Эффективное сечение рассеяния

Полное эффективное сечение рассеяния можно определить как отношение полного числа рассеянных за единицу времени из падающего пучка частиц к полному числу частиц пучка, прошедших в единицу времени через единичное сечение, расположенное перпендикулярно к пучку. [c.27]

Комплексная величина / (fe, к ), имеющая размерность длины, называется амплитудой рассеяния. Квадрат модуля амплитуды рассеяния определяет дифференциальное эффективное сечение рассеяния [c.199]

В опыте угол рассеяния 0 фиксируется, а энергия рассеянного электрона определяется при помощи магнитного спектрометра (по величине магнитного поля, при которой наблюдается максимум упругого рассеяния). Число отсчетов при этой энергии пропорционально эффективному сечению рассеяния на данный угол. [c.657]

Рассмотрим случай, когда имеется не одно ядро (рассеивающий центр), а некоторое число их, равномерно распределенных в тонком слое так, что они не перекрывают друг друга. Тогда эффективное сечение рассеяния пучка частиц всеми ядрами будет равно сумме дифференциальных сечений всех ядер в единице объема [c.128]

Примеры. 34.1. Определить эффективное сечение рассеяния частиц от абсолютно твердого шарика радиуса а (рис, 99), если закон взаимодействия определяется такими условиями г<а, П= оо и [c.129]

Наиболее прост анализ рассеяния электронов на примесных атомах. В этом случае эффективное сечение рассеяния равно поперечному сечению атома, которое несущественно меняется с температурой и может считаться постоянной величиной. Поэтому (1/п ), где Пд — число примесных атомов в единице объема. [c.458]

Указывается [2], [4] на возможность применения бериллия в качестве отражателя п замедлителя в атомных реакторах в силу малого атомного веса, малого эффективного сечения захвата тепловых нейтронов и высокого эффективного сечения рассеяния. В силу этих же свойств он пригоден для плакировки . стержней ядерного горючего. [c.519]

Эффективное сечение рассеяния частиц на неподвижном центре в интервале углов (0, 9 -j- d0) нетрудно получить из (2.48) с помощью правила замены переменных при вычислении вероятностей аналогич-но правилу замены переменных при вычислении определенных интегралов, которое вытекает из инвариантности вероятности и, следовательно, поперечного сечения. В соответствии G этим правилом [c.33]

Эффективное сечение рассеяния для потенциала Томаса — Ферми можно выразить с помощью безразмерных переменных [c.37]

Эффективное сечение рассеяния в с. ц. м. в случае зависимости р (ф), определяемой формулой (2.71), легко может быть вычислено [c.38]

Эффективные сечения рассеяния в с. ц. м, и в л. с. для этого случая имеют вид [31 [c.39]

Для эффективного сечення рассеяния в случае потенциала Борна — Майера не существует аналитического выражения, но имеются таблицы [И]. [c.40]

Полученные решения показывают, что эффективные сечения рассеяния и суммарного ослабления связаны с напряженностями электрического и магнитного полей соотношениями [c.13]

Приведенные кривые спектральных коэффициентов ослабления описывают радиационные свойства частиц углерода в пламенах жидких и твердых топлив, по которым могут быть определены их излучательная, рассеивающая и поглощательная способности. Для перехода от приведенных спектральных величин к интегральным достаточно произвести графическое или численное интегрирование полученных зависимостей по длине волны А и параметру р. При этом для определения локальных эффективных сечений рассеяния и поглощения необходимо знать также фракционный состав частиц углерода в рассматриваемой зоне пламени на заданном расстоянии от горелки. [c.115]

Если неоднородность имеет объем V, а ее сжимаемость и плотность отличаются на Дх и Дб от соответствующих величин (х и б) для окружающей среды, то эффективное сечение рассеяния звуковых волн с длиной Я определяется выражением [c.110]

В простых металлах длина волны электронов, участвующих в процессах переноса, мала (несколько десятых нм). Эти состояния находятся в узкой области вблизи ферми-поверхности, и их энергия слабо зависит от температуры. Для электронов в отличие от фононов эффективное сечение рассеяния на статических решеточных дефектах практически одинаково для всех электронов. Зто означает, что электрическое сопротивление, обусловленное дефектами, не зависит от температуры, а электронное тепловое сопротивление обратно пропорционально температуре (рассеяние обычно является упругим и приводит к достаточно заметному изменению волнового вектора электрона, которое в равной мере влияет как на электропроводность, так и на теплопроводность).. Расчеты сечений рассеяния на различных типах дефектов применимы для нахождения как электронной теплопроводности, так и электропроводности. Соответствующий вклад в электронное тепловое сопротивление можно найти по электрическому сопротивлению, используя закон ВФЛ эти вычисления здесь, обсуждаться не будут. [c.210]

Переходя в выражении (2-18) от эффективного сечения рассеяния к фактору рассеяния / j,, можем написать [c.55]

Введем функцию распределения (г, о, ) для., каждого квантового состояния г,- удовлетворяющую уравнению Больцмана. Интегралы столкновений записываются через g, X, ) — дифференциальные эффективные сечения рассеяния на углы X, ф индексы i и / обозначают состояния молекул до столкновения, k я I — состояния молекул после столкновения, g — начальную относительную скорость сталкивающихся молекул. [c.68]

Как уже отмечалось выше, контраст изображения, получаемого в электронном микроскопе просвечивающего типа, определяется различием в рассеивающей способности отдельных элементов объекта, которые отличаются либо по толщине — при разного рода искусственных и естественных отпечатках, либо по эффективному сечению рассеяния — при исследовании объектов, находящихся на пленке-подложке или включенных в пленку-отпечаток. Очень часто недостаточный контраст ограничивает возможность использования разрешающей способности, которой практически обладает микроскоп или даже которую дает сам отпечаток, если речь идет о косвенном методе исследования. Несмотря на то, что в объекте могут находиться детали, размер которых несколько превышает разрешаемое микроскопом расстояние, эти детали, вследствие низкого контраста изображения не будут различимы, что субъективно воспринимается нами как уменьшение разрешающей способности микроскопа. [c.97]

