Эффективное сечение полное

Малые частицы (р<С1, т конечно]. Здесь наиболее полную информацию о размерах частиц (10 —10 см) несут данные о спектральных коэффициентах ослабления лучей рассеянием и поглощением. В соответствии с формулами (1-21) и (1-22) можно записать эффективные сечения полного ослабления и рассеяния в виде [c.214]

Интеграл по всему телесному углу от эффективного дифференциального сечения а (0) называется полным эффективным сечением о рассеяния. [c.27]

Полное эффективное сечение рассеяния можно определить как отношение полного числа рассеянных за единицу времени из падающего пучка частиц к полному числу частиц пучка, прошедших в единицу времени через единичное сечение, расположенное перпендикулярно к пучку. [c.27]

Рассеяние принято характеризовать его эффективным сечением (или просто сечением) da. Оно определяется как отношение средней (по времени) рассеиваемой в данном элементе телесного угла энергии к средней плотности потока энергии в падающей волне. Полное сечение о равно интегралу от da по всем направлениям рассеяния, т. е. равно отношению полной интенсивности рассеяния к плотности падающего потока энергии. Сечение имеет, очевидно, размерность площади. [c.419]

Полное сечение канала реакций (полное эффективное сечение) — отношение вероятности перехода системы в единицу времени в открытый канал реакции к плотности потока падающих частиц. [c.272]

Увеличение эффективного сечения с ростом энергии электрона и тем более почти полное исчезновение рассеяния вблизи энергии 1 эВ нельзя понять с точки зрения классических представлений, [c.55]

Уточним понятие эффективного сечения атома по отношению к данному типу столкновений. Для этого сперва введем понятие о полном сечении атома. Предположим, что узкий пучок частиц, движущихся по параллельным траекториям с одинаковыми скоростями, пронизывает газ, в котором имеется, атомов в единице объема. Пусть в начале пути пучка через единицу его поперечного сечения в единицу времени пролетает Яц частиц. Число столкновений dn, которое частицы испытывают на длине пути пучка dx, можно положить равным [c.430]

Полное эффективное сечение Qq возбуждения /г-го состояния найдем, интегрируя по углам [c.470]

При больших энергиях электронов могут иметь место возбуждения на различные уровни, а также ионизация атомов. Сумма эффективных сечений всех процессов определяет в этом случае полное сечение столкновений Tq. Зависимость величин Ств и < i от энергии электронов определяется соответственно функциями возбуждения и ионизации. Функция возбуждения имеет ярко выраженные максимумы (рис. 18), свидетельствующие о том, что процесс взаимодействия наиболее интенсивен при вполне определенных значениях энергии электронов. [c.34]

При отнесении эффективного сечения ослабления к полной удельной поверхности частиц пыли F безразмерный коэффициент ослабления лучей [c.19]

Асимптотическое значение коэффициента полного ослабления для больших частиц оказывается в два раза большим, чем это следует из обычных соотношений геометрической оптики. Рассматривая физическую природу этого явления, предварительно заметим, как определяется эффективное сечение или коэффициент ослабления лучей методами геометрической оптики. [c.40]

Приведенные данные по суммарному пропусканию запыленных потоков дают возможность определить суммарный коэффициент ослабления лучей к или полное эффективное сечение ослабления К. Однако эти данные недостаточны для расчетов собственного излучения запыленных потоков, так как поглощательная способность а численно совпадает с 1 — t лишь при отсутствии рассеяния (S = 0). [c.84]

Исследование показало также, что приведенное выше правило справедливо при одинаковых начальных сечениях струй. Если начальные сечения струй неодинаковы, то необходимо учитывать отношение размеров начальных сечений струй в плоскости, перпендикулярной плоскости угла встречи, так как в этом случае в соударении участвует только часть массы более широкой струи. Если обозначать количество движения более широкой струи, определяющее направление слившейся струи / эф (эффективным), а полное количество движения этой струи /ополи, то, согласно экспериментальным данным, существует следующая связь [c.40]

Полная облитерация наблюдается лишь в узких щелях (порядка 0,005 мм) при более широких щелях наблюдается уменьшение их эффективного сечения, сопровождающееся уменьшением [c.37]

Эффективное сечение какой-либо ядерной реакции, например вылета заданного числа нейтронов, достигает в области не очень высоких энергий, когда ещё образуется составное ядро, максимума при определённой энергии возбуждения ядра, т. е. определённой энергии падающей частицы. Эта энергия является наиболее благоприятной (в смысле температуры ядра) для вылета ( испарения ) заданного числа частиц. С ростом энергии возбуждения, т. е. энергии падающей частицы, это сечение падает, так как при большей энергии более вероятны реакции с вылетом большего числа частиц при этом, однако, полное сечение для всех процессов (для не очень больших энергий) остаётся постоянным и равным (см. 20). [c.152]

Умножив 0 на Глб/Г . где — полная ширина уровня составного ядра, а Гвь — частичная ширина по отношению к распаду С на ядро В и частицу 6, и просуммировав полученное выражение по всем значениям момента составного ядра J, совместимым с законом сохранения момента, найдём усреднённое эффективное сечение для процесса А а-> -у В- -Ь [c.181]

Определим полное эффективное сечение рассеяния dg. Интегрируя (20.6) и расширяя пределы интегрирования по у. = kRb от нуля до бесконечности, найдём [c.193]

Полное эффективное сечение равно [c.18]

Полное эффективное поперечное сечение есть сумма эффективных сечений поглощения и рассеяния Q,> = Qi + Qa-Можно показать, что [c.318]

