Экспериментальные методы определения температуры

Экспериментальные методы определения температуры [c.96]

Соотношения (и) и (к) могут быть использованы для оценки неравномерности поля температур различных объектов на их основе разработаны экспериментальные методы определения коэффициента теплопроводности, коэффициента теплоотдачи и др. [c.227]

Рассмотрены основные типы повреждений металла оборудования тепловых электростанций, работающего при высоких температурах. Показано влияние физических и технологических факторов на характеристики жаропрочности, работоспособность и долговечность теплоустойчивых сталей. Приведены расчетно-экспериментальные методы определения характеристик жаропрочности и прочности сталей и средства технической диагностики оборудования. [c.2]

Температура канала разряда. Непрерывный спектр излучения искрового канала пробоя в конденсированных диэлектриках в совокупности с непрозрачностью канала в видимом диапазоне длин волн ограничивают экспериментальные возможности определения температуры. Практически эксперимент позволяет определить либо яркостную, либо цветовую эффективную температуру канала как неравномерно нагретого тела. Наиболее корректным для измерений яркостной температуры представляется метод сравнения с определением температуры по (1.14) для к, равного коэффициенту поглощения оптического слоя исследуемого источника к = для АЧТ). [c.46]

В этой связи необходимым для моделирования испытаний являются вопросы определения температурных полей в парах трения современных работающих и проектируемых машин. Поэтому так широко продвигаются в настоящее время во всем мире исследования температурных полей аналитическими и экспериментальными методами. Следует подчеркнуть, что специфические трудности точного измерения температур на реальных пятнах касания и. поверхностях трения в целом, а так же температурных градиентов вдоль и перпендикулярно среднему горизонту поверхности трения приводят к тому, что для точного определения температурных полей экспериментальные методы измерения температур обычно взаимно корректируются с аналитическими. [c.144]

В настоящей книге ставится задача нахождения интегральных молярных величин, относительной интегральной молярной свободной энергии, теплоты смешения и относительной интегральной молярной энтропии в функции молярной доли j a и температуры Т. Экспериментальные методы определения этих величин описываются далее (гл. V, п. 1 и гл. VI, п. 5). [c.41]

Экспериментальные исследования (Е. В. Кудрявцев и др.) показали, что коэффициент теплообмена изменяется в процессе нестационарного теплообмена. Поэтому были разработаны экспериментальные методы определения удельных потоков тепла по температурному полю твердого тела. Эти методы получили названия метод средней температуры , метод последовательных интервалов , метод убывающего радиоактивного источника , метод полупроводникового тепломера , метод пленок при быстро протекающих процессах и ряд других [Л. 21 и 22]. [c.13]

Экспериментальные методы определения температурных полей на нестационарных режимах (особенно в задачах, где температуры превосходят 1000 С или деталь подвижна) требуют значительных материальных затрат, не всегда дают возможность найти в нужном месте и с достаточной точностью искомую температуру. [c.401]

Исследование свойств материалов, экспериментальные методы определения напряжений и механических испытаний нашли широкое развитие в ряде научных и заводских лабораторий, созданных у нас после Октябрьской революции. Трудами проф. Н. Н. Давиденкова и его школы, проф. Я. В. Фридмана значительно продвинуто вперёд учение о прочности материалов в зависимости от типа напряжённого состояния и условий деформирования. В работах проф. И. А. Одинга нашли развитие вопросы прочности металлов, особенно при высоких температурах. Проф. Н. П. Щаповым разработан большой круг вопросов прочности машиностроительных материалов. [c.2]

Самая большая по объему в третьем разделе пятнадцатая глава посвящена экспериментальным методам определения теплоемкостей. Описание их дано раздельно для веществ, находящихся в различных агрегатных состояниях. Наибольшее внимание уделено классическому методу, основанному на периодическом вводе теплоты в калориметрическую систему, который в настоящее время широко используется для измерения истинных теплоемкостей как при низких, так и при сравнительно высоких температурах. Значительное место в этой главе занимает также описание методов непрерывного нагрева (для измерения истинных теплоемкостей), смешения (для измерения средних теплоемкостей), а также методов определения и Ср газов. Другие методы, например импульсный метод, описаны более кратко. Описание применяемой аппаратуры приведено лишь для наиболее типичных и распространенных калориметрических методик. [c.6]

В следующем параграфе Смешение газов обычным методом определяются температура, давление и удельный объем образовавшейся смеси. Дальше рассматривается процесс перетекания газа из одного сосуда в другой. После этого в двух параграфах очень подробно говорится об экспериментальных методах определения значения коэффициента = ср/с,-. [c.133]

