Рассеяние иа совокупности атомов

Кроме того, в этот период были обнаружены и другие явления, которые также не могли быть объяснены на основе ранних теорий, например уменьшение сопротивления под влиянием давления, свойственное большинству металлов. Действительно, в простои модели рассеяния электронов совокупностью атомов— биллиардных шаров следует ожидать, что сжатие должно приводить к увеличению частоты столкновений и вследствие этого к увеличению сопротивления. [c.156]

Кристалл одного вещества заменить кристаллом другого. Явлению этому можно дать полное количественное истолкование, если допустить, что рентгеновские лучи суть волны, испытывающие дифракцию на пространственной решетке, каковой является кристалл. Действительно, кристалл представляет собой совокупность атомов, расположенных в виде правильной пространственной решетки. Расстояние между атомами составляет доли нанометров (для кристалла каменной соли, например, расстояние от Ыа до С1 равно 0,2814 нм). Каждый атом решетки становится центром рассеяния рентгеновских волн, когерентных между собой, ибо они возбуждаются одной и той же приходящей волной. Интерферируя между собой, эти волны дают по известным направлениям максимумы, которые вызывают образование отдельных дифракционных пятнышек на фотографической эмульсии. По положению и относительной интенсивности этих пятнышек можно составить представление о расположении рассеивающих центров в кристаллической решетке и об их природе (атомы, атомные группы или ионы). Поэтому явление дифракции, будучи важнейшим и непосредственным доказательством волновой при- [c.408]

Остаточное сопротивление металлов. При не очень низких температурах электрическое сопротивление металлов обусловливается главным образом рассеянием электронов на атомах кристаллической решетки металла. В результате актов рассеяния электронов происходит в среднем передача энергии от электронов к атомам кристаллической решетки. Передача энергии обусловливает возникновение электрического сопротивления. Атомы колеблются в узлах кристаллической решетки, и полученная ими энергия преобразуется в энергию колебаний. Колебания решетки описываются как возбуждения твердого тела, называемые фононами, а вся совокупность колебаний успешно описывается понятием фононного газа. Электрическое сопротивление в этой картине является результатом элект-рон-фононного взаимодействия. [c.370]

Определяющими фазовые соотношения величинами здесь выступают не векторы г,- (они же г ), задающие положение атомов, а разности этих векторов г,- — г = тце (рис. 106) — векторные межатомные расстояния. В качестве весового множителя к берется произведение атомных амплитуд / Д- атомов, соединенных вектором Таким образом, вместо расчета амплитуды рассеяния и возведения ее модуля в квадрат можно рассчитывать интенсивность непосредственно, для чего нужно задать всю совокупность межатомных расстояний в объекте. Этот подход имеет [c.162]

В рассеянии нейтронов важную роль играет также ядерный спин. Для ядра со спином / должны быть определены две длины рассеяния Ь . и Ь , которые соответствуют образованию составных ядер со спинами / -Ь /г и / — V2 с относительными вероятностями и хю соответственно. Для совокупности атомов или для усредненного во времени рассеяния нейтронов одним атомом оба состояния будут давать свой вклад статистически в соответствии с вероятностями и гю . Тогда в соответствии с представлениями, которые будут изложены в гл. 7, рассеяние состоит из когерентного рассеяния от среднего из двух состояний с сечением [c.95]

Первое борновское приближение для рассеяния на трехмерном распределении, известное под названием кинематического приближения, или приближения однократного рассеяния, дается уравнением (1.20). Его использование не ограничивается случаем рассеяния на отдельных атомах это уравнение можно использовать в случае любой совокупности рассеивающей материи. Обычно мы подразумеваем при этом совокупности различимых атомов, хотя для рентгеновских лучей, когда ф(г) заменяется распределением электронной плотности р(г), изменения электронного распределения, обусловленные наличием связей, могут затруднить правильное приписывание отдельных компонент р(г) атомам. Для случая электронов, когда ф(г) в формуле (1.20) становится распределением электростатического потенциала ф(г), такое приписывание компонент отдельным атомам может даже еще более усложниться, особенно в случае, если рассеяние включает (в обычном теоретическом приближении) возбуждение всего кристалла с переходом из одного состояния в другое, т.е. перенос электронов кристалла от одной нелокализованной волновой функции к другой. Однако эти ограничения важны лишь при специальных рассмотрениях и будут учитываться отдельно по мере необходимости. [c.98]

