Сохранение импульса (количества движения)

Сохранение импульса (количества движения) [c.377]

Последнее очевидно из того, что в соответствии с законом сохранения импульса (количества движения) импульсы осколков должны быть примерно равны по величине и противоположны по направлению (так как импульс первичного нейтрона мал) [c.361]

Поскольку же пространство и время являются формами существования материи, из их свойств могут быть, выведены законы сохранения, управляющие движением материи. Так, из однородности, или симметричности, вре----м Н И вытекает закон сохранения энергии, поскольку течение времени не может само по себе вызвать изменение состояния замкнутой системы —для достижения этого надо затратить энергию. Аналогично из однородности пространства следует закон сохранения импульса количества движения, ибо при перемещении замкнутой системы ее состояние само по себе не изменяется изменение происходит в результате взаимодействия с другими системами. Из изотропности пространства вытекает закон сохранен ия момента количества движение. [c.179]

PY — внешняя по отношению к системе сила, действующая на i-тую точку. Внутренние силы, т. е. силы действия точек системы друг на друга, в соответствии с третьим законом Ньютона уравновешиваются и не оказывают влияния на движение системы. Если внешние силы на систему не действуют, то в соответствии с законом сохранения импульса количество движения системы [c.140]

Закон сохранения импульса (количества движения) записывается следующим образом [c.18]

В предыдущих главах мы уже встречались с понятием первого интеграла уравнений движения. Роль таких первых интегралов играли различные функции, которые во время движения не изменяются в силу законов сохранения — закона сохранения количества движения (импульса), закона сохранения момента количества движения (кинетического момента системы), закона сохранения механической энергии и т. д. Формулы, выражающие [c.265]

В самом деле, предположим для простоты, что при 5 -распа-де какого-нибудь ядра электрон и антинейтрино вылетают вдоль одного и того же направления (с параллельными или антипа-раллельными импульсами) и что в процессе р -распада спин ядра изменяется на Д/= 1. Тогда из закона сохранения момента количества движения следует, что антинейтрино, электрон и дочернее ядро должны иметь одинаково направленные спины, а из продольной поляризации антинейтрино — продольная поляризация электрона и поляризация дочернего ядра в направлении вылета электрона. [c.647]

Законы сохранения являются следствием симметрии законов природы относительно некоторых преобразований. Так, например, закон сохранения энергии и импульса выражает независимость результатов эксперимента от времени и места его выполнения (симметрия перемещения в пространстве и времени) закон сохранения момента количества движения — независимость результатов эксперимента от поворота в пространстве [c.56]

ИЗ закона сохранения момента количества движения и известной ориентации спинов i, е и Ve следует, что должно иметь спин, направленный против своего импульса (рис. 158), т. е. отрицательную спиральность. Спиральность определяется из распада чс [c.259]

Нестационарное одномерное течение идеального газа. Используя уравнения состояния, уравнения сохранения массы, импульса (количества движения) и энергии, описывающие одномерное нестационарное течение идеального сжимаемого газа, можно записать в следующем виде [c.33]

Для протекания реакций при низких энергиях большое значение имеет закон сохранения момента количества движения. Существенность этого закона коренится в том, что орбитальный момент относительного движения двух частиц может принимать только дискретные значения, равные (в единицах h) I = О, 1, 2,. .. Эта дискретность приводит к тому, что при низких энергиях и при ограниченном радиусе действия сил (а ограниченность радиуса действия ядерных сил следует уже из опытов Резерфорда) (см. гл. И, 1) реакция возможна лишь при значениях I, не превышающих некоторого небольшого числа. Оценку этого предельного числа проще всего получить из следующего полуклассического рассмотрения в духе квантовых орбит Бора (рис. 4.1). Момент hi налетающей на ядро частицы равен рЬ, где р — импульс частицы, а Ь — ее прицельный параметр, т. е. наименьшее расстояние, на которое приблизилась бы к частице-мишени налетающая частица, двигаясь по прямой. Реакция может произойти лишь в том случае, если Ь не [c.120]

Основные дифференциальные уравнения сплошности (2.3), движения (2.12), (2.13) и (2.14) и энергии (2.51) выражают собой фундаментальные законы сохранения массы импульса (количества движения) и энергии. Кроме того, эти уравнения содержат подтверждаемые экспериментом гипотезы — закон вязкого трения Ньютона и закон Фурье. [c.26]

