Импульс движения

Требуется найти такое выражение для импульса движения р, чтобы оно принимало вид AIv (где Л1 —масса покоя )) при ц/с < 1 и удовлетворяло закону сохранения импульса при соударениях частиц при любых значениях их скоростей относительно системы отсчета. Мы найдем это выражение, рассмотрев определенный случай соударения. Сначала покажем на конкретном примере, -что ньютоновский (нерелятивистский) импульс AIv не сохраняется при столкновениях, в которых участвуют частицы с релятивистскими скоростями. [c.377]

Нормальная нагрузка при ударе меняется с изменением массы сменного молота. Силу удара Р, выраженную через импульс движения, рассчитываем по формуле [c.128]

Исчезающий импульс давления можно использовать в пневматических установках. Для этого необходимо, чтобы сжатый газ воздействовал на поршень в течение времени, меньшего полупериода собственных колебаний системы образец—движущиеся части. Тогда независимо от формы импульса движение захвата определяется фор-мулой [c.107]

Осмотр, очистку, промывку и установку регулятора поручают высококвалифицированному слесарю при участии монтера или мастера. При установке регулятора любого типа необходимо убедиться в ТОМ, что ведомая шестерня его правильно сцеплена с шестерней привода и что между ними имеется зазор в пределах 0,15—0,2 мм. Недостаточно хорошее сцепление привода создает порывистые или переменные импульсы движения, которые вызывают колебания рычага регулятора. Перед присоединением рычага регулятора к отсечному валику топливных насосов следует убедиться в том, что стрелка указателя наполнения находится против точки нулевой подачи. Связь регулятора с отсечным валиком должна быть смонтирована так, чтобы в момент нахождения стрелки в положении О все топливные насосы были выключены, а в положении 8/W или немного выше двигатель развивал бы полную мощность. [c.389]

Замедленное открытие золотника до максимальной величины в первый момент сброса нагрузки может быть значительно ослаблено соответствующей конструкцией регулятора (например, увеличением передаточного отношения от маятника к золотнику) или дополнительным введением регулятора ускорения. Регулятор ускорения по принципу своего действия в первый же момент изменения нагрузки дает значительный импульс движению сервомотора, в то время как регулятор скорости реагирует замедленно, только после того как уже накопилось некоторое изменение оборотов турбины. [c.199]

Ультразвуковая обработка (УЗО) представляет собой разновидность механической обработки. УЗО основана на использовании энергии ультразвуковых колебаний инструмента, воздействующих на заготовку через абразивные частицы, твердость которых выше твердости обрабатываемого материала. Эти частицы, получив импульс движения от колеблющегося с частотой 16...30 кГц торца инструмента, врезаются в обрабатываемую поверхность, скалывая с нее микрочастицы. Большое количество абразивных зерен, одновременно участвующих в обработке (30... 100 тыс./см ), обеспечивает интенсивный съем обрабатываемого материала. Наиболее интенсивный съем происходит в направлении [c.547]

Выше нами рассматривались задачи локальной устойчивости оболочечных конструкций при действии статических нагрузок. Известно, что изучение динамического поведения конструкций представляет особый интерес в настоящем разделе рассматривается одна из задач, относящихся к данной проблеме. Исследуем динамическую устойчивость подкрепленной кольцом цилиндрической оболочки конечной длины под действием радиального импульса, близкого к равномерному, приложенного к кольцу (рис. 6.11). Возникающее после приложения к кольцу импульса движение состоит из [c.215]

Длительность возбуждаемых импульсов деформации может ограничиваться снизу не только величиной т , но и временем пробега звука по области тепловыделения, а характерный размер области нагрева решетки I определяется либо длиной поглощения света /п б 1, либо длиной теплопроводности — расстоянием, на которое прогреется кристалл за время оптического воздействия за счет переноса энергии электронами, фононами и т. д. Фононная теплопроводность всегда происходит со скоростями, не превышающими звуковую, и поэтому не приводит к уширению акустических импульсов. Движения электронов в металлах и электронно-дырочной плазмы в полупроводниках может существенно увеличить область нагрева решетки, особенно при низких температурах. При комнатных температурах диффузия носителей в значительной мере замедлена из-за сильного рассеяния на тепловых колебаниях решетки. Поэтому для термоупругой генерации сверхкоротких импульсов деформации необходимо одновременно уменьшать длительность лазерного воздействия и длину поглощения света. Наконец, нельзя забывать, что время нагрева решетки может определяться не временем оптического воздействия, а временем передачи энергии от электронов к фононам, что также препятствует укорочению длительности импульсов деформации. [c.162]

Абсолютно упругий удар — это очень кратковременный процесс взаимодействия ударяющего тела и системы, в результате которого тело отскакивает, а система приобретает некоторый импульс движения в направлении удара. При этом кинетическая энергия, которую имело тело в момент непосредственно перед ударом, полностью переходит в кинетическую энергию тела и системы после удара. [c.449]