Во всех рассмотренных случаях ФП, как оказалось, зависят не от самих векторов w и wi, а только от угла между ними — угла рассеяния, косинус которого д. Это свойство является отражением изотропии совокупности атомов, скорости которых распределены по Максвеллу. Оно сохраняется при любом изотропном распределении скоростей атомов. [c.152]

Совокупность перечисленных процессов приводит к тому, что все р-атомы водорода и гелия за время жизни мюона успевают перейти в основное Is-состояние. В этом состоянии возможны упругое рассеяние типа [c.224]

НЕЙТРОНОГРАФИЯ — совокупность методов исследования структуры и свойств вещества с помощью рассеяния нейтронов низких энергий (< 1 эВ). Длина волны де Бройля медленных нейтронов соизмерима с межатомными расстояниями в конденсир. средах, что позволяет изучать взаимное расположение атомов (см. Нейтронография структурная). Масса и кинетич. энергия нейтрона соизмеримы с массой атома и энергией межатомных взаимодействий в веществе, что позволяет с помощью неупругого рассеяния нейтронов исследовать динамич, свойства отд. атомов и молекул в среде. Магн. момент нейтрона взаимодействует с магн. моментами атомов, что позволяет по интенсивности и поляризации магн. рассеяния определять величины магн. моментов атомов, их взаимное расположение и ориентацию, динамич. свойства (см. Магнитная нейтронография). Н. применяется для исследования структурных, динамич. и магн. свойств практически всех известных форм конденсир. состояния вещества, от простых жидкостей и кристаллов до биологических макромолекул. [c.284]

С помощью (14) можно рассчитать амплитуду рассеяния от любой молекулы пли совокупности молекул, а также от кристалла. Кристаллы построены из периодически повторяющихся в трех измерениях группировок атомов электронная плотность кристалла p xyz) является, следовательно, периодической функцией всех трех координат. Чтобы описать строение кристалла, достаточно знать расположение атомов в элементарной ячейке, характеризуемой размерами а,Ь, с ее ребер. Повторением этой ячейки образуется вся кристаллическая структура. Следовательно, расположение атомов в элементарной ячейке и определяет картину дифракции от кристалла. Мы уже получили простейшим путем условие (1), определяющее направления дифрагированных кристаллом иучков. Рассмотрим теперь это более строго. Кристалл представляет собой периодическое в трех измерениях распределение рассеивающей материи. Поэтому вместо интеграла Фурье (10) от произвольной функции нужно теперь найти аналогичный интеграл от периодической функции. [c.13]

Это допущение особенно хорошо оправдывается, когда молекулы велики в своем поперечнике, содержат много атомов. В сущности каждая молекула тогда представляет собой большую по объему область с высокой упорядоченностью. Ее трансформанта Фурье также имеет сложное строение, обладает резкими пиками. Рентгенограммы совокупности таких молекул представляют собой практически только (усредненную) интенсивность внутримолекулярного рассеяния. Иногда на них слабо проявляются эффекты межмолекулярного рассеяния, например возникает на экваторе рефлекс с межплоскостным расстоянием, соответствующим среднему расстоянию между центрами молекул. Примером таких рентгенограмм являются снимки гигантских молекул вируса табачной мозаики (рис. 197), имеющих диаметр около 150 А. Если же молекулы невелики в своем поперечнике, например представляют собой одиночную цепочку атомов, то такая цепочка не может обеспечить заметных интерференционных эффектов вдоль слоевых линий, хотя эти линии сами по себе будут всегда наблюдаться. В этом случае, несмотря на возможную разупорядоченность упаковки цепей, межмолекулярные интерференционные эффекты играют значительно большую роль, и приближение (98) мало оправдано. [c.300]

Повышение температуры увеличивает кинетическую энергию молекул и атомов компонент и приводит к разрушению, размыванию, растворению отдельных областей с упорядоченной взаимной ориентацией молекул. Анализ экспериментальных данных о рассеянии светового и рентгеновского излучения в жидких растворах показывает, что в этих условиях структура жидкости или раствора напоминает совокупность малых кристалликов , образованных агрегатами из тысяч и более молекул, близких по размеру к мелкодробленому порошку [98]. Как отмечает Андраде, комплексы эти неустойчивы, непрерывно изменяются, распадаются и образуют новые, хотя продолжительность их существования недостаточно велика, чтобы назвать это явление ассоциацией. Наличие крупных скоплений еще более характерно для жидкостей с гидратными комплексами, с сильными водородными связями или для ассоциированных жидкостей. [c.197]