Несколько слов о внутренней энергии w плазмы разряда и ее зависимости от температуры. Экспериментальный метод определения внутренней энергии плазмы основан на анализе баланса мощности в установившемся импульсном разряде при постоянном объеме [27]. [c.65]

При наличии экспериментального метода определения локальных температур, скорости и отношения удельных теплоемкостей можно легко вычислять коэффициент полноты сгорания и судить о кинетике превращения топлива в камере сгорания. [c.135]

Основой для расчетов нагрева и плавления металла при сварке служат уравнения и формулы, полученные в гл. 6. Их используют для качественной оценки температурных полей, а также для количественных расчетов при определении термических циклов сварки, скоростей охлаждения, размеров зон термического влияния и т. д. Следует заметить, что в ряде случаев реальные процессы и явления протекают сложнее, чем это описывается формулами. Часто характер теплового воздействия при сварке, условия распространения теплоты и теплоотдачи от свариваемых деталей настолько сложны или неопределенны, что расчетное определение температур становится либо затрудненным, либо настолько неточным, что его использование оказывается неоправданным. Экспериментальное определение температур при сварке имеет свои преимущества перед расчетным, хотя и уступает ему в возможности получения и анализа общих закономерностей. Правильным следует считать подход, при котором оба метода дополняют друг друга, а решение об использовании того или иного метода принимается с учетом конкретной обстановки и поставленных задач. [c.203]

Существует много методов экспериментального определения температур [И]. Рассмотрим лишь те, которые используют при сварке. Один из простейших методов состоит в использовании индикаторов температуры, например, термокрасок или термокарандашей. Некоторые термокраски меняют цвет непрерывно (в диапазоне 400...700 К) и позволяют наблюдать положение изотермических линий. Другие краски резко меняют свой цвет при определенной температуре и сохраняют его в дальнейшем. Существуют краски для диапазона температур 300... 1800 К с од-H0-, двух-, трех- и четырехкратным изменением цвета при различных температурах. Термокарандаши изготовляют для диапазона 340...950 К с градацией в 50...80 К. Нанося различными термокарандашами риски, как мелом, можно быстро определить распределение температур по изменению цвета, например зеленого в коричневый, голубого в бежевый и т. д. С их помощью можно определить размеры зоны, нагретой до определенной температуры, момент времени, при котором достигается заданная температура. Этот метод удобен также для определения температуры подогрева перед сваркой. Точность измерения составляет несколько кельвин. Подробные сведения о цветовых индикаторах температуры, основанных на различных химических и физических явлениях, можно найти в работе [1]. [c.203]

Линейная зависимость С от температуры подтверждается экспериментально. Такие измерения позволяют определять плотность состояний вблизи уровня Ферми Ер, причем именно измерения электронной теплоемкости являются одним из прямых методов определения зонной структуры твердых тел. [c.126]

Выше уже указывалось, что кристаллы с точечными дефектами в определенном количестве могут быть термодинамически равновесны. Однако в ряде случаев возникают и избыточные неравновесные точечные дефекты. Различают три основных способа, с помощью которых дефекты могут быть созданы быстрое охлаждение от высоких до сравнительно низких температур (закалка) дефектов, которые были равновесны до закалки, пластическая деформация, облучение быстрыми частицами. Возникающие в этих случаях типы точечных дефектов, как правило, те же, что и вблизи термодинамического равновесия. Однако относительные доли каждого типа дефектов могут существенно отличаться от характерных для равновесия. Поэтому в изучении дефектов решетки особую роль играют экспериментальные методы, такие, как изучение электросопротивления (зависимости его от температуры и времени), рассеяния рентгеновских лучей и нейтронов, зависимости теплосодержания от температуры и времени, механических свойств, ядерного гамма-резонанса, аннигиляции позитронов и т. д. [c.235]

Ввиду того что с помощью методов теоретической химии кинетические постоянные определяются с большой погрешностью, их, как правило, определяют экспериментально. Для определения kg я Е используют зависимость (2.8.18) константы скорости химической реакции от температуры. Для З того задаются определенной кинетической схемой изучаемого химического явления (задают набор реакций и их последовательность). Как правило, вначале предполагают существование одной реакции. Логарифмируя выражение (2.9.18), получаем [c.61]

Для экспериментального определения вириальных коэффициентов необходимо измерить давление р, температуру Т и удельный объем v, а затем использовать предельные соотношения (7.15). Методы измерения температуры и давления описаны в гл. 3 и 4. [c.67]