Импульс движения (в смысле Кельвина) в момент отличается от импульса в момент на интеграл по времени от внешних сил, которые действовали на тело в течение промежутка времени —1 ). [c.202]

Обозначим через х, у координаты движущегося начала относительно неподвижных осей в плоскости (ху), в которой движется ось твердого тела, причем ось X должна совпадать с осью результирующего импульса движения, который назовем через / через в назовем угол, который прямая Ох (она связана неизменным образом с телом) образует с осью х. Мы имеем тогда [c.218]

Импульс движения состоит теперь частью из импульсивных действующих на тело сил и частью из импульсивных давлений дн, дх, дх",..которые действуют равномерно (как разъяснено в 54) на различные мембраны, предполагаемые на мгновение помещенными на месте перегородок. Мы обозначим через г] , С1, [c.226]

Если прибавить к этому члены, обусловленные импульсивными давлениями, действующими на перегородки, то мы получим в конечном счете для компонент полного импульса движения [c.227]

Найти кинетическую энергию жидкости и импульс движения. [c.509]

Операторы К и Р, соответствуюш,ие координате и импульсу движения центра инерции, действуют на вектор состояния фст), операторы г и р координаты и импульса электрона действуют на внутреннее [c.443]

На основе закона сохранения импульса движения [c.361]

В молотах с подвижным шаботом и бесшаботных молотах влияние кратности масс на КПД ударного деформирования очень мало, так как ударное деформирование происходит при встречном перемещении ударных масс и импульсы движения преобразуются в одинаковые, но противоположно направленные импульсы сил. В молотах с подвижным шаботом обычно 3. [c.363]

Особенности расчета бесшаботных молотов. Кинетическая энергия бесшаботных молотов определяется по выражению (27.3). Для того чтобы соударение масс произошло на расстоянии, равном половине начального расстояния между ними, необходимо равенство импульсов движения [c.379]

В и-образной станине 3 помещена баба 4, приводимая в движение поршнем 6. Станина установлена на плунжерах 1 подъемных цилиндров 2, полости которых соединены со штоковой полостью рабочего цилиндра 5 гидролинией 7, в которой установлены сливной 8 и обратный 9 клапаны. Полости подъемных цилиндров 2 соединены гидролинией 15 с всасывающей гидролинией насоса 13 в точке между обратным клапаном 7- и насосом. При подаче жидкости от насоса в штоковую полость цилиндра 5 баба 4 движется вверх, сжимая воздух в поршневой полости цилиндра и, достигнув верхнего положения, управляющим воздействием открывает разгрузочный клапан 11 при этом насос 13 по трубопроводу 10 перекачивает жидкость в бак 12. Разгон бабы вниз совершается при открытии сливного клапана 8, через который жидкость под действием массы бабы 4 и давления азота или воздуха на поршень 6 вытесняется из рабочего цилиндра 5 по гидролинии 7 в подъемные цилиндры 2. Под действием давления газа на крышку цилиндра 5 и давления жидкости на плунжеры 1 станина 3 перемещается навстречу бабе 4. Площади плунжеров 1 подъемных цилиндров 2 подобраны таким образом, чтобы скорости движения станины 3 и бабы 4 были обратно пропорциональны их массам. Прн равенстве импульса движения соударяющихся масс ударное воздействие на основание отсутствует. [c.418]

Рассеяние здесь будет иметь место лишь в случае, когда Ь < (гд + Гв), т. е. В является для А мишенью с эффективной площадью л (га + гв) для процесса рассеяния. Эта площадь мишени называется полным эффективным сечением взаимодействия. Очевидно, полное эффективное сечение взаимодействия не зависит от того, будет ли выбранная система координат связана с центром А или В, или с их общим центром масс. Парциальные или дифференциальные эффективные сечения, связанные с углом рассеяния или импульсом движения рассеянных частиц, будут, конечно, зависеть от системы координат. Рассмотрим, например, систему координат, в которой центр масс находится [c.134]

Револьверные станки 913 Регулирование выравниванием при помощи противоположных импульсов движения. . 625 [c.1449]

Дисковые кулачки командоаппарата при вращении вала воздействуют на штифты конечных выключателей, управляя при помощи командных импульсов движениями рабочих органов. [c.8]

В качестве распределителей в устройстве используются шаговые искатели обратного хода типа ШИ-25/4. Избирающим элементом сигнала является удлиненная пауза. Импульсы кода используются для передачи сообщений и одновременно для синхронизации работы распределителей на ДП и КП при этом на распределитель ДП импульсы движения подаются непосредственно от генератора импульсов. [c.45]

