Лармора теорема

Ланде множитель 336, 340, 349, 350 Лантаниды 288 Лармора теорема 39 [c.638]

Теперь рассмотрим сверхпроводящий цилиндр, вращающийся с угловой скоростью ug в отсутствие магнитного поля. В координатной системе, вращающейся вместе с сверхпроводником, имеются кориолисовы силы, которые с точностью до членов первого порядка но oq действуют так же, как однородное магнитное поле. Это и является основой теоремы Лармора. Используем теперь теорему о вращающемся сосуде . Если существует конечная корреляционная длина, то электроны будут двигаться с сосудом и, следовательно, не будут двигаться относительно вращающейся координатной системы. [c.727]

Рассмотрим применение принципа соответствия к случаю эллиптической орбиты, прецессирующей во внешнем магнитном поле. Как мы видели ( 7), в этом случае по теореме Лармора имеет место пространственная равномерная прецессия вокруг направления магнитного поля Н. [c.44]

Таким образом, наличие циклических координат всегда обусловливает постоянство соответствующих импульсов. Сохранение количества движения и момента количества движения в консервативной системе является частным случаем этого общего правила. При рассмотрении теоремы Лармора было найдено, что результатом действия магнитного поля на одноатомную систему является общая прецессия системы относительно направления поля. Но можно сказать и иначе, а именно обобщенный импульс, связанный с угловой координатой 9, сохраняется при наложении поля, причем увеличение электромагнитного импульса компенсируется уменьшением механической части импульса. [c.58]

Чтобы убедиться в справедливости теоремы Лармора, введем вращающуюся с угловой скоростью со систему отсчета с началом в ядре и перейдем от переменных р, ф, г к переменным р, а, г, где а=ф—0) Функция Лагранжа в новых переменных будет равна [c.236]

Обычное объяснение явления диамагнетизма атомов и ионов основывается на теореме Лармора ), которая утверждает, что в магнитном поле В движение электрона вокруг ядра в первом приближении по В происходит так же, как и в отсутствие магнитного поля, но на него дополнительно накладывается общая прецессия с угловой частотой [c.515]

Теорема Лармора верна, если й) мала по сравнению с соответствующими частотами обращения ч-ц при отсутствии магн. поля. Для эл-нов даже в очень сильных магн., полях (с П 10 Э) о) 10 с-1, тогда как частота обращения эл-на в атоме имеет порядок, (42 п )с- , где Z заряд ядра, п главное квантовое числа атома , вследствие этого [c.345]

Это поле, составляющее 10" гаусс для частот порядка 10 сек , достаточно велико, чтобы его можно было обнаружить в сиециальных опытах. В системе координат, вращающейся вместе с телом, сила Кориолиса в первом порядке по со как раз уравновешивает действие магнитных сил. Это и составляет основу теоремы Лармора. [c.698]

Вычислить лагранжиан этой системы, пользуясь подвижной системой координат, вращающейся вокруг вектора В со скоростью ш/. Показать, что с точностью до членов порядка он не зависит от В. (Таким путрм можно получить доказательство теоремы Лармора, которая в такой форме показывает, что действие слабого магнитного поля проявляется лишь в прецессии системы в целом вокруг вектора В. Как указывалось в тексте, теорема Лармора касается лишь действия магнитного поля на вектор кинетического момента.) [c.204]

Пример 10.6А. Теорема Лармора. Рассмотрим массивную зарял<енную частицу, движущуюся в поле механических и электрических сил, симметричных относительно оси Oz. Как изменится движение частицы при наложении слабого однородного магнитного поля напряженностью у в направлении Oz [c.185]

ТЕОРЕМА (Ирншоу система неподвижных точечных зарядов электрических, находящихся на конечных расстояниях друг от друга, не может быть устойчивой Карно термический КПД обратимого цикла Карно не зависит от природы рабочего тела и являегся функцией абсолютных температур нагревателя и холодильника Кастильяно частная производная от потенциальной энергии системы по силе равна перемещению точки приложения силы по направлению этой силы Кельвина сила (или градиент) будет больше в тех точках поля, где расстояние между соседними поверхностями уровня меньше Кенига кинетическая энергия системы равна сумме двух слагаемых — кинетической энергии поступательного движения центра инерции системы и кинетической энергии системы в ее движении относительно центра инерции Клеро с уменьшением радиуса параллели поверхности вращения увеличивается отклонение геодезической линии от меридиана Кориолнса абсолютное ускорение материальной точки рав1Ю векторной сумме переносного, относительного и кориолисова ускорений Лармора единственным результатом влияния магнитного поля на орбиту электрона в атоме является прецессия орбиты и вектора орбитального магнитного момента электрона с некоторой угловой скоростью, зависящей от внешнего магнитного поля, вокруг оси, проходящей через ядро атома и параллельной вектору индукции магнитного поля Остроградского — Гаусса [для магнитного поля магнитный поток сквозь произвольную замкнутую поверхность равен нулю для электростатического поля <в вакууме поток напряженности его сквозь произвольную [c.283]

За рассматриваемый период в области теории упругости работал также и целый ряд других английских ученых. Лармор (.Т. Larmor) дал обобщение теоремы о динамической аналогии (Кирхгоффа) для стержней с начальной кривизной ). Он показал также ), что если в подвергнутом кручению валу имеется цилиндрическая полость круглого сечения, ось которой параллельна оси вала, то касательное напряжение близ полости может оказаться вдвое большим, чем соответствующее напряжение в сплошном валу при отсутствии полости. Чарльз Кри ( harles hree), хорошо известный геофизик, также затрагивал в некоторых из своих ранних работ вопросы теории упругости. Его исследова- [c.410]

Необходимо упомянуть, что для случая несжимаемой жидкости Ла- анж установил уравнения, которые довольно похожи на уравнения (4), Mis eli, Taur., Il (1760) [Oeuvres, I, 442]. Автор выражает благодарность за У язание и вышеизложенное замечание об исследованиях Гельмгольца профессору Лармору. Уравнения, эквивалентные уравнениям, данным Лагран-жем, были независимо установлены Стоксом (см. примечание выше) и положены в основание строгого доказательства теоремы о потенциале скоростей. [c.256]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...