Момента распределения метод,

Момента распределения метод, см. метод распределения момента , моментов трех теорема 96, 236, 253 (пр. 14) [c.668]

МОМЕНТОВ МЕТОД - метод статистической оценки параметров, основанный на использовании эмпирических моментов распределения. Пусть имеется и независимых наблюдений [c.41]

Из 10.3 нам известно, что при поперечном изгибе балок в их сечениях возникают нормальные и касательные напряжения. Для расчета балок необходимо знать распределение напряжений по высоте сечения балки. При определении нормальных напряжений в поперечных сечениях балки, вызванных действием изгибающих моментов, используем метод сечений. [c.170]

Крутящий момент определяется методом сечений. Величина крутящего момента в каком-нибудь поперечном сечении стержня равна алгебраической сумме моментов всех внешних пар сил (сосредоточенных М. и распределенных по длине с интенсивностью tti), действующих относительно геометрической оси стержня по одну сторону от рассматриваемого сечения [c.74]

Функции отклика на возмущение концентрации индикатора на входе в аппарат при некоторых условиях (именно, при отсутствии обратного перемешивания в трубопроводах) характеризуют распределение времени пребывания частиц среды в аппарате. Соответственно и моменты функций отклика связаны с моментами распределения времени пребывания. Поэтому, прежде чем описывать применение метода моментов при исследовании структуры потоков, остановимся подробнее на вопросе о распределении времени пребывания частиц среды в аппарате и связи этого распределения с функциями отклика на возмущение концентрации трассера. [c.279]

Иногда для оценок параметров распределения используется метод моментов, который в вычислительном плане проще метода максимального правдоподобия. Суть его заключается в том, что оцениваемые параметры выражаются определенным образом через теоретические моменты распределения. В ряде случаев используется метод квантилей, когда для нахождения неизвестных параметров приравниваются квантили теоретического и эмпирического распределений. [c.265]

Некоторые такого рода геометрические распределения являются теоретически обоснованными в отдельных частных задачах, и применение их в этих случаях вполне оправдано. Однако, кроме этих случаев, геометрически схематизированные распределения (под наименованиями, например, равномерного, равномерно возрастающего, равномерно убывающего, ускоренно возрастающего, ускоренно убывающего, симметрично убывающего к краям, несимметрично убывающего к краям и т. п.), зачастую применяются и тогда, когда соответствующее теоретически обоснованное распределение должно быть иным, но еще не установлено общее же представление о его характере ориентировочно получено систематизацией эмпирических распределений. Если такого рода схематизированные распределения служат, например, только для установления по ним временно принимаемых значений сравнительно грубых расчетных коэффициентов, зависящих главным образом от двух первых моментов распределения (например, значений коэффициентов а и /г при расчетах допусков составляющих звеньев размерных и кинематических цепей), то использование их еще можно считать в какой-то мере допустимым. Однако, если такая схематизация применяется в расчетах, связанных, например, с выходом концов распределения за заданные границы (например, при расчетах доли деталей, идущих в брак, при расчетах, связанных со статистическими методами контроля и т. п.), то, как правило, это будет приводить к неверным результатам и выводам. [c.152]

Оценка параметров а и Для оценки распределения параметров можно использовать либо метод моментов, либо метод максимального правдоподобия (разд. 4.7а). [c.168]

Книга состоит из двух частей. В первой части Расчет стержневых систем изложен переработанный и усовершенствованный метод распределения неуравновешенных моментов. Этим методом значительно проще, чем каким-либо иным, рассчитываются на статические и динамические нагрузки статически неопределимые стержневые системы, представляющие собой скелеты машин и сооружений. [c.2]

Поскольку полученные методом Монте-Карло результаты показывают, что двухпараметрический логарифмически-нормальный закон достаточно хорошо описывает расчетное распределение долговечности, то для получения дальнейших оценок ее рассеяния при других возможных параметрах распределения предела выносливости можно ограничиться вычислением первых двух моментов искомого распределения. Используя известные формулы теории вероятностей для среднего значения функции (5.100) и для ее второго момента распределения (при нормальном законе [c.216]

Метод моментов. Сущность метода состоит в том, что моменты распределения, зависящие от неизвестных параметров, приравниваются эмпирическим моментам. Учитывая, что начальный (эмпирический) момент k-ro порядка определяется по формуле [c.14]

Методы статистических измерений. При статистическом моделировании голографических систем обычно требуется находить статистические характеристики моделируемых процессоров и результатов их преобразований. Наиболее употребительными характеристиками являются гистограммы распределений, моменты распределений, корреляционные функции, спектры мощности. [c.193]