Мы переходим теперь к исследованию начального движения системы, когда она выходит из состояния покоя под действием заданных импульсов. Движение, приобретенное таким путем, совершенно не зависит от потенциальной энергии, какой система может обладать, когда она действительно получила определенное перемещение это объясняется тем, что в силу природы импульсов мы должны иметь дело только с самой начальной конфигурацией системы. Начальное движение системы в этих условиях совершенно не зависит от каких бы то ни было сил конечной величины, будут ли они приложены извне или же будут обязаны вязкости. [c.116]

Ведущими узлами, дающими импульс движению электропривода, являются узлы управления приказами УЯ и управления вызовами У В. [c.206]

Здесь члены вида ру , v VJ. дают поток импульса, обусловленный переносом импульса движением жидкости, а члены, содержащие р, х, "у — поток импульса, обусловленный действием сил давления и вязких напряжений. [c.12]

Проблема. Вы перемещаете массу тела в одну сторону, чтобы получить импульс движения в другую. Например, выполняя подъем торса в сторону из положения лежа, вы перемещаете свое тело направо, чтобы затем усилием сделать движение влево. Подобное может происходить инстинктивно, как если бы вы собирались подпрыгнуть, то сперва бы присели, а затем как пружина распрямились бы в прыжке. Точно так же, собираясь толкать автомобиль, вы вначале отклонились бы назад, а затем навалились бы на бампер машины. [c.71]

На фиг. 5 представлена зависимость максимального значения (при дг = п/4 - 0/2) в фиксированной точке на поверхности слоя от частоты вращения теплового поля у. Ниже показано, что асимптотика (2.7) существует при У1 < у < У2- При у > у а импульс движения уже не полностью передается от частиц у границ слоя к соседним частицам, а частично гасится следующим противоположным импульсом. При нагреве реального тигля из-за его тепловой инерционности при достаточно большой у нестационарное неоднородное распределение температуры на стенке тигля превращается в стационарное однородное, при котором азимутальное течение в тигле отсутствует. При некоторых параметрах системы у ах может быть больше У2, тогда максимальное перемешивание достигается при у2. [c.46]

Для указания полярности импульса, т. е. для указания направления движения по каждой координате, используется отдельный капал. [c.586]

Если приписать электрону и дырке эффективные массы Шп и Шр, то задача об змситоне сводится к простой водородоподобной задаче о движении двух частиц под действием взаимного кулоновского притяжения. Предполагается, что энергетические паверхности для электрона и дырки имеют сферическую форму и не вырождены. Если пренебречь импульсом движения центра тяжести системы частиц, то энергия экситона, отсчитанная от состояния полной диссоциации, когда электрон и дырка находятся на бесконечном расстоянии друг от друга, [c.160]

Последние формулы дают квантовые значения модуля момента импульса и проекции момента импульса частицы на ось Z. Напомним, что, коль скоро проекция имеет определенное значение, две другие проекции и Ly определенных значений иметь не могут. В качестве направления оси Z может быть выбрано любое направление. Следует отметить, что все выводы о момете импульса движения и его проекциях имеют совершенно общий xapaKiep и не зависяг [c.176]

Характеристиками переноса количества движения и теплоты являются кинематическая вязкость v и температуропроводность а. Поэтому соотнощение толщин гидродинамического пограничного слоя и теплового пограничного слоя зависит только от значения числа Прандтля Рг = v/a. Очевидно, что чем больше число Рг, тем интенсивнее происходит перенос импульса движения в динамическом слое, тем больше поперечный градиент продольной составляющей скорости по сравнению с поперечным переносом теплоты. В этом случае толщина динамического слоя больше толщины теплового пограничного слоя. При малых значениях Рг тепловой слой может иметь толщину больщую, чем динамический пограничный слой. При значении Рг = 1 толщина слоев одинакова. Практически толщины слоев одинаковы лишь для газов, у которых Рг близок к единице. Значения Рг для некоторых рабочих тел [c.121]

Из ирнведенных выше обш,их соображений мы зпаем, что результаты импульса р1 ощущаются только после линии Маха ЬЬ. Можно доказать, что в двумерном течении каждая частица жидкости, проходящая через ЬЬ, испытывает одинаковое отклонение 01 и подвергается такому же росту давления р. Теперь применим теорему равенства силы давления и изменения количества движения. Поскольку скачок сжатия происходит перпендикулярно липни Маха ЬЬ, то повышенне давления р может повлиять только на составляющую скорости Нм, тогда как составляющая, касательная к ЬЬ, должна оставаться без изменений. В соответствии с уравнением импульса движения, зависимость между повышением давления и изменением скорости АС/дг, выражается формулой р = ри им, где р обозначает плотность воздуха. [c.115]

Решение. Система хОу (рис. 2.2.1, б) неподвижна, система координат ХхСух (рис. 2.2.1, б) подвижна. Применим теорему об изменении импульса движения (2.2.5), записанную в проекциях на ось Ох, [c.61]

