Теорема импульсов движении

Равенство (42.21) составляет содержание теоремы импульсов изменение количества движения системы за конечный промежуток времени равно полному импульсу главного вектора всех внешних сил за тот же промежуток времени. [c.59]

Теорема импульсов идентична теореме о количестве движения. Таким образом, все теоремы этого параграфа следует рассматривать как различные формы одной теоремы о количестве движения. [c.60]

Теорема импульсов для системы в конечной форме формулируется так изменение количества движения системы за какое-либо время равно векторной сумме всех импульсов внешних сил, действуюш,их на систему, за то же время. [c.260]

Выражение в форме (12) часто называют теоремой импульсов в конечной (или интегральной) форме изменение количества движения точки за какой-либо промежуток времени равно импульсу силы за тот же промежуток времени. В проекциях на координатные оси эту теорему можно представить в следующем виде [c.286]

Теорема об изменении ко.личества движения называется также теоремой импульсов. [c.361]

К числу общих теорем динамики относятся теорема об изменении количества движения с ее модификациями — теоремой импульсов и теоремой о движении центра масс, теорема об изменении момента количеств движения, сводящаяся в частном случае центральных сил к теореме площадей, а также теорема [c.105]

Главная особенность теоремы импульса при установившемся движении сплошных сред заключается в том, что ее применение к некоторому объему, ограниченному контрольной поверхностью, не требует знания того, что происходит внутри выбранного объема. Все изменения определяются переносом импульса через контрольную поверхность. [c.100]

Воспользуемся теоремой об изменении количества движения (теоремой импульсов) применительно к мае се жидкости в объеме АВСО, заключенном между двумя поперечными сечениями АВ и СО, расположенными на бесконечно малом расстоянии (1х друг от друга (рис. 5.7). [c.238]

Теорему об изменении количества движения точки в форме (11.9) часто называют теоремой импульсов для точки. Теперь рассмотрим 109 систему материальных точек и применим [c.109]

Минимальные теоремы при движение под действием ударных импульсов. Если на систему из Р частиц действуют ударные импульсы Fi, то [c.192]

Возникающий виброударный процесс устойчив только тогда, когда частота зацепления равна или кратна частоте ударных импульсов в системе [1]. Такой режим принципиально возможен, он обладает способностью саморегулирования и достаточно устойчив в некотором диапазоне скоростей [1]. Установившаяся скорость соударений при возникновении устойчивого процесса определяется из теоремы импульсов. Из уравнений движения системы и теоремы импульсов определяется максимальная амплитуда закрутки ведомого валопровода. Например, для дрессировочного стана (см. рис. 2) максимальная деформация А упругой связи определяется следующим образом [c.144]

Оба полупериода движения связываются на их общей границе теоремой импульсов (см. уравнения (1.11)), [c.261]

На основании теоремы импульсов, согласно которой количество движения системы до удара и после удара одно и то же, напишем уравнение [c.64]

Количество движения. Импульс силы. Теорема количеств движения. Количеством движения материальной точки называется вектор [c.396]

Теорема количеств движения. Геометрическое приращение количества движения материальной точки за некоторый промежуток времени равно импульсу силы за тот же промежуток времени [c.396]

Теорема количеств движения. Приращение главного вектора количеств движения системы за время удара равно сумме все с внешних ударных импульсов [c.412]

Теорема о движении центра инерции. Приращение количества движения центра инерции в предположении, что в нем сосредоточена вся масса системы, за время удара равно сумме всех внешних ударных импульсов [c.412]

Размерность / и К — одинаковая, равная в абсолютной системе единиц в технической Теорема количеств движения. Геометрическое приращение количества движения материальной точки за некоторый промежуток времени равно импульсу силы за тот же промежуток времени [c.386]

Теорема импульсов (теорема количеств движения в конечной форме). Геометрическое приращение главного вектора количеств движения системы за некоторый промежуток времени равно сумме импульсов всех внешних сил за тот же промежуток [c.389]