Обработка экспериментальных данных заключается в определении параметра шероховатости Яс. поверхности металлического образца после его приработки, снятии и обработке профилограмм, измерении силы трения на приработанной поверхности при различных нагрузках, определении температуры на поверхности трения и физико-механических свойств (Тр и Е). Результаты обрабатывались методами математической статистики. [c.66]

Температурные и остаточные напряжения можно рассматривать как на микро-, так и на макроуровне. Анализ на микроуровне предполагает, что композиционный материал состоит из двух фаз — волокон и связующего, обладающих термоупругими и усадочными свойствами, заранее определенными аналитическими и экспериментальными методами. Микроструктурные остаточные напряжения существуют во всем объеме композиционного материала при температурах, отличных от температуры отверждения. [c.76]

Для случая нормальных, повышенных и высоких температур разработаны методы определения повреждений в форме деформационно-кинетических критериев малоциклового и длительного циклического нагружений. При этом усталостные повреждения определяются кинетикой пластических, или необратимых циклических деформаций, а квазистатические, или длительные статические повреждения — накоплением односторонних деформаций (циклическая анизотропия свойств, асимметрия по напряжениям, выдержкам и температурам, ползучесть), причем в обоих случаях учитывается изменение механических свойств во время циклического нагружения. Предложено, экспериментально исследовано и подтверждено условие линейного суммирования усталостных и квазистатических (длительных статических) повреждений на стадии образования трещины. [c.274]

При таком методе определения Nr умеренные значения запаса по долговечности (л у = 24-3) перекрывают возможные случайные отклонения числа циклов до разрушения. Специфику термоусталостного нагружения учитывают характеристиками прочности при соответствующих температурах (а чах 2 " ") и величиной Л 1, определяемой экспериментально при неизотермическом циклическом нагружении. При этом величина N-1 различна для каждого уровня нагружения Де, а общий вид диаграммы не меняется. С увеличением статической нагрузки роль амплитуды переменной деформации снижается, что подтверждает увеличение угла наклона кривых Де—N с ростом От- [c.157]

Эксперименты, выполняемые с целью получить данные об изменении свойств материалов элементов конструкции активной зоны проектируемых и строящихся ядерных реакторов, обычно проводят в исследовательских реакторах. Естественно, условия облучения в этих экспериментах, как правило, не полностью соответствуют условиям эксплуатации. Следует также отметить, что при радиационных испытаниях воздействует комплекс факторов спектр, плотность потока и флюенс нейтронов, осколки деления, -кванты, температура, влияние окружающей среды и т. п., — их необходимо учитывать для объяснения экспериментальных результатов. В то же время само облучение и определение условий, в которых оно происходило, проводятся исследователями различным образом. Это обстоятельство затрудняет сопоставление данных, полученных разными авторами. В связи с этим целесообразно рассмотреть как конструктивные особенности внутриреакторных устройств для облучения образцов графита, так и методы определения и сопоставления условий облучения. [c.75]

Таким образом, при экспериментальном исследовании термоупругого напряженного состояния элементов конструкции не всегда представляется возможным проводить измерения на тех участках поверхности, на которых необходимо знать тепловое и напряженное состояние. В этих случаях измерения ограничены некоторым доступным участком поверхности, в то время как определение напряженного состояния не доступных для измерений участков поверхности, а также и в объеме элемента требует знания теплового состояния всей поверхности. Ниже изложен метод определения теплового состояния поверхности, не доступной для прямых измерений, по найденным из эксперимента деформациям (напряжениям) и температуре на части поверхности элемента. Тепловое состояние в объеме элемента может быть затем найдено решением задачи теплопроводности, а напряженное состояние решением соответствующей краевой задачи термоупругости. [c.79]

Во всех известных методах определения эффективных кинетических параметров термодеструкции на основе термогравиметрических экспериментов постоянство скорости увеличения температуры образца является обязательным требованием. При линейном изменении температуры внутреннего пространства камеры нагрева температура исследуемого образца в целом также изменяется по линейному закону. Поэтому в расчетах удобно использовать значения температуры, полученные в результате аппроксимации экспериментальной температурной кривой (с помощью метода наименьших квадратов) прямой линией. Такая обработка позволяет с максимальной точностью определить скорость нагрева и значительно уменьшить разброс точек на вспомогательных графиках при определении кинетических параметров. [c.348]

Для определения эффективного коэффициента диффузии /Гд экспериментально измеренные поля температур теплоносителя (см. рис. 5.20) сопоставляются с теоретически рассчитанными полями температур методом, изложенным в разд. 5.2 (рис. 5.21) для различных моментов времени и коэффициентов А д. Поля температур Т = Т (г г ,т, К), представленные на рис. 5.21, свидетельствуют об уменьшении в первые моменты [c.171]