Дифференциал количества движения материалыюй точки равен импульсу движения этой материальной точки. [c.88]

Импульсом движения газа в трубопроводе служит движение поршня. В каждом цикле работы выходной ступени компрессора в трубопроводе создается колебательное движение газа. Колебательное движение в каждом цикле накладывается на остаточное от предыдущего цикла и, в зависимости от смещения фаз, амплитуда результирующего колебания оказывается больше или меньше амплитуды колебаний компремируемого газа. Наибольшее усиление колебаний газа в трубопроводе происходит при резонансе, когда частоты собственных колебаний газового столба в трубопроводе совпадают или кратны частоте возбуждающих колебаний, определяемой частотой вращения привода компрессора. Колебания газа в трубопроводе вызывают его вибрацию, которая нарушает герметичность уплотнений и разрушает арматуру. На практике отмечено расшатывание опор трубопроводов и разрушение строительных сооружений вследствие вибрации трубопроводов. Колебания давления газа вызывают появление дополнительных ме [c.48]

Природа не может состоять из ничего. Конечные мешки иерархически разных размеров с нерастяжимыми стенками, наполненные сгранной оуУ-мерной несжимаемой жидкостью - координатами 1 импульсами (движением как субстанцией ) - вот вульгарное разрешение парадоксов Древних Греков. Из них можно строеть всё. И это всё уже не будет состоять из ничего. Приращения ф и с1р обязательно должны быть взаимосвязаны и в таком виде - конечны. Вот что навсегда изгоняет бесконечности из науки. И это же одним ударом разрубает путаницу многгос гордиевых узлов. В частности, не возникает проблем и со свободой поли. Случайность неустранимо присутствует п неопределённости формы таких объектов. [c.162]

Это псевдозвук самого потока, отчасти уже рассмотренный нами ранее ( 24). В этом случае следует отличать пульсации давления, вызванные локальным, местным, изменением скорости потока, от пульсаций давления, связанных с переносом импульса движением потока. Вопрос, также уже затронутый в 24, но теперь мы хотим остановиться на нем подробней. Простой пример может хорошо иллюстрировать суть дела. Допустим, что приемник имеет форму шара и обтекается потоком в направлении оси Ог (рис. 48). Скорость потока V пусть периодически пульсирует с частотой (о=2тх/Г [c.170]

Ферми. При равновесном статистич. распределении электронов по разным квантовым состояниям они занимают все возможные состояния, соответствующие энергиям от минимальной (близкой к нулю) до максимальной, наз. энергией Ферми. Каждое состояние электрона изображается точкой в пространстве импульсов (т. е. в пространстве, где координатами служат компоненты импульса). Геометрич. место точек, отвечающих энергии Ферми, есть поверхность Ферми для щелочных М. она почти сферична, для поливалентных М.— имеет сложную форму, обычно состоит из нескольких частей и может быть многосвязной, сохраняя, однако, симметрию кристаллич. решётки М. Электроны проводимости, изображаемые точками, лежащими на новерхиости Ферми, изменяют свой импульс под действием внешних полей — электрического и магнитного прп этом точка, изображающая электрон, перемещается по поверхности Ферми. Движение электронов под действием магнитного поля представляется движением изображающих их точек по линиям пересечения поверхности Ферми плоскостями, перпендикулярными вектору напряжённости поля. Т. к. траектории электронов в пространстве координат подобны орбитам изображающих их точек в пространстве импульсов, движение электронов оказывается периодическим во времени и в пространстве. Частота периодич. движения электронов в магнитном ноле наз. циклотронной частотой и равняется соц= eHJт с т. о., озц определяется напряжённостью Ну магнитного поля и эффективной массой 3 электрона проводимости, к-рая может отличаться от массы свободного электрона в вакууме в несколько раз (иногда даже на два порядка). Поперечник траектории электрона — 2сру еН2, определяется импульсом электрона ру. Периодич. движение электронов в М. реализуется при большой длине (и времени) свободного пробега электронов, т. е. в чистых монокристаллах при низких темп-рах. Если в М., помещённом в магнитное поле, распространя-егся УЗ-вая волна, совпадение или кратность её временного и нространст венного периода с соответствующими периодами для траекторий электро- [c.212]

Важным следствием этих результатов является то, что значение Л. I, для I) — Т реакции существенно меньше (почти на два порядка величины) значения л. Г для Р - I) реакции. Это означает, что достижение заданной плотности плазмы и ее выход на квазистационарное состояние удержания при 1)-Т реакции Удет легче, чем при 1) - Б реакции, тем самым длительность импульса в экспериментальных установках может быть снижена. Это очень важно, так как при длинных импульсах движение плазмы поперек силовых линий магнитного поля за счет столкновений и неота- [c.23]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...