Сложные излучатели

В общем случае, когда существует область спектра, общая для излучения обоих компоиентов, средняя степень черноты сложного излучателя меньше суммы средних степеней черноты компонентов. [c.61]

Первая часть посвящена выводу волнового уравнения акустики, исследованию вопроса распространения плоских волн, вопросу прохождения плоских волн через границы сред и исследованию простейших типов излучателей. Далее подробно рассмотрены вопросы распространения звука в трубах и звуко-проводах. Наконец в последних главах разбирается теория сложных излучателей различных типов (сферического, цилиндрического, поршневого) и некоторые вопросы рассеяния волн на сфере и цилиндре. [c.3]

Неравномерность частотной характеристики и эффективно воспроизводимый диапазон частот определяются-ио частотной характеристике, снятой на рабочей оси (см. 3.9). Рабочая ось обычно совладает с геометрической осью излучателя, а для сложных излучателей она указывается в описании громкоговорителей. [c.117]

Двигатель внутреннего сгорания и автомобиль составляют взаимосвязанную акустическую систему высшего порядка, т. е. сложный излучатель. Очагами звуковых колебаний являются как установившиеся пульсирующие потоки, по характеру излучения близкие к точечным источникам звука [c.263]

Звуковое поле сложного излучателя конечных размеров можно по принципу Гюйгенса представить как суммарное поле бесконечного количества элементарных излучателей, расположенных на его поверхности. Для элементарного излучателя потенциал скоростей представится формулой (25), в к-рой [c.239]

НАПРАВЛЕННОСТЬ излучателей и приёмников — свойство, заключающееся в наличии нек-рой пространственной избирательности, т. е. способность излучать (принимать) звуковые волны в одних направлениях в большей степени, чем в других. В режиме излучения Н. определяется интерференцией когерентных звуковых колебаний, приходящих в данную точку среды от отдельных малых по сравнению с длиной волны в среде участков излучателя или от отдельных элементов сложного излучателя, состоящего из многих элементов (т. н. излучающей гидроакустической антенны). В режиме приёма Н. вызывается интерференцией давлений на поверхности приёмника, а в случае приёмной антенны — также и интерференцией электрич. напряжений, развиваемых на выходных клеммах отдельных, составляющих антенну, приёмников. [c.221]

Под сложным излучателем мы будем понимать систему, излучающую акустические или электромагнитные волны (других волн мы в этой главе не будем рассматривать), имеющую размеры не малые по сравнению с длиной волны. Как мы увидим, некоторые сложные излучатели дают остро направленное излучение. [c.294]

В 8—10 теория сложных излучателей будет применена для построения модели явлений отражения и преломления света и рассеяния рентгеновских лучей. Модель основана на следующем представлении. Под действием падающей на тело электромагнитной волны возникают вынужденные колебания электронов, содержащихся в атомах этого тела. Эти электроны становятся элементарными излучателями типа, рассмотренного в гл. VII, 7. Совокупность всех электронов тела образует сложный излучатель. [c.294]

В этой главе мы будем считать колебания всех элементарных излучателей, образующих сложный излучатель, строго синусоидальными и строго синхронными (но не обязательно синфазными). [c.294]

Сложные излучатели 294 Смычковые музыкальные инструменты 107, 222 [c.570]

Во мн. случаях анализ Н. сложных излучателей и приёмников существенно упрощается при использовании теорем о Н. умножения, смещения и сложения. Так, в соответствии с теоремой умножения характеристика Н. антенны, состоящей из одинаковых, ориентированных в пространстве элементов, равна произведению характеристик Н. одного элемента и гипотетич. антенны, состоящей из монополей, расположенных в центрах реальных элементов. [c.244]

Подсчитаем суммарную (глабальную) излучаемую мощность сложного излучателя, колеблющегося только в зональных сферических модах, когда Рт Ч) — Рт ) и не зависит от ф. Полную излучаемую мощность найдем, интегрируя Jr по поверхности сферы очень большого радиуса [c.234]

В этой главе будет дана теория некоторых типов сложных излучателей, широко применяемых в радиотехнике и акустике для получения остро направленного ртзлучения ( 2 — 7). Для построения этой теории мы будем пользоваться следующим приемом сложный излучатель представляется как совокупность элементарных излучателей, а излучаемая им волна — как суперпозиция волн, излучаемых (по законам, известным из гл. VI, VII) этими элементарными излучателями. [c.294]

Как будет ясно из гл. X, это представление является идеализацией там же будут указаны пределы ее применимости и рассмотрены задачи о сложных излучателях, где отступления от синусоидальности играют решающую роль. [c.295]

Мы будем рассматривать лишь очень частный тип антенн (сложных излучателей радиоволн), а именно, комбинации из полуволновых вибраторов. Такие антенны широко применяются для волн порядка 1 м. Для излучения длинных волн (X — порядка 100 или 1000 м) в качестве антенн применяются сложные сети, подвешенные на высоких мачтах. Теория таких сетей была разработана М. В. Шулейкиным и его сотрудниками. В области микрорадиоволн применяются зеркала (см. гл. IX, 10), а также щелевые антенны излучение происходит из щели, прорезанной в металлическом листе. [c.296]

Электроны, колеблющиеся в соответствии с (8.75), образуют сложный излучатель (вернее переизлучатель ) уже рассмотренного нами типа (размеры излучателей и расстояние между ними малы по сравнению с длпной волны). Нахождение суммарной вторичной волны сводится к повторению вычислений 8. Мы можем написать на основании (8.74), заменив М через и п пу через Ш [c.335]

Теория сложных излучателй, с которой мы познакомились в этой главе, является еще одним убедительным примером единства закономерностей колебаний и волн различной физической природы. Вместе с тем она позволяет привести некоторые конкретные соображения, помогающие уяснить, в чем заключается в даном случае корень таких общих закономерностей. В широкой постановке вопрос этот трудный и нуждается в тщательной разработке. [c.352]

Противоречие между направленностью излучения и компактностью излучателя. Сопоставим результаты, полученные здесь для области больших значений волнового параметра, с результатом, полученным (также для области больших значений волнового параметра) при рассмотрении сложных излучателей (гл. VIII, 4—7). [c.401]

Если мы назовем величину 1/D компактностью излучателя D — диаметр прожектора или общий размер сложного излучателя), а величину l/sin0j — его направленностью (эта величина тем больше, чем острее главный лепесток), мы можем написать для обоих типов излучателей на основании формул (8.13), (8.25), (9.47) и (9.48) соотношение [c.401]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...