Рассмотреть одномерный набор атомов в виде правильно расположенных молекул АВ, причем расстояние между атомами А и В в молекуле составляет одну треть расстояния между центрами молекул. С интервалами примерно в Г с каждая молекула сталкивается концами с другой молекулой (время удара очень коротко в сравнении с Т). Корреляция между соударениями соседних молекул отсутствует. Найти интенсивности упругого и неупругого рассеяния от такой совокупности молекул, а также энергетические изменения, которые будут наблюдаться, если возможно достаточное разделение энергий. [c.168]

Как известно, тепловое движение атомов твёрдого тела рассматривают как совокупность нормальных малых колебаний кристаллической решётки. В квантовой теории вместо этих колебаний вводится понятие о фононах как о некоторых распространяющихся по решетке квазичастицах, обладающих определенными энергиями и направлениями движения. Если частота возбуждающего света попадает в область прозрачности кристалла, то в результате взаимодействия света с веществом происходит рассеяние с той же частотой или с изменённой частотой. Процессы рассеяния света в теории рассматриваются как процессы второго порядка, проходящие через промежуточные виртуальные состояния. При релеевском рассеянии процессы поглощения и излучения когерентно связаны такое рассеяние является упругим соударением фотона с атомами кристалла. При комбинационном рассеянии происходит неупругое столкновение фотона с фононами. Из-за изменения частоты когерентность нарушается, однако сохраняются кинематические соотношения, обусловленные выполнением законов сохранения энергии и импульса. [c.14]

При этом используются представления о ячейках и условных функциях распределения. В системе атомов двух сортов взаимодействие между разными атомами неравноценно. В результате этого ближнее распределение атомов в пределах нескольких координационных сфер будет зависеть от центрального атома. Если потенциальная энергия взаимодействия А — А больше, чем взаимодействия А — В, то более вероятно ближнее соседство в пределах нескольких координационных сфер атомов одного сорта. В противоположном случае еАВ>бАА предпочтительнее соседство разнородных атомов. В жидких растворах соседство атомов зависит и от общего потенциального поля, действующего на оба атома. В общем случае ближнее упорядочение определяется всей совокупностью взаимодействующих атомов. Сведения о таком ближнем упорядочении в жидкости, как уже было показано, дают эксперименты по рассеянию рентгеновских и электронных лучей. [c.111]

В 8—10 теория сложных излучателей будет применена для построения модели явлений отражения и преломления света и рассеяния рентгеновских лучей. Модель основана на следующем представлении. Под действием падающей на тело электромагнитной волны возникают вынужденные колебания электронов, содержащихся в атомах этого тела. Эти электроны становятся элементарными излучателями типа, рассмотренного в гл. VII, 7. Совокупность всех электронов тела образует сложный излучатель. [c.294]

Параллельно с квант, механикой развивалась квант, статистика — квант, теория поведения физ. систем, состоящих из огромного числа микрочастиц. В 1924 инд. физик Ш. Бозе, применив принцип квант, статистики к фотонам (их спин равен 1), вывел ф-лу Планка для распределения энергии в спектре равновесного излучения, а Эйнштейн — ф-лу распределения энергии для идеального газа молекул Бозе — Эйнштейна статистика). В 1926 Дирак и итал. физик Э. Ферми показали, что совокупность эл-нов (и др. одинаковых ч-ц со спином /а), для к-рых справедлив принцип Паули, подчиняется др. статистич. законам Ферми — Дирака статистике). В 1940 Паули теоретически установил связь спина со статистикой. Квант, статистика сыграла важную роль в развитии Ф. конденсированных сред и в первую очередь Ф. ТВ. тела. В 1929 И. Е. Тамм предложил рассматривать тепловые колебания атомов кристалла как совокупность квазичастиц — фононов. Такой подход позволил объяснить, в частности, спад теплоёмкости металлов (- Г ) с понижением темп-ры Т в области низких темп-р, а также показал, что осн. причина электрич. сопротивления металлов — рассеяние эл-нов на фононах. Позднее были введены др. квазичастицы. Метод квазичастиц оказался весьма эффективным в Ф. конденсированных сред. [c.815]