Все.три теории основаны на законах сохранения массы, количества движения (импульса), момента количества движения и энергии. Предполагается наличие трех видов механического взаимодействия 1) контактных сил, действующих между частями тела, 2) контактных сил, возникающих на поверхности тела, и 3) массовых сил, действующих на тело на расстоянии со стороны внешней среды. Для описания тепловых эффектов используются понятия температуры Т (г, т), которая в каждой точке г пространства и в любое время г имеет положительное значение, и удельной энтропии s (z, т). Здесь уместно остановиться на понятии тела и описании его движения. Тело определяется как некоторая контрольная или отсчетная конфигурация, в которой находятся частицы тела г. Движение тела известно в том случае, если мы знаем положение / (Z, т), занятое частицей Z в любое время т. Предполагается, что функция, дифференцируемая такое количество раз, какое нам необходимо. Надо отметить, что две различные частицы Z и К не могут занимать одно и то же положение /(Z, т), если 1фУ. Можно вместо материальных координат (Z, т) в качестве независимых переменных взять обычные координаты (г, т). Тогда уравнение z = /(Z, т) будет обратным, чтобы выразить Z через гиги использовать его для описания скалярного, векторного и тензорного полей как функцию пространственных координат (г, т). Для того чтобы отличать градиенты, взятые по переменной г и Z, введем обозначения [c.72]

Первые два свойства физических систем по отношению к пространству и времени называют трансляционной симметрией. Отражением ее и являются законы сохранения энергии и импульса. Из-за существования вращательной симметрии возникает закон сохранения момента количества движения. [c.267]

На рис. 28 приведено импульсное распределение тс-мезонов, образованных при аннигиляции покоящихся антинуклонов на рис. 29 — зависимость средней множественности тс-мезонов от кинетической энергии сталкивающихся нуклонов. Импульсные распределения в соответствии с (16,2), (16,11) и (16,12) задаются в Ц-системе. Для того чтобы определить их в Л-системе, необходимо опираться на угловое распределение этих частиц в Ц-системе. К сожалению, теория в ее настоящей форме не позволяет вычислить точно это распределение, так как для этой цели нужно принять во внимание закон сохранения момента количества движения, что не было сделано до сих пор. Однако для сравнительно умеренных энергий (с 5 Бэз) экспериментальные данные показывают, что угловое распределение вторичных частиц в Ц-системе близко к изотропному. Считая распределение изотропным, мы можем при переходе от Ц- к Л-системе воспользоваться формулами (7,4) или (7,18), а затем произвести интегрирование по импульсам. [c.99]

Теперь наблюдатель может постулировать существование инерциальной системы отсчета как системы, в которой выполняется закон инерции (первый закон Ньютона) и считать, что в такой системе действует и второй закон Ньютона (третий закон Ньютона, как известно, должен выполняться в любой системе отсчета. Пространство 8 с инерциальной системой отсчета естественно назвать физическим. Оно обладает фундаментальным свойством однородности параллельный перенос в нем системы тел, на каждое из которых не действуют внешние силы, как целого не изменяет механические свойства системы. Время также однородно, т. е. законы движения системы не зависят от выбора начала отсчета времени. Следствием однородности времени является закон сохранения и превращения энергии, а закон сохранения вектора импульса (количества движения) системы есть следствие однородности физического пространства. [c.12]

Таким образом, в случае изотропной турбулентности в сжимаемой жидкости закон сохранения импульса и закон сохранения момента количества движения приводят к одному и тому же инварианту Лг. [c.291]

Независимо от этого рассуждения спиральность Уц может быть установлена из схемы распада д -мюона ц"- е + Ув + у , в которой известны спиральности трех частиц (ц , е и у ) и спины всех частиц. Действительно, рассмотрим распад, соответствующий вылету электрона с максимальной энергией (т. е. вылету у , и у в противоположном направлении). Тогда из закона сохранения момента количества движения и известной ориентации спинов ц, е и у следует, что Уц должно иметь спин, направленный против своего импульса (рис. 402), т. е. отрицательную спиральность. Спиральность определяется из распада +у . [c.188]

