Обратимый цикл Карно

Соотношение (1.3) справедливо для обратимого цикла Карно и не зависит от совершаемой работы Таким образом, термодинамическая температура обладает тем свойством, что отношения величин Т определяются характеристиками обратимой тепловой машины и не зависят от рабочего вещества. Для окончательного определения величины термодинамической температуры необходимо приписать некоторой произвольной точке определенное численное значение. Это будет сделано ниже. Одним из простейших рабочих веществ может служить идеальный газ, т. е. газ, для которого и произведение РУ, и внутренняя энергия при постоянной температуре не зависят от давления. Следующим шагом будет доказательство того, что температура, удовлетворяющая соотношению (1.3), на самом деле пропорциональна температуре, определяемой законами идеального газа. [c.17]

Однако прежде чем перейти к этому, нужно сделать на основании цикла Карно еще один вывод, который ведет к определению другой очень важной физической величины в термодинамике, тесно связанной с температурой,— энтропии системы. Если рассмотреть обратимый цикл Карно для случая, когда две адиабаты цикла очень близки друг к другу, то количества тепла становятся бесконечно малыми и вместо (1.3) можно записать [c.18]

Прямой обратимый цикл Карно [c.111]

Термический к. п. д. обратимого цикла Карно зависит только от абсолютных температур теплоотдатчика и теплоприемника. Он будет тем больше, чем выше температура теплоотдатчика и чем ниже температура теплоприемника. Термический к. п. д. цикла Карно всегда меньше единицы, так как для получения к. п. д., равного единице, необходимо, чтобы Т2—О или Ti=oo, что неосуществимо. Термический к. п. д. цикла Карно не зависит от природы рабочего тела. (см. 8-6) и при Га = [c.113]

Обратимый цикл Карно, осуществленный в интервале температур Ti и Т2, изображается на Ts-диаграмме прямоугольником 1234 (рис. 8-3). [c.114]

При выводе термического к. п. д. обратимого цикла Карно были использованы соотношения, справедливые только для идеального газа. Поэтому, для того чтобы можно было распространить все сказанное о цикле Карно на любые реальные газы и пары, необходимо г доказать, что термический к. п. д. цикла Карно не зависит от свойств вещества, при помощи которого он осуществляется. Это и является содержанием теоремы Карно. Для доказательства этой теоре- 2 предположим, что две машины //////////////////////////////А i работают по обратимому циклу Рис. 8-5 Карно с различными рабочими те- [c.116]

Термический к. п. д. рассмотренного обратимого цикла равен термическому к. п. д. обратимого цикла Карно. [c.122]

Введем между теплоотдатчиком с температурой Тi и рабочим телом промежуточный источник теплоты с температурой Гг < Ti < < T l- Будем передавать теплоту от теплоотдатчика сначала необратимым путем (при конечной разности температур) промежуточному источнику, а от него при температуре Т рабочему телу, осуществляющему обратимый цикл Карно. [c.124]

Если количество теплоты Qj будет поступать в машину с более низкой температурой г <Г,, то, очевидно, положительная работа должна уменьшиться, так как уменьшается разность температур, между которыми осуществляется обратимый цикл Карно. [c.124]

Свойство обратимых циклов Карно и первый интеграл Клаузиуса. [c.135]

Как известно, максимальны термический к. п. д. теплового двигателя или наибольшую выработку механической работы можно получить в установке, работающей по обратимому циклу Карно. [c.323]

Для обратимого цикла Карно, кроме того, известно, что [c.70]

Величины Y называются приведенными теплотами, и полученное выражение можно сформулировать так в обратимом цикле Карно сумма приведенных теплот равна нулю. [c.70]

Для доказательства этого положения на произвольных адиабатах / и // (рис. 6.5) построим обратимые циклы Карно, в которых [c.72]

На рис. 7.7 представлен обратимый цикл Карно на р — г и Г — [c.87]