Входной и выходной треугольники скоростей обычно совмещают (см. рис. 2.11, б) и кратко называют треугольниками скоростей. Они позволяют лучше понять, каким образом в ступени внутренняя энергия пара превращается в работу. Напомним, что при протекании пара через сопловую решетку техническая работа не производится, так как решетка закреплена в неподвижной диафрагме, но зато пар разгоняется от скорости q до скорости с,. В рабочей решетке скорость потока уменьшается от значения с, до значения С2, и именно поэтому на рабочих лопатках возникает движущее окружное усилие и совершается работа. Подсчитать возникающую окружную силу можно с помощью известной из физики теоремы импульсов, утверждающей, что изменение в окружном направлении количества движения пара за 1 с [c.39]

Применяя при ударе теорему об изменении количества движения в интегральной форме, следует учитывать только импульсы ударных сил. Теорему об изменении количества движения часто называют для краткости теоремой импульсов. [c.583]

Теорема об изменении количества движения системы материальных точек (теорема импульсов) [c.584]

Для нахождения скорости после удара рассмотрим отдельно движение точки В в процессе удара. В первой половине движения ее скорость изменяется от Uj до м. Согласно теореме импульсов, [c.617]

Теорема импульсов 583, 584 о движении центра масс материальной системы 197, 198, 550, 565, 566 --работе равнодействующей силы 321 [c.637]

Уравнения (91) или (91 ) могли бы быть получены непосредственно из теоремы количеств движения (теоремы импульсов), примененной к объему жидкости, заключенному между двумя бесконечно близкими смежными сечениями пограничного слоя, чем и объясняется наименование этих уравнений. [c.551]

Теорема импульсов для установившихся явлений движения (203). [c.8]

Теорема импульсов для установившихся явлений движения. Особенная ценность теорем импульсов и энергии состоит в том, что их применение к физическим явлениям дает возможность получать представление об этих явлениях единственно из знания состояния на пограничной поверхности определенной области, без знания в отдельности явлений, происходящих внутри рассматриваемой области, без понимания механизма явления. Именно, часто в тех случаях, когда диференциальные уравнения рассматриваемого явления не могут быть составлены или по крайней мере не могут быть интегрированы, теорема импульсов [c.203]

Теорема импульсов может быть выведена двумя различными путями можно исходить или из теоремы общей механики о количестве движения системы (так называемая теорема о движении центра тяжести системы) — этот вывод имеет за собой преимущество особой наглядности — или из уравнения Эйлера в этом случае приходится преобразовывать объемные интегралы в поверхностные. [c.204]

Применение теоремы импульсов. Покажем сейчас на нескольких простых примерах, как, не зная о деталях рассматриваемого явления движения, можно получить о нем легко и быстро некоторое суммарное представление при помощи теоремы импульсов. [c.211]

Наибо.лее часто применяется в способе конечных объемов теорема об изменении количества движения (теорема импульсов). Поэтому остановимся на ней несколько подробнее. Эта теорема, как известно, заключается в том, что изменение количества движения какой-либо материальной системы равно импульсу приложенных к ней сил. Так как выделенный в жидкости объем деформируется (разные частицы в нем имеют разные скорости) и, следовательно, конечная форма объема (по истечении промежутка времени й1) не совпадает с начальной, то возникает трудность при вычислении изменения количества двин ения необходимо знать не только начальные и конечные скорости разных частиц, но и конечную форму выделенного объема. Однако, если движение является установившимся, то, как было показано Эйлером, эту трудность можно очень просто обойти. [c.269]

Уравнение (48.5) выражает теорему об изменении количества движения материальной точки в конечрюй форме изменение количества движения материальной точки за некоторый промежуток времени равно геометрической сумме импульсов сил, приложенных к точке за тот оюе промежуток времени. Эту теорему называют также теоремой импульсов. [c.130]

Решение. Применим к объему жидкости, заключенному между стенками трубы и поперечными сечениями / и 2, теорему об изменении количества движения 8 формэ теоремы импульсов за промежуток времени, равный 1 с. За секунду точки жидкости из сечения 1 сместятся на расстояние о 1 и займут положение а точки жидкости из сечения 2 займут положение 2, По теореме импульсов для выдел гнного объеме жидкости имеем [c.289]

