Метод Пуансо

Рассмотрим общий случай сложения движении твердого тела, одновременно участвующего в нескольких вращатель ых движениях вокруг произвольно расположенных мгновенных осей и в нескольких поступательных движениях. Покажем, что к системе угловых скоростей можно применить метод приведения к произвольно выбранному центру, аналогичный методу Пуансо, применяемому в статике к системе сил. [c.349]

Метод Пуансо. Согласно теореме, доказанной в 3, действие силы на твердое тело не изменится, если эту силу перенести в какую-либо другую точку тела, лежащую на линии действия этой силы. [c.72]

Чтобы сложить пары сил, получившиеся Главным моментом системы при Приведении по методу Пуансо всех [c.73]

Решение. Выбрав за центр приведения какую-либо точку, например точку О, и перенеся по методу Пуансо в эту точку все силы, убедимся, что силовой мио- [c.78]

Решение. Если балка заделана в стену, то на заделанный конец балки действует система распределенных сил (реакций). Приведем их по методу Пуансо к точке А, заменим одной неизвестной реакцией заделки (с проекциями Х и К ) и одним неизвестным моментом заделки М. Эти три неизвестные определим из уравнений равновесия сил, действующих на балку. [c.88]

Рассматривая только силы инерции, приложенные к какому-либо телу, можно, следуя методу Пуансо, привести их к одной точке, заменить их главным вектором сил инерции и главным моментом сил инерции относительно этой точки и т.п., как это делают в в статике. [c.406]

Линии действия касательных сил инерции различных частиц не пересекаются в точке О, и, чтобы сложить эти силы, надо, следуя методу Пуансо, перенести их к точке О, добавив соответствующие пары, моменты которых равны моментам данных сил относительно точки приведения. [c.411]

Динамический винт. Произвольную систему сил, приложенных к твердому телу, приведем по методу Пуансо к точке А. В наиболее общем случае произвольной системы сил, приложенной к твердому телу, главный вектор F j, и главный момент относительно центра приведения не равны нулю и не пер- [c.88]

Приведение системы сил. Пусть к твердому телу приложена произвольная система сил, т. е. такая система, на силы которой (на их величину, на точки приложения и на линии действия) не наложено никаких ограничений. Какую-либо из точек тела, безразлично какую, назовем центром приведения и, следуя методу Пуансо, приведем к этой точке каждую из сил системы. [c.155]

Рассматривая только силы инерции, приложенные к частицам какого-либо твердого тела, мож но, следуя методу Пуансо, привести [c.249]

Маятника приведенная длина 228 Мера движения 24. 201 Метод Пуансо 154 [c.300]

Операция замены плоской системы сил, действующих на абсолютно твёрдое тело, эквивалентной ей системой сил, состоящей из одной силы, равной главному вектору системы и приложенной в данной точке (центре приведения), и пары сил с моментом, равным главному моменту системы относительно центра приведения (то же, что и метод Пуансо). [c.68]

Пользуясь методом Пуансо, можно привести систему произвольно расположенных сил, приложенных к твёрдому телу, к заданной точке. [c.68]

Метод Пуансо приводит к следующей общей теореме статики абсолютно твердого тела [c.49]

Метод Пуансо ). Главный вектор и главный момент. [c.58]

Движение может быть очень наглядно описано методом Пуансо ). Эллипсоид Пуансо, определяемый уравнением [c.167]

Теорему о приведении системы сил к заданному центру можно доказывать или непосредственно с помощью теоремы об эквивалентности, или по методу Пуансо. [c.4]

Вопрос о движении тяжелого твердого тела в случае, когда центр его тяжести находится в точке опоры, аналитически исследован Эйлером, который написал обширный трактат па эту тему но полное решение его было дано с помощью изящного геометрического метода Пуансо, показавшим, что интеграла живых сил и площадей вполне достаточно, чтобы дать полную картину движений. Второй случай, который поддался решению, соответствовал таким обстоятельствам, при которых эллипсоид инерции относительно точки опоры есть эллипсоид вращения и па оси вращения этого эллипсоида лежит центр тяжести тела. Задача [c.64]

Останавливаясь на том случае, который мы уже решили методом Пуансо, должны будем взять уравнения (121). От этих уравнений мы имели два интеграла (122) и (123) [c.589]

Складывая эффективные силы всех элементов и комбинируя их по методу Пуансо, обнаруживаем, что они эквивалентны силе, приложенной к началу координат, и паре сил, компоненты которых записываются следующим образом [c.100]

Прим яя метод Пуансо, приведем систему трех произвольно расположенных сил Р, Р2 п Рз, приложенных к твердому телу в точках А1, А2 и Аз, к заданному [c.56]

Параллельно с аналитическим методом в механике развивались и геометрические методы, получившие наиболее яркое развитие в работах замечательного французского ученого Пуансо (1777—1859). Он впервые (1803 г.) изложил статику в таком аспекте, в каком ее и теперь излагают во всех высших технических учебных заведениях. Много открытий и геометрических интерпретаций законов механики Пуансо сделал и в кинематике и в динамике. К их числу относится работа Пуансо по изучению геометрическими методами движения тела с одной неподвижной точкой. Эта важная задача механики имеет, как показала С. В. Ковалевская (1850—1891), однозначное решение только в трех случаях 1) движение тела по инерции вокруг центра тяжести (случай Эйлера — Пуансо) 2) движение симметричного тела вокруг точки, лежаш,ей на оси симметрии (случай Лагранжа), и 3) движение не вполне симметричного тела с определенным распределением массы (случай, открытый Ковалевской и названный ее именем). [c.16]

