Кулоново поле

Ньютоново и кулоново поля. Рассмотрим теперь частный случай центрального поля -- поле всемирного тяготения. Рис. 1П.6 [c.87]

В кулоновом поле а = е е, где е —заряд частицы, а заряд источника поля. Замеряя число частиц, проходящих через телесный угол ДО, и определяя таким образом До, можно по формуле (57) найти elm частицы, а следовательно, ее заряд, если масса т известна, и наоборот. [c.95]

Потенциальное, стационарное, электростатическое, центральное, ньютоново, кулоново. .. поле. [c.81]

Потенциальная энергия электрона в кулоновом поле ядра равна [c.19]

Под влиянием кулонова поля ядра электрон движется по плоской эллиптической орбите. Зависимость массы от скорости, как указано в предыдущем параграфе, вызывает прецессию, но орбита по-прежнему остается плоской. Однако возможны такие возмущения орбиты, например, внешним магнитным или электрическим полем, при которых орбита перестает быть плоской. В этом случае движение электрона становится движением с тремя степенями свободы и стационарные орбиты должны удовлетворять трем квантовым условиям (2) 5. [c.35]

В случае атома гелия или сходного с ним иона мы имеем два электрона, движущихся в кулоновом поле ядра с зарядом Ze. В этом случае mi = П2 = гП(у и [c.147]

Таким образом, если пренебречь моментами более высоких порядков, то, кроме обычного кулонова поля ядра, необходимо еш,е принимать во внимание поле, вызванное его квадрупольным моментом. [c.551]

Пример 3. Частица в кулоновом поле. Это частный случай предыдущего примера. II г) = — — — кулоновый потенциал. В частности, это случай гравитации. [c.32]

Движение в Кулоновом поле. [c.86]

Движение в кулоновом поле [c.134]

Движение в кулоновом поле. Продолжение [c.139]

Задача 15. Частица находится в состоянии с данным определенным квадратом орбитального момента и определенной энергией в кулоновом поле притяжения. Вычислите средние значения [c.178]

ДВИЖЕНИЕ В КУЛОНОВОМ ПОЛЕ [c.67]

Т. е. большая полуось зависит только от энергии, но не от момента, и обратно — энергия эллиптического движения в заданном кулоновом поле зависит только от большой полуоси. Поэтому большая полуось равна радиусу той окружности, в которую вырождается траектория при максимально возможном для заданном энергии моменте. [c.69]

Если, наконец, рассматриваемое кулоново поле создано гравитационными силами, то постоянная а сама пропорциональна массе обращающейся частицы (если она много меньше массы тела, создающего поле), зависимость от массы в (32.2) пропадает, и мы приходим К утверждению третьего закона Кеплера [c.70]

С учетом этого замечания (32.4) дает тот же угол отклонения, что и (32.3). Значит, угол отклонения в кулоновом поле не зависит от знака потенциала, от того, имеет ли место притяжение или отталкивание. [c.73]

Все нужные для получения эффективного сечения в кулоновом поле вычисления у нас фактически уже проведены. Подставляя в формулу (30а) для угла рассеяния вычисленные нами в параграфе И выражения (32.3,4) для полного угла отклонения, видим, что [c.81]

Гипотеза Резерфорда не облегчила дела с атомными спектрами. Действительно, если электрон в атоме вращается вокруг ядра, то атом должен обладать диполь-ным моментом, зависящим от времени, В самом деле, если движение совершается в кулоновом поле ядра с зарядом Ze е — заряд [c.320]

В предыдущей части, в классической электродинамике, обсуждая вопрос об энергии собственного кулонова поля заряженной частицы, мы пришли к выводу, что для частицы с массой т и зарядом е помимо естественной единицы энергии — энергии покоя о = тс существует и естественная единица длины [c.322]

Важнейший случай квантовомеханического движения частицы в центральном поле составляет, конечно, движение электрона в кулоновом поле атомного ядра. [c.490]