Напомним, что причину нелинейных явлений Вавилов усматривал в изменении числа молекул или атомов, способных погло-ш,ать свет, т. е. изменений, обусловленных переходом атомов и молекул в возбужденное состояние и конечной длительностью пребывания в этих состояниях. Помимо указанной, к нелинейным явлениям приводит и ряд других причин часть из них будет рас-с.мотрена ниже. В соответствии с этим и совокупность нелинейных явлений, обнаруженных при исследовании распространения лазерного излучения, оказалась еще более многообразной. Некоторые из них — вынужденное рассеяние Ман,дельштама — Бриллюэна, многофотонное поглощение и ионизация (см. 157), нелинейный фотоэффект ( 179) — описаны выше. В данной главе рассмотрены явления, сводящиеся, в общих чертах, к изменению направления распространения и спектрального состава излучения. [c.820]

К тому же и на этом пути возникает дополнительная трудность, в какой-то мере случайного характера, обязанная своим происхождением свойству короткодействия ядерных сил. В теории атома, даже не имея квантовой электродинамики, мы могли бы довольно точно определить потенциал взаимодействия двух зарядов по данным о задаче двух тел, изучая систему энергетических уровней атома водорода. Как известно, атом водорода имеет богатую систему уровней, по которой можно восстановить многие, даже очень тонкие детали электромагнитного взаимодействия. В противоположность этому получение явного вида действующих между нуклонами ядерных сил по экспериментальным данным о задаче двух тел является значительно более тяжелой задачей. Объясняется это тем, что в системе нуклон — нуклон имеется всего лишь одно связанное состояние — дейтрон, а одна цифра — это очень небольшая информация о виде сил взаимодействия. Можно, конечно, воспользоваться экспериментальными данными о нуклон-нуклонном рассеянии, но данные по рассеянию всегда несравненно менее точны, чем данные об экспериментальных уровнях. Кроме того, даже по полной и точной совокупности экспериментальных данных о рассеянии и связанных состояниях точный вид сил может быть установлен однозначно лишь тогда, когда эти силы не зависят от скоростей, что для ядерных сил не имеет места. [c.80]

Яв.тение дифракции возникает, когда падающие рентгеновские лучи вызывают возбуждение системы электронов, в результате чего эти электроны становятся вторичными источниками излучения. Если все рассеянные лучи имеют одну и ту же длину волны, то элементарные волны, исходящие от различных рассеивающих центров, интерферируют. Во всякой системе могут существовать несколько различных источников рассеяния. Рассеяние на совокупностях электронов, образующих атомы, вызывает дифракционные эффекты, типичные для одноа[томного газа при низких плотностях. При рассеянии на одноатомной жидкости в интерференционной картине появляется дополнительный вклад, связанный с относительным распределением отдельных атомов. В молекулярных жидкостях имеется третий источник рассеяния кроме структуры атома и относительного распределения молекул, на дифракционную картину влияет также фиксированное взаимное расположение атомов в молекуле. [c.11]

Переходя к учету всех частиц газа, сформулируем гипотезу молекулярного хаоса. Во-первых, как и в классическом случае, будем считать, что перед рассеянием тяжелая и легкая частицы не коррелированы между собой. А во-вторых, допустим, что после взаимодействия волновая функция рассеянной частицы испытывает эффект декогерентности из-за рассеяний на других атомах газа (температуру газа предполагаем достаточно высокой). А именно, учтем, что вследствие рассеяния на других атомах волновая функция данного атома становится структурно все более сложной. В конце концов она распадается на некогерентные пакеты, и мы предположим, что данная частица попадает только в один из таких пакетов происходит коллапс волновой функции. Другими словами, необратимое разрушение когерентности волновой функции условимся описывать в виде совокупности случайных ее коллапсов. [c.203]