Величина сг численно равна числу актов рассеяния (и поглощения в случае, когда измеряется полное ослабление пучка), отнесенному к единичному потоку частиц (т. е. числу актов, поделенному на число падающих частиц, проходящих в 1 сек через площадку в 1 см , нормальную потоку). Иначе говоря, эффективное сечение представляет собой вероятность возникновения реакции (или рассеяния) в единичном потоке при прохождении слоя мишени в 1 см, содержащего одну рассеивающую частицу. [c.67]

Как уже говорилось, эффективное сечение реакции 01 выражает вероятность возникновения данного превращения за 1 сёк при бомбардировке ядра потоком с плотностью в 1 частицу в сек на 1 см . Если в мишени содержится N ядер и на нее падает поток I частиц на 1 см в 1 сек, то происходит вЫ1 ядерных превращений в 1 сек. Полное эффективное сечение представляет собой сумму сечений процессов по всем каналам о = (Ть-Ьас-Ь.... [c.170]

По определению, полным эффективным сечением с ядра для нейтронов называется отношение числа нейтронов, удаленных из пучка ядром в 1 сек., к плотности потока (т. е. к числу нейтронов, проходящих в падающем пучке через 1 см площади его сечения в 1 сек.). Рассеяние и поглощение являются самыми обычными типами взаимодействия между ядрами и нейтронами. Эффективные сечения для каждого из этих двух процессов в отдельности обозначаются через и а . Если никаких других существенных взаимодействий нет, то Ниже будут определены другие эффективные сечения, как, например, для деления [c.16]

Для гомогенной смеси веществ макроскопическое сечение определяют на основе закона аддитивности. При этом из-за больщой относительной величины потери энергии при упругом взаимодействии нейтронов с легкими ядрами в качестве сечения замедления можно принимать полное сечение рассеяния на водороде и половину полного сечения для других легких ядер. На средних и тяжелых ядрах замедление нейтронов происходит преимущественно вследствие неупругих взаимодействий, число которых достигает 50% общего числа взаимодействий. Суммарный эффект неупругих и упругих взаимодейст-вг й позволяет принимать в качестве эффективного сечения замедления на средних и тяжелых ядрах 3/4 полного сечения рассеяния нейтронов. [c.300]

Различным каналам соответствуют различные эффективные сечения. Среди этих сечений особую роль играет сечение упругого рассеяния Оу р, при котором ни налетающая частица, ни мишень не претерпевают никаких изменений. Сумма о еупр сечений реакции по всем открытым неупругим каналам носит название сечения неупругого рассеяния. Сумма а/ = Оу р + о еупр называется полным сечением. [c.124]

В табл. 3 приведены эффективные сечения быстрых и тепловых нейтронов для химических элементов, входяш их в состав тугоплавких окислов металлов [45] сгполн полное сечение рассеяния и поглош,ения Стр и ffn — сечения рассеяния и поглощения [c.66]

Д. с. п. заряженных частиц (электронов и ионов). При класспч, рассмотрении понятия полного эффективного сечения и Д. с. п. по отношению к упругим столкновениям ааряж. частиц теряют смысл, поскольку за-ряж. частицы взаимодействуют между собой на сколь угодно бо,1ьших расстояниях г. Квантован механика, основываясь на соотношениях неопределенностей, даёт конечное значение для о и если взаимодействие убывает быстрее, чем 1/г . В плазме существен эффект экранирования кулоновского поля заряда на расстояниях, определяемых дебаеоспи.ч радиусом экранирования. [c.704]

Предположим теперь, что каждому атому можно поставить в соответствие эффективное сечение поглощения фотонов аа в том смысле, что если фотон попадает в это сечение, то он будет поглощен атсжом (рис. 2.10). Если площадь поперечного сечения электромагнитной волны в среде обозначить через S, то число освещенных волной атомов среды в слое толщиной dz (см. также рис. 1.2) равно NtS dz и тогда полное сечение поглощения будет равно aaNtS dz. Следовательно, относительное изменение числа фотонов (dF/F) в слое толщиной dz среды равно [c.55]

Если энергия заряженной частицы превосходит высоту барьера, то в общем имеют место такие же закономерности, что и для нейтрона той же энергии. В частности, полное эффективное сечение всех неупругих процессов, вызываемых заряженной частицей с энергией Е В при условии, что длина волны частицы у поверхности ядра значительно меньше его радиуса, оавняется тгД (об упругом рассеянии быстрых заряженных частиц мы говорили в 22). [c.268]

Допустим, что моноэнергетический пучок у-лучея падает нормально на пластинку толщиной х. Будем считать, что толщина пластинки настолько мала, что рассеяние 7-лучей нроисходит однократно. Обозначим через I (0) интеноивносгь пучка до его попадания на пластинку, а через / (х) интенсивность его после прохождения пластинки. Обозначим через а полное эффективное сечение рассеяния и поглощения у-квантов на 1 атоме. Тогда закон изменения интенсивности пучка будет характеризоваться выражением [c.144]

Как показывает теория, полное эффективное сечение компто-НОВ.СКОГО рассеяния, раосчитаиное на один электрон, не зависит от Z вещества и обратно пропорционально энергии у излучения. Эффективное сечение, рассчитанное на атом, прямо пропорционально Z [c.149]

Суммарный коэффициент поглощения у-излучения. Из проведенного выше рассмотрения следует, что ослабление пучка у-лу-чей при прохождении через вещество определяется главным образом комптон-эффектом, фотоэффектом и образованием пар в куло-новском поле атомных ядер. Поэтому для полного эффективного сечения можно записать [c.154]

В качестве интегральной меры рассеяния часто используется характеристика, называемая эффективным сечением рассеяния. Под сечением рассеяния о ф понимается отношение полной рассеиваемой мощь ости Орас К иитенсивиости падающей ультразвуковой волны 1 [c.166]

Полное электронное эффективное сечение есть = которое в свою очередь связано с полным линейным коэфициен-том а посредством [c.39]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...