Рассмотрим частицу, находящуюся в образованной кулоновым полем потенциальной яме, и предположим, что она все время находится в области с размерами порядка некоторого а тогда ее средняя потенциальная энергия будет порядка [c.495]

Рассеяние частиц в кулоновом поле. Формула Резерфорда. Рассмотрим инфинитное движение точки массы т, которая движется в кулоновом центральном поле из бесконечности, имея в бесконечности скорость (рис. II1.9) и, следовательно, энергию [c.93]

В кулоновом поле траекторией инфинитного движения в общем случае является гипербола, асимптоты которой пересекаются в точке А, расположенной на направлении Гт п (наименьшего для этой траектории радиуса), и образуют с этим направлением одинаковые углы ф. Нас будет интересовать угол к (см. рис. III.9), равный [c.93]

В общем случае электрон, движущийся в кулоновом поле ядра, описывает орбиту в виде кеплерова эллипса. При этом условие Бора (9) 3 недостаточно, чтобы из числа всех механически возможных эллипсов выбрать те, которые соответствуют стационарным состояниям атома. [c.29]

Ландэ дал несколько иную формулу для ширины спектральных дублетов, чем формула (3) При выводе своей формулы он исходил из модельных представлений о проникающих орбитах. Проникающие орбиты, как было указано, состоят из двух петель, каждая из которых представляет почти замкнутый эллипс. Принимая эти петли за вполне замкнутые эллипсы, имеем, что один из них, лежащий вне атомного остова, характеризуется главным квантовым числом и соответствует кулонову полю от точечного заряда другой — лежащий внутри атомного остова, характеризуется другим главным квантовым числом и соответствует полю от заряда Эти [c.142]

Это же относится и к полям тяготения (подчиняющимся, как известно, закону Ньютона) в общем случае, а равно и к кулоновым полям электростатики и магнитостатики, которые по своему характеру вполне аналогичны гравитационным полям. Вообще безвихревые поля (называемые также потенциальными полями) занимают исключительное место в природе. В общей теории, излагаемой в гл. VI и VIII, они будут играть особую роль. [c.135]

Действительно, для кулонова поля при любых знаках и при любой величияр взаимодействующих зарядов bdi тождественно равно нулю. Следовательно, всегда Так как, по теореме Ирншоу, при кулоновском взаимодействии состояния равновесия не могут быть осуществлены (за исключением случаев, не представляющих интереса), и так как всякая непрерывная функция достигает своей точкой верхней границы, то можно даже утверждать, что, вообще говоря, соблюдается не только условие а , но и условие о т. е. криврхзна будет изменяться в области с отрицательной верхней границей. [c.195]

Движение в кулоновом поле. (Релятивистская задача Кеплера.) Электрон взаимодействует с протоном, который движется с постоянной 4-скоростью по прямой х т) — - - и т. Электромагнитное поле, создаваемое протоном, определяется запаздываюш,им 4-потенциалом Льенара-Вихерта [1, 75 [c.491]

С другой стороны, в 1912 г. РЕЗЕРФОРД, проводя опыты по расеянию а-частиц на атомах и сравнивая их результаты с выведенной им формулой Резерфорда для эффективного сечения рассеяния в кулоновом поле, установил, что атомный остаток отнюдь не занимает всего атома (- 10 см), а сосредоточен в области, не большей 10 —10" см, т.е. не большей, чем размеры электрона . В заключение своей работы Резерфорд выдвинул для объяснения очень больших ( 10 см), с точки зрения этих результатов размеров всего атома ту гипотезу, что, возможно, атом устроен аналогично планетной системе, в которой электроны обращаются вокруг ядра подобно планетам, обращающимся вокруг солнца, и все материальные составные части занимают еще меньшую долю совокупного пространства [c.319]

В соответствии с законом Кулона сила взаимного притяжения (или отталкивания) двух заряженных частиц также определяется формулой (39), но коэффициент а в этом случае будет иным. Поэтому задача об электрическом взa fMoдeй твии тоже приводит к исследованию движения в центральном поле с потенциальной энергией, которая выражается формулой (40). Такого рода поля называются кулоновыми. [c.89]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...