Движение жидкости свободное

Напорное и безнапорное движения жидкости, свободные струи. Представим на рис. 3-19, а и б две схемы поперечного сечения потока. [c.93]

Различают два вида конвекции (т. е. движения жидкости)— свободную и вынужденную. В конвекции первого вида движущая сила обусловлена разностью плотностей жидкости в месте ее контакта с поверхностью [c.259]

Теплоотдача в условиях свободного движения жидкости. Свободное движение возникает й объеме жидкости при ее местном нагреваний какими-либо поверхностями, размер [c.274]

В газах и жидкостях перенос теплоты осуществляется путем конвекции. Поэтому теплообмен между жидкостью (или газом) и ограничивающей его стенкой называют конвективным теплообменом. Конвективный теплообмен обусловлен характером движения жидкости. Различают два рода движения жидкости свободное и вынужденное. Свободным называют движение жидкости, возникающее под действием разности плотностей неравномерно нагретых масс жидкости. Вынужденным называют движение жидкости, возникающее под действием внешней силы (насоса, вентилятора, ветра). [c.67]

Напорное и безнапорное движения жидкости, свободные струи. [c.74]

ТЕПЛООТДАЧА ПРИ СВОБОДНОМ ДВИЖЕНИИ ЖИДКОСТИ [c.148]

Зависимость для вычисления среднего коэффициента теплоотдачи при свободном движении жидкости имеет вид [4] [c.148]

При напорном движении жидкости (для которого характерно отсутствие свободной поверхности) силы тя-, жести не влияют на распределение скоростей в потоке, и для обеспечения кинематического подобия потоков выполнения условия гравитационного подобия не требуется. Вместе с тем характер движения существенно зависит от соотношения сил инерции и вязкости жидкости, поэтому моделирование напорных потоков осуществляется по критерию вязкостного подобия. Скорости в натуре и модели должны при этом удовлетворять соотношению (V—6) и определяться выбранными по условиям эксперимента масштабами и к . Если жидкости одинаковы к = 1), то [c.107]

Различают конвекцию вынужденную (движение жидкости создается искусственно) и свободную — движение возникает в связи с ее нагреванием и изменением плотности. [c.402]

В случае вынужденного движения жидкости и при развитом турбулентном режиме свободная конвекция в сравнении с вынужденной очень мала, поэтому критериальное уравнение теплоотдачи упрощается [c.423]

При свободном движении жидкости, когда вынужденная конвекция отсутствует, вместо критерия Рейнольдса в критериальное уравнение теплоотдачи необходимо ввести критерии Грасгофа. Отсюда получаем [c.424]

Характер движения жидкости и границы ламинарного и турбулентного режима в основном зависят от температурного напора А/ = — t . При малых значениях температурного напора вдоль всей поверхности будет преобладать ламинарное движение жидкости. При больших температурных напорах будет преобладать турбулентный режим движения. В развитии естественной конвекции форма тела играет второстепенную роль. Основное значение для свободного потока имеет длина поверхности, вдоль которой происходит теплообмен. [c.441]

Теплоотдача в ограниченном пространстве при свободном движении жидкости представляет собой более сложный процесс, и количественные законы будут другими. Приближенные расчеты для важнейших случаев приводятся в специальной литературе. [c.442]

Описать характерную картину свободного движения жидкости у вертикальной стенки. [c.443]

Какими критериальными уравнениями определяют теплоотдачу при свободном движении жидкости [c.443]

Математическая постановка и решение задачи о движении несферического пузырька газа в жидкости могут быть осуществ-.лены для случая слабодеформированного пузырька. Сформулируем основные предположения. Будем считать, что Re 1, т. е. течение жидкости является ползущим . Пузырек газа свободно всплывает в жидкости под действием силы тяжести с постоянной скоростью и. Поместим начало координат в центр массы пузырька. Течение жидкости и газа будем считать осесимметричным. Уравнения движения жидкости вне пузырька и газа внутри пузырька будут иметь вид (2. 2. 7). Слабая деформация пузырька может быть описана при помощи малой безразмерной величины С ( os 0), так что уравнение формы поверхности примет вид [c.65]

Слой жидкости (толщины /1) ограничен сверху свободно ) поверхностью, а снизу неподвижной плоскостью, наклоненной под углом а к горизонту. Определить движение жидкости, возникающее под влиянием ноля тп-жести. [c.84]

Отсутствие механического равновесия приводит к возникновению в жидкости внутренних течений, стремящихся перемешать жидкость так, чтобы в ней установилась постоянная температура. Такое возникающее в поле тяжести движение называют свободной конвекцией. [c.306]

Наличие па поверхности жидкости пленки адсорбированного ею вещества может существенно изменить гидродинамические свойства свободно поверхности жидкости. Дело в том, что при изменении формы поверхности, сопровождающем движение жидкости, происходит растяжение пли сжатие пленки, т. е. изменение поверхностной концентрации адсорбированного вещества. Эти изменения приводят к появлению дополнительных сил, которые и должны быть учтены в граничных условиях, имеющих место на свободной поверхности жидкости. [c.346]

