Движение под действием ударных импульсов

ДВИЖЕНИЕ ПОД ДЕЙСТВИЕМ УДАРНОГО ИМПУЛЬСА [c.186]

Интегрируя уравнения движения в других формах по короткому промежутку времени и переходя к пределу так же, как это было сделано выше, мы получим законы для ударного импульса из законов обычной динамики. Таким образом, уравнение (44.2) приводит к теореме об изменении импульса для движения под действием ударных импульсов, выраженной в следующем виде [c.187]

Однако, что касается энергии, то переход от обычной динамики к динамике движений под действием ударного импульса нельзя осуществить таким простым путем. Согласно уравнению (45.3) приращение кинетической энергии системы равно [c.187]

ДВИЖЕНИЕ под ДЕЙСТВИЕМ УДАРНОГО ИМПУЛЬСА [ГЛ. IV [c.188]

Математические проблемы динамики движения под действием ударного импульса гораздо проще, чем проблемы обычной динамики, потому что вместо дифференциальных имеют место только алгебраические уравнения. [c.188]

Минимальные теоремы при движение под действием ударных импульсов. Если на систему из Р частиц действуют ударные импульсы Fi, то [c.192]

Уравнение (60.1) можно рассматривать как особую форму принципа Даламбера ( 45), справедливую для движения под действием ударного импульса ). [c.192]

Исчерпывающее глубокое изложение, которое можно сравнить с трактатом Аппеля. Том I — кинематика, геометрия масс и статика II — динамика частицы, уравнения Лагранжа, устойчивость колебаний. Том II — динамика твердого тела, теория Гамильтона, вариационные принципы, движение под действием ударного импульса. [c.441]

Пусть материальная точка под действием ударного импульса испытывает удар. По теореме об изменении количества движения для точки имеем [c.509]

Гироскопические свойства тела при ударе никак не проявляются изменение момента количества движения твердого тела, имеющего неподвижную точку, под действием ударного импульса имеет [c.102]

Если соударяющиеся тела упругие, то в период восстановления могут возникнуть и нормальная ударная реакция, и ударное трение. Иногда мы должны рассматривать этот этап движения как самостоятельный. Если определено состояние движения тел в момент наибольшего сжатия, то его можно принять в качестве начального для нового этапа движения под действием других импульсов. Трение в период восстановления должно подчиняться тем же законам, что и в период сжатия. Как и ранее, могут представиться два случая будет скольжение либо в течение всего периода восстановления, либо в течение его части. Эти случаи могут быть рассмотрены указанным выше способом. [c.166]

Пренебрегая действием за время удара конечных сил, составим дифференциальные уравнения (199) плоского движения тела под действием приложенного импульса S и импульса ударной реакции, который мы разложим [c.291]

Движение системы под действием ударных сил называют импульсивным движением. При аналитическом представлении импульсивного движения промежуток времени т, в течение которого оно происходит, считается бесконечно малым. При этом модуль импульса Ijj ударной силы приложенной к точке Pj (он называется ударным импульсом) [c.406]

Мысленно уберем шарнир В и рассмотрим импульсивное движение каждого из стержней в отдельности под действием заданного импульса I и ударных импульсов 1а и 1в реакций в шарнирах. Обозначим через v и V2 послеударные скорости центров масс G и G2 стержней АВ и ВС соответственно, а через uji и их угловые скорости. Так как послеударное движение стержня АВ будет вращением вокруг точки А, [c.422]

Теорема Делонэ-Бертрана. Рассмотрим систему материальных точек Ру = 1, 2,..., 7V) с идеальными обратимыми связями. Первоначально она покоится, но в некоторый момент внезапно приводится в движение заданной системой ударных импульсов 1 . В результате удара точка получает скорость а система приобретает кинетическую энергию Наложим теперь на систему новые дополнительные связи, также идеальные и обратимые. Тогда точки Р системы под действием тех же импульсов 1 приобретают, вообще говоря, другие скорости а система — кинетическую энергию [c.451]

Рассмотрим движение твердого тела, на которое действует ударный импульс. Так как заданные силы в течение короткого промежутка времени принимают большие значения, то реакции связи в течение этого времени также должны быть велики. Итак, мы будем предполагать, что реакции связи велики кроме того, будем считать, что тело остается твердым. Эти предположения представляют дальнейшую идеализацию реальных (не абсолютно твердых) тел. Фактически под действием конечных сил и тем более под действием ударных сил все тела получают деформации. В рассматриваемой нами идеализированной теории тела не деформируются как при воздействии конечных сил, так и при воздействии ударных сил. [c.245]

При нажатии на курок сжатый воздух из магистрали через образующийся зазор между шариком и корпусом пускового устройства поступает в рабочую полость пневматического двигателя и вращает ротор, соединенный со шлицевой муфтой ударного механизма. Кулачок, качающийся на цилиндрической оси, преобразует непрерывное вращательное движение ротора в периодические ударные импульсы по шпинделю со сменной головкой. Под действием этих импульсов резьбовое соединение затягивается. [c.148]