Для выявления ключевых моментов сформулированного метода, применим его для расчета эффективности распознавания произвольных распределений интенсивности J r, X) и /2(г, fx), где Я, и fx векторы с размерностью L и М соответственно. Функции (г, Я,) и [c.141]

Второй основной довод, направленный против разбираемой теории, связан с понятием ячеек, т. е. максимально полно определенных состояний и вероятностей перехода между ними. Как мы подчеркивали, в этой теории предполагалось, что система всегда находится в максимально полно определенном состоянии и лишь переходит от одного такого состояния к другому. Вероятности перехода определялись в этой теории при помощи теории возмущений. С другой стороны, вероятность осуществления того или иного состояния в определенный момент времени (из выделенного нами дискретного ряда моментов) подсчитывалась обычными методами теории вероятностей, с помощью обычных законов сложения и умножения вероятностей. При этом предполагается, что указанная вероятность равна сумме вероятностей перехода системы в данное фиксированное состояние из всех других состояний, в одном из которых она была в предшествующий момент. Каждая из этих вероятностей равна произведению вероятности того, что система в предшествующий момент находилась в соответствующей ячейке, на вероятность перехода из этой ячейки в данную фиксированную ячейку за интервал времени между двумя выделенными дискретными моментами и т. д. Одним словом, изменение вероятностного распределения со временем определялось так, как если бы переходы между ячейками реально существовали, и значения вероятностей переходов определялись по теории возмущений. Получаемое таким путем в некоторый момент распределение вероятностей, т. е. значение вероятностей различных ячеек,. определяется долей систем ансамбля тождественных независимых систем, оказавшихся в различных ячейках, если системы ансамбля действительно совершали переходы с указанными вероятностями (и если число систем ансамбля [c.148]

На основании анализа различных методов математической обработки и установления корреляции выбрана методика, основанная на применении моментов распределения [138, 154],i что существенно сокращает вычислительную работу. Исследования проводились на партиях с большим объемом экспериментальных данных (100—150 шт.). Начальный этап обработки включал в себя составление корреляционных сводок и вычисление средних (X и F) и среднеквадратических значений Sx и Sy) экспериментальных результатов х и у, т. е. значений предела прочности при сжатии и скорости продольных волн в каждом образце. После этого производился подсчет частных средних для каждой строчки корреляционной таблицы по формулам [c.131]

При решении конкретных задач обычно ограничиваются только первыми двумя моментами распределения средним значением и корреляционной функцией. Основываясь только на этих двух простейших характеристиках случайного процесса, можно получить весьма простой математический аппарат и расчетные формулы для статистического анализа линейных систем с постоянными параметрами при стационарных возмущениях, Ясно, что при этом мы получаем приближенный метод, способный дать только оценки для общего случая. Теория, которая оперирует только первыми двумя моментами распределения (средним и корреляционной функцией), называется корреляционной теорией случайных процессов. Для случайных процессов с нормальным законом распределения этих характеристик вполне достаточно, так как они позволяют определить математические ожидания, дисперсии и моменты распределения для любых случайных величин x ,. . ., процесса x(t) при любых ii,. .. , tn, а затем определить и л-мерную функцию распределения. Это большое преимущество нормальных случайных процессов используется всюду, где только возможно и даже там, где случайные процессы не нормальны, но приближенно могут рассматриваться как нормальные, Для линейных систем с постоянными параметрами преимущество корреляционной теории усиливается еще и тем обстоятельством, что при подаче на ее вход нормального случайного процесса выход системы имеет также нормальный закон распределения. [c.29]

Поперечная сила и изгибающий момент определяются методом сечений. Величина поперечной силы Qx в каком-нибудь сечении балки, определяемом абсциссой х, равна алгебраической сумме проекций всех внешних сил (сосредоточенных и распределенных), действующих на балку по одну сторону от рассматриваемого сечения, [c.76]

Поперечная сила и изгибающий момент определяются методом сечений. Значение поперечной силы в каком-нибудь сечении балки, определяемом абсциссой х, равно алгебраической сумме проекций всех внешних сил (сосредоточенных и распределенных), действующих на балку по одну сторону от рассматриваемого сечения, на одну из главных центральных осей инерции сечения. Значение изгибающего момента в каком-нибудь сечении балки [c.65]

Согласно этому методу, рассматривается ряд моментов распределения температур в поперечном сечении пластины в зависимости от положения сварочной дуги и учитываются пластические деформации, образуемые в сечениях при различных распределениях температуры. Это позволяет произвести учет накопления пластических деформаций в период полного остывания пластины. [c.148]