В настоящей главе рассматривается установившееся движение жидкости в открытых руслах (включая в это понятие и движение в закрытом русле, частично заполненном жидкостью). Движение в открытом русле характерно тем, что все точки свободной поверхности потока находятся под одинаковым давлением внешней газовой среды (атмосферы). [c.152]

При постепенном увеличении глубин вдоль потока говорят о наличии кривой подпора, при уменьшении же глубин — о кривой спада. Таким образом, можно выделить как основные две формы кривой свободной поверхности при неравномерном движении жидкости [c.170]

Движение жидкости ири этом, таким образом, всецело зависит от начальных условий вступления потока иа данный участок. От этих же условий будет зависеть п возможная форма свободной поверхности. [c.173]

Равномерное движение жидкости является частным случаем плавно изменяющегося движения. В этом случае линии токов параллельны линии дна, и потому уклон свободной поверхности / на всем протяжении потока одинаков и равен уклону дна I. [c.299]

Конвективный перенос может осуществляться в результате свободного или вынужденного движения теплоносителя. Свободное движение возникает тогда, когда частицы жидкости в различных участках системы находятся под воздействием массовых сил различной величины, т. е. когда поле массовых сил неоднородно. Если массовые силы обусловлены гравитационным полем, то в неизотермической системе неоднородность поля обусловлена изменением плотности, которое и вызывает свободное движение. Например, отопительная батарея в помещении или кабине самолета подогревает соприкасающийся с ней воздух путем теплопроводности. Вес, а следовательно, и давление столба подогретого воздуха меньше, чем холодного. Под разностью этих давлений холодный воздух будет перемещаться в зону подогрева, вытесняя подогревшийся воздух. Таким образом, теплота вместе с воздухом передается от батареи в другие части помещения. [c.240]

Кроме того, при свободном движении жидкости [c.263]

Движение жидкости также может быть напорным и безнапорным. Напорным называется движение, при котором поток соприкасается по всему периметру живого сечения со стенками русла (рис. П.1, а). При безнапорном движении поток имеет свободную поверхность, на которой давление равно атмосферному и лишь часть периметра живого сечения соприкасается со стенками русла (рис. П.1, б, в). [c.35]

Движение жидкости в грунтах н пористых средах называется фильтрацией. Обычно рассматривают движение гравитационной — свободной воды, которая находится под действием сил тяжести. [c.276]

Конечная величина пути смешения и постоянная скорость перемещения пульсаций служат основанием для аналогии между турбулентным движением жидкости и движением молекул газа при этом скорость перемещения турбулентных пульсаций является аналогом средней скорости теплового движения молекул, а длина пути смешения — аналогом длины свободного пробега молекул (в отличие от последних у турбулентных пульсаций эта величина переменна, что ограничивает указанную аналогию). [c.417]

Теплообмен при свободной конвекции. В жидкости с неравномерным распределением температур и находящейся в поле сил тяжести при определенных условиях возникают беспорядочные течения, стремящиеся перемещать отдельные части жидкости так, чтобы установилась повсюду одинаковая температура. Такое движение жидкости называют свободной конвекцией. [c.450]

Обычно для решения задач на схеме потока проводят два сечения и горизонтальную плоскость — плоскость сравнения. Последнюю, чтобы было меньше неизвестных, проводят через центр тяжести одного или, если это возможно, двух сечений и тогда 2 или 22 (или оба) будут равны нулю. Сечения проводят нормально к направлению движения жидкости, а места их проведения выбирают так, чтобы сечения были плоскими, содержали неизвестные величины, подлежащие определению, и достаточное число известных величин. Обычно такими местами являются свободная поверхность жидкости, вход или выход из трубопровода, места подключения измерительных приборов и пр. Далее для выбранных сечений, которые нумеруются по ходу движения жидкости, за- [c.57]

Движение жидкости в открытых руслах, а также в трубах, частично заполненных жидкостью, характеризуется наличием у потока свободной поверхности, давление на которую равно атмосферному. [c.109]

В гидромеханике рассматриваются макроскопические движения жидкостей и газов, а также силовое взаимодействие этих сред с твердыми телами. При этом, как правило, размеры рассматриваемых объемов жидкостей, газов и твердых тел оказываются несопоставимо большими по сравнению с размерами молекул и межмолекулярными расстояниями. Это естественно, поскольку межмолекулярные расстояния в жидкостях составляют всего Ю" —10" см и изменяются обратно пропорционально давлению, а длина свободного пробега молекул газа при атмосферном давлении 10" см. Поэтому обычно жидкости и газы воспринимаются как сплошные среды, масса которых непрерывно распределена по объему. Исключение составляют сильно разреженные газы. г [c.10]

