Фотоэффект нелинейная

Мгновенная мощность излучения в режиме генерации сверхкоротких импульсов примерно в Г/АТ раз больше средней мощности и может достигать значений 10 —10 Вт. Поэтому сверхкороткие импульсы нашли широкое поле применения при исследовании самых разнообразных явлений — многофотонной ионизации атомов и молекул, вынужденного рассеяния, мгновенного нагрева вещества до очень высоких температур и т. п. Рекордно короткая длительность импульса позволила использовать сверхкороткие импульсы для изучения очень быстрых процессов, например, распада возбужденных состояний молекул, происходящего за время 10 —10 с, времени существования эффекта Керра ( 152), инерционности нелинейного фотоэффекта (см. 179) и т. д. [c.815]

Во время слабого освещения фототок при внутреннем фотоэффекте почти пропорционален световому потоку. При больших освещенностях эта зависимость становится нелинейной. Нелинейность световой характеристики объясняется тем, что внутренний фотоэффект сопровождается рядом побочных явлений, среди которых основную роль играет рекомбинация, т. е. возвращение электронов в нормальное состояние. Световые характе- [c.168]

Явление затемнения среды. Это нелинейно-оптическое явление, предполагающее обратимое затемнение первоначально прозрачной среды при облучении ее интенсивным светом, представляет собой не что иное, как многофотонный внутренний фотоэффект. Рассмотрим это явление в приложении к практически важной задаче — растягиванию во времени лазерного импульса. Существуют способы, позволяющие получать лазерные импульсы длительностью, например, 10 с ( гигантские импульсы ). Однако для некоторых задач нужны более длительные импульсы — длительностью 10 —10 с. В подобных случаях можно использовать лазер, генерирующий гигантские импульсы , но при этом принять меры для растягивания таких импульсов во времени (надо реализовать отрицательную обратную связь). [c.230]

К нелинейным эффектам поглощения примыкает и многофотонный фотоэффект. В экспериментах с фокусируемыми лазерными пучками достигаются столь высокие плотности световой энергии, что становятся доступными наблюдению процессы, в которых атом одновременно поглощает до 7—8 фотонов. В результате может произойти фотоионизация атома светом малой частоты, т. е. в интенсивных световых пучках исчезает красная граница фотоэффекта на отдельном атоме. Интересно, что Эйнштейн в работе 1905 г., содержащей вывод основного уравнения фотоэффекта, не исключал принципиальной возможности процессов с участием более чем одного фотона. [c.480]

Второй процесс, который хотя и косвенно, но безусловно имеет отношение к нелинейной ионизации атомов — это нелинейный фотоэффект, как внешний, так и внутренний. [c.292]

Зависимость / от освещенности (световая характеристика) имеет нелинейный характер. Нелинейность увеличивается с ростом