкой изменения / прп уменьшении Н (после предыдундего намагничивания образца) из-за влияния магнитной анизотропии н структурных неоднородностей образца. При переходе от состояния макс. намагниченности (в пределе — магн. насыщения /5) к состоянию Н. о. векторы в отд. кристаллах поликрист, образца поворачиваются от направления Я к направлению осей лёгкого намагничивания, ближайших к Н. Т. о., I = 2,/ 1 ,со8 0,-— Д/, где сумма берётся по всем г крисТаллитам с объёмами VI и углами 0/ между Нп их осью лёгкого намагничивания Л/— суммарная намагниченность зародышей доменов с обратным направлением намагниченности, возникших при уменьшении Н до нуля и представляющих собой исходную ступень новой доменной структуры. В простейшем случае циклич. перемагничивания по симметричному циклу Н. о. возрастает при возрастании макс. напряжённости поля от цикла к циклу, стремясь к конечному пределу, наз. Н. о. данного материала. Н. о. материала (в-ва) не следует слгешивать с Н. о. тела, т. е. со ср. намагниченностью тела в состоянии, когда Я О. Н. о. в-ва определяется при равенстве нулю магн. поля внутри тела (оно складывается век-торно из полей всех внеш. источников и размагничивающего поля самого намагниченного тела). Наиболее устойчивой Н. о. обладают высококоэрцитивные материалы (см. Коэрцитивная сила). При нагревании ферромагнетиков до темп-ры, превышающей Кюри точку, они теряют ферромагнитные св-ва, а вместе с тем п Н. о. К уменьшению Н. о. приводят также механические сотрясения и вибрации. Явление Н. о. имеет широкое практическое применение (см. Магнит постоянный). [c.444]

При проведении диагностики используются индикатор механических напряжений ИМНМ-1Ф, индикаторы концентрации напряжений ИКНМ-2Ф, ИКН-1М. Метод основан на регистрации напряженности магнитного поля рассеяния Нр, характеризующей распределение остаточной намагниченности, на контролируемой поверхности изделия. При этом на поверхности вблизи стыков и на самом шве специальной зачистки не требуется. Для этого производится сканирование датчика прибора вдоль поверхности сварного стыка по всему периметру наружного диаметра конструктивного элемента аппарата и записываются полученные значения напряженности магнитного поля рассеяния Нр. [c.215]

Предположим, что образец намагничен до насыщения. Попытаемся размагнитить его, уменьшая постепенно внешнее поле до нуля. Изменение намагниченности не будет теперь описываться той кривой, которая наблюдалась при намагничении образца (рис. 10.18,г). Из-за того что произошло необратимое смещение границ доменов при Н=0, сохранится некоторая намагниченность JR, получившая название остаточной. Для достижения нулевой намагниченности требуется приложить размагничивающее поле Не, называемое коэрцитивной силой. Когда поле И достигает больших отрицательных значений, образец намагничивается до насыщения в противоположном направлении. Полный цикл перемаг-ничения при изменении поля от —Н до Н описывается петлей гистерезиса, изображенной на рис. 10.2. [c.345]

Магнитные свойства материалов контролируемых деталей характеризуются петлей гистерезиса (рис. 6.34). Значение индукции на петле гистерезиса при Н = О называют остаточной индукцией В ( магнитной индукцией, оставшейся в образце после снятия поля). Величину Н , соответствующую В=О, называют коэрцитивной силой. Индукцию при наибольшей намагниченности образца называют индукцией насьпцения В . [c.191]

Регистрация полей рассеяния производится только в приложенном магнитном поле, а преобразование информации в электрический сигнал осуществляется по остаточной намагниченности ленты. В дефектоскопах имеется импульсная индикация, при которой в процессе воспроизведения на экране электронно-лучевой трубки возникает изображение импульсов, амплитуда которых харак-геризует величину дефектов в направлении вертикальной оси пшэ (рис. 6.37). Характер дефе1ста по форме импульса можно определить только примерно. Одновременно производится также видеоиндикация, при которой магнитный потенциальный рельеф полей рассеяния от дефектов передается на экран в виде телевизионного изображения отдельных участков шва. Регулировка приборов производится ПО эталонным лентам. [c.195]

Важной особенностью ферромагнетиков являетея нели-нейна1я зависимость ма1лнит(Н Ой индукции от внешнего поля, причем при T>Tfe она однозначна, а при низких температурах обнаруживаются гистерезисная петля и остаточная намагниченность. [c.151]