Уравнения движения сжимаемой жидкости выводятся из законов сохранения массы, количества движения (импульса) и энергии в любом выделенном объеме жидкости. В каждом из этих законов вводятся своп собственные переменные, описывающие баланс. Для описания потока массы требуются две величины плотность р (х, ) и вектор скорости и (х, Ь) в точке х в момент времени I. В закон сохранения количества движения входят дополнительные величины, описывающие действующие на жидкость силы. Это может быть массовая сила, обычно сила тяжести, действующая на всю жидкость по всему объему. Такая сила, отнесенная к единице массы, обозначается вектором Р (х, г) соответствующая сила тяжести равна ускорению свободного падения g, умноженному на единичный вектор, направленный по вертикали. [c.144]

Сравнивая между собой дивергентные уравнения (2.100), (2.102) и (2.104), следует отметить, что количество законов сохранения возрастает по мере упрощения соответствующих систем (2.1), (2.101), (2.103). В то же время дивергентные формы, связанные с законами механики для массы, импульса, момента количества движения и энергии, имеют место для каждой из рассмотренных систем уравнений. [c.42]

Из закона сохранения энергии следует равенство (VI.84), из закона сохранения момента импульса следует, что у-квант уносит момент количества движения, равный векторной разности спина [c.257]

Экспериментально подтверждено, что ядерное взаимодействие должно характеризоваться сохранением не только энергии, импульса, момента количества движения, четности, но и значением полного вектора изотопического спина. [c.358]

Закон сохранения импульса. Выделим в движущемся теле произвольную подобласть Qi с границей Si = 5Qi. Постулируется, что к деформируемому телу, занимающему область Qi, в любой момент времени применим закон сохранения импульса (этот постулат называют принципом затвердевания), который гласит скорость изменения количества движения тела Qj равна импульсу приложенных к нему сил. [c.22]

Закон сохранения момента импульса рассмотрим только в эйлеровых переменных. Согласно этому закону скорость изменения момента количества движения любой подобласти Qi тела Q равна моменту импульса приложенных к Qi сил [c.24]

Таким образом, возможны два способа исключения импульсов из уравнений (103) первый, когда эти уравнения просто складываются, приводит к теореме сохранения количества движения (105) второй — к соотношению (107), которое после алгебраических преобразований дает выражение, определяющее потерю кинетической энергии при ударе. Отметим, что соотношение (107), в противоположность теореме сохранения количества движения, содержит коэффициент восстановления при ударе и, следовательно, зависит от предположения о физических свойствах соударяющихся тел. [c.238]

При изучении ядерной реакции представляют интерес идентификация каналов реакции, сравнительная вероятность протекания ее по разным каналам при различных энергиях падающих частиц, энергия и угловое распределение образующихся частиц, а также их внутреннее состояние (энергия возбуждения, спин, четность, изотопический спин). Многие сведения о ядерных реакциях могут быть получены в результате применения законов сохранения, которые накладывают определенные ограничения на характер протекания ядерных реакций. Мы рассмотрим законы сохранения электрического заряда, числа нуклонов, энергии, импульса, момента количества движения, четности, изотопического спина. [c.258]

Кроме закона сохранения полной энергии в ядерных реакциях выполняется еще целый ряд законов сохранения законы сохранения электрического заряда и числа нуклонов (т. е. барионного заряда) , законы сохранения импульса, момента количества движения и четности, а также закон сохранения изотопического спина. Последний закон сохранения является следствием зарядовой независимости (изотопической инвариантности ) ядерных сил все три элементарные, чисто ядерные (т. е. без учета электромагнитного) взаимодействия нуклонов тождественны р — р = п — п = п — р), если нуклоны находятся в одинаковых пространственных и спиновых состояниях. [c.282]

Отсюда следует, что циклические импульсы сохраняют постоянную величину. В полярных координатах это соответствует известной теореме сохранеьшя момента количества движения при равенстве нулю момента приложенной силы, а в декартовых — теореме сохранения проекции количества движения при равенстве нулю проекции главного вектора внешних сил на соответствующую ось. [c.403]

Этот вывод тривиальным образом переносится на систему невзаимодействующих частиц, для которых сохраняется главный вектор энергии-импульса Q= Yu Qi- Как для одной частицы, так и для системы невзаимодействующих частиц существенно, что сохранение иространственпых компонент Qi, Qo, Oj вектора Q влечет за собой сохранение временной компоненты Q4 этого вектора. Иными словами, сохранение релятивистского количества движения (Qi, Q2, Q >,) означает сохранение и (релятивистской) полной энергии S . Если бы это было не так, то при переходе по формулам (43) к новой системе отсчета получились бы изменяющиеся во времени составляющие Qf, Q >, Q u [c.468]