Постановка задачи совмещения по своему характеру является статистической. В качестве исходных данных требуется задавать сведения о распределении случайного вектора X, например сведения о вторых моментах распределения— дисперсиях и ковариациях в виде констант или функций номинального вектора Хн. Если такие сведения имеются, то поиск экстремума можно представить последовательностью шагов, на каждом из которых для текущего значения Х по методу статистических испытаний оценивается целевая функция Р. Знание дисперсий и ковариаций случайных величин x используется для генерирования значений случайного вектора X в процессе статистических испытаний. Полученная на к-ы шаге оценка Р позволяет принять решение об изменении значения Хн, о продолжении или прекращении поиска. [c.66]

Строится эпюра моментов по методу веревочной кривой (фиг. 11 ), Площадь моментов принимается. за некоторую нагрузку, распределенную по тому же закону. [c.113]

Нахождение закона распределения материала вдоль оси конструкции для статически неопределимых, систем осложняется тем, что изгибающий момент зависит от размеров поперечных сечений. Для решений этой задачи воспользуемся, как и в работе [12], методом наименьшего объема. [c.95]

Существует много методов экспериментального определения температур [И]. Рассмотрим лишь те, которые используют при сварке. Один из простейших методов состоит в использовании индикаторов температуры, например, термокрасок или термокарандашей. Некоторые термокраски меняют цвет непрерывно (в диапазоне 400...700 К) и позволяют наблюдать положение изотермических линий. Другие краски резко меняют свой цвет при определенной температуре и сохраняют его в дальнейшем. Существуют краски для диапазона температур 300... 1800 К с од-H0-, двух-, трех- и четырехкратным изменением цвета при различных температурах. Термокарандаши изготовляют для диапазона 340...950 К с градацией в 50...80 К. Нанося различными термокарандашами риски, как мелом, можно быстро определить распределение температур по изменению цвета, например зеленого в коричневый, голубого в бежевый и т. д. С их помощью можно определить размеры зоны, нагретой до определенной температуры, момент времени, при котором достигается заданная температура. Этот метод удобен также для определения температуры подогрева перед сваркой. Точность измерения составляет несколько кельвин. Подробные сведения о цветовых индикаторах температуры, основанных на различных химических и физических явлениях, можно найти в работе [1]. [c.203]

Оценку параметров распределения глубин коррозионных повреждений поверхности изделий осуществляют несколькими методами. Наиболее простым и достаточно точным для практических расчетов является метод моментов, в котором среднее значение измеренных величин приравнивается к математическому ожиданию распределения, а опытная оценка дисперсии — к дисперсии распределения. Между параметрами распределения и моментами существует непосредственная взаимосвязь [58], выражаемая следующими формулами [c.133]

Решение. Если балка заделана в стену, то на заделанный конец балки действует система распределенных сил (реакций). Приведем их по методу Пуансо к точке А, заменим одной неизвестной реакцией заделки (с проекциями Х и К ) и одним неизвестным моментом заделки М. Эти три неизвестные определим из уравнений равновесия сил, действующих на балку. [c.88]

Формула (62) нам хорошо знакома. Она выражает скорость всякой точки К вращающегося тела. Распределение скоростей точек фигуры такое, как будто фигура вращается в данное мгновение вокруг мгновенного центра скоростей. Однако в следующий момент времени мгновенный центр скоростей переместится в другую точку плоскости (почему он и называется мгновенным), и картина распределения скоростей будет такой, как будто бы вся фигура вращается вокруг нового центра. Тем не менее в теории плоского движения и в ее практическом применении, при исследовании и конструировании машин мгновенный центр скоростей играет важную роль. Ознакомимся с некоторыми методами, позволяющими найти эту точку на плоскости. [c.69]

При изучении движения среды методом Лагранжа задаются уравнения движения ее точек. Поп изучении движения средь методом Эйлера задается распределение скоростей в пространстве, занятом жидкостью, для каждого момента времени или задается так называемое поле скоростей. [c.223]

Перейдем к описанию особенностей использования метода моментов при определении коэффициентов математических моделей структуры потоков. Заметим, что применение метода моментов для определения коэффициентов математической модели структуры потоков не зависит от того, является ли аппарат открытым или закрытым . Следует однако учитывать, что для закрытого аппарата моменты функции отклика 0вых( ) характеризуют моменты распределения времени пребывания частиц в аппарате — среднее время пребывания и дисперсию, а для открытого аппарата моменты выходных кривых — формально введенные величины. [c.285]