Магнитные свойства и строение вещества. Как известно электрон обладает спиновым и орбитальным магнитными моментами. Геометрически складываясь моменты электронов создают результирующий магнитный момент атома М. Суммарный магнитный момент в единице объема, именуемый намагниченностью J, когда вещество не было намагничено и внешнее поле отсутствует, равняется нулю. Под воздействием магнитного иоля со средней напряженностью внутри тела, равной Н, намагниченность J = %Н, где х— магнитная восприимчивость. Намагниченность определяет величину магнитной индукции В = В + + %Н. Магнитные свойства вещества характеризует также относительная магнитная проницаемость х = 1 -10 гн м — магнитная постоянная вакуума. В зависимости от величины и знака магнитной восприимчивости вещества могут быть диамагнитные (Х<0), парамагнитные и ферромагнитные (х>>0). Рассмотрим две последние группы веществ. В парамагнитных веществах у атомов имеются магнитные моменты, однако иод влиянием теплового движения эти моменты располагаются статистически беспорядочно вдоль магнитного поля удается ориентировать лишь примерно одну десятитысячную процента всех спинов. В результате магнитная восприимчивость X мало отличается от нуля, а магнитная проницаемость парамагнитных материалов немногим больше единицы. К парамагнитным принадлежат некоторые переходные металлы, а также щелочные и щелочно-земельные металлы. Ферромагнитные материалы обладают весьма большой магнитной восприимчивостью, может достигать значений порядка 10 , после снятия поля сохраняется остаточная намагниченность. Ферромагнитные свойства при нагревании наблюдаются лишь до некоторой температуры 0, отвечающей точке Кюри — переходу нз ферромагнитного в парамагнитное состояние. Значение 0 для железа 769° С, для кобальта 1120° С, для никеля 358 С. При температурах Т G в отсутствие внешнего поля ферромагнетик состоит из микроскопических областей — доменов, самопроиз- [c.226]

Существует эмпирическое правило для определения минимальной для каждой детали остаточной намагниченности. Оно заключается в следующем. Деталь должна быть нагрета до температуры выше точки Кюри и охлаждена при отсутствии внешних источников магнитных полей (кроме поля земли). Затем достаточно чувствительным полемером или градиентометром необходимо измерить ее максимальную намагниченность в таком состоянии (можно в относительных единицах). [c.18]

Чувствительность метода зависит от типа дефекта. Дефекты обтекаемой формы с округлыми краями выявляются хуже, чем дефекты с острыми краями. Например, волосовины выявляются значительно труднее, чем трещины. Так, в деталях из стали 15Х12Н2ВМФ с коэрцитивной силой Не 10 А/см в режиме остаточной намагниченности В — 0,98 Тл) могут быть обнаружены шлифовочные трещины с. раскрытием 2—2,5 мкм и глубиной 25 мкм волосовины таких же размеров не выявляются. [c.33]

Режим контроля определяет возможность обнаружения дефектов требуемых размеров, характеризуется напряженностью намагничиваюш,его поля, способом контроля (в приложенном поле или на остаточной намагниченности) и способом намагничивания. [c.34]

При полюсном намагничивании деталей и контроле способом остаточной намагниченности величина последней может быть значительно меньше требуемого из-за саморазмагничива-юш,его поля полюсов детали. Поэтому при контроле способом приложенного поля внешнее намагничиваюш,ее поле должно быть таким, чтобы оно могло компенсировать магнитное поле полюсов. При намагничивании постоянным магнитным полем при медленном его уменьшении и контроле способом остаточной намагниченности можно проверять детали с удлинением не менее 25 (под удлинением здесь понимается отношение наибольших размеров детали в направлении намагничивания и в перпендикулярном ему направлении). При намагничивании деталей переменным и импульсным токами (или при быстром выключении постоянного тока) удлинение может составлять не менее 3—5 за счет того, что намагничивается только поверхностный слой 1 и при выключении намагничивающего поля магнитные линии поверхностной части детали могут замыкаться через внутреннюю часть 2 детали, создавая как бы замкнутую магнитную цепь (рис. 12). Амплитуда намагничивающего поля должна быть такой, чтобы поверхностный слой был намагничен до насыщения, а время уменьшения намагничивающего поля от максимального значения до нуля не должно превышать 5-10-= с. [c.36]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...