При нажатии на клапан 9 сжатый воздух через отверстия пускового устройства и каналы рукоятки поступает в рабочую полость двигателя и вращает ротор 5. Вращение ротора через шлицевую муфту передается ударно-импульсному механизму, который преобразует непрерывное вращательное движение ротора двигателя в периодическое вращательное движение шпинделя с насаженным на него гаечным ключом. Под действием этих импульсов гайка постепенно затягивается. [c.37]

РЗ 98 составлено уравнение изменения количества движения материальной точки М,- (г=1, 2, п) под действием приложенных к ней внешних и внутренних ударных импульсов [c.269]

Ударный импульс. В этой главе мы перейдем к изучению очень быстрых (внезапных) изменений движения, происходящих при действии на систему ударных импульсов. Под ударными импульсами мы будем понимать предельный случай действия больших сил в течение коротких промежутков времени. Уравнение движения свободной частицы имеет вид [c.244]

Для ряда систем (особенно точкой механики и приборостроения) существенное значение имеет определение их динамической точности. При этом приобретает важность расчет увода колебательной системы. Так называют нелинейный эффект, проявляющийся, в частности, в том, что под действием гармонической внешней силы звенья ВУС колеблются не около положений их статического равновесия, а относительно некоторых смещенных положений, которые называют положениями динамического равновесия (см. также гл. IX). Эффект увода в нашем случае обусловлен несимметрией действующих на звенья ВУС ударных импульсов. Ниже, используя изложенные выше способы отыскания периодических режимов ВУС, получим количественные характеристики этого эффекта. Если х (t) —закон периодического движения звена ВУС t Т), то положение динамического равновесия j j h и увод б этого звена определяют по формулам [c.321]

В и-образной станине 3 помещена баба 4, приводимая в движение поршнем 6. Станина установлена на плунжерах 1 подъемных цилиндров 2, полости которых соединены со штоковой полостью рабочего цилиндра 5 гидролинией 7, в которой установлены сливной 8 и обратный 9 клапаны. Полости подъемных цилиндров 2 соединены гидролинией 15 с всасывающей гидролинией насоса 13 в точке между обратным клапаном 7- и насосом. При подаче жидкости от насоса в штоковую полость цилиндра 5 баба 4 движется вверх, сжимая воздух в поршневой полости цилиндра и, достигнув верхнего положения, управляющим воздействием открывает разгрузочный клапан 11 при этом насос 13 по трубопроводу 10 перекачивает жидкость в бак 12. Разгон бабы вниз совершается при открытии сливного клапана 8, через который жидкость под действием массы бабы 4 и давления азота или воздуха на поршень 6 вытесняется из рабочего цилиндра 5 по гидролинии 7 в подъемные цилиндры 2. Под действием давления газа на крышку цилиндра 5 и давления жидкости на плунжеры 1 станина 3 перемещается навстречу бабе 4. Площади плунжеров 1 подъемных цилиндров 2 подобраны таким образом, чтобы скорости движения станины 3 и бабы 4 были обратно пропорциональны их массам. Прн равенстве импульса движения соударяющихся масс ударное воздействие на основание отсутствует. [c.418]

Проследим примерный путь некоторой частицы от лунки до вылета наружу. Частица, вылетевшая из лунки, вероятнее всего соударяется с противоположным электродом, отражается от него, возможно, повторно ударяется и отражается от первого электрода, пока не потеряет начальную энергию и не осядет на некотором расстоянии от начального положения. Далее возможны перемещения частицы в случайных направлениях под влиянием последующих ударных волн от других разрядов. В зависимости от многих факторов, в том числе от формы и размеров полости, энергии импульса и других, частица может быть выброшена первым разрядом, описывать в межэлектродной полости сложные траектории, многократно попадать под действие повторных диспергирующих разрядов и, Е конце концов, быть удаленной из активной зоны. Движения частицы напоминают броуновское движение под влиянием случайных ударов молекул. [c.59]

Физически ясно, что в сильных ударных волнах ширина скачка уплотнения, в котором под действием сил вязкости происходит ударное сжатие, всегда порядка пробега молекул ). Проще всего это уяснить, если рассмотреть ударную волну в системе координат, в которой газ за фронтом покоится (в системе координат, связанной с поршнем) или, что то же самое, рассмотреть торможение высокоскоростного газового потока, набегающего на неподвижную стенку. Кинетическая энергия направленного движения молекул (кинетическая энергия гидродинамического движения) при торможении превращается в кинетическую энергию хаотического движения, т. е. в тепло. Для торможения быстрых молекул, направленные скорости которых гораздо больше начальных тепловых (что и соответствует высокой амплитуде волны высокой сверхзвуковой скорости волны), достаточно нескольких газокинетических соударений, так как в каждом ударе молекула в среднем меняет направление своего движения на большой угол. Поэтому после нескольких соударений направленный импульс молекул почти полностью рассеивается и скорости становятся хаотическими. [c.361]

