Свободные выводы

Еще меньшие лампы, так называемые сверхминиатюрные (рис. -2,ж), за последние годы нашли широкое распространение для различного рода сигнальных устройств, пультов управления, в вычислительной технике, медицине и т. д. Эта группа ламп имеет диаметр колбы 3 мм и менее, длина составляет от 7 до 12 мм. Лампы выпускаются как с цоколем, так и со свободными выводами. Потребляемая мощность составляет менее 1 Вт при рабочем токе несколько десятков-миллиампер. Сверхминиатюрные лампы имеют повышенную надежность и рассчитаны на работу при температуре от —60 до 4-120°С, любой влажности и пониженном давлении. [c.12]

Замыкания обмоток генератора на корпус определяют, присоединяя свободные выводы (щупы) последовательно включенных контрольной лампы и источника питания между одним из 68 [c.68]

Схема формообразования лопаточного венца определяется графическим анализом профиля межлопаточного канала, в процессе которого выбираются также форма и геометрические размеры ЭИ. С этой целью в масштабе 5 1 или 10 1 вычерчиваются три сечения межлопаточного канала по развертке. Затем на кальке, наложенной па чертеж сечений межлопаточного канала, эмпирическим путем подбираются максимально возможные размеры ЭИ из условия свободного вывода его из канала без соприкосновения с профилем канала. При этом минимальный зазор между профилем канала и профилем ЭИ должен быть больше припуска чернового перехода. [c.124]

Метчик в процессе нарезания ввинчивается в резьбу и его затем нужно вывернуть. Непроизводительное время на вывинчивание метчика после нарезания резьбы можно сократить, применив для нарезания резьбы резьбонарезную головку КБ с задвигающимися внутрь корпуса резьбонарезными гребенками (рис. 145). Рукояткой 4 гребенки выводятся в рабочее положение. Когда резьба нарезана на полную длину, упор воздействует на фланец 3 и под действием специального механизма гребенки сдвигаются головку теперь можно свободно выводить из отвер- [c.94]

Pin 1 1 — 1 1 < Размещает свободный вывод в рабочее пространство [c.450]

Если цепь длинная или предполагает наличие нескольких точек перегиба (поворотов), то второй щелчок мыши можно сделать в промежуточной точке, обычно являющейся точкой желаемого места перегиба цепи. И так несколько раз по пути следования цепи, пока не подведете цепь до точки, в которой она должна закончиться, например соединиться со свободным выводом другого элемента. После каждого щелчка Л К на схеме будет появляться очередной фрагмент цепи. Если щелкнуть ЛК и не отпускать кнопку мыши, то очередной фрагмент будет показан в предварительном виде (светлые линии на темном фоне), и тогда вы сможете видоизменить этот фрагмент, щелкая по клавише F. Таким образом, прокладывая [c.163]

Если в УГО необходимо изобразить свободный вывод (не имеющий соединений внутри элемента), то он должен иметь указатель вывода, не несущего логической информации, и иметь метку вывода ЫС . [c.1289]

Трудности реализации этого подхода заключаются в ограниченном количестве доступных выводов у большинства микросхем. На практике, у многих ПЛИС-устройств остается незадействованной куча внутренних ресурсов, поскольку, как правило, не хватает свободных выводов, необходимых для передачи сигналов управления и данных в устройство и из него, даже если мы не будем использовать какие-либо выводы для доступа к внутренним точкам. [c.225]

Рассмотрим вывод уравнения правила фаз с учетом того, что условием равновесия системы является равенство свободной энергии Р (термодинамического потенциала) каждого компонента во всех фазах. [c.37]

Однако условие равновесия гетерогенной системы зависит также от ее строения — числа фаз и числа компонентов. Это устанавливает связи между параметрами равновесия, причем некоторые параметры остаются свободными, т. е. могут принимать произвольные значения без изменения строения системы (число фаз). Эта связь между параметрами равновесия и строением системы выражается правилом фаз Дж. В. Гиббса и Д. П. Коновалова, пришедшего к тому же выводу, независимо от работ Гиббса [c.278]

Совместное решение систем (П.5) и (П.6) позволяет однозначно определить начальное решение и проверить его допустимость. Если решение недопустимое, т. е. некоторые базисные переменные получаются отрицательными, то следует постепенно обменивать местами базисные и свободные переменные до тех пор, пока будет найдено опорное решение , или сделаем вывод, что его не существует. Обмен местами базисных и свободных переменных производится так, чтобы эта процедура приближала к опорному решению, т. е. чтобы число отрицательных переменных уменьшалось или, по крайней мере, убывали их абсолютные значения. [c.241]

Сейчас мы рассмотрим самый общий случай движения твердого тела по отношению к одной фиксированной (основной) системе отсчета. Таким движением является движение свободного твердого тела. Это движение, оказывается, тоже будет слагаться из серии мгновенных винтовых движений. К такому выводу приводит теорема Шаля, которая по отношению к свободному телу играет ту же роль, что и теорема Эйлера — Даламбера по отношению к твердому телу, имеющему неподвижную точку ( 10, п. 1), и которая нами уже была рассмотрена для случая плоскопараллельного движения ( 9, п. 2). [c.153]

Эти формулы называются формулами Френеля. Впервые они были выведены Френелем в 1823 г. на основе его теории, согласно которой свет представляет собой колебание упругой среды — эфира. Свободный от противоречий вывод формулы Френеля, как мы видели выше, основан на электромагнитной теории света, где световые колебания отождествляются с колебаниями электрического вектора. Если обратить внимание на тот факт, что действия света в основном обусловлены электрическим (световым) вектором, то подобное отождествление можно считать законным. [c.49]

Система сил, которая, будучи приложенной к свободному твёрдому телу, находящемуся в покое, не выводит его из этого состояния (то же, что и система взаимно уравновешивающихся сил). [c.94]

Основные свойства скользящих векторов, исследованные нами выше, привели к выводу о необходимости отдельного изучения пар скользящих векторов — особых систем скользящих векторов, полностью определяемых своими моментами. Моменты пар — свободные векторы. Итак, изучение скользящих векторов неразрывно связано с изучением свободных векторов. В последующем изложении будет выяснено физическое содержание этой взаимной связи. [c.168]

Это позволяет прийти к общему выводу если период свободных колебаний тонки М значительно меньше продолжительности действия возмущающей силы, то смещение точки М, вызванное этой силой, моо/сно определить статически. [c.357]

Основные законы механики, установленные И. Ньютоном, относятся, как было указано в гл. III, к случаю движения свободной материальной точки. Аксиома об освобождаемости от связей дает возможность свести задачу об исследовании движения несвободной материальной точки к задаче о движении свободной точки. Но Герману, Эйлеру и Даламберу не были известны эта аксиома и понятие о реакциях связей в их современном понимании. Именно установление принципа Даламбера дало возможность прийти к выводу, что второй закон Ньютона вместе с аксиомой об освобождаемости от связей эквивалентны этому принципу. [c.419]

Здесь также приходим к выводу, что в случае стадиона р-ной связи теорема об изменении кинетической энергии для несвободной материальной точки, движущейся по заданной кривой, формально совпадает с этой же теоремой для свободной точки, имеющей массу т и находящейся под действием равнодействующей Р активных сил. [c.431]

На гранях элемента, совпадающих с радиальными сечениями бруса, возникают такие же по величине касательные напряжения (закон парности касательных напряжений) нормальные напряжения на этих гранях не возникают, так как волокна бруса друг на друга не давят. Грань элемента, отмеченная точками, от напряжений свободна. Поскольку напряжения на трех взаимно перпендикулярных площадках, проходящих через точку, известны, то напряженное состояние в этой точке определено, т. е. можно найти напряжения на любой проходящей через точку площадке так же можно найти главные напряжения. Не приводя довольно громоздких выводов, укажем формулы для определения главных напряжений [c.300]

Свободная поверхность жидкости, находящейся в равновесии D поле тяжести, — плоская. Если под влиянием какого-либо внешнего воздействия поверхность жидкости в каком-нибудь месте выводится из ее равновесного положения, то в жидкости возникает движение. Это движение будет распространяться вдоль всей поверхности жидкости в виде волн, называемых гравитационными, поскольку они обусловливаются действием поля тяжести. Гравитационные волны происходят в основном на поверхности жидкости, захватывая внутренние ее слои тем меньше, чем глубже эти слои расположены. [c.55]

Шунтирующее устройство предназначено для реализации в модели процесса термодеструкции материала. Оно представляет цепочку последовательно соединенных переменных резисторов Свободные выводы крайних резисторов и общие точки этой цепи соединены с соответствующими щетками щагового искателя. Ламели соседних рядов шагового искателя по диагопади соединены между собой и подключены к узловым точ-392 [c.392]

Примечание к программам на микрокаль- куляторе МК-54. Для ввода данных в память калькулятора, как правило, принято следующее распределение ее. Звуковое давление громкоговорителя на расстоянии 1 м от центра Рх вводится в хПО, текущие координаты х, у, г соответственно вводятся в хП4, хП5, хПб, высота подвеса громкоговорителя 2р — в хП7, эксцентриситет в вертикальной плоскости — в хП8, а в горизонтальной вр — в П9, координата точки упора оси громкоговорителя в озвучиваемую поверхность по оси дгдго — в хП1, координата упора той же оси по оси ууо — в хП2 (только для громкоговорителей, оси которых развернуты по отношению к оси объекта), координата точки упора по оси 2 2о — в хПб, расстояние между громкоговорителями в цепочке (1—в хПд, расстояние между громкоговорителями по длине Ь — в хП2, если она свободна. Вывод данных квадрат звукового давления р — в Пха, уровень (дБ) Ь — в Пхс, координата по оси громкоговорителя в Пхв. Остальные данные помещаются в свободные ячейки памяти. Во всех случаях расчета принято, что высота озвучиваемой поверхности на первом ряду равна I м для сидящих слушателей и 1,5 м — для стоящих. Обозначение шагов микрокалькулятора приведено в начале справочника. [c.305]

После прикатки сжатый воздух выпускают сначала из полости А задней полуформы замкнутой камеры, а затем из полости В передней полуформы. При этом шток вследствие упругости резины перемещается влево, несколько сжимая пружину, после чего устройство свободно выводится из загуммированной трубы. [c.74]

Для обеспечения возможности свободного вывода воз/ ха из легких пострадавшего оказывающий помощь после каждся о вдувания должен освободить нос- пострадавшего (не вынимая при этом изо рта пострадавшего трубки приспособления) [c.58]

Для того чтобы избежать подбора невозбуждающихся транзисторов, параметры каскада и резонансного контура надо выбирать такими, чтобы усиление не превышало допустимого значения при использовании транзисторов с максимальной емкостью С . Внутреннюю обратную связь можно нейтрализовать с помощью конденсатора С,8, включенного между базой транзистора Г3 и свободным выводом катушки 6. Поскольку средний вывод катушки Ьв подключен к минусу питания, то напряжение сигнала ПЧ на верхнем по схеме выводе катушки будет всегда в противофазе с напряжением, действующим на коллекторе транзистора Т з. Ток в цепи базы за счет действия внутренней обратной связи будет частично компенсироваться током через конденсатор С]8. К сожалению, осуществить полную нейтрализацию трудно из-за. плохой стабильности параметров внутренней обратной связи. Но даже при частичной нейтрализации можно увеличить устойчивое усиление каскада по напряжению в 1,5—2 раза. [c.18]

Порядок соединения трехфазной обмотки в звезду следующий три одноименных вывода (начальных С,С2Сз или конечных С СьС ) соединяются в общую точку, к трем свободным выводам подключаются провода линии передачи. Общая точка трехфазной обмотки, соединенной звездой, называется нейтралью. [c.18]

Стружечные канавки инструме 1тов бывают открытые, обеспечивающие свободный вывод образовавшейся стружки, полузакрытые, обеспечивающие отвод стружки н некоторые моменты реза1шя или в определенной направлении с продвижением стружки вдоль канавки, и за- [c.17]

При нарезании метчик ввинчивается в резьбу, и его затем нужно вывинчивать. Непроизводительное время, затрачиваемое на вывинчивание метчика после нарезания резьбы, можно сократить, применив резьбонарезную головку КБ с задвигающимися внутрь корпуса резьбовыми гребенками (рис. 13 . Рукояткой 4 гребенки выводятся в рабочее положение. Когда резьба нарезана на полную длину, упор воздействует на фланец 3 и спещ1альный механизм сдвигает гребенки головку можно свободно выводить из отверстия. Резьбонарезные головки применяют для нарезания резьб большого диаметра (более 32 мм). Если резьба глухая, то возникает опасность упора метчика в дно отверстия это неизбежно ведет к поломке метчика и срыву резьбы. Для нарезания глухих резьб применяют предохранительные патроны. Показанный на рис. 137 предохранительный патрон состоит из корпуса 6 с коническим хвостовиком, кулачковой подвижной муфты 3, поджимаемой пружиной 4, и оправки 2, в которую вставляют быстросменный патрон 1 для метчика. При упоре метчика в дно отверстия метчик с патроном на мгновение оста- [c.71]

Блок резцов 1 закрепляется в резцовой головке верхних салазок суппорта. В отверстии гильзы 2, соединенной со втулкой, которая установлена в отверстии корпуса верхних салазок суппорта 3, помешена пружина. Упираясь в буртик винта внутри гильзы, пружина поджимает верхние салазки к упору, закрепленному в их нижней неподвижной части. В таком положении производится нарезка детали. По оконча1гии прохода поворотом эксцентрика осуществляется смещение салазок вместе с блоком резцов на 4—5 мм для свободного вывода режущих инструментов из нарезанного отверстия. [c.399]

Простейшее сочетание чисел звеньев и пар, удовлетворяющих условию (3.4), будет п = 2 и Ps = 3. Так как любая группа после своего присоединения к начальному звену и стойке образует замкнутую кинематическую цепь, то можно сделать вывод, что число элементов, которыми группа к ним присоединяется, не может быть меньше двух. Тогда в рассматриваемой простейшей группе, состоящей из трех кинематических пар, элементы двух звеньев остаются свободными и группа в общем виде может иметь вид, показанный на -( рис. 3.7. На этом рисунке показана группа вoдкo ofl" Vyппы B D, состоящая из двух звеньев и трех враща- первого вида тельных кинематических пар. Эта группа может быть присоединена элементами В и D к двум любым звеньям кит механизма. Так как одним из условий присоединения группы является условие, чтобы концевыми элементами В и D группа не присоединялась к одному и тому же звену, то, следовательно, группа может быть присоединена к одному механизму I класса, образованному начальным звеном 2 и стойкой / (рис. 3.5), элементом В к начальному звену 2 и элементом D к стойке I. Полученный механизм будет иметь степень свободы, равную единице, так как присоединение было сделано к одному механизму I класса. Та же группа может быть присоединена и к двум механизмам I класса (рис. 3.6), но в этом случае механизм обладает степенью свободы, равной двум. [c.57]

Это уравнение по существу содержит все основные данные, которые можно получить из термодинамического анализа замкнутой системы с объемом, в качестве единственного внешнего параметра оно является отправной точкой для вывода конкретных рабочих уравнений. В сочетании с определением других термодинамических функций, таких как энтальпия, теплоемкость и свободная энергия, а также с помощью правила частного дифференцирования, это уравнение дает выражение для полного дифференциала любой термодинамической величины в функции р, у, Т. Если известны свойства, адэкватные р, и, Т, то дифференциальное уравнение можно проинтегрировать, чтобы получить изменение термодинамической функции при переходе системы из одного состояния в другое. [c.150]

Точные платиновые термометры сопротивления, предназначенные для измерения температур выше 100 °С, обычно имеют вид, показанный на рис. 5.13, и иногда называются стержневыми . Несмотря на свои многочисленные достоинства, капсульный термометр не годится для измерения высоких температур, поскольку сопротивление утечки между выводами в стеклянной головке становится слишком малым. Выводы высокотемпературного термометра изолируются друг от друга слюдой, кварцевыми или сапфировыми шайбами или трубочками. Собственно чувствительный элемент изготавливается обычно Из проволоки толщиной 0,07 мм, как и в капсульном термометре, и имеет сопротивление 25 Ом при 0°С. В типовых конструкциях [19—21] используется либо бифилярная намотка на слюдяную крестовину, либо спираль, помещенная в перевитые кварцевые трубочки, либо проволока в корундовых трубках (рис. 5.14). Во всех этих конструкциях стремятся свести к минимуму механические напряжения, чтобы проволока чувствительного элемента могла свободно расширяться и сжиматься при нагревании и охлаждении, не удерживаясь крепежными элементами. В тех конструкциях, где рроволока проходит близко к кожуху (рис. 5.14,а, в), тепловой контакт с окружающей средой лучше, а самонагрев меньше, чем в термометрах, где проволока заключена в дополнительную оболочку или проходит ближе к центру. [c.209]

Вращением твердого тела вокруг неподвио1сной точки называют такое движение, при котороль одна точка тела остается все время неподвижной. Это вращение часто называют сферическим движением твердого тела в связи с тем, что траектории всех точек тела при таком движении располагаю си на ( оверхностях сфер, описанных нз неподвижной точки. Тело, совершаюшее вращение вокруг неподвижной точки, имеет тр сгепени свобод , , так как закрепление одной точки тела уменьшает число степеней свободы на три единицы, а свободное тело имеет Н есть степеней свободы. Одной из главных задач при изучении вращения тела вокруг неподвижной точки является установление величин, характеризующих это движение, т. е. углов Эйлера, угловой скорости, углового ускорения, н вывод формул для вычисления скоростей и ускорений точек тела. [c.167]

Для свободного движения N = О и из (53) следует, что о == = onst. Вывод о том, что О) = onst, является характерным отличительным признаком свободно вращающегося щара. [c.258]

Таким образом, воздействие распределенных по границе моментов, имеющих только составляющую, нормальную к контуру, эквивалентно воздействию перерезывающей силы с интенсивностью (—dMfilds), добавляя эти усилия к заданным (Rs), приходим к условию свободного края в виде (2.231). Заметим, что при выводе этой формулы существенным образом используется предположение о гладкости функции М,, = M/,(s) и о гладкости самого контура Г. Если эти условия нарушаются, то при замене распределенных моментов 7W/, соответствующим распределением перерезывающих сил можем получить на границе нагрузки в виде сосредоточенных сил. [c.84]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...