Силы собственно параллельные

Други.м частным случаем сил, приводящихся к равнодействующей, являются собственно параллельные силы, под которыми понимают силы, обладающие параллельными линиями действия и имеющие одинаковое направление. Действительно, направим ось Z вдоль линии действия сил, тогда [c.119]

Тогда теорема Вариньона для собственно параллельных сил имеет вид [c.119]

АВ, I — момент инерции Г. относительно той же оси, к=АО — расстояние от точки приложения силы до центра подвеса Г. второе равенство имеет место, когда сила Р параллельна оси ВЕ (в частности, для тяжёлого Г.). Из ф-лы ( ) непосредственно видно, что прецессия происходит тем медленнее, чем больше Q, точнее, чем больше величина Н=Ш, наз. собственным кинетич. моментом Г. Как определяется направление прецессии Г., показано на рис. 4. [c.126]

Совершенно иначе ведет себя быстровращающийся гироскоп под действием такой же силы Р (рис. 304), приложенной в точке А. Точка А согласно приближенной теории, начнет двигаться не в направлении действия силы Р, а, как это следует из теоремы Резаля, в направлении векторного момента этой силы относительно неподвижной точки О, параллельно оси Ох. При этом ось гироскопа вращается вокруг оси Оу. Действительно, гироскоп еще до действия силы имел кинетический момент Ко, направленный по оси гироскопа и равный Уг 1. так как гироскоп вращался только вокруг собственной оси Ог с угловой скоростью 1. По теореме Резаля скорость конца вектора Ко равна и параллельна векторной сумме моментов относительно точки О всех [c.467]

Таким образом, можно сформулировать следующее правило Н. Е. Жуковского если ось быстро враи ающегося гироскопа насильно заставить вращаться (прецессировать) вокруг какого-либо направления, то на подшипники, в которых закреплена ось гироскопа, подействует гироскопическая пара силе моментом стремящаяся кратчайшим путем установить ось собственного вращения параллельно оси принудительной прецессии так, чтобы направления векторов oj и совпали. [c.718]

Гироскопический эффект в относительном движении. Новое выражение принципа стремления осей вращения к параллельности. — Предположим, что угловая скорость Гд вращения тела вокруг собственной оси очень велика, так что ее можно считать весьма большой величиной первого порядка, между тем как составляющие р, q, нормальные к оси тела, весьма малы, так же как и вращение 0)5 подвижного тела отсчета. Рассматривая эти количества как малые первого порядка, мы можем считать все члены, входящие в выражения 2, ЛI2, М и за исключением первого члена выражения малыми величинами второго порядка. Если пренебречь малыми членами второго порядка, то результирующий момент фиктивных сил, которые прикладываются к телу в относительном движении, приводится только к моменту относительно оси 0x2, имеющему приближенное значение [c.177]

Для обеспечения функционирования гравитационного конвейера-накопителя после каждого протяжного станка (а далее — и других станков) установлены механизмы для подъема обрабатываемых деталей, которые затем по роликам лотка перемещаются под действием собственной силы тяжести к последующему станку. После обработки на четвертом протяжном станке крышки сортируются и направляются на многошпиндельные агрегатные станки для обработки отверстий. Для повышения производительности обработка крышек одного наименования проводится в три потока на трех параллельно работающих станках 8—10. Крышки [c.168]

В основу рассматриваемой ниже модели положен простейший элемент [2]. Рассмотрим колебания осциллятора, обозначив через V смеш ение сосредоточенной массы т, которая через жесткость с = с (1 + r d/dt) связана с точкой подвеса, смещение последней обозначаем и. Пусть множество осцилляторов, собственная частота каждого из которых равна р = сЧт, соединено параллельно. Считая, что количество таких осцилляторов бесконечно, а частоты охватывают все значения от нуля до бесконечности, определим силу, действующую [c.69]

Открытая ременная передача наиболее распространена. Ведущий и ведомый ее валы располагаются параллельно, а шкивы вращаются в одном направлении. Открытые передачи применяются при вертикальном, наклонном и горизонтальном расположении ремней, в зависимости от чего может меняться и их ведущая ветвь. При горизонтальном расположении и расстояниях более 2 м ведущей ветвью делают нижнюю, которая оказывается более натянутой. Провисание верхней ветви ремня от собственного веса увеличивает угол обхвата шкива, что повышает тяговую силу передачи. [c.69]

Из табл. 3 и 4 видно, что регистрация динамических давлений в горизонтальном и вертикальном направлениях может дать различные результаты. Различие заключается в том, что при малых колебаниях горизонтальные перемещения цапф ротора в подшипниках на порядок больше вертикальных перемещений. Поэтому инерционные силы, возникающие при колебаниях ротора, определяются горизонтальной составляющей ускорений. Инерционные силы в горизонтальной плоскости возникают как при параллельном перемещении оси ротора, так и при ее поворотах. Следовательно динамические коэффициенты горизонтальных давлений зависят от обеих собственных частот (Oj и (а - [c.98]

Вертикальные роторы многих машин при изгибных колебаниях, помимо инерционных сил и моментов, связанных с упругими деформациями валов, подвержены действию сил, параллельных оси ротора (например, сил тяжести), а также сил инерции и моментов, обусловленных движением ротора как гиромаятника, Эти дополнительные силовые факторы особенно могут сказываться, когда ротор имеет податливые опоры, длинные консольные части со значительными сосредоточенными массами па конце, большие зазоры в подшипниках. При определенных условиях они могут оказать существенное влияние на собственные и вынужденные колебания вертикальных роторов. Поэтому независимо от принятого метода уравновешивания гибких роторов такого типа приходится считаться с появлением иных собственных частот, критических скоростей, форм упругих линий ц т. и. [c.170]

Установка на три точки позволяет свести на нет начальные монтажные напряжения или при соответствующем конструктивном оформлении полностью их устранить. Такая установка делает задачу определения реакции от>силы тяжести и приложенных нагрузок статически определимой. Если бы опоры представляли собой три шаровых шарнира, из которых два имели бы подвижность в плоскости, параллельной плоскости центров опор, то деформации основания под агрегат от коробления их под действием приложенных сил не могли бы вызывать собственных напряжений в конструкции. [c.342]

В подобных случаях рекомендуется упрощать формулы в той же степени, как и входящие в них данные. Введем, например, упрощающие допущения относительно сил, действующих на арку, и предположим, что нагрузки, в действительности приложенные к внешней поверхности арки, перенесены на ее продольную ось. В случае вертикальных нагрузок, численно равных собственному весу арок и весу заполнений, можно использовать вертикальное членение их для упрощения построения веревочных кривых. При построении линий влияния будем допускать, что вертикальный сосредоточенный груз перемещается прямо по продольной оси. На примере круговой двухшарнирной арки с продольной осью, параллельной ее внешнему очертанию, мы показали, в какой мере это допущение влияет на величины искомых неизвестных. Что касается материалов, то мы предположим их однородными, совершенно упругими и следующими закону Гука. [c.553]

Рассмотрим теперь прямоугольный треугольник с основанием Ь и высотой к (рис. А. 18) и выделим в нем малый элемент, заштрихованный на рисунке. Этот элемент представляет собой узкий прямоугольник высоты йу и ширины (к—у)Ь/Н. В силу симметрии центробежный момент инерции такого элемента относительно его собственного центра тяжести равен нулю. Тогда, согласно теореме о параллельном переносе осей, получим следующее значение центробежного момента инерции [c.604]

Отсюда получаем следующее правило Н. Е. Жуковского если быстро вращающемуся гироскопу сообщить вынужденное прецессионное движение, то на подшипники, в которых закреплена ось гироскопа, будет действовать пара сил с моментом стремящаяся кратчайшим путем установить ось собственного вращения параллельно оси прецессии так, чтобы направления векторов и ш., при этом совпали. [c.405]

Под действием усилий, касательных к поверхности изделий (сил трения F), возникающих в параллельных слоях, приводятся в движение окружающие слои жидкости. Кроме силы F на эти слои действует их собственный вес Р. Таким образом, скорость движения каждого элементарного слоя представляет собой разность между скоростью извлечения детали и скоростью стекания слоя под действием сил тяжести. [c.135]

Задача 26. Полиспаст состоит из неподвижного блока Л и подвижных блоков В, С и О. Груз силой тяжести Q, подвешенный к нижнему блоку о, уравновешивается вертикальной силой Р, приложенной к свободному концу веревки, перекинутой через блок А. Пренебрегая собственной тяжестью подвижных блоков и сопротивлением трения, найти зависимость между величинами Р и (рис. 31, а, б). Решение. Рассмотрим равновесие нижнего блока. Так как груз Q приложен в центре блока, то натяжения обоих параллельных концов веревки, охватывающей этот блок, равны между собой. Поэтому к оси блока С приложена сила ( /2. Натяжения концов веревки, охватывающей блок С, также одинаковы и равны Q/2 = Q/4. К оси блока В приложена сила Q/A. Натяжение веревки, охватывающей блок В, равно Q/2 — Q/8. Таким образом, Р = Q/8. Нетрудно видеть, что если в полиспасте имеется п подвижных блоков, то Р = Q/2 . [c.48]

Тела в твердом состоянии обычно сохраняют свою форму под действием одного собственного веса, тогда как для жидкостей характерна легко подвижность малых элементарных частиц. В механике это приводит к определению идеальной жидкости как такого тела, внутри которого в состоянии покоя давление на любом его бесконечно малом плоском сечении направлено всегда нормально к взятому сечению (составляющая силы, действующая в плоскости сечения, будет смещать соседние частицы, подобно тому, как деревянная доска, плывущая на поверхности воды, начнет смещаться, если самая ничтожная сила будет действовать на доску параллельно ее поверхности). Наоборот, частицы твердого тела способны передавать через любое свое сечение не только нормальную, но и значительной величины касательную составляющую силы. [c.19]

Брус квадратного поперечного сечения заделан одним концом в стену. Определить реакции опорного закрепления, пренебрегая собственным весом бруса. Р = 100 н Р = 30 н Рз == 50 н. Силы Р и Рд параллельны координатным осям Ох и Ог соответственно. Сила Р, расположена в плоскости, параллельной плоскости хОг. [c.60]

При заземленных тяжелых маятниках с параллельными подвесками (фиг. 527) применимо уравнение (3) и (За), если /, — длина подвески в см, для малых амплитуд при электромагнитных полях в уравнение (3) вместо ускорения силы тяжести должно быть подставлено соответствующее ускорение поля g ). Число собственных колебаний для физических маятников и весов см. отд.. Механика , т. 1. [c.628]

Когда это конструктивно целесообразно, можно упруго связать с фундаментом две массы и тг (например, на рис. Х.2), причем каждое из этих тел должно иметь собственную частоту при неподвижном фундаменте, равную частоте возмущающей силы. Для того чтобы получить величину силы инерции каждого виброгасителя, необходимо разложить возмущающую силу по направлению движения присоединяемых масс. Например, в системе, представленной на рис. Х.2, /з возмущающей силы уравновешивается левым гасителем и 7з — правым. С помощью двух параллельно движущихся динамических гасителей можно уравновесить также и моментную возмущающую нагрузку. Обеспечив для каждой из присоединяемых масс возможность упругого перемещения относительно фундамента в вертикальном и горизонтальном направлениях, как показано на рис. Х.З, мы получим возможность уравновесить нагрузку, изменяющуюся по гармоническому закону и приложенную по любому направлению в плоскости чертежа. Частоты собственных колебаний присоединяемых масс (как вертикальных, так и горизонтальных) должны быть равны частоте возмущающей силы. Такая система динамических гасителей колебаний передает при колебаниях на фун- [c.367]

Это неравенство определяет нижнюю границу значения угловой скорости снаряда. Не нужно думать, что снаряду следует придавать ио возможности большую угловую скорость. Действительно, чем больше будет последняя, тем менее послушным будет снаряд при бесконечно большой угловой скорости собственного вращения снаряда его ось иод действием момента сил сопротивления конечной величины оставалась бы параллельной своему первоначальному направлению, т. е. не следила бы за направлением скорости центра тяжести снаряда. Требование, чтобы угол между осью снаряда и направлением скорости оставался в наперед заданных границах, приводит к установлению верхней границы величины Ыг. Установление этой границы требует знания углов аир как функций времени, что сводится к задаче интегрирования системы линейных дифференциальных уравнений (1Ж) с переменными коэффициентами рассматриваемой в спещтйльных работах ). [c.629]

Для различных частных случаев уравнение движения (16-16) может упроститься в связи с тем, что некоторые силы, входящие в него, оказываются или равными нулю, или получают пренебрежимо малую величину фавнительно с другими силами. Например, при параллельно-струйном установившемся движении сила инерции / = 0 при напорном движении в трубопроводе эффект действия собственного веса G рассматриваемого объема жидкости по фавнению с эффектом действия сил давления Р оказывается ничтожным, и потому сила G из уравнения (16-16) может быть исключена в этом уравнении останутся только силы Т W I-, при ламинарном движении силы I часто могут оказаться пренебрежимо малыми фавнительно с силами Т при турбулентном безнапорном движении воды благодаря весьма низкой ее вязкости силы трения Т оказываются настолько малыми по фавнению с другими силами, что в уравнении (16-16) силами Г можно пренебречь, и т, д. Рассмотрим спфва простейшие случаи, когда на исследуемую жидкость действует только одна система определяющих сил (не считая сил инфции) при этом ограничимся рассмотрением только таких условий движения, при которых силы инерции соизмеримы с силами тяжести или силами внутреннего трения. [c.527]

В настоящей статье рассматриваются изгибные колебания гибких вертикальных роторов зонтичного типа в поле параллельных сил. Исследование выполнено применительно к полю сил тяжести. Динамическая модель ротора представляет собой дискретную упругую гироскопическую систему с невесомым валом, насаженнылш на него сосредоточенными массами и упруго-массовыми опорами. Число масс и опор конечное, но ничем не ограничено. Рассматриваются собственные и вынужденные колебания от дебаланса зонтичного ротора в поле сил тяжести в предположении, что в целом система устойчива. [c.5]

Гироскопический эффект. В случае, когда диск расположен в середине пролета вала, он при колебании вала перемещается параллельно самому себе, т. е. совершает колебания в своей плоскости. Но если тот же диск поместить около одного из подшипников или на конце вала, то он будет колебаться еще относительно этой нейтральной плоскости, а частота свободных поперечных колебаний ротора при вращении будет отличаться от собственной частоты невращающегося ротора. Это происходит вследствие того, что центробежные силы различных частиц диска при вращении не лежат в одной плоскости и образуют пару, стремящуюся выпрямить вал. В данном движении следует различать собственное вращение вала и диска со скоростью со вокруг касательной к упругой линии вала и перемещение самой упругой линии. [c.65]

Свободным колебаниям шарнирно опертых прямоугольных пластинок с прямолинейным сквозным отверстием посвящены две публикации [46, 47]. Для пластинки, имеющей один вырез, моделирующий трещину и идущий параллельно одной из кромок, автор этих работ теоретически проанализировал свободные колебания и концентрации динамических напряже- ний у конца выреза. Пластинка при исследовании делилась по направлению выреза на две части, и в плоскости выреза, исключая сам вырез, выражались внутренние моменты и сдвигающая сил . Каждую часть пластинки можно было при дальнейшем ра9Смотрении считать прямоугольной шарнирно опертой по трем кромкам и загруженной по четвертой кромке на участках вне выреза неизвестными моментами и сдвигающей силой как линейной нагрузкой. После определения функции влияния для прогибов, удовлетворяющей граничным условиям, и интегрирования по участкам вне выреза произведения этой функции влияния и линейной нагрузки находились прогибы. Налагая некоторые условия при связывании для участков вне выреза на прогибы и углы прогибов соответствующих пластинок, автор получил интегральные уравнения Фредголь-ма первого рода относительно внутреннего момента и внутренней сдвигающей силы. Заменяя далее интегральные уравнения конечными суммами, он получил частотное уравнение. В качестве собственных векторов находились распределения внутреннего момента и внутренней сдирающей силы. Определение собственных значений проводилось путем решения трансцендентного уравнения итерационным методом. [c.295]

В 1878 году лорд Рэлей, о котором мы уже упоминали, изучал течение вокруг кругового цилиндра [1]. Он установил, что если цилиндр омывается параллельным равномерным течением или равномерно движется через жидкость в состоянии покоя, то применима теорема Даламбера, и не существует силы, действующей на цилиндр. Но наложение циркуляционного течения на параллельное равномерное течение создает силу, перпендикулярную нанравлепню первоначального течения, или перпендикулярную направлению движения цилиндра. Этот результат использовали для объяснения так называемого эффекта Магнуса, который был хороню известен артиллеристам с начала девятнадцатого века. Это явление также понимали игроки в теннис и неуклюжие игроки в гольф. Собственно говоря, Рэлей предпринял исследование, чтобы пролить свет на отклоняющийся полет срезанного теннисного мяча. [c.39]

Проведём этот расчёт на примере убираюшегося шасси, схема которого представлена на фиг. 591. Механизм, состоит из стойки ОА д, несущей колесо, соединительного шатуна В С , коромысла и троса, укреплённого в точке Трос огибает неподвижную опору в Ог и после этого движется поступательно. Для силового расчёта достаточно принять вес колеса О = 85 /сг и вес стойки = 30 кг, а для инерционного расчёта — собственный момент инерции У колеса относительно его оси Лц равным / = 0,048 кгмсек и момент инерции стойки относительно оси О равным 0,04 кемсск "-. Приведя вес стойки к центру колеса, получим обший вес С = = 2100 /сг, а приведя все моменты инерции к оси 0 — общий для двух параллельных механизмов приведённый постоянный момент инерции / = 2. 0,428 кгмсек . Построив на ОЛ в 10 положениях механизма (от начального О до конечного 9) рычаги Жуковского, найдём силу тяги Р, потребную для преодоления веса при подъёме шасси, а также отметим в каждом положении укорочение расстояния ОгО, представляющее поступательное перемещение троса 5 за [c.419]

Решение. Так как в данном случае к балке приложены две силы Р и Q, то для определения искомых давлений достаточно каяздую из этих сил разложить, как и в предыдущей задаче, на две параллельные ей силы, приложенные в точках А ж В. Преднолояшм, что собственный вес балки приложен в ее середине тогда составляющие силы Р будут равны между собой следовательно, давление, вызываемое весом балки, на каждую из опор равно 50 кг. Давления на опоры А ж В, вызываемые силой Q, находим по формулам (22). Эти давления равны [c.77]

Для выверки параллельности борштанги 2, закрепленной в шпинделе 1 и люнетной втулке 3, штангенрейс-мусом, штихмасом или рейсмусом с индикатором измеряют размеры //, или //т вблизи шпинделя в люнетной втулке. Если Я, = Я,, то борштанга параллельна рабочей поверхности стола. Расстояние от оси борштанги до поверхности стола вычисляют по формулам Н = Щ + 0,5ё, Н=Н2 0,5с1 или Н=П +(),5 (Щ + Щ), где с — диаметр борштанги. Значения размеров Н, Я и Н2, измеренные в средней части борштанги, будут отличаться от предыдущих значений на прогиб борштанги под действие.м собственной силы тяжести (см. табл. 14) [c.520]

Подведем некоторые итоги. Оппсаппе строения полимерного вещества, именно в силу его собственной природы, не может быть столь четким, как описание кристаллической структуры. Рассматривая строение отдельной периодической цепной молекулы, мы принимали идеальную ее схему, которая в действительности почти всегда тем или иным образом нарушена. Существует значительное оличество возможных типов взаимной укладки цепных молекул. Мы дали формальную геометрическую классификацию этих типов, рассматривая различные нарушения идеальной трехмерно-периодической структуры, которые в действительности для того или иного полимера могут и не наблюдаться. Например, вряд ли реализуется крайний случай разупорядоченности — беспорядочное перепутывание цепей во sqeM объеме полимера. Наоборот, вследствие самой природы цепных молекул почти всегда будет в той или иной степени наблюдаться тенденция к параллельной их укладке, реализующаяся в образовании различных осевых текстур, областей типа пачек, складчатых кристаллов и т. п. Нарушения описываются с помощью функций, имеющих статистический характер. В предельных случаях эти нарушения характеризуются элементами симметрии бесконечного порядка — осями со и сдвигом Тоо-Полимерное вещество может быть однородным или же состоять из одинаковых по типу упорядоченности областей, которые могут быть по-разному ориентированы относительно друг друга. Эти области не имеют четких границ, между ними имеется переходная зона, порядок в которой всегда ниже, чем в самих областях. [c.107]

Резонатор, образованный двумя плоскими параллельными отражающими поверхностями, был первым использован в лазерной технике. В настоящее время применение плоскопараллельного резонатора ограничено высоким уровнем дифракционных потерь и чрезвычайной критичностью к разъюстировке. В лазерной технике большее распространение находят сферические резонаторы. Заметим, что зачастую в тех случаях, когда используются плоские зеркала, в твердотельных приборах вследствие конечной велйчины оптической силы активного элемента резонатор оказывается по своим характеристикам эквивалентен сферическому (гл. 6). Использование плоских резонаторов оказывается целесообразным, когда важно обеспечить максимальный объем моды (см. 3.7) и минимальную расходимость возбуждаемых волн без существенного увеличения потерь. Знание свойств плоскопараллельного резонатора важно и в ме тодическом плане для понимания асимптотики характеристик собственных волн произвольного резонатора при приближении его конфигурации к границам области устойчивости. [c.66]

Влиянием сети трехфазного тока при параллельной работе мащин, так как маховики прн этом электромагнитно связаны между собой действием якорной обмотки и имеют собственные колебания, которые не должны резонировать с числами импульсов переменных вращающих сил (л, 2 л, Зл ) (Хютте, т. III, отд.. Электротехника ). [c.643]

В момент размыкания контактов прерывателя одновременно с пересечением витков вторичной обмотки собственное магнитное поле пересекает и витки первичной обмотки, возбуждая в ней электродвижущую силу самоиндукции величиной 300—500 в (экстраток). Во избежание появления между контактами искр, разрушающих поверхности контактов прерывателя, а также для усиления искры в свече зажигания в цепь первичной обмотки параллельно включают конденсатор 12. [c.210]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...