Чтобы получить сечение рассеяния неполяризованных нейтронов протонами, нужно иметь в виду, что статистический вес состояния с общим спином, равным единице, в три раза больше веса состояния со спином, равным нулю. Поэтому среднее эффективное сечение рассеяния нейтронов протонами (усреднённое по обоим направлениям спинов) может быть представлено в виде [c.26]

В случае обычных сил эффективное сечение рассеяния равно [c.76]

Мы получим, таким образом, следующую формулу для эффективного сечения рассеяния протонов в интервале углов О, 0-]- с учётом действия ядерных сил [c.88]

Определим полное эффективное сечение рассеяния dg. Интегрируя (20.6) и расширяя пределы интегрирования по у. = kRb от нуля до бесконечности, найдём [c.193]

Перейдём теперь к выводу общей формулы для эффективного сечения рассеяния нейтронов в кристаллах с учётом поглощения и испускания любого числа фононов. [c.395]

Дифференциальное эффективное сечение рассеяния 158 Диффузионная матрица обобщенная 229, 236 [c.290]

Часто процесс рассеяния характеризуют эффективными сечениями рассеяния. Рассмотрим молекулы, пролетающие через кольцо, лежащее между кругами Ь и b- -db в плоскости, перпендикулярной относительной скорости g. Все эти молекулы рассеиваются в интервал углов между х и Х + Х ли в телесный угол [c.17]

В теории рассеяния звуковых волн результат анализа приводит к нескольким функциям, характеризующим рассеяние. Этими функциями являются коэффициенты отражения rj и Гр, рассчитанные по давлению и отнесенные к единице расстояния коэффициент рассеяния S, рассчитанный по интенсивности и отнесенный к одному метру расстояния, и площадь эффективного сечения рассеяния Qj. [c.306]

Исследование рассеяния нейтронов на чистом пара-водороде и на смеси орто- и пара-водорода, взятых в соотношении 3 1, позволило определить отдельно эффективные сечения рассеяния на орто- и пара-водороде. Оказалось, что [c.75]

Квантовая механика позволяет получить зависимость эффективного сечения рассеяния от энергии падающих нейтронов и угла рассеяния, если известен потенциал взаимодействия. [c.76]

Рис. 96. Зависимости эффективных сечений рассеяния пионов на протонах от эффективной массы системы

При выводе Еыражеи1 я для Л использовали величину лл , характеризующую вероятность столкновения движущейся молекулы с другими молекулами, Эгу величину называют эффективным сечением столкновения. В общем случае следует пользоваться понятием эффективного сечения рассеяния частицы Q (столкновение — один из случаев рассеяния). [c.422]

Взаимодействие электронов с колеблющейся решеткой, называемое электрон-фононным рассеянием, сопровождается возбуждением одного из нормальных колебаний решетки. Это означает, что результатом электрон-фонон-ного взаимодействия будет излучение или поглощение фонона. Эффективное сечение рассеяния электронов на колеблющихся атомах определяется квадратом амплитуды колебаний атома и, следовательно, пропорционально температуре Т. Собственное сечение неподвижного атома не оказывает влияния на значение электрон-фононного рассеяния, так как оно учтено в т. [c.457]

Многие важные характеристики точечных дефектов могут быть выражены через фазы 6 . Сюда относятся как эффективное сечение рассеяния электронов а ), так и энергетические характеристики дефекта. Применяя такой метод, Фуми [80] рассмотрел вопрос об определении энергии образования и миграции вакансий в одновалентных [c.106]

Вернемся теперь к прежнему обозначению Р = Р ра,р ра,рр) и вспомним (см. 85), что функция Р содержит четыре -функции, обеспечивающие выполнение законов сохранения энергии и импульса. Выполняя, так же как и в 85, четыре интегрирования, заменяя = = — Аа и выражая функцию ра,р ра,р ) через эффективное сечение рассеяния dOapiqap, в), получим для jai выражение [c.517]

Из приведенных формул следует, что при Nq = idem эффективное сечение рассеяния пропорционально квадрату объема частицы, а эффективное сечение поглощения — объему частицы. j Переходя от числовой концен-трации частиц Л о к их массовой концентрации [л, связанной с Л о [c.51]

Величина носит название эффективного сечения рассеяния для атома данного вещества и определяет рассеяние электронов на этом атоме на угол, больщий апертурного угла а. Очевидно, что в общем случае величиной а,, учитывается как упругое, так и неупругое рассеяние электронов. [c.7]

Допустим, что моноэнергетический пучок у-лучея падает нормально на пластинку толщиной х. Будем считать, что толщина пластинки настолько мала, что рассеяние 7-лучей нроисходит однократно. Обозначим через I (0) интеноивносгь пучка до его попадания на пластинку, а через / (х) интенсивность его после прохождения пластинки. Обозначим через а полное эффективное сечение рассеяния и поглощения у-квантов на 1 атоме. Тогда закон изменения интенсивности пучка будет характеризоваться выражением [c.144]

Измерялось эффективное сечение рассеяния для различных энергий пионного пучка. Если построить зависимость сечения от эффективной массы пион-протонной системы (эффективной массой называется сумма масс покоя и кинетических энергий обоих частиц пиона и протона в системе центра масс), то оказывается что сечение имеет резкий пик около значения эффективной массы, равного примерно 1238 Мэв (рис. 96). [c.242]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...