Формулы (4.126) и (4.127) составляют основу теории экстремальных значений. Если начальное распределение известно, то нетрудно найти распределения экстремальных значений и получить моменты распределений. Во многих случаях получаемые интегралы можно вычислить лишь приближенно численными методами. Читателю, интересуюш,емуся этими вопросами, можно рекомендовать монографию [10], написанную на основе четырех лекций, прочитанных Гумбелем в Национальном бюро стандартов. [c.192]

На основе результатов исследований по устойчивости автором данной книги разработан простой, но достаточно точный способ проверки устойчивости упругих стержневых систем. Комбинируя метод распределения неуравновешенных моментов с методом перемещений и с оригинальными способами приближенных решений, автор получил способ, позволяющий не только просто производить исследования устойчивости сложных систем, но и проектировать их такими, чтобы все звенья их были рав оуст<)йчивыми. [c.4]

В основе комплекса программ формирования отбраковочных допусков лежит метод композиции первых и вторых моментов распределений отклонений внутренних электрических параметров, обусловленных слз айным процессом старения элементов и слз айным дрейфом параметров, вследствие влияния температурного фактора. [c.91]

Методы расчета моментов распределения Ы В)—среднего размера, дисперсии, асимметрии без стереологической реконструкции — с помощью графического дифференцирования кривой Мь(/г) рассмотрены в работах Р 25, с. 193—194 30]. [c.84]

Математические трудности, возникающие при решении ин-тегродифференциальных уравнений, привели к появлению ряда приближенных методов решения уравнения переноса излучения. В приближениях оптически тонкого и оптически толстого слоев (последнее называется также диффузионным приближением, или приближением Росселанда) используются упрощения, вытекающие из предельного значения толщины среды. В приближениях Эддингтона и Шустера — Шварцшильда упрощения связаны с введением допущений об угловом распределении интенсивности излучения. В методе экспоненциальной аппроксимации ядра интегроэкспоненциальные функции в формальном решении заменяются экспонентами. Метод сферических гармоник, метод моментов и метод дискретных ординат — наиболее разработанные методы, позволяющие получить приближения более высоких порядков. [c.340]

Крутящий момент определяется методом сечений. Значение крутящего момента в произвольном поперечном сечении стержня равно алгебраической сумме моментов всех внешних пар сил (сосредоточенных М и распределенных по длине с интенсивностью т), действующих относительно геометрической оси стержня по одну сторону от рассматриваемого сечения. Общая формула, по которой 1ЮЖНО определить значение крутящего момента в произвольном [c.48]

Брайн Томпсон, Джордж Паррент и их коллеги из корпорации Тек-никл Оперейшнз нашли одно замечательно простое применение. Они столкнулись с проблемой измерения распределения по размеру и другим свойствам взвешенных пылеобразных частиц в некотором объеме. Обычно такие частицы не остаются неподвижными достаточно долго для того, чтобы наблюдатель смог сфокусировать свой прибор на них. Вдобавок часто желательно сфотографировать все частицы в этом объеме в определенный момент времени. Метод восстановления фронта волны предлагает идеальное решение всех проблем. Голограмма делается с помощью освещения объема импульсным лазером, а прошедший свет записывается фотографически. Короткоимпульсный лазер используется для замораживания движения частиц. При восстановлении получается изображение всего объема, и через микроскоп можно измерить размер частиц, распределение и геометрию поперечного сечения. (Хотя Томпсон и Паррент и использовали как возможности трехмерного изображения в голографическом процессе, так и высокую степень когерентности лазера, их усилия шли несколько по другому пути, чем наши, и они развили первоначальные идеи Габора в другом плане). [c.103]

В настоящее время наиболее распространены ч исленные решения уравнения Галлена методом моментов. Суть метода сводится к следующему. Искомую функцию распределения тока I (г ) представляют в виде суммы линейно-независимых функций [c.104]

В соответствии с классической теорией ЛШШ [4.28] и диффузионным приближением [4.29] профили имплантированных примесей описываются гауссовскими распределениями. Однако эксперименты показывают, что реальные профили асимметричны не только в кристаллических полупроводниках. Эти наблюдения подтвержцаются численными расчетами методом Монте-Карло. Упомянутые выше теории можно обобщить с целью вычисления моментов распределения пробегов более высоких порядков. В [4.30] были вьиислены первые четыре момента для большого числа сочетаний ион—мишень. Тем не менее, пока не существует соответствующих легкодоступных таблиц или формул, аналогичных таблицам Гиббонса [4.31] или Смита [4.32]. [c.114]