Важное значение в определении номинальной и местной напряженности имеет анализ распределения температур для стационарных и переходных режимов. В первом случае этот анализ позволяет установить как сами температуры элементов, так и тепловые нагрузки (в том числе нагрузки термокомпенсации) во втором — температуры и градиенты температур по толщине элементов для различных моментов времени в переходном режиме. В этом анализе используют методы решения задач теплопроводности, а при сложных формах конструктивных элементов и большой нестационарности тепловых процессов — экспериментальные методы термометрии. [c.10]

Введение. Многие из методов нахождения коэфициентов теплопроводности твердого тела, разобранные в предыдущих главах, не могут быть применены к плохим проводникам. Количество тепла, теряемое поверхностью стержня в результате теплообмена, оказывается значительным в сравнении о теплом, проходящим вдоль стержня. Так как коэфициент теплообмена оказывается очень неточным, то представляется наилучшим по возможности уменьшать его роль до роли небольшой поправки. Таким образом, методы определения коэфициентов теплопроводности при помощи стержней неприменимы к плохим проводникам. Задача теплопроводности для куба, шара и цилиндра математически может быть разрешена, и решение ее может быть использовано для нахождения термических констант. В этой главе мы разберем случай прямоугольного параллелепипеда. Решения задач для установившегося состояния получаются в виде довольно сложных рядов, мало применяющихся в практике. Для различных же задач с неустановившейся температурой получаются результаты, непосредственно применимые в экспериментальных исследованиях. [c.118]

В книге рассмотрены основные методы экспериментальных термодинамических исследований. Подробно излагаются вопросы техники теплофизическою эксперимента. Даны методы измерения давления и температуры, а также методы определения удельных объемов твердых тел, жидкостей, газов и паров методы определения количества тепла, теплоемкости и энтальпии. Приведены сведения по изучению процессов дросселирования, плавления, парообразования, сублимации и критических явлений. [c.175]

Дается метод определения температуры и теплового потока на теплоотдающей поверхности при экспериментальном исследовжии П таци- [c.353]

Экспериментальный метод определения аэродинамических характеристик состоит в измерении параметров потока в контрольном сечении и обработке результатов опытов по формулам (9.4), (9.7), (9.8), (9.9). Контрольное сечение, в котором производятся измерения, обычно выбирается на таком расстоянии от данной решетки, которое соответствует положению фронта соседней решетки в турбомашнне. В таком случае возможно упрощение основных формул и соответственно программы эксперимента. Дело заключается в следующем. Возмущения, вносимые решеткой, могут быть вызваны 1) неоднородностью потенциального потока 2) вязкостью жидкости. Возмущения первого рода связаны с тем, что решетка, помещенная в поток (даже невязкой жидкости), делает его неоднородным, т. е. поле скоростей и давлений завис.чт от координат. Возмущения второго рода связаны с вязкостью жидкости и выражаются главным образом неоднородностью поля скоростей в кромочных следах (неоднородность в пограничном слое сейчас не рассматривается). Эта классификация возмущений несколько условна для областей вблизи выходных кромок, где сбегают пограничные слои. Возмущения в потенциальном потоке быстро гаснут при отдалении от решетки (по экспоненциальному закону, см. в разд. 4.4). Следовательно, поля углов и давлений (а значит, и плотностей) выравниваются довольно быстро. Наиболее неоднородным остается поле скоростей в кромочных следах. Будем считать, что поле углов и давлений в контрольном сечении практически однородно. Тогда можно считать, что действительная плотность равна теоретической, так как давления в обоих потоках по условию одинаковы, а небольшим различием в температурах можно пренебречь. [c.230]

Поэтому экспериментально определяют кажущиеся величиныэнер-гии активации. Наиболее] простым экспериментальным методом определения энергии активации ползучести является проведение нескольких испытаний на ползучесть при постоянном напряжении, но при различных температурах. Определив скорость ползучести при некоторых величинах деформации, рассчитывают энергию активации по уравнению [c.74]

Теоретические и экспериментальные методы определения поверхностных теорм о динамических функций были подробно рассмотрены в работах [380, 422, 435]. Было отмечено, что все термодинамические функции, относящиеся к поверхности, могут быть получены, если известны удельная поверхностная теплоемкость при постоянном давлении как функция температуры и значение поверхностной энтальпии при комнатной температуре (см. рис. 12, а). Используемые в этом случае соотношения имеют вид [c.129]