При постановке любой гидродинамической задачи должны быть заданы граничные, а для нестационарных задач и начальные условия в виде функциональных связей или значений констант, которым должны удовлетворять некоторые параметры процесса на граничных поверхностях (в том числе и на свободных). Параметры внутри области течения, а также не заданные на границах необходимо определить. Например, при исследовании установившегося движения жидкости в некотором канале заранее известно, что скорости на стенках канала равны нулю, а распределение скоростей во входном поперечном сечении может быть задано. Скорости внутри потока, а также давления внутри канала и на его стенках следует определить. Поэтому при построении модели можно произвольно выбрать линейный масштаб, а критерии подобия определить лишь те, которые составлены из заданных величин, относящихся к границам. [c.124]

Рассмотрим точку А (рис. 2.2). Предположим, что гидростатическое давление направлено не по нормали к площадке на свободной поверхности, а под некоторым углом (вектор ). Тогда R можно разложить на две составляющие нормальную Р и касательную Т. В этом случае касательная составляющая Т вызовет движение жидкости, что противоречит условиям гидростатики. Следовательно, чтобы жидкость была неподвижна, единственным направлением гидростатического давления должна быть нормаль. Если гидростатическое давление будет действовать по внешней нормали (точка ), жидкость будет испытывать растягивающие напряжения, в результате чего произойдет разрыв. [c.9]

Безнапорным называется движение жидкости в открытом русле, когда поток имеет свободную поверхность. В этом случае движение жидкости осуществляется только за счет сил тяжести, т. е. при наличии геометрического уклона русла. Пример — движение воды в каналах, реках, лотках и т. д. [c.273]

Эта постоянная (так называемая постоянная Бернулли) в общем случае различна на отдельных линиях тока только в случае движении жидкости, свободного от вращений, она, как мы увидим в № 61, одинакова на всех линиях тока. Такое свободное от вращений движение жидкости мы будем иметь, например, в том случае, когда все линии тока выходят из большой области, в которой скорости настолько малы, что можно пренебречь их квадратами (например, истечение из маленького отверстия в нижней части большого сосуда). Следовательно, в этой области, практически находящейся в покое (гу = 0), для покоящейся однородной жидкости имеет место соотношение Р — i7 — onst., которое для случая силы тяжести и р — onst, принимает вид [c.103]

Эта теорема дана Лагранжем. Ей можно дать еще такую формулировку движению жилкости, свободному от врат,ений, нельзя сообщить вращения действием на жидкость силой, обладающей потенциалом. Ниже мы увидим, что и в том случае, когда движение жидкости свободно от вращений только в конечной области, эта теорема справедлива для части жидкости, состоящей из одних и тех же частиц. Правда, прерывности у Гранин области могут быть причиной того, что вращаюи[аяся жидкость или разрывность в движении жидкости начнет проникать внутрь рассматриваемой обласги (см. vЧ2 84). Ограничение теоремы на случай сил, обладающих потенциалом, не очень существенно, так как непотен-циольные силовые поля на практике почти не встречаются. Исключением являютс силовые поля, возникающие в магнитном поле под влиянием электрических токов, пронизывающих жидкость. [c.112]

Рассмотренные выше различные способы расчета кривых свободной паверхностн при неравномерном движении жидкости в призматических руслах являются приближенными, поскольку в целях интегрирования дифференциальных ураниеипй в каждом способе принимались отдельные допущения. Приближенное же решение можно также получить, решая дифференциальные уравнения методом суммирования или, иначе говоря, путе.м определения интеграла функции по общеизвестным способам Симпсона, Гаусса, по правилу трапеций и т. п. [c.179]

Так в случае движения жидкости по г1)ризонтальной трубе при нагревании или охлаждении жидкости значения коэффициента гидравлического трения возрастают по сравнению с теми, какье имеют место в изотермических условиях. Такое увеличение сопротивлемпп объясняется действием свободной [c.161]

Обычно в каждом частном случае значимость различных сил неодинакова и силы одного рода превалируют над силами другого рода тогда ограничиваются применением критерия подобия, соответствующего превалирующей силе. Так, при движении жидкости в - рубах под напором силы тяжести не играют сколько-нибудь значительной роли то же справедливо и для насосов, вентиляторов, турбин, водомеров--короче, для всех случаев, когда свободная поверхцрсть жидкости не bxojht в рассмотрение. В этих случаях можно при моделировании пренебречь равенством чисел Фруда и все расчеты модели проводить по числу Рейнольдса, которое и определяет характер потока жидкости. [c.316]

В отсутствие поверхностно-активных веществ на границе раздела фаз обтекание газового пузырька жидкостью можно рассматривать как движение жидкости со свободной поверхностью, ибо условие ц ц означает отсутствие касательных напряжений на границе раздела фаз. Применительно к такому движению легко доказать справедливость высказанного в 5.4 положения о том, что нормальные напряжения на границе раздела пузырька одинаковы во всех точках поверхности раздела. Если пузырек всплывает в поле тяжести, то нормальная компонента тензора напряжений, обусловленная силами тяжести на границе пузыря, выражается как (р + pga os0). (Применительно к рис. 5.9 ускорение свободного падения g для всплывающего пузырька совпадает с положительным направлением оси J , Pq — давление при х = 0.) [c.215]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...