Во всяком случае, хотя электронную структуру кристаллического полупроводника и можно приближенно описать с помощью функций Блоха в методе сильной связи, многочисленные матричные элементы, которые появляются в этом представлении, нелегко рассчитать, исходя из первых принципов. Метод физиков — сопоставить каждому атому эмпирический псевдопотенциал или формфактор ( 10.2) — оказывается значительно более близким к практической процедуре расчета зонной структуры, когда в качестве отправного пункта используются, скажем, реалистические самосогласованные атомные потенциалы. По этой причине в принципе мы, казалось бы, могли рассчитать энергетический спектр аморфного вещества, исходя из стеклообразной совокупности таких псевдоатомов. Как было установлено в 10.4, рассеяние на парах атомов оказывает разочарующе слабое влияние на спектр электронов и не может привести к появлению запрещенных зон. Однако утверждать на этом основании, что вещество должно оказаться металлом, означало бы пренебречь членами высших порядков в разложении Эдвардса ( 10.5). Вместе с тем сильные корреляционные эффекты, описываемые содержащимися там функциями распределения трех или четырех частиц, могли бы привести к желаемому результату. И действительно, отличие стеклообразных структур от жидкостей или прочих неупорядоченных систем состоит именно в угловых зависимостях зтих функций распределения ( 2.10), определяющихся локальной фиксацией тетраэдрического угла между связями. Насколько слабо функции з(1, 2, 3) и 4 (1, 2, 3, 4) для аморфного материала отличаются от соответствующих функций распределения микрокристаллической сшстешы из того же вещества, настолько же близкого сходства можно ожидать и от их спектров. Тем самым разумное, физическое объяснение получает [10.17] тот факт, что неупорядоченный материал оказывается полупроводником. [c.536]

Сведение проблемы к одномерной задаче. Одним из самых ярких достижений использования анзатца Бете и техники КМОЗ в статистической механике является точное решение задачи о примесном атоме с локализованным магнитным моментом, погруженном в немагнитный металл. Первые исследования задачи о рассеянии электронов проводимости на такой примеси в следуюш их за борновским приближениях показали суш,ественные температурные аномалии рассеяния и, в частности, спиновую экранировку примеси электронами проводимости при низких температурах. Совокупность всех этих явлений получила название эффекта Кондо. В течение почти двух десятилетий эта проблема была предметом интенсивного изучения, но все подходы основывались на том или ином варианте теории возмуш ений (см. 9). Впервые точное решение задачи было дано Вигманом [17, 164], несколько позднее — Андреем [75]. [c.236]

Совокупность электронов проводимости и взаимодействие электрон— электрон. В настоящее время в рассматриваемой области остались две нерешенные проблемы необходимо, во-первых, разработать более точную теорию рассеяния электронов в металлах и, во-вторых, выяснить воиросы, связанные с установлением теплового равновесия. Эти задачи нельзя рассматривать как совершенно независимые, так как обе они требуют для своего решения точного понимания особенностей поведения совокупности электронов проводимости в металле. Когда Лоренц впервые использовал методы статистики ( уравнение Больцмана ) в теории переноса электронов в металлах, он предполагал, что по сравнению с взаимодействием электронов с атомами столкновениями электрон—электрон можно пренебречь. Он писал ...мы полагаем, что преобладают соударения с атомами металла надо считать, что число таких столкновений настолько превосходит число соударений электронов друг с другом, что последними вполне можно пренебречь . [c.215]

ЭЛЕКТРбННАЯ СПЕКТРОСКОПИЯ—совокупность методов анализа свойств вещества по энергетич. спектрам, угл. распределениям, спиновой поляризации и др. характеристикам электронов, эмитируемых веществом под влиянием к.-л. внеш. воздействий (электронных, ионных и др. зондов). Методы Э. с. позволяют изучать элементный состав образца, структуру, электронное строение, тепловые колебания атомов и молекул веществ в твёрдой, жидкой и газовой фазе, а также получать др. информацию на микроскопич. уровне. Для твёрдого тела и жидкости информация может относиться как к поверхности и припо-верхностной области, так и к объёму. В зависимости от природы зонда различают фотоэлектронную спектроскопию, в к-рой для выбивания из вещества электронов используют излучение от красного до рентг. диапазона ионно-электронную спектроскопию, в к-рой изучаемый объект бомбардируют ионами разл. энергии вторично-электронную спектроскопию (ВЭС), основанную на изучении рассеяния в веществе потоков ускоренных электронов, и т. д. [I ]. [c.553]

