Коэффициент количества движения (импульса)

Определим скорости тел и щ в конце удара, если коэффициент восстановления к известен, а скорости б, и направлены по линии удара. Так как к системе тел Ав В внешние ударные импульсы не приложены, то количество движения системы соударяющихся тел при ударе не изменяется, т. е. [c.492]

N — сила реакции опоры (X — коэффициент трения Ft — импульс силы ти — импульс тела (количество движения) [c.55]

Таким образом, возможны два способа исключения импульсов из уравнений (103) первый, когда эти уравнения просто складываются, приводит к теореме сохранения количества движения (105) второй — к соотношению (107), которое после алгебраических преобразований дает выражение, определяющее потерю кинетической энергии при ударе. Отметим, что соотношение (107), в противоположность теореме сохранения количества движения, содержит коэффициент восстановления при ударе и, следовательно, зависит от предположения о физических свойствах соударяющихся тел. [c.238]

Задача о прямом центральном ударе двух тел состоит в том, чтобы, зная массы тел, скорости центров масс этих тел в начале удара и коэффициент восстановления, определить, во-первых, скорости центров масс тел в конце удара и, во-вторых, ударный импульс. Для решения этой задачи применим теорему об изменении количества движения системы (3, 127) к системе двух соударяющихся тел. [c.825]

В газах вязкость обусловлена хаотическим движением молекул, благодаря которому происходит обмен количеством движения. При относительном сдвиге слоев газа этот обмен создает тенденцию к выравниванию скоростей, т. е. препятствует сдвигу и порождает силу внутреннего трения (вязкости). Для совершенного газа напряжение Тц можно вычислить, применив теорему импульсов к массе молекул, пересекающих единичную площадку на поверхности раздела сдвигаемых слоев. В результате получается формула, имеющая такую же структуру, как и формула (1.11). Следовательно, последняя справедлива как для жидкостей, так и для газов, и различие этих сред проявляется только в закономерностях изменения коэффициента вязкости. [c.16]

Рис. 2. Изменение отношений ударных импульсов к количеству движения горизонтального перемещения копира с приведенной массой в зависимости от изменения угла наклона поводка а — для различных значений углов ф1 и фа (I —ф1= 30° ф5=30° -ф,= 15 фа= 45° 3 —ф1=45° фз=15°) при f=0,8 р=0 i=4 б —для различных значений углов р (0° 15° 90°) при ф1=фг=30° [=0,8 и i=4 в — для различных значений коэффициента резания (0.4 0,8 1,2) при ф,=ф2=30°, Р=0 и 1=4

Далее, может быть использовано одно из уравнений количества движения, из которого выражается коэффициент импульса , р [c.483]

Относительный вдув существенно больше коэффициента трения (7ст>с//2), однако количество движения вдуваемой массы газа существенно меньше количества движения основного потока газа. В этом случае основные допущения теории пограничного слоя остаются в силе и из уравнения импульсов получается простая связь между 6 и /ст [c.204]

Обозначим соответственно через АдШ коэффициенты турбулентного переноса импульса (количества движения), тепла и концентрации примеси. Тогда будем иметь следующие выражения для касательного напряжения трения т, потока тепла у и потока вещества т [c.556]

Следует отметить, что из скалярного уравнения, каковым является уравнение (44), могут быть получены приравниванием коэффициентов при и а V в левой и правой частях и другие формулы для X и У. Необходимость именно последних формул и, в частности, множителя в формуле для X и множителя Кг в формуле для У можно обнаружить, применив теорему количества движения. По этой теорема импульс результирующей аэродинамической силы Л можно приравнять изменению количества движения прис единенной массы, взятому с обратным знаком (сила Л приложена к телу) [c.338]

В основе общей теории турбулентного переноса лежит представление о том, что одни и те же объемы жидкости илн газа, участвуя в пуль-сационном движении, одновременно переносят количество движения, тепло и вещество. При этом, казалось бы, коэффициенты переноса Ах, Ад й Л , должны быть равны между собой. И это действительно было бы так, если бы переносимая субстанция (количество движения, тепло, примесь вещества) не взаимодействовала с окружающей средой, вела себя пассивно в процессе переноса. Но на самом деле это не так. Если представить себе, что на некотором пути смешения 1%, как этого требует теория Прандтля, количество движения сохраняется, то отсюда еще не следует, что на том же пути 1% будет сохраняться и количество тепла и вещества, заключающиеся в переносящем их жидком объеме. Естественнее предполагать, что для тепла имеется свой путь смешения а для вещества также свой путь смешения С- По изложенной в настоящем параграфе теории смешения можно предполагать, что, согласно формуле (31), для переноса импульса и аналогичным соотношениям для переноса тепла и вещества, будут справедливы равенства [c.701]

Для определения коэффициента сопротивления внезапного расширения трубопровода при турбулентном режиме воспользуемся по предложению Беланже уравнением импульсов, т. е. уравнением приращения количества движения (рис. III. 9). Пусть объем жидкости переместился из положения 1—2 в положение 1 —2. Обозначим площадь поперечного сечения трубопровода до и после расширения соответственно через С01 и (02, координаты центров тяжести этих сечений относительно плоскости сравнения 00 через и гг, а скорости движения жидкости в [c.90]

Для определения коэффициента сопротивления внезапного расширения трубопровода при турбулентном режиме движения воспользуемся, по предложению Беланже, уравнением импульсов, т.е. уравнением приращения количества движения (рис. И1.9). Пусть объем жидкости переместился из положения 1—2 в положение Г—2. Обозначим площадь поперечного сечения трубопровода до и после расширения соответственно через 0)1 и 2, координаты центров тяжести этих сечений относительно плоскости сравнения О—О через г и а скорости движения жидкости в соответствующих сечениях через ь и 2. Приращение количества движения должно быть равно импульсу проекций всех сил на ось движения [c.90]

Можно обобщить теорию -дара, изложенную в п. 179. П)/сть два тела произвольной формы соударяются в некоторой точке Л, причем изменением формы и структуры можно пренебречь, как и ранее. Относительные тангенциальные и нормальные скорости точек соприкосновения двух тел, вычисляемые по правилам п. 137, не равны пулю Они называются относительными скоростями скольжения и сжатия. Таким образом, возникнут две реакции нормальная ударная реакция и ударное трение, отношение которых равно коэффициенту трения. При ударе нормальная относительная скорость обращается в нуль в момент наибольшего сжатия. Пусть Я — полное количество движения, передаваемое в нормальном направлении одним телом другому в течение короткого промежутка времени. Импульс Я характеризует неизвестную ударную реакцию, для определения которой имеется условие, состоящее в том, что нормальные скорости точек соприкосновения после удара равны. Это условие должно быть выражено тем же способом, что и в п. 137. [c.165]

Одна из особенностей внутренних течений состоит в том, что в большинстве случаев оказывается возможным предсказать параметры течения, основываясь на одномерном приближении. В частности, в современных двигателях потери удельного импульса, связанные с неравномерностью потока в выходном сечении, составляют примерно т. е. отличие действительного потока количества движения в выходном сечении сопла от подсчитанного в одномерном приближении составляет 1...2%. Аналогично и величина коэффициента расхода в действительном течении, характеризующая неравномерность потока в минимальном сечении, от- [c.186]

Определение тормозящего импульса. При работе на расчетном режиме поверхности косых скачков касаются входной кромки диффузора (см. фиг. 65). Сечение захватываемого потока 5н равно сечению входа 5i (не смешивать с сечением входной щели 5щ). Коэффициент расхода 9 = 1, дополнительное сопротивление отсутствует Хд=0. Это значит, что избыточный тормозящий импульс набегающего потока (/ i)h36, действующий в сечении Si, равен количеству движения захватываемого воздуха ( в)изб [c.123]

Учет влияния неравномерности распределения скоростей в начальном сечении при симметричном распределении скоростей может быть произведен путем введения коэффициента количества движения ао при подсчете потока импульса струи в указанном сечении. В этом случае начальный поток импульса, например, круглой струи, записывается /о = роолудИо Можно также ввести коэффициент неравномерности ки распределения скоростей, равный отношению максимальной скорости ом в начальном сечении к средней о Тогда /о = раоЯ(/о ( ом/ о)- Приравнивая импульсы /о и /х, находим выражение для безразмерной скорости на оси струи [c.88]

Коэффициентом восстановления при косом ударе называют величину к = / у = ифОп. Применение теоремы об изменении количества движения в проекции на нормаль к поверхности приводит к выражению коэффициента восстановления через ударные импульсы [c.512]

Подставляя выражение для Тш из (65) в интегральное соотношение количества движения, которое при обтекании пластины имеет такой же вид (62), как в несжимаемой жидкости,, и интегрируя, получим распределение тoлп ины потери импульса и коэффициента трения [c.305]

Отметим, что в некотором диапазоне изменений давления в камере смешения количество движения, вносимое паром, и расход его при неизменных начальных параметрах остаются постоянными. С другой стороны, при фиксированных размерах жидкостного сопла постоянство коэффициента инжекции означает постоянство количества движения, выносимого жидкостью. Следовательно, для инжектора заданных размеров при x = onst, pon = onst и 7 on= onst величина суммарного входного импульса также сохраняется постоянной в достаточно широком диапазоне изменений давления в камере смешения. [c.271]

Коэффициенты турбулентного обмена тепла и количества движения Aq иЛ вблизи стенки одинаковы. По мере удаления от стенки коэффициент турбулентного переноса тепла превышает коэффициент турбулентного переноса импульсов и на некоторо1М расстоянии от стенки Aq становится примерно в два раза больше А . С дальнейшим увеличением расстояния от стенки отношение AJпадает. [c.358]

Как уже указывалось, для оценки эффективности сопл реактивных аппаратов вводится понятие коэффициента тяги фд. Рассмотрим общий случай определения реактивной тяги, под действием которой осуществляется полет реактивного аппарата. Воспользуемся уравнением импульсов, записав его для массы газа внутри замкнутой цилиндрической поверхности abed, охватывающей аппарат. Все элементы контура удалены на достаточно большое расстояние (рис. 8.21). Возмущения, создаваемые аппаратом на выделенной замкнутой поверхности, будут бесконечно слабыми. Зaш шeм уравнение количества движения в проекции на ось X (уравнение Эйлера) [c.239]

Знать и уметь оценить взаимосвязь между факторами, влияющими на экономичность, устойчивость и работоспособность двигателя, необходимо для того, чтобы облегчить его отработку. Случайные пульсации давления (нестационарное горение) обычно неблагоприятно отражаются на работе двигателя. Несколько случайных возмущений, наложившихся друг на друга, могут привести к неустойчивости. Колебания давления низкой частоты сопровождаются ухудшением стойкости стенки из-за уменьшения толщины пограничного слоя и более высоких коэффициентов теплопередачи. Нестационарное горение оказывает двойственное влияние на удельный импульс. Турбулизация, обусловленная волновыми процессами, улучшает смешение компонентов, т. е. улучшает полноту сгорания в камерах с малой приведенной длиной L. Поперечный поток, однако, смещая точки столкновения струй, может ухудшить вследствие этого степень распыления и понизить удельный импульс. Волновые процессы в камере интенсифицируют теплопередачу и уменьшают размер капель — в этом состоит их положительное влияние. Повышение начальной температуры компонентов топлива способствует повышению удельного импульса благодаря более высокой энтальпии, но иногда влияние температуры оказывается столь значительным, что получаемый эффект не может быть объяснен только энтальпией [68] возможно, сказывается улучшение распыливания за счет уменьшения поверхностного натяжения. Уменьшение коэффициента соотношения компонентов способствует повышению экономичности двигателя в случае внутрикамерного процесса, лимитируемого испарением горючего. В другом двигателе оно может вызвать снижение стойкости стенки из-за перетеканий, обусловленных дисбалансом количеств движения струй. [c.179]

Для ньютоновских жидкостей, харак теризующихся одним коэффициентом вязкости, находящихся под воздействием гравитационных массовых сил, уравнения количества движения с учетом импульса сил трения (уравнения Навье — Стокса) в декартовой системе координат имеют вид [c.57]

Для определения локальных значений коэффициента трения на поверхности пористой стенки широко используется интегральное уравнение количества движения. По измеренным распределениям скорости и температуры в различных сечениях пограничного слоя над пористой поверхностью, а также температуре основного потока газа, массовым расходам, горячего газа и охладителя определяются соответствующие значения толщины потери импульса. По графикам, выражающим изменение толщины потери импульса, скорости, температуры и плотности газа внешнего потока, а также температуры стенки по обтекаемой поверхности, определяются производные указанных величин по продольной координате, а затем по интегральному уравнению количества движения вычисляются локальные значения коэффициента трения при различных относительных расходах подаваемых охладителей. При таком методе определения коэффициентов трения приходится пользоваться графическим дифференцированиел исходных опытных 516 [c.516]

Элементы теории удара. Явление удара. Ударная сила и ударный импульс. Действие ударной силы иа материальную точку. Теорема об изменении количества движения механической с 1стемы при ударе. Прямой центральный удар тела о иенодвнжную поверхность угфугий 1 неупругий удары. Коэффициент восстановлен я при ударе и его опытное определе П е. Прямой центральный удар двух гел. Теорема Карно. [c.10]

Масса, сила, импульс силы, количество движения, давяе-ние, традиент давления, работа, энергая, мощность, коэффициент трения, коэффициент сопротивления, коэффициент упругости, момент силы, момент инерции, массовый расход, массовая скорость потока, затухание, добротность [c.17]

Будет удобно построить геометрическое место точек, отвечающих условиям S = О, С = 0. Геометрическое место точек, задаваемых условием 5 = 0, есть прямая, параллельная оси это —линия нулевого скольжения. Геометрическое место точек, задаваемых условием С = О, есть плоскость, параллельная плоскости POQ, которая является плоскостью наибольшего сжатия В начале удара один эллипсоид скользит вдол > другого, так что трение, возникающее при этом, согласно п. 154, конечно. Поскольку Р, Q, R представляют собой приращения составляющих количества движения за время t, то dP, dQ, dR — приращение составляющих количества движения за время dt, причем две первые обязаны своим возникновением трению, а последняя — нормальной составляющей ударного импульса. Тогда направление результирующей dP, dQ должно быть противоположно направлению, в котором одна точка контакта скользит по другой, а величина результирующей должна быть равна i dR, где i — коэффициент трения. Следовательно, имеем [c.279]

В ряде статей сборника Реактивное движение ставилась задача определения коэффициента полезного действия ракеты, исследовались вопросы определения импульса, термического коэффициента полезного действия ракет-нЬго двигателя и сравнения этих величин (теоретических) с аналогичными характеристиками других типов двигателей и т. л. Рассматривались также вопросы устойчивости полета ракеты , аэромеханики и газовой динамики. Наконец, большое количество работ имело непосредственное отношение к механике тел переменной массы. [c.236]

Эффекты, подобные взрыву при ударах быстрых метеоритов, возникают и при движении в разреженной атмосфере тела с очень большой скоростью. Удары молекул воздуха о поверхность тела уподобляются ударам метеоритов о поверхность планет. При каждом ударе происходит микровзрыв , с поверхности тела выбрасывается некоторое количество испаренного вещества. Тело получает дополнительный импульс отдачи, что приводит к повышению коэффициента сопротивления и увеличению скорости торможения тела в атмосфере. Это явление рассмотрено в работе К. П. Станюковича [22]. Удар быстрого тела по поверхности жидкости в предположении о ее несжимаемости рассматривал М. А. Лаврентьев [23]. [c.658]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...