Теорема и метод приведения силы к точке принадлежат Пуансо (1804 г.). 72 [c.72]

Такой искусственный метод разложения движения на относительное и переносное широко применяют в различных областях механики. Л. Пуансо Б предисловии ко второму изданию своей книги Элементы статики (1824) писал даже о невозможности представить наглядно движение тел иначе, как в виде одновременного перемещения и вращения. [c.189]

Проекция ускорения точки вращающегося тела на неподвижные оси 174 Произведения инерции 340 Пространство абсолютное 248 Пуансо, метод 72 Путь точки 126 Пучок сил 31 Работа виртуальная 417 [c.455]

Пространство абсолютное 102 Пуансо метод 154 Путь точки 19 Пучок сил 125, 160 [c.301]

Теорема Пуансо часто применяется в теории механизмов. Она может явиться основой одного из методов синтеза механизмов, т. е. метода построения плоского механизма, отражающего заданное движение. Для этого, как видно из теоремы Пуансо, надо построить для заданного движения подвижную и неподвижную центроиды, соединить их в точке, которая является мгновенным центром скоростей в данный момент времени и катить без скольжения подвижную центроиду по неподвижной. [c.204]

К системе сил инерции точек твердого тела можно применить метод Пуансо —метод приведения сил к некоторому центру, рассмотренный в статике (ем. ч. I Статика , 27). В динамике за центр приведения сил инерции выбпрагот обычно центр масс тела С. Тогда в результате приведения получится сила Ф, равная главному вектору сил инерции точек тела, и пара сил с моментом М равным главному моменту сил инерции относительно центра масс [c.284]

Остановимся на общепринятом методе Пуансо ( Элементы статики , русский перев., 1864 г.) приведения несходящейся совокупности сил к одной силе и одной паре сил. Метод этот ос- [c.46]

Все сказанное остается снраиедливым для любого числа сил. Итак, плоская система сил в общем случае эквивалентна одной результирующей силе R (см. (3.2)), приложенной в произвольной точке О, и одной результирующей паре с моментом, равным главному моменту то (см. (3.3)). Описанный метод сложения сил па плоскости называется методом Пуансо приведения плоской системы сил к данному центру. [c.60]

Метод Пуансо. Главный вектор и главный момент. HanoN -ним, какие операции можно производить с силами, ириложенпы-ми к твердому телу, согласно аксиомам статигчи (пн. 2.4—2.0 гл. I). [c.103]

Одновременно с аналитическими в механике продолжали развиваться и геометрические методы исследования. В 1804 г. появилось сочинение французского геометра и механика Пуансо (1777—1859) Elements de statique ), в котором излагается стройная система геометрической статики, причем,отличие от Вариньона, в основу кладется разработанная Пуансо теория пар им же была дана наглядная геометрическая картина движения твердого тела в случае, исследованном аналитически Эйлером. [c.14]

Динамика твердого тела изучается на основе общих теорем об изменении кинетической энергии, кинетического момента и количества движения, а также с помощью основных понятий геометрии масс. Показывается, что аппарат динамики системы материальных точек применим для описания движения твердого тела и систем твердых тел. Проясняется вычислительная экономность использования уравнений Эйлера. Традиционно анализируются случаи Эйлера-Пуансо, Лагранжа-Пуассона, Ковгияевской [24]. В качест)зе примера методики по.чучения частных случаев интегрируемости приводятся случаи Гесса и Бобылева-Стеклова [6]. С целью демонстрации приложения развитых методов к практике даются основы элементарной теории гироскопов [14, 41], достаточные для качественного анализа действия гироскопических приборов. [c.12]

В механике наряду с аналитическими методами получают дальнейшее развитие и более наглядные геометрические методы. Из работ этого направления отметим работу французского ученого Пуансо (1777—1859) Элементы статики , которая явилась основанием современной геометрической статики твердого тела. Пуансо применил геометрические методы исследования также в кинематике и динамике. Он, вместе с Шалем (1793—1880) и Резалем (1828—1896), является творцом кинематики как самостоятельного отдела теоретической механики. При этом кинематика сразу же нашла себе широкую область применения в теории механизмов и машин. [c.16]

Развитие теоретической механики в XVIII и XIX вв. шло главным образом по пути создания и разработки аналитических (Эйлер, Даламбер, Лагранж. Якоби, Гамильтон, А. Пуанкаре и др ) и геометрических (Пуансо и др.) методов механики. [c.15]

Развитие геометрических методов в механике, преимущественно в статике, связано с именами французских ученых Вариньона (1654—1722) и Л. Пуансо(1777—1859). Аналитическое направление в механике развито действительным члено.м Российской Академии наук Л. Эйлером (1707—1783), французскими учеными Ж. Далам-бером (1717—1783) и Ж- Лагранжем (1736—1813). [c.13]

Курс теоретической механики Ч.1 (1977) -- [ c.59 ]

Курс теоретической механики 1973 (1973) -- [ c.72 ]

Курс теоретической механики 1981 (1981) -- [ c.154 ]

Курс теоретической механики. Т.1 (1982) -- [ c.46 , c.47 ]

Теоретическая механика (1980) -- [ c.60 , c.108 ]

Классическая динамика (1963) -- [ c.167 ]

Курс теоретической механики Изд 12 (2006) -- [ c.56 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...