Эффективное сечение дифференциальное

Эффективная радиационная температура 433 Эффективное сечение дифференциальное 134, 522—528 [c.552]

Эффективным сечением (дифференциальным) называется отношение [c.75]

Интеграл по всему телесному углу от эффективного дифференциального сечения а (0) называется полным эффективным сечением о рассеяния. [c.27]

Комплексная величина / (fe, к ), имеющая размерность длины, называется амплитудой рассеяния. Квадрат модуля амплитуды рассеяния определяет дифференциальное эффективное сечение рассеяния [c.199]

В отличие от дифференциального сечения рассеяния der величину а называют эффективным сечением, определяемым как площадь, вероятность попадания в которую равна вероятности столкновения частиц. [c.128]

Рассмотрим случай, когда имеется не одно ядро (рассеивающий центр), а некоторое число их, равномерно распределенных в тонком слое так, что они не перекрывают друг друга. Тогда эффективное сечение рассеяния пучка частиц всеми ядрами будет равно сумме дифференциальных сечений всех ядер в единице объема [c.128]

Таким образом, для нахождения дифференциального эффективного сечения необходимо вычислить амплитуду рассеянной волны. В борновском приближении эта амплитуда вычисляется с помощью теории возмущений, когда в качестве возмущения берется потенциальная энергия рассеиваемой частицы в поле рассеивающего центра. Подставляя (41.29) в (41.28) и пренебрегая УФ как величиной второго порядка малости, получаем для определения Ф уравнение [c.236]

На основании (41.35) дифференциальное эффективное сечение равно [c.237]

В которой в начальном и конечном состояниях имеются по две частицы, ПОЛНОСТЬЮ характеризуется дифференциальным эффективным сечением da/dQ рассеяния в область телесного угла dQ = = sin d d d(p, где fl, ф — азимутальный и полярный углы вылета одной из частиц (угол д отсчитывается от направления движения налетающей частицы), обычно легкой. [c.115]

Приведем формулы перевода скоростей, энергий, углов и дифференциальных эффективных сечений из лабораторной системы, т. е. системы, в которой мишень покоится, в СЦИ. Для простоты ограничимся случаем упругого рассеяния нерелятивистской частицы. Пусть Mj, Mj — массы сталкивающихся частиц, — скорость налетающей частицы. Скорости частиц в СЦИ до столкновения и после столкновения обозначим соответственно через Vi, щ и [c.693]

Величина q (A F, О, <р) имеет размерность площади и носит название дифференциального эффективного сечения. Величина [c.467]

Дифференциальное эффективное сечение, выражаемое через отношение рассеянного потока электронов к падающему, определится путем умножения величины / (0 1. неупруго рассеянные электроны имеют скорость, отличающуюся в kjk раз от скорости падающих электронов. [c.469]

Дифференциальное спектральное эффективное сечение м- т квадратный метр на стерадиан-джоуль m /(srO) м (ср-Дж) - [c.100]

Введем функцию распределения (г, о, ) для., каждого квантового состояния г,- удовлетворяющую уравнению Больцмана. Интегралы столкновений записываются через g, X, ) — дифференциальные эффективные сечения рассеяния на углы X, ф индексы i и / обозначают состояния молекул до столкновения, k я I — состояния молекул после столкновения, g — начальную относительную скорость сталкивающихся молекул. [c.68]

Формулу (20.4) в случае рассеяния нейтронов удобнее выражать в терминах эффективных сечений. Если разделить dl на плотность потока падающих нейтронов, равную IJ s R , то мы получим дифференциальное поперечное сечение рассеяния a(0)rfo, отнесённое к элементу телесного угла rfo. Оно определяется следующей формулой [c.191]

В квантовой механике процесс рассеяния принято описывать с помощью дифференциального эффективного сечения aij, которое определяется как вероятность перехода j i (г / j) в единицу времени, деленная на поток vL , где v — относительная скорость сталкивающихся частиц. Из (2Г.13) находим, что [c.158]

Дифференциальное эффективное сечение рассеяния 158 Диффузионная матрица обобщенная 229, 236 [c.290]

Предположим, что X и 6 однозначно связаны соотношениями (3.9) или (3.10). Дифференциальным эффективным сечением а(х, g) называют площадь кольца, приходящуюся на единицу телесного угла й, т. е. [c.17]

Как известно, описание парных столкновений производится с помощью эффективного сечения рассеяния. Обозначим через ( аь ф) дифференциальное сечепие рассеяния части а [c.24]

ЭФФЕКТИВНЫЕ СЕЧЕНИЯ И ИХ ПРЕОБРАЗОВАНИЕ ПРИ ИЗМЕНЕНИИ СИСТЕМЫ КООРДИНАТ 6. Интегральные и дифференциальные сечения [c.19]

Упругие столкновения частиц. Рассеяние частиц в цент-рально-симметричном поле. Дифференциальное и полное эффективное сечения рассеяния. Рассеяние частиц в кулоновском поле. Формула Резерфорда. Теория удара. [c.138]

Кроме дифференциального сечения вводят полное эффективное сечение рассеяния а, которое равно отношению общего числа частиц пучка, рассеиваемых за единицу времени под всеми углами, к плотности потока этого пучка до рассеяния. [c.140]

Найти дифференциальное эффективное сечение рассеяния частицы на абсолютно твердом теле, уравне- [c.142]

Решение. Угол отклонения частицы а равен удвоенному углу наклона касательной к поверхности в точке столкновения. Используя геометрический смысл производной функции /, имеем tg Q/2=df/dz=a os z. Дифференциальное эффективное.сечение рассеяния определяется по формуле [c.142]

Найти угол рассеяния в зависимости от прицельного расстояния, дифференциальное эффективное сечение рассеяния частиц на абсолютно твердом теле вращения, уравнение поверхности которого задано функцией /(г). Вектор скорости частицы до рассеяния параллелен оси Oz. Рассмотреть следующие случаи [c.148]

Кроме дифференциального сечения, часто рассматривают полное эффективное сечение рассеяния, равное отношению общего числа tS.jf частиц данного пучка, рассеиваемых за единицу времени под всеми углами 6т=т 0, к плотности / потока этого пучка до рассеяния. Итак, по определению полное [c.141]

Обычно вводится прежде всего дифференциальное эффективное сечение dq , для отклонения на угол при столкновении, так что вместо формулы (59) получается [c.541]

Рассеяние здесь будет иметь место лишь в случае, когда Ь < (гд + Гв), т. е. В является для А мишенью с эффективной площадью л (га + гв) для процесса рассеяния. Эта площадь мишени называется полным эффективным сечением взаимодействия. Очевидно, полное эффективное сечение взаимодействия не зависит от того, будет ли выбранная система координат связана с центром А или В, или с их общим центром масс. Парциальные или дифференциальные эффективные сечения, связанные с углом рассеяния или импульсом движения рассеянных частиц, будут, конечно, зависеть от системы координат. Рассмотрим, например, систему координат, в которой центр масс находится [c.134]

Такое эффективное сечение (do/d ) называется дифференциальным эффективным сечением в угле fl. Можно выразить этот результат через эффективное сечение на единицу телесного угла, в котором будет двигаться частица А, т. е. da отнести к величине dQ = = 2п sin d . Тогда получим соотношение [c.136]

Рассмотрим это столкновение в лабораторной системе координат, т. е. когда е — находится в состоянии покоя. Электроны взаимодействуют посредством кулоновского отталкивания и благодаря их равной массе возможна передача большой энергии. Тем не менее из выражения для дифференциального эффективного сечения на единицу энергии можно видеть, что малые изменения энергии имеют очень большую вероятность (тождественность частиц не учитывается [5, 17]) [c.139]

Возвращаясь к задаче рассеяния двух электронов, запишем далее угловые соотношения и дифференциальные эффективные сечения. Пусть в 1 и б з являются углами разлетающихся электронов е1 и 62 относительно вектора скорости падающего электрона тогда имеем [c.140]

Дифференциальное эффективное сечение для любого из двух электронов, выходящего под углом выражается как [c.140]

Рассмотрим специальный случай электронов, налетающих на оголенный ион, т. е. когда в системе нет связанных электронов. Взаимодействие в этом случае представляет собой чисто кулоновское притяжение, и, пренебрегая малой отдачей, испытываемой ионом, дифференциальное эффективное сечение можно записать формулой Резерфорда [c.158]

Рассмотрим две простые молекулы (без внутренних степеней свободы) с относительными скоростями VI и Уг. Пусть дифференциальное эффективное сечение ) их рассеяния в состояния со скоростями и будет записываться в виде йа (VI, х ). Кроме того, пусть их относительная скорость имеет величину [c.267]

Далее, дифференциальное эффективное сечение рассеяния сго связано с, da соотношением [c.276]

Рассмотрим теперь явление диффузии в простом случае, когда дифференциальное эффективное сечение рассеяния Оо ( я) постоянно и равно Оо- В этом случае можно сразу же проинтегрировать выражение (6.71) и получить [c.280]

Таким образом, со представляет собой угол рассеяния для вектора относительной скорости двух частиц, а ф — азимутальный угол, определяющий плоскость рассеяния. Наконец, Оо (т), os со) есть дифференциальное эффективное сечение рассеяния на единицу телесного угла. В общем случае оно зависит только от угла рассеяния <й и Т). [c.305]

Если частицы А и В обладают соответственно импульсами р1 и р2, а частицы С ш В — соответственно импульсами к и кг, то дифференциальные эффективные сечения ) для реакций (8.1) и (8.2) будут [c.309]

Для оценки вклада в / рассеяния электронов на атомах можно использовать уравнение (6.72). Время столкновения т определяется выражением (6.71), где пн следует заменить на гед, плотность нейтральных атомов ), а Оо ( ) будет теперь дифференциальным эффективным сечением рассеяния электронов на атомах А. Таким образом, [c.329]

С. т. является источником т. н. серого излучения — теплового излучения, одинакового по спектральному составу с излучевгием абсолютно чёрного тела, но отличающегося от него меньшей энергетич. яркостью, К серому излучению применимы законы излучения абсолютно черного тела — Планка аакон излечения. Вина закон излечения, Рэлея — Джинса закон излучения. Понятие С. т. применяется в пирометрии оптической. СЕЧЁНИЕ (эффективное сечение) — величина, характеризующая вероятность перехода системы двух сталкивающихся частиц в результате их рассеяния (упругого или неупругого) в определённое конечное состояние. С. сг равно отношению числа ЙА таких переходов в единицу времени к плотности пи потока рассеиваемых частиц, падающих па мишень, т. е. к числу частиц, проходящих в единицу времени через единичную площадку, перпендикулярную к их скорости и (п — плотность числа падающих частиц) йо = П/пи. Т. о., С. имеет размерность площади, Разл. типам переходов, наблюдаемых при рассеянии частиц, соответствуют разные с . Упругое рассеяние частиц характеризуют дифференциальным сечением da/dQ, равным отношению числа частиц, упруго рас- [c.488]

Дифференциальное эффективное сечение квадратный метр на сгерадиан m /sr м /ср - [c.99]

В томсоновском пределе дифференциальное эффективное сечение для неполяризованных фотонов, падаюш(их на покоящиеся элек- [c.138]

Дифференциальное эффективное сечение при высоких энергиях дается формулой Клейна — Нишими [16] [c.139]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...