Экспериментальные методы определения сил трения (наклонная плоскость, динамометрирование, метод блока и чашки с грузом на нити). Формулы для расчета сил трения, предложенные Амонтоном, Кулоном, Боуденом, Крагельским, Дерягиным. Коэффициент трения скольжения. Угол трения, конус трения. Влияние на коэффицент трения различных факторов (скорость движения, свойства материалов, нагрузка, площади контакта, температуры трения, состояние поверхностей). Роль лабораторных, стендовых и натурных испытаний узлов трения в определении их фрикционных характеристик, оценки износостойкости. Равновесие тела при наличии сил трения. Область равновесия. [c.96]

Автор не ставит себе задачу привести здесь полную библиографию по экспериментальным. методам измерения температуры пламен и раскаленных газов. Несколько ценных статей имеется в трудах двух симпозиумов по температурным измерениям [7, 8]. Краткое обсуждение большинства методов измерения температур газа приведено в работе Смита [9]. Фриз [10] со ставил библиографию по измерению температур газов, включающую около 400 названий и охватывающую период с 1930 по 1950 г. Льюис и фон Эльбе [И] в последней работе, посвященной процессам горения, приводят температуры пламен и обсу-ждаьэт некоторые методы температурных измерений. Несколько способов измерения температур раскаленных газов рассмотрели Гейдон и Вольфгард [12]. Пеннер [13] дал сводку оптических методов определения температуры пламен. [c.341]

Хотя эта программа в принципе проста, практически до сих пор она мало использовалась. Это связано отчасти с вычислительными трудностями, а отчасти с тем, что получение достаточно точных экспериментальных данных по массам гораздо более трудоемко, чем по частотам. Экспериментальный метод определения т основан на формуле (2.128) [или ее приближенной форме (2.129)] для Rj — теоретического множителя, определяющего уменьшение амплитуды эффекта дГвА А (7) по отношению к ее значению при Т = = 0. Если измеряется амплитуда первой гармоники осцилляций (обычно это наиболее удобно), то при данном Н график зависимости п(А/Т) от 7 в пределе высоких температур должен представлять собой прямую с наклоном, равным -1,47- 10 т/т /Н, Однако при низких температурах разница между sinh z и Vie [гдег = = 1,47- 10 т/т Т/Щ может стать заметной, и тогда экспериментальные точки будут ложиться выше прямой, экстраполирующей данные в области высоких температур. Удобный способ при- [c.229]

Аналогичные вычисления, выполненные для различных смесей углеводородов, подобных рассмотренной в примере 1, с использованием уравнения состояния Бенедикт — Вебб — Рубина, показывают хорошее совпадение рассчитанных величин с экспериментальными данными. Для характеристики многокомпонентной системы недостаточно знать только температуру и давление. Если известны состав одной фазы, а также температура или давление, точные вычисленн5 методом последовательных приближений непригодны. Для случаев, когда известны экспериментальные данные по температуре, давлению и составу, коэффициент распределения для каждого компонента вычисляют для концентрации, определенной экспериментально с помощью уравнения (8-84) и соотношения [c.276]

Советскими теплотехниками были разработаны методы расчетов теплопередачи в котельных топках, основанные на большом экспериментальном материале, и предложены практические расчеты топок по эмпирическим формулам (В. Н. Тимофеев, А. М. Гурвич и др.). Обычно расчеттопки заключается в определении температуры дымовых газов на выходе из камеры горения котла. В 1949 г. в Энергетическом институте АН СССР его сотрудниками проф. Г. Л. Поляк и С. Н. Шориным была предложена сравнительно простая формула для расчета этой температуры [c.478]

Числовые значения массопереносных характеристик D, б, и, с материалов при различных температурах и влагосодержаниях определяются экспериментально. В тгастоящее время известно несколько методов определения массопереносных характеристик, разработанных советскими и зарубежными исследователями. [c.508]

Расчетный метод определения надежности получил наибольшеэ распространение для радиоэлектронных устройств для кинематических схем он начал развиваться только в последние годы и в общем машиностроении не оформился еще в инженерный метод из-за сложности задачи, ее новизны и недостаточного количества фактических и опытных данных. Поэтому в настоящее время наиболее реальным является экономически прогрессивный метод ускоренных испытаний, дающий возможность судить о надежности и долговечности изделий в нормальных условиях эксплуатации по значению соответствующих показателей при форсированных режимах (повышенные нагрузки, скорости, температуры и т. д.). Однако и этот метод полностью не разработан и требует теоретических и экспериментальных исследований. [c.4]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...