Решение сформулированной выше основной задачи (с цилиндрической симметрией системы вращающихся наклонных молекул) было дано в общем виде Деасом [3]. Как и в разобранном случае хаотического распределения, этот автор рассмотрел только усредненное внутримолекулярное рассеяние (1) и пренебрег меж-молекулярной интерференцией. В этом случае, если дана величина Fuf одной молекулы (или вообще любой группы атомов, нескольких молекул, кристаллика, и т. п.), задача о рассеянии совокупностью молекул сведется к усреднению величины Fuf в обратном пространстве согласно заданному закону распределения их ориентаций в реальном пространстве. Это следует из того, что, как мы уже не раз упоминали, молекула и ее трансформанта (а также самого [c.318]

ХАРАКТЕРИСТИЧЕСКИЕ ЧАСТОТЫ (групповые частоты) — частоты колебательного спектра, мало изменяющиеся для ряда молекул, содержащих одну и ту же химич. группу, и тем самым как бы характеризующие эту химич. группу. Сформулированное здесь качественное понятие X. ч. возникло при рассмотрении экспериментальных спектров комбинационного рассеяния света. Теоретич. подход к X. ч. основан на изучении специфики соответствующих им нормальных колебаний молекул. Норм, колебание представляет собой такое колебат. движение молекулы (как классической механич. системы), при к-ром все атомы совершают периодич. движения с одпой и той же частотой (в системе координат, жестко связанной с равновесной конфигурацией молекулы). Каждому порм. колебанию соответствует не только определенная частота, но и определенная форма, т. е. определенное соотношение между изменениями обобщенных координат в процессе колебания. Это приводит к необходимости введения раздельных понятий характеристичности по частоте и характеристичности по форме для иек-рой химич. группы (точнее для совокупности внутренних координат, ей соответствующей). [c.372]

МОЛЕКУЛЯРНЫЕ СПЕКТРЫ - спектры поглощения и испускания, а также комбинационного рассеяния света, возникающие при квантовых переходах молекул с одних уровней энергии на другие. М. с. наб.людаются в виде совокупности более или менее широких полос, распадающихся при достаточной дисперсии спектрального прибора на совокупность тссно расположенных линий. Сложность полосатых М. с. по сравнению с линейчатыми атомными спектрами опроделяется тем, что движение в молекулах болое сложно, чем в атомах наряду с движением электронов относительно ядер составляющих молекулу атомов, происходит колебательное движение самих ядер около положений равновесия и вращательное дпижение молекулы как целого. Переходы можду уровнями энергии, связанными с этими видами движения, дают в видимой и ультрафиолетовой областях полосатые электронные спектры, в близкой инфракрасной области — полосатые колебательные спектры, в далекой инфракрасной и микроволновой областях — линейчатые вращательные спектры. Конкретная структура М. с, различна для различных молекул и, вообще говоря, усложняется с увеличением числа атомов в молекуле. Для весьма сложных молекул, однако, в ультрафиолетовой и в видимой областях вместо дискретных спектров наблюдаются лишь широкие сплошные полосы поглощения и испускания, спектры упрощаются и выявляется их сходство для различных молекул. [c.289]

С другой стороны, в 1912 г. РЕЗЕРФОРД, проводя опыты по расеянию а-частиц на атомах и сравнивая их результаты с выведенной им формулой Резерфорда для эффективного сечения рассеяния в кулоновом поле, установил, что атомный остаток отнюдь не занимает всего атома (- 10 см), а сосредоточен в области, не большей 10 —10" см, т.е. не большей, чем размеры электрона . В заключение своей работы Резерфорд выдвинул для объяснения очень больших ( 10 см), с точки зрения этих результатов размеров всего атома ту гипотезу, что, возможно, атом устроен аналогично планетной системе, в которой электроны обращаются вокруг ядра подобно планетам, обращающимся вокруг солнца, и все материальные составные части занимают еще меньшую долю совокупного пространства [c.319]

Солнечный свет состоит из совокупности излучений отдельных атомов Солнца. Каждый атом излучает световые волны с различной ориентацией векторов Е я Н, причем плоскости колебания их хаотически изменяются с большой частотой. Свет, состоящий из таких волн, называется естественным, или неполяризо-ванным. Достигая земной атмосферы, солнечный свет рассеивается молекулами воздуха во всех направлениях и одновременно частично поляризуется. Поляризованный свет в отличие от не-поляризованного имеет определенное направление векторов Е и Я. Благодаря влиянию атмосферы рассеянный солнечный свет поляризуется так, что направление вектора магнитной напряженности Я совпадает с направлением на Солнце, а вектор электрической напряженности Е становится перпендикулярным к направлению на Солнце. [c.95]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...