Так как в момент наибольшего сжатия точка барабана, касающаяся троса, не имеет скорости, то ударное натяжение, найденное в п. 170, измеряется полным изменением количества движения барабана за время, протекшее от начала удара до момента наибольшего сжатия Как отмечалось в п. 179, полное изменение количества движения от начала до конца периода восстановления равно произведению натяжения, определенного в п. 170, на 1 + е, где е представляет собой меру упругости троса, откуда Т = /дЯгУ (1 + е). Таким образом, движение барабана под действием этого известного ударного импульса легко найти. Проектируя силы на вертикальное направление, получим [c.163]

Тело с одной закрепленной точкой. Определить общие уравнения движения тела вокруг неподвижной точки под действием заданных ударных импульсов. [c.270]

Теория электрического пробоя. В основе электрического пробоя твердых диэлектриков лежат электронные процессы ударной ионизации, которые и объясняют пробой твердого диэлектрика импульсами напряжения длительностью 10 —10 сек. В этом процессе исключается влияние диэлектрических потерь и нагрева материала под действием напряжения. Как и в газах, пробой наступает мгновенно, не зависит от времени действия напряжения и связан с разрушением молекулярной и кристаллической структуры материала. При электрическом пробое решающим фактором является напряженность электрического поля, так как именно она обусловливает процесс образования и движения электронов в диэлектрике. Этим и, определяются закономериости изменения пробивного напряжения от времени, температуры и частоты, которые наблюдаются при электрическом пробое. [c.39]

Величина I заранее неизвестна. Это отличает рассматриваемую задачу о соударении двух тел от рассмотренной в предыдущем параграфе задачи об импульсивном движении твердого тела под действием заданных ударных импульсов. Задача о соударении тел состоит в нахождении послеударного кинематического состояния тел и величины ударного импульса при известном доударном кинематическом состоянии тел. Но, оказывается, что даже в простейших случаях соударения тел число неизвестных превосходит число уравнений, выражающих общие теоремы динамики. Поэтому необходимы дополнительные физические предположения. [c.424]

Защита от виброударных режимов. Расчет надежности работы объекта в условиях вибрации на основе описанных линейных представлений не исключает возможности нарушения условий функционирования из-за действия нелинейных факторов. Наиболее опасным является возможность выхода объекта нли его элементов на ограничительные упоры и возникновение внбро-ударных режимов, характеризующихся систематическими соударениями об упоры. Возбуждение виброударных режимов может произойти под влиянием дополнительного запускающего импульса ( жесткого возбуждения ) при тех же значениях параметров, при которых осуществляются расчетные малые колебания (см. т. 2, гл. V). Пусть две линейные системы / н 2 (рис. 9) имеют элементы с массами и гпц, установленные с зазором А (отрицательное Л соответствует натягу) и способные совершать одномерные движения с соударениями под действием приложенных к системам периодических вынуждающих снл частоты ч>. Обозначим 4 (ш), 4 ([(о) — динамические податливости соударяющихся элементов. Наиболее интенсивными являются установившиеся виброударные режимы с дним соударением за период движения Т = 2я /(о (д = 1, 2,. ..), который может быть равен или кратен периоду возмущения. При реализации одноударных режимов с учетом линейности взаимодействующих систем имеем [c.28]

Периоды колебаний грунта, вызываемых поверхностными волнами, распространяющимися от фундаментов машин с установившимся движением, равны периодам возмущающих сил, возникающих при работе машин. Что касается колебаний грунта, наблюдающихся при действии на фундаменты ударных или иных нагрузок типа импульса, то, как показали экспериментальные исследования М. Р. Свинкина [78], Я. Н. Смоликова [80] и др., периоды этих колебаний весьма близки периодам собственных колебаний фундамента-источника, возникающих под действием ударов. [c.178]

Принцип наименьшего принуждения Гаусса. Пусть движущаяся слстема точек, на которую наложены связи, подвергается действию заданных ударных импульсов. Обозначим через Т, Т", Т" значения живой силы для следующих трех движений системы непосредственно после ударов Т — живая сила действительного движения системы, Т" — живая сила мыслимого движения, совместного с заданными связями и осуществляющегося при наложении некоторых дополнительных связей, Т" — живая сила свободного движения, которое осуществилось бы при освобождении системы от всех связей под действием только заданных ударных импульсов. Пусть также Т — начальная живая сила, общая [c.331]

При проявлении электрогидравли-ческого эффекта происходит мгновенное (10—100 мкс) выделение энергии, накопленной в конденсаторной батарее посредством импульсного разряда в жидкости. Схема установки приведена на рис. 115. При разряде образуется плазменный канал с температурой 15—30 тыс. К. В канале, имеющем небольшое поперечное сечение, происходит интенсивный локальный разогрев жидкости. При этом в нем концентрируется энергия перегретого ионизированного газа и пара. Быстрое )асширение канала разряда в виде парогазовой полости (пузыря) под действием внутреннего давления создает в окружающей несжимаемой среде, какой можно считать жидкость, волны сжатия и импульсы давления. При интенсивном выделении энергии в канале скорость его расширения может превзойти скорость звука в жидкости, тогда волна сжатия превращается в ударную волну. Расширение полости продолжается до тех пор, пока давление в ней из-за инерции расходящегося потока жидко сти не станет меньше давления внеШ ней среды. С этого момента происходит обратное движение жидкости (полости захлопывается), давление газа в ней [c.174]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...