Конфигурация начальная

Предположим теперь, что траектории с энергией h все выходят из задан-ной точки Pq ( 10, , Чпо) пространства конфигураций. Начальная скорость при этом для всех траекторий одинакова по величине, поскольку [c.556]

Строковая. Сохраняется в файле конфигурации. Начальное значение В ней записано имя и путь доступа к словарю проверки орфографии. [c.219]

Целая. Сохраняется в файле конфигурации. Начальное значение 10. Частота регенерации объекта при слежении [c.220]

Целая. Сохраняется в файле конфигурации. Начальное значение 3. Высота прицела выбора объекта в пикселах [c.227]

Уравнение Лиувилля (155) является полностью обратимым утверждение о постоянстве IV вдоль траектории справедливо как в отношении будущего, так и в отношении прошлого. Поэтому совершенно не очевидно, что статистическое описание должно приводить к необратимости — ведь в уравнении Лиувилля этого не видно. Скорее наоборот, вероятность постоянна вдоль траектории, а для каждой из конфигураций начальных значений координат и скоростей частиц траектория определена однозначно как в будущее, так и в прошлое. [c.166]

На практике часто встречаются конструкции, имеющие регулярную конфигурацию (геометрию) в каком-либо направлении (рис. 1.2), нагруженные периодически изменяющейся системой возмущающих факторов (силы, температура, начальные деформации). Вполне очевидно, что для определения НДС таких конструкций нет необходимости рассматривать их полностью, поскольку НДС регулярных участков конструкции одно и то же. В связи с этим процедура определения НДС регулярной конструкции сводится к выделению из нее регулярного участка и наложения по его границам условия плоских сечений, которое для двумерных задач можно представить в виде и = [c.27]

Действительная траектория механической системы в пространстве конфигураций соответствует действительному движению механической системы иод влиянием приложенных сил и заданных начальных условий. [c.394]

Но функция т] (/) при t = и t = iQ ио условию равна нулю (все сравниваемые движения имеют общие концы, т. е. общую начальную конфигурацию данной механической системы и общую конечную конфигурацию). Таким образом, второе слагаемое в (НО) равняется нулю. Но в истинном движении, условно считаемом при а = 0, функции <7, 4 удовлетворяют уравнению Лагранжа [c.377]

Энергия активации является важнейшим кинетическим параметром, характеризуемый изменением потенциальной энергии реагентов, при образовании из них одного моля активированных комплексов. Вопросу об активированном состоянии большое внимание уделяется в теории абсолютных скоростей реакции. В соответствии с этой теорией любой процесс, протекающий во времени независимо от среды (газ, жидкость, твердое тело), в которой он протекает, характеризуется тем, что начальная конфигурация расположения атомов переходит в конечную, через промежуточную (переходную) конфигурацию расположения атомов, которая является критической для данного процесса и по достижении которого имеется большая вероятность завершения процесса реакции. Активированным комплексом называют промежуточные критические конфигурации расположения атомов. Прочность межатомной связи в активированном комплексе ниже чем в исходном веществе. Кроме того природа межатомной связи в комплексе также может быть иной, чем в исходном состоянии. [c.191]

Мы видим, таким образом, что суммарная работа внутренних центральных сил не зависит от того, как конкретно система переходит от конфигурации / к конфигурации 2. Данная работа определяется исключительно самими конфигурациями системы. Все это позволяет дать более общее определение консервативных сил консервативными называют силы, зависящие только от конфигурации системы и суммарная работа которых не зависит от пути перехода, а определяется только начальной и конечной конфигурациями системы. [c.104]

Задача о движении под действием упругих сил может быть сформулирована следующим образом. Заданы конфигурация, т. е. взаимное расположение и деформации тел системы, и их скорости в какой-либо момент времени (начальные условия). Для того чтобы определить дальнейшие движения в системе, мы должны прежде всего найти ускорения, которые будут иметь отдельные тела или части тел системы в начальный момент. Эти ускорения мы найдем, определив из начальной конфигурации силы, действующие в системе (предполагается, что мы знаем, как именно силы зависят от ко.чфи-гурации). Зная скорости и ускорения в начальный момент, мы сможем определить, как будет происходить движение в следующий момент времени и как при этом изменится конфигурация тел — их взаимное расположение и деформации. Отсюда мы найдем, как изменятся силы, действующие в системе, и какие ускорения будет иметь система в следующий момент времени. Продолжая это рассмотрение дальше, мы сможем шаг за шагом проследить движения в системе. Таким образом, начальное состояние системы определяет все ее последующее движение. [c.162]

Методом Монте-Карло принято называть такие методы, в которых точное динамическое поведение системы заменяется стохастическим процессом. В методе Монте-Карло система совершает случайные блуждания по конфигурационному пространству, причем за начальное состояние принимается некоторое регулярное расположение частиц. Каждому состоянию приписывается определенная вероятность, и система после совершения некоторого количества шагов становится равновесной. В ММК статистические средние получаются как средние по различным конфигурациям. Возможность отождествлять усреднение по времени и по ансамблю в ММК определяется эргодической теоремой. Для рассматриваемой системы предполагается наличие периодических граничных условий. Если смещение выводит частицу за пределы кубического объема, то она входит в него с противоположной стороны. [c.183]

В методе молекулярной динамики начальные значения координат задаются псевдослучайно, т. е. исключаются перекрывающиеся конфигурации. В качестве начальной конфигурации можно выбрать также структуру периодической решетки. Начальные скорости обычно выбирают одинаковыми по абсолютной величине и со случайными направлениями. При этом полная кинетическая энергия должна соответствовать заданной температуре. После того как атомы поочередно отпускаются из начального состояния, система начинает релаксировать к равновесному состоянию. [c.191]

Так как в теоретическом цикле температура рабочего тела в процессе подвода теплоты всегда меньше температуры теплоотдатчика (например, горячих продуктов сгорания), то во всех случаях целесообразно, если только к тому имеется возможность, отдельные участки процесса нагрева рабочего тела проводить при возможно более высокой температуре. Также целесообразно использовать теплоту отходящих продуктов сгорания для первоначального нагревания рабочего тела на начальном участке цикла, когда температура рабочего тела ближе к температуре окружающей атмосферы. Из сказанного ясно, что оптимизация теоретического цикла состоит в таком изменении цикла, чтобы, во-первых, средняя температура подвода теплоты в цикле оказалась возможно более высокой, приближающейся к предельно допустимой для данной конструкции двигателя величине, а средняя температура отвода теплоты была бы возможно более низкой, приближающейся к температуре окружающей атмосферы во-вторых, конфигурация никла была бы по возможности близкой к форме обобщенного цикла Карно. В какой мере каждая из этих возможностей может быть реализована, зависит от конкретных условий. [c.525]

Если вход в трубу из резервуара выполнен достаточно плавным, специально рассчитанной конфигурации, то в начальном сечении 1—1 устанавливается практически равномерное распределение скоростей (рис. 6.16). По мере движения жидкости тормозящее влияние стенок распространяется на все большую толщу потока. На некотором участке, называемом начальным или вход- [c.154]

Если вход в трубу из резервуара выполнен достаточно плавным, специально рассчитанной конфигурации, то в начальном сечении 1—1 устанавливается практически равномерное распределение скоростей (рис. 69). По мере движения жидкости тормозящее влияние стенок распространяется на все большую толщу потока. На некотором участке, называемом начальным или входным, поток имеет ядро, где сохраняется равномерное распределение скоростей, и пристенный пограничный слой, где скорости распределяются неравномерно. Сечение ядра вниз по течению убывает, а толщина пограничного слоя возрастает. В конце участка / а, пограничный слой смыкается на оси трубы, и ниже по течению устанавливается параболическое распределение скоростей соответственно (6-29). Точнее говоря, это распределение скоростей достигается асимптотически, но с достаточной для практики точностью можно указать конечное расстояние ( 2,. 166 [c.166]

При внедрении в преграде можно выделить три области область внедрения, область возмущенного состояния и область покоя (рис. 49), размеры и конфигурация которых зависят от скорости внедрения, массы и геометрической формы внедряющегося тела, свойств преграды и других факторов. Большая часть кинетической энергии внедряющегося тела переходит в тепловую, при этом в области внедрения развиваются высокие температура и давление, материал преграды сильно разогревается и при наличии большого давления находится в жидком или газообразном состоянии в условиях ударного сжатия. Ударное сжатие характеризуется ударной адиабатой р = р (р), которая предполагается известной. Покажем, каким образом по известной ударной адиабате материала среды можно определить ру (У), Г и Г, знание которых важно при изучении процесса внедрения тела в преграду. При ударном сжатии состоянию среды соответствуют давление р и объем V, его начальному состоянию — давление Ро и объем Уд причем для сильных ударных волн (что имеет место при внедрении) давлением Ро Р можно пренебречь. Единице массы среды сообщается работа р (Уд — У), половина которой превращается в кинетическую энергию (1/2) р (Уд — У) = где V — скорость частиц на фронте ударной волны. Остальная работа идет на повышение удельной внутренней энергии (1/2) р (Уд — V) = Е—Ед. Приращение внутренней энергии Е — Ед складывается из тепловой составляющей (/1, характеризующей энергию колебания частиц около их положения равновесия, и упругой составляющей Цд, которая ха- [c.158]

Первичной является волна нагрузки, распространяющаяся со скоростью а вдоль тела и по его толщине. При этом в начальный период (О, (/"з — r-j)Ja) образуется область возмущений нагрузки с передним фронтом сложной конфигурации (рис. 104, а), однако с течением времени поверхность фронта волны выравнивается и распространяется в дальнейшем вдоль тела в направлении заднего торцового сечения (рис. 104, б). Область возмущений нагрузки ограничена поверхностью конуса и поверхностью переднего фронта волны нагрузки. Ей соот- [c.349]

Если железный ударник имеет достаточную толщину и скорость удара о превышает 1,62 км/с (эта скорость соответствует точке С на ударных адиабатах (рис. 3.4.2—3.4.4), где = /2 0= = 0,81 км/с, р = 33,0 ГПа), то структура ударной волны стремится к стационарной конфигурации до прихода волны разгрузки, причем эта стационарная волновая конфигурация имеет впереди скачок, за которым идет зона релаксации. Амплитуда скачка в плоскости pV (см. рис. 3.4.2) находится пересечением ударной адиабаты исходной а-фазы ОА Ру с прямой Рэлея — Михельсона OR, соединяющей начальное О и конечное R состояния за всей волной. Это пересечение определяет точку F,, соответствующую состоянию за скачком. Далее по p R) и pi( i) на ударных адиабатах в плоскостях pv и Dv (см. рис. 3.4.4 и 3.4.3) определяются массовые скорости за скачком v Fi) и за всей волной v R), а также скорость стационарной волны D R) D(Fi). [c.279]

При решении ряда задач необходимо знать конфигурацию начальной части струи и расстояние между соплом и макоималь-ным сечением первой бочки . Одномерное рассмотрение газовых потоков обычно не позволяет получить такого рода данные. Здесь, однако, можно указать способ, позволяющий приближенно определить контур расширяющейся начальной части струи на основании результатов, полученных из одномерного расчета. [c.424]

Следовательно, размер динамических каустик всегда меньше, чем соответствующих статических, причем при увеличении скорости распространения трещины они сжимаются. На рис. 4.18 показана конфигурация начальных кривых (а, в) и каустик (б, г) при отражении от задней грани (а, б) и передней грани (в, г) для различньк скоростей распространения трещины. [c.103]

AUDIT TL Целая. Сохраняется в файле конфигурации. Начальное значе- [c.216]

MDDL Вещественная. Сохраняется в файле конфигурации. Начальное [c.218]

Строковая. Сохраняется в файле конфигурации. Начальное значение Записано имя текущего словаря проверки орфографии. Путь к нему не указан, поскольку предполагается, что он расположен в каталоге support. [c.219]

Целая. Сохраняется в файле конфигурации. Начальное значение 0. Ограничивает PostS ript и NrueType шрифтов в памяти. Возможные значения от О до 100, при установке О без ограничений. [c.222]

Строковая. Со.краняется в файле конфигурации. Начальное значение Определяет альтернативный шрифт, который следует использовать при отсутствии заданного. Выдается предуттреждение [c.222]

GR1PBLO K Целая. Сохраняется в файле конфигурации. Начальное значение [c.223]

GR1P OLOR Целая 1-255. Сохраняется в файле конфигурации. Начальное значение 5 (синий). Цвет невыбранных ручек в виде контура [c.223]

Целая. Записывается в файл конфигурации. Начальное значение 0. Управляет добавочным выбором приметивов [c.227]

Целая. Сохраняется в файле конфигурации. Начальное значение 1. Управляет автоматичесюш создание.м ра.мки выбора в ответ на запрос Выберите объекты ( Sele t obje ts ) [c.227]

Так как оператор дипольного момента в (21.11) представжет собой сумму одноэлекгронных операторов, то при интегрировании мы получим отличный от нуля результат только в том случае, если конфигурации начального и конечного состояний отличаются только одним азимутальным квантовым числом. [c.230]

Для начала горения металл подогревают до температуры его воспламенения Б кислороде (например, сталь — до 1000—1200 °С). На рис. 5.22 показан процесс газокислородной резки. Металл 3 нагревается в начальной точке реза подогревающим ацетилено-кислород-ным пламенем 2, затем направляется струя режущего кислорода 1, и нагретый металл начинает гореть. Горение металла сопровождается выделением теплоты, которая вместе с подогревающим пламенем разогревает лежащие ниже слои на всю толщину металла. Образующиеся оксиды 5 расплавляются и выдуваются струей режущего кислорода из зоны реза 4. Конфигурация перемещения струи соответствует заданной форме реза. [c.208]

Как видно из равенства (II. 151), действие по Якоби зависит лишь от формы и положения действительной траектории изображающей точки в пространстве конфигураций. Кривая, на которой удовлетворяется условие (II. 149), называется экстремалью. Следовательно, действительная траектория — экстремаль. Через фиксированную точку Л пространства конфигураций, можно провести бесконечное множество экстремалей, соответствующих различным начальным условиям. Проведем через точку 44] действительную траекторию и экстремаль, образующую с действительной траекторией малый угол и пересекающую действительную траекторию в точке М%. Предположим, что при уменьшении угла между вспомогательной экстремалью и действительной траекторией точка Мг приближается к предельному положению Мг. Точка Ма называется точкой, сопряженной с М, пли ее кинетическим фокусом. Если точка М2 лежит между точками и Мэ, то якобие-во или лагранжево действия имеют минимум для действительного движения системы. [c.205]

Конечно, условие (6) может удовлетворяться и тогда, когда точка М(д1,. .., I7 v) лежит за пределами области минимума, если на ее координаты не наложены какие-либо ограничения. Но в исследуемом вопросе можно основываться на непрерывности перехода координат материальной системы д, от начальных значений д о к конечным д Если при движении системы изображающая точка в пространстве конфигураций удаляется от положения равновесия и начального положения в противоречии условиям (II. 165а), то она должна пересечь границу области минимума. При этом потенциальная энергия П сделается равной или больщей А. Однако неравенство (6) должно выполняться в произвольный момент времени. Следовательно, неравенство (6) указывает, что точка М(ди. .., д ) находится в области минимума и движется с ограниченной скоростью. Последнее выте- [c.218]

Решение значительной части задач конструирования технических объектов (и ЭМУ в этом плане не являетея исключением) может быть упрощено благодаря применению графической формы представления проектной информации. К числу этих задач прежде всего необходимо отнести определение взаимного расположения и формы узлов и деталей, характерное для начальных этапов проектирования. Наглядность графических изображений упрошает действия проектировщиков и в решении других проблем. В то же время всем известна трудоемкость неавтоматизированных графических работ, а при переходе к созданию САПР возникают существенные трудности формального представления и автоматического преобразования графической информации. Действительно, большое количество ограничений, накладываемых на взаимное расположение поверхностей деталей, в полном смысле слова очевидно для проектировщика при наличии эскиза или чертежа, а сложные конфигурации этих поверхностей могут быть получены им с помощью карандаша и других простейших приспособлений. Другое дело, представление всей этой информации в цифровой форме в ЭВМ, где операции по кодированию графических данных предполагают минимум два действия на определение координат каждой характерной точки изображения. Даже простые изображения могут насчитывать многие десятки и сотни таких точек. Еще большие трудности характеризуют решение задач целенаправленного преобразования графической информации, заданной в цифровой форме. [c.173]

Конфигурация поля в плоском магнетроне определяется 4-потенциалом Ф г)=Еу, А(г)=В(0, О, у). Электроны эмитируются катодом (плоскость у=0) с нулевой начальной скорос1ью Плоскость y=d является анодом. При 2roуравнения движения ведущих центров в первом приближении метода усреднения. [c.309]

В системе тел, в которой действуют только силы тяжести, упругие силы и силы электрического поля, созданного электрическими зарядами, всякая работа этих сил связана с изменгнием конфигурации (так как, когда система вернулась к прежней конфигурации, работа всех этих сил должна быть равна нулю). Если силы, действующие в системе, совершаЕОт положительную работу, то конфигурация при этом всегда изменяется так, что в конце концов способность системы совершагь работу оказывается исчерпанной. Например, если сила растянутой пружины совершает положительную работу, то при этом пружина сокращается. В конце концов пружина сократится до нормальной длины и не сможет далее совершать работу. Растянутая пружина обладает определенным ограниченным запасом работы, которую она мол-сет совершить. Величина этого запаса работы определяется начальным растяжением пружины, т. е. ее начальной конфигурацией. [c.129]

Пусть координатные линии, выбранные в среде в ее начальной конфигурации, состоят из материальных точек той же среды. Будем считать, что в процессе деформирования координатные линии продолжают состоять из тех же материальных точек. В результате деформации данная система координат Рх х х с ковариантньши базисными векторами ви, искажаясь непр ерывно вместе со средой, в одной из последующих конфигураций 5 примет некоторое положение. Конфигурация S может быть принята в К31 стве новой системы координат Рх х х с базисными векторами ек- В качестве системы отсчета, в которой определено перемещение, возьмем систему координат OAJo xo Xo с векторами базиса ek° (рис. 10). Систему oxq Xq Xq можно выбрать по усмотрению, а из систем координат [c.46]

Из представленных результатов видно, что сразу после разрыва диафрагмы, т. е. распада произвольного разрыва, в область низкого давления (КНД) идут ударная волна и контактная граница, отделяющая холодный и горячий газы, а в область высокого давления (КВД) —волна разрежения. В начальные моменты времени присутствие частиц не сказывается, и течение формируется, как в чистом (без частиц) газе по замороженной схеме (см. эпюру давления для i = 0,4 мс). Постененно частицы начинают оказывать заметное влияние на развитие процесса, подтормаживая газ, охлаждая горячий газ в области сжатия и нагревая холодный в области разрежения. В результате бегущий по газовзвеси передний скачок затухает п замедляется, а за ним формируется зона релаксацпи. С течением времени, если 1ШД и КНД достаточно длинные для данного размера частиц, конфигурация воли уплотнения асимптотически стремится к своей предельной стационарной структуре (изученной в 4) до тех пор, пока это стремление не нарушится волнами разгрузки от торца КВД или отражением от торца КНД. Предельная стацнонар-ная волна уплотнения может быть как со скачком (при достаточно сильном воздействии, определяемым величиной так и полностью размытой. Чем больше массовое содержание частиц рго/рю, тем требуется более сильное (за счет увеличения р ) стационарное (за счет достаточной длины КВД) воздействие, не зависящее от размера частиц, для сохранения скачка в предельной ударной волне. С уменьшением размера частиц время п расстояние установления стационарной волны сокращаются. Для условий на рис. 4.5.1 характерное время скоростной релаксации [c.354]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...