Обозначим давление у задвижки до ее закрытия через р , а давление, возникшее после остановки, — через р -f Ар и, пользуясь теоремой количества движения, найдем увеличение давления Ар. Импульс силы, действовавший в течение АТ, равен ApFAT приравнивая его изменению количества движения за это же время, получаем [c.243]

Наконец, нам предстоит исследовать вынужденные колебания двухмассовых виброударных систем, которые они совершают под действием внешнего возбуждения. Как уже указывалось, мы ограничимся рассмотрением случаев, когда возбуждение носит установившийся периодический характер. Под действием периодического возбуждения виб-роударная система может совершать периодические движения. Наша задача будет состоять в том, чтобы выделить соответствующие периодические режимы, используя уравнения (1.5)—(1.7) и условия припасовывания смежных интервалов движения, вытекающие из теоремы импульсов. [c.31]

Учитывая, что изменение количества движения в поперечных сечениях струи равно результирующей всех внешних сил (теорема импульсов), и принимая во внимание, что согласно опытным данным Lnep пропорциональна диаметру струи, И. Д. Семикин лолучил выражение [c.75]

ВНИЗ по потоку. Течение будем считать плавным, а скорости v и W — постоянными по поперечным сечениям следа. Энергией вращения, обусловленной крутящим моментом несущего винта, пренебрегаем. Воздух считаем идеальной и несжимаемой жидкостью. Массовый расход жидкости через диск равен th = pAv, и по закону сохранения массы он постоянен по всему следу. По теореме импульсов сила, создаваемая несущим винтом, равна скорости изменения количества движения фиксирован ного объема жидкости и в установившемся течении вычисляется как разность между количеством движения жидкости, вытекающей в единицу времени через сечение 3 (рис. 2.1), и количеством движения жидкости, втекающей в единицу времени через сечение О (рис. 2.1). На висении далеко перед винтом жидкость находится в состоянии покоя, так что Т = thw. По закону сохранения энергии затрачиваемая несущим винтом мощность равна скорости изменения энергии жидкости и вычи- [c.44]

Распространение теоремы импульсов на движения жидкости, в среднем установившиеся (209). 102. Применение теоремы и и1 льсов 231). 103. Теорема энергии для неустановизшихся движений несжимаемых жидкостей (216). [c.8]

Правда, теорема импульсов имеет практическое значение—-как мы увидим это еще позже —только для установившихся явлений движения или для в среднем установивщихся движений, т. е. таких вихревых и кажущихся нерегулярными движений, которые позволяют заметить в себе установившееся главное движение (в последнем случае особое внимание следует обращать на правильное составление среднего значения). Далее, в то время как теорема импульсов может применяться к явлеЕшям, при которых происходит потеря энергии вследствие трения,—для теоремы энергии это невозможно, так как здесь тепловая энергия, образовавшаяся вследствие трения, осталась бы в качестве неизвестного, так что применяемая теорема уже не дала бы возможности сделать выводы о движении. Зато при неустановившихся движениях теорема энергии в некоторых случаях дает возможность получить выводы о характере движения применение же ее к установившимся движениям (при пренебрежении работой трения) приводит всегда к тривиальным результатам в форме нуль равняется нулю . [c.204]

Теорема импульсов может применяться также в случае частично установившихся движений, когда в определенной части рассматриваемой области жидкости происходят периодические явления (например, вихрь Кармана, см. т. И). В этом случае картина течения около постороннего тела через определенный промежуток времени повторяется. Систему отсчета располагают так, чтобы вихревая система была установившейся а контрольную поверхность составляют из плоскости, проходящей через вихревую систему, и поверхности, проходящей через с вершенно невозму- [c.210]

Этот закон сопротивления, выведенный Ньютоном в специальном при-"1- ении к случаю сопротивления воздуха, основывается на теореме количестве движения си.ла, с которою жидкость действует на обтекае- ае ею тело, равна вызываемому телом секунлному изменению импульса жружающей жилкости. [c.105]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...