Таким образо м, независимость величины W от системы координат равноаильна зеркальной симметр1ии пространства. Существование такого свойства у пространства казалось очевидным, так как для него хорошо известны родственные свойства однородность (из выполнения закона сохранения импульса) и изотропность (из выполнения закона сохранения момента количества движения). [c.89]

Как было отмечено вначале, условий сохранения массы, энергии и импульса недостаточно для однозначного определения решения но обе стороны поверхности разрыва. Донолнптельное условие получается пз рассмотрения егце одного закона сохранения - закона сохранения момента количества движения. Для его нолучения умножим обе части первого уравнения (2.1) на — Л(жо, о) и проинтегрируем но области Используя соотношенпя (2.3), найдем [c.229]

Можно проверить, что получае1Мое из интегрального соотношения момента количества движения (2.10) векторное дифференциальное уравнение удовлетворяется тождественно в силу уравнения импульсов, т. е. закон сохранения момента количества движения для конечного объема, в общем случае независимый от интегрального закона сохранения количества движения, не дает в рассматриваемом случае идеальной среды локального соотношения между параметрами, отличающегося от уравнения импульсов. [c.134]

Однако для ряда жидкостей или в случае течения обычных жидкостей в тонких трубках этот принцип классической гидродинамики становится неверным. В этом случае надо воспользоваться законами течения асимметричного потока жидкости, для которого тензор вязких напряжений несимметричен (а о). Тогда необходимо рассмотреть еще один закон сохранения момента количества движения, так как перенос импульса видимого движения будет происходить не только из-за поступательного движения частиц, но и за счет вращеция частиц или ротационной диффузии. Впервые уравнение переноса для антисимметричного тензора давлений было вьшедено де Гроотом в его фундаментальной монографии 1Л. 1-4]. Ниже дано краткое изложение этих выводов. [c.42]

Законы сохранения энергии и импульса являвэтся вполне строгими. Соответственно переходы, не подчиняющиеся этим законам, исключены. Столь же строгим являотся и закон сохранения момента количества движения. Вместе с законом сохранения полной четности состояния он дает главнейшие критерии для установления О. п., к-рым подчиняются радиационные переходы в атоме. Эти два закона сохранения позволяют классифицировать радиационные пенеходы по мультипольности. Разные мультиполи обычно имеют вероятности, различающиеся на несколько порядков. Если один переход обладает вследствие О. п. [c.548]

Сильные взаимодействия имеют место между нуклонами, антинуклонами, гиперонами, антигиперонами, между л"--, я -, / -мезонами. Сильные взаимодействия не имеют места для леп-тонов. Сильными взаимодействиями обусловлены связи нуклонов в ядре (почему они и называются ядерными взаимодействиями) и процессы образования гиперонов и мезонов при ядерных столкновениях. Основная часть ядерного взаимодействия (ядерных сил), по-видимому, обусловлена л-мезонным обменом между нуклонами в ядре. Поэтому сильное взаимодействие называется также я-ме-зонным взаимодействием. Эти взаимодействия характеризуются следующими законами сохранения электрического заряда, барион-ного заряда, энергии, импульса, спина (момента количества движения), изотопического спина Т и его проекции странности (вытекает из законов сохранения Т , электрического и барионного зарядов), четности. [c.360]

Закон сохранения импульса лежит в основе движе 1ия судоа при homohui гребных колес и винтов. Гребные колеса отбрасывают назад некоторое количество аоды, которая уносит с собой определенный импульс. По закону сохранения импульса противоположный импульс приобретает судно. Ту же роль выполняют и гребные винты парохода или самолета. Винты создают пе только поступательное движение воды или воздуха назад, но и вращение отдельных частей объема воздуха или воды. Однако это последнее не играет существенной роли в действии 1зинта. Способ, при помощи которого струя жидкости отбрасывается назад, не имеет принципиального значения. Например, в водометных судовых двигателях насос всасывает забортную воду и выбрасывает ее за корму в горизонтальном направлении. Эта струя уносит с собой определенный импульс, а судно приобретает такой же импульс, направленный вперед. Отсутствие вращения воды в струе водомета является преимуществом этого двигателя, поскольку обычный гребной винт создает бесполезное вращение отбрасываемой им воды, на что тратится работа. [c.531]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...