При исследовании обратимых циклов степень совершенства произвольного обратимого цикла определяется тем, насколько термический к. п, д. этого цикла близок к термическому к. п. д. обратимого цикла Карно, осуществляемого между крайними температурами рассматриваемого цикла. [c.88]

Рис. 2.11. Прямой обратимый цикл Карно

То, что производимая системой работа при необратимом процессе всегда меньше работы обратимого процесса, происходящего между теми же начальными и конечными состояниями и при тех же внешних условиях, вполне очевидно, и может быть проиллюстрировано на следующем примере. Предположим, что имеются два тела с температурами и T a (причем > Та). Рассмотрим процесс переноса теплоты Qi от тела с температурой к телу с температурой Та- Обратимый процесс переноса теплоты между телами разных температур может быть осуществлен с помощью обратимого цикла, в котором тела разной температуры играют роль источников теплоты а рабочее тело совершает обратимый цикл Карно. [c.80]

T. e. термический к. n. d. произвольного обратимого цикла не может быть больше термического к. п. д. обратимого цикла Карно, осуществленного между максимальной и минимальной температурами данного цикла вторая теорема Карно). [c.189]

Действие холодильных машин основано на совершении рабочим телом (холодильным агентом) обратного кругового процесса (цикла), наиболее совершенным типом которого является обратимый цикл Карно (рис. 20.1). [c.614]

Следующее важное свойство систем с Т << О заключается а невозможности осуществления обратимого цикла Карно между температурами с разными знаками, так как для этого надо было бы обратимо пройти через бесконечно большие температуры, что неосуществимо. Переход к состояниям с отрицательной абсолютной температурой из состояний с положительной абсолютной температурой и обратно происходит неравновесно. [c.642]

Термодинамическая температурная шкала, предложенная Кельвином, основана на втором законе термодинамики и не зависит от термометрических свойств тела. Построение шкалы опирается на следующие положения термодинамики. Если в прямом обратимом цикле Карно к рабочему телу подводится теплота С] от источника с высокой температурой Т и отводится теплота Сг к источнику с низкой температурой Гг, то T T =Q Q2 независимо от природы рабочего тела. Эта зависимость позволяет построить шкалу, опираясь только на одну постоянную или реперную точку с температурой Го. Например, пусть температура источников теплоты Т2—Т0 Т1 = Т, причем Г не известна если между этими источниками осуществить прямой обратимый цикл Карно и измерить количество подводимой и отводимой (Эз теплоты, то неизвестную температуру Г можно определить по формуле Г=Гo(Ql/Q2). Таким же способом можно произвести градуирование температурной шкалы. [c.171]

С учетом выражений (1.76) и (1.77) определяется коэффициент полезного действия и холодильный коэффициент х обратимого цикла Карно [c.45]

Обратимый цикл Карно любого теплового двигателя имеет наибольший термический к. п. д. при заданных температурах подвода теплоты Т и отвода теплоты Гг (см. 15). Исходя из этого положения предпочтительным было бы осуществление цикла Карно как в поршневых ДВС, так и в ГТУ и других тепловых двигателях. Однако практическая реализация цикла Карно невозможна в связи с тем, что диаграмма цикла Карно в р—V координатах (рис. 10.1) сильно растянута как в области высоких давлений, так и в области больших объемов. [c.133]

Сравнение циклов Ренкина и Карно на влажном паре показывает, что термический к. п. д. обратимого цикла Карно будет выше, чем термический к. п. д. цикла Ренкина. Это связано, в частности, с тем, что средняя температура подвода теплоты в цикле Ренкина ниже, чем в цикле Карно линии подвода теплоты соответственно 5—4—1 (см. рис. 11.3) и 4—1 (см. рис. 11.2). С учетом же рассмотренных необратимых потерь в процессе повышения давления рабочего тела реальный цикл Ренкина имеет более высокий к. п.д., чем цикл Карно. [c.166]

Идеальным циклом холодильной машины является обратный обратимый цикл Карно, который осуществляется с минимальной затратой работы (энергии). Термический к. п. д. цикла Карно для холодильных машин определяется соотношением [c.176]

Такой же результат получается, если предположить, что q 2 > > <72. Поэтому остается один возможный вариант, когда q 2 = q , это значит, что и т)) = т) , т. е. действительно термический к. п. д. обратимого цикла Карно не зависит от свойств рабочего тела и является только функцией температур теилоотдатчика и теплоприемника. [c.117]

Отношение подводимой или отводимой теплоты к соответствующей абсолютной температуре называется приведенной теплотой. Тогда равенство (8-5) можно сформулировать так алгебраическая сумма приведенных тенлот для обратимого цикла Карно равна нулю. Этот вывод может быть использован и для любого произвольного обратимого цикла. [c.118]

Покажем, что любой произвольный обратимый цикл, осуш,е-ствленный при наличии дзух источников тепла постоянной температуры, будет по эффективности равнозначен обратимому циклу Карно. [c.121]

Если в обратимом цикле Карно рабочее тело (независимо от его природы) получает от теплоотдатчика теплоту Qi при температуре Ti и отдает теплоприемнику теплоту Qa при температуре Т то отношение абсолютных температур Т JTа равно отношению количеств теплоты Q1IQ2 [c.132]

Ид.е алы1ьш парогазовый цикл, соответствующий обратимому циклу Карно, в котором температуры рабочего тела при подводе и отводе теплоты постоянны, изображается пл. 1234 на рис. 20-7. Пл. 12541 изображает газовую часть цикла, а пл. 345 — паровую часть цикла. В процессе - - осуществляется п( ])едачл теплоты от [c.323]

К. п. д. и действительные циклы работы. Обозначим 4epe3j()j количество тепла, отводимого от среды с низкой температурой Tj, а через 2 — количество тепла, отдаваемого при высокой температуре Т . Согласно первому и второму законам термодинамики, самой эффективной холодильной машиной будет машина, работающая по обратимому циклу Карно. Для такой машины [c.24]

Общпе сведения о термометрии. Фундаментальное определение температуры предложено Кельвином уже больше ста лет тому назад [37, 38]. В его основу может быть положен обратимый цикл Карно. Предполоя 1м, что количество тепла, изотермически пoглoи aeмoгo при более высокой температуре (7 ), равно а количество тепла, изотер- [c.438]

Фop [yлa (2.45) относится к обратимому циклу Карно. Термический к. п. д. необратимого цикла меньше термического к. п. д. обратимого цикла. Это вполне очевидно, так как в противном случае необратимый цикл ничем не отличался бы от обратимого и при совместном действии двух сопряженных двигателей Карно — необратимого в прямом направлении и обратимого в обратном — - в результате цикла не появилось бы никаких остаточных изменений в окружающих теелах, что невозможно по самой природе необратимого процесса. [c.55]

Сложный обратимый цикл. Для осуществления обратимого цикла Карно необходимо иметь минимальное количество источников теплоты разной температуры, равное всего лишь двум. Для обратимого цикла более сложной формы требуется не два, а множество источников теплоты разной температуры в самом общем случае произвольного обратимого цикла аЬсс1а (рис 5.22) необходимо иметь бесконечно большое количество источников теплоты Удельная полезная внешняя работа обратимого цикла [c.188]

Определение температуры путем осуществления прямого обратимого цикла Карно с измерением подводимой и отводимой теплоты оказалось бы сложным и затруднительным. Поэтому для практических целей на основе термодинамической шкалы установлена Международная практическая температурная шкала (МПТШ). [c.172]

Существуют два источника теплоты источник с более высокой температурой 7, и источник с более низкой температурой Т , причем Т- — onst и = onst, так как предполагается, что источники теплоты обладают большим количеством энергии и что подвод или отвод некоторого количества теплоты не изменяет мх температуры. Рассмотрим процессы пря.мого обратимого цикла Карно для I кг идеального газа в v—р-диаграмме (рис. 7.3, а). [c.150]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...