Уяк было показано вышеЗ При изгибе величина нормальных напряжений зависит от величины изгибающего момента, а величина касательных напряжений — от величины поперечной силы. Изгибающий момент или поперечная сила в любом сечении балки могут быть определены рассмотренными вывде методами, с помощью эпюр, rit и расчетах на прочность большое значение имеет распределение нот1аЛ1 ных и касательных напряжений по сечению. [c.171]

Характер течения газового потока в таком осесимметричном сопле ыало отличается от течения в искаженном (в виду малости искажения контура). Параметры течения в этом сопле можно определить различны ш способами. Наиболее просто распределение давле(шя а скорости опреде-мются по одномерной теории (известно распределение газодинамической функции ц ( -1 j), однако при втом получается относительно большая погрешность в определении возмущенных боковых сил и моментов (в сторону их завышения). К атому особенно "чувствительна" начальная часть сопла в пределах О i х s. Более точные результаты получаются в случае учета двумерности потока в осесимметричной сопле. Для опредеяаниа параметров 1 азов(лго потока в этом сляае удобно использовать метод, описанный в [2]. Полученные давления и скорости будем называть пара- [c.21]

Центрирование по боковым сторонам зубьев Ь целесообразно при передаче знакопеременных нагрузок, больших крутящих моментов, а также при ревервивном движении. Этот метод способствует более равномерному распределению нагрузки между зубьями, но не обев-печивает высокой точновти центрирования и поэтому редко применяется. [c.335]

Это уравнение, справедливое для веществ, теплофизнческие характеристики которых не зависят от температуры, устанавливает связь между временными и пространственными изменениями температуры в теле под действием источника тепла. Поскольку температурное поле тела зависит от его тепловых свойств, то по найденному изменению температуры в одной или в нескольких точках исследуемого тела -можно вычислить коэффициенты тепло- или температуропроводности. Но эти решения дифференциальных уравнений теплопроводности второго порядка сложны, и при разработке методов исследования стремятся использовать закономерности для одномерных тепловых потоков, которые можно реализовать в теплофизическом экоперимеите при определенных начальных и граничных условиях. Под начальными условиями понимается известное распределение температуры в теле в начальный момент времени, а под граничными условиями — закон взаимодействия тела с окружающей средой. Совокупность начального и граничногс, условий называют краевыми условиями [76, 78]. [c.123]

Второй графоаналитический метод определения скоростей точек плоской фигуры основан на использовании мгновенного центра скоростей этой фигуры. При непоступательном дииасенни плоской фигуры (ш 0) в каждый данный момент существует точка тела, скорость которой равна нулю. Эта точка называется мгновенным центром скоростей и обычно обозначается через Р. Единственным исключением является случай так называемого мгновенн.о-поступа-тельного движения (и) = 0), который будет рассмотрен отдельно. Выбирая мгновенный центр за полюс, имеем закон распределения скоростей в плоской фигуре [c.374]

Для изучения внутренних сил применяют метод сечений, который позколяет внутренние силы переводить 1 разряд внешних сил и изучать их с помощью методов статики. Метод сечений заключается в том, что если тело находится в равновесии под действием системы внешних сил Р-,,. .., Рп (рис. 10.1, а), то отсекая мысленно, например, левую часть тела, рассматриваем условия равновесия его правой части (рис. 10.1, б). На поверхность сечения должны действовать силы, эквивалентные действию левой части на правую. Это будут распределенные по сечению внутренние силы, но по отношению к правой части тела они будут внешними. Система сил, действующая в сечении, как известно из статики, эквивалентна одной результирующей силе R (главному вектору) и одной паре сил с моментом М (главным моментом). [c.116]

Рассмотрим сжатые оболочки или пластины, находящиеся в плоском безмоментном напряженном состоянии. Для исследования возможной бифуркации состояния равновесия или квазистатиче-ского процесса нагружения воспользуемся методом Эйлера. Приложим статически к оболочке или пластине малую поперечную возмущающую распределенную нагрузку интенсивностью tq, которую затем статически же снимем. Допустим, что оболочка либо пластина не вернулась в исходное состояние, а перешла в смежное сколь угодно близкое моментное состояние и на ее поверхности появились локальные выпучины. Каждую такую выпучину с достаточной для практики степенью точности можно рассматривать как пологую оболочку и воспользоваться изложенной в 10.11 теорией упругих пологих оболочек. При переходе оболочки в смежное состояние точки срединной поверхности получат дополнительную деформацию бе,7, прогиб —6mi = y, а усилия и моменты — приращения 6Nij, bMij. На основании уравнений (10.111), (10.126) получим [c.324]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...