Количество движения (импульс

При обсуждении основных методов классической механики (см. конец предыдущей главы) мы упомянули, в частности, что один из них связан с введением некоторых специальным образом подобранных функций координат и скоростей точек системы и с изучением того, каким образом изменяются эти функции или при каких условиях они сохраняются неизменными. В качестве таких функций мы рассмотрим меры движения, которые были введены в предыдущей главе скалярную функцию — кинетическую энергию системы н векторную функцию — количество движения (импульс) системы. Рассматривая вектор количества движения Qi, естественно рассматривать также и момент этого вектора, т. е. ввести еще одну векторную характеристику, зависящую от координат точек и их скоростей. [c.67]

Это утверждение называется теоремой об изменении количества движения (импульса) системы [c.70]

При движении замкнутой системы количество движения (импульс) системы не меняется. [c.70]

Таким образом, в рассматриваемом простейшем примере частные производные, фигурирующие в первых членах уравнений Лагранжа, имеют простой физический смысл —они совпадают с проекциями количества движения (импульса) точки на оси х, у W г. [c.260]

В предыдущих главах мы уже встречались с понятием первого интеграла уравнений движения. Роль таких первых интегралов играли различные функции, которые во время движения не изменяются в силу законов сохранения — закона сохранения количества движения (импульса), закона сохранения момента количества движения (кинетического момента системы), закона сохранения механической энергии и т. д. Формулы, выражающие [c.265]

Но количество движения (импульс) системы [c.108]

Последнее очевидно из того, что в соответствии с законом сохранения импульса (количества движения) импульсы осколков должны быть примерно равны по величине и противоположны по направлению (так как импульс первичного нейтрона мал) [c.361]

Так как фотон движется со скоростью света, он обладает количеством движения (импульсом) [c.167]

Это равенство можно рассматривать как уравнение изменения (потери, обусловленной силой трения) количества движения (импульса) р об . пропорционального величине б . Этим объясняется термин толщина потери импульса . [c.341]

КОЛИЧЕСТВО ДВИЖЕНИЯ. ИМПУЛЬС силы 173 [c.173]

Напишем для нашего объема закон изменения количества движения (импульса) [c.11]

Из сказанного, между прочим, вытекает, что приведенная выше зависимость не может быть названа уравнением количества движения (импульса сил), поскольку левая и правая части этого уравнения относятся к различным объектам левая к действительному потоку, а правая - к воображаемому потоку. [c.150]

Решение сформулированной таким образом задачи не является простым, поскольку нелинейные члены в левой части уравнений энергии и движения сохранились. Кроме того, использовавшееся выше понятие толщины пограничного слоя математически некорректно в действительности скорость Шх и температура асимптотически приближаются к значениям Wo и при у- оо. Непосредственное интегрирование дифференциальных уравнений пограничного слоя для области с бесконечно удаленной границей (у- со) связано со сложными математическими операциями и здесь рассматриваться не будет воспользуемся для этого приближенным методом, основанным на использовании интегральных соотношений для переноса количества движения (импульса) и теплоты в пограничном слое. [c.347]

Формула (14.61) имеет глубокий физический смысл, указывая на единство механизма переноса теплоты и количества движения (импульса). В ламинарном потоке (слоистый поток с гладкими линиями тока), примени- [c.355]

Таким образом, движение характеризуется как сохранением количества движения — импульса, так и сохранением энергии. Соотношение же между этими величинами определяется соотношением свойств пространства и времени, о чем речь впереди. В поисках источников сил Лейбниц выдвинул идею о монадах — нематериальных, неделимых, самодеятельных субстанциях, лежащих в основе всего. Бог у него был монадой монад. [c.81]

ЭНЕРГИЯ. КОЛИЧЕСТВО ДВИЖЕНИЯ. ИМПУЛЬС 289 [c.289]

В случае неконсервативной системы это общее определение может охватывать величины, которые обычно не считаются количествами движения (импульсами). Рассмотрим заряженную материальную точку, движущуюся в электромагнитном поле. Это пример неконсервативной системы, которая может быть описана методом Лагранжа. Как было указано в гл. III, функция Лагранжа имеет вид [c.57]

Количество движения (импульс). Количество движения определяется как произведение массы тела па его скорость (/пн). [c.146]

Величину массопереноса, осуществляемого рассмотренным движущимся ящиком, можно также найти при помощи оценки величины количества движения (импульса) весомой нити, содержащейся в ящике. [c.67]

Основой современных методов расчета тепло- и массообмена являются дифференциальные уравнения движения, неразрывности, теплопроводности и диффузии [31, 32, 51, 52]. В совокупности с условиями однозначности они составляют систему уравнений, решения которой дают искомые поля скоростей, температур и концентраций среды. Названные уравнения выведены для бесконечно малого объема среды и отражают элементарный акт переноса субстанции массы, энергии и количества движения (импульса). Общее дифференциальное уравнение переноса субстанции записывается в следующем виде [32] [c.23]

Количество движения. Импульс силы. Теорема количеств движения. Количеством движения материальной точки называется вектор [c.396]

Тепломассообмен объединяет в единую теорию переноса энергии (теплоты), количества движения (импульса) и массы некоторые разделы молекулярной физики, гидроаэродинамики, термодинамики обратимых и необратимых процессов, физико-химии поверхностных явлений и химической технологии. [c.3]

Все.три теории основаны на законах сохранения массы, количества движения (импульса), момента количества движения и энергии. Предполагается наличие трех видов механического взаимодействия 1) контактных сил, действующих между частями тела, 2) контактных сил, возникающих на поверхности тела, и 3) массовых сил, действующих на тело на расстоянии со стороны внешней среды. Для описания тепловых эффектов используются понятия температуры Т (г, т), которая в каждой точке г пространства и в любое время г имеет положительное значение, и удельной энтропии s (z, т). Здесь уместно остановиться на понятии тела и описании его движения. Тело определяется как некоторая контрольная или отсчетная конфигурация, в которой находятся частицы тела г. Движение тела известно в том случае, если мы знаем положение / (Z, т), занятое частицей Z в любое время т. Предполагается, что функция, дифференцируемая такое количество раз, какое нам необходимо. Надо отметить, что две различные частицы Z и К не могут занимать одно и то же положение /(Z, т), если 1фУ. Можно вместо материальных координат (Z, т) в качестве независимых переменных взять обычные координаты (г, т). Тогда уравнение z = /(Z, т) будет обратным, чтобы выразить Z через гиги использовать его для описания скалярного, векторного и тензорного полей как функцию пространственных координат (г, т). Для того чтобы отличать градиенты, взятые по переменной г и Z, введем обозначения [c.72]

Принципиальные схемы эжекторов приведены на рис. 1-69, Эжектор с изобарическим начальным участком смешения рассчитывается по уравнению количества движения (импульсов) [c.105]

Момент инерции площади плоской фигуры, осевой Момент сопротивления плоской фигуры Количество движения (импульс) [c.314]

В предыдуш,их параграфах мы подчеркивали, что перенос может осуществляться посредством двух механизмов. Первый из них — конвекция — является процессом, в котором жидкость, а с ней и какое-либо из физических свойств, присущих частицам жидкой среды, непосредственно переносятся от точки к точке в области течения. Второй механизм — проводимость или диффузия — является процессом переноса субстанции, тепла или количества движения (импульса) в направлении уменьшения соответственно концентрации субстанции, темпера- [c.66]

Векторная сумма F всех внешних сил, действующих на жидкую массу, равна скорости изменения во времени вектора количества движения (импульса) К этой жидкой массы [c.93]

Перенос количества движения (импульса) 61, 65—69 [c.473]

Теперь надо уточнить, какой точный смысл вкладывается в слова законы и уравнения механики не изменяются при некотором преобразовании . Законы механики, как мы увидим далее, записыраются в виде равенств. В эти равенства в качестве переменных входят координаты, скорости и ускорения материальных точек, подсчитанные по отношению к какой-либо системе отсчета, и функции от этих переменных — координат, скоростей и ускорений. Роль таких функций далее будут играть силы, энергия системы (потенциальная, кинетическая или полная), количество движения (импульс) и иные функции, которые будут введены в рассмотрение в этой и в следующих главах. Говорят, что законы и уравнения механики не меняются при некоторых преобразованиях системы отсчета или что они инвариантны по отношению к этим преобразованиям, если равенства, выражающие законы механики, удовлетворяют следующим двум условиям. [c.45]

Прираи ение вектора количества движения (импульса) системы за конечное время равно импульсу внешних сил системы за то же время. [c.78]

Выражение mvVy называют количеством движения (импульсом) v-й точки и обозначают Pv, а сумму количеств движения всех точек системы — количеством движения (импульсом) системы и обозначают Р [c.58]

Определение ударного давления и скорости распространения ударной волны. Рассмотрим объем жидкости (см. рис. 5.11), заключенный между задвижкой и сечением х—х, площадь которого а, а длина А1. Применим к рассматриваемому объему теорему механики об изменении количества движения или теорему импульсов. За время Д/, в течение которого фронт повышенного давления передвинулся от задвижки влево на Д/, остановившаяся масса жидкости в этом объеме потеряла следующее количество движения mv — pavAl. Импульс силы за время Д равен ApaAt. Слева от сечения X—X давление жидкости равно р, а справа—р+Ар. Произведение аАр — сила, остановившая объем жидкости аА1 за время Д . Приравнивая количество движения импульсу силы, получим [c.68]

Скорость распространения волны с можно найти, используя уравнение количества движения. Вначале заштрихованная часть стержня находится в покое. По прошествии промежутка времени t она будет иметь скорость v и количество движения A tpv. Приравнивая это количество движения импульсу сжимающего усилия, получаем [c.498]

Вектор Q называют количеством движения (импульсом) системы, а псевдовектор К — главным моментом количества движения (кинетическим мочентом, моментом импульса) системы относительно начала выбранной системы координат. Из уравнений (2) следует теорема об изменении количества движения системы [c.33]

При рассмотрении турбулентных потоков в реальных жидкостях и газах, наряду с переносом количества движения (импульса), часто приходится иметь одновременно дело с переносом тепла и вещества. Практически интересные задачи тепломассопереноса в турбулентных потоках обычно допускают простую стратификацию по температуре и концентрации, совпадающую со стратификацией по скорости. Пользуясь идеей Буссинека о придании формуле турбулентного трения того же вида, что и ламинарный закон Ньютона, можно и турбулентным потокам тепла и вещества придать вид, формально обобщающий известные уже нам по предыдущим главам законы Фурье и Фика. [c.556]

Количеством движения (импульсом) материальной точки называется вектор К/, равный произведению массы точки на ее с-хорость [c.83]

Рассмо55)им бесконечно малый индивидуальный объем dr Количество движения (импульс) этого объема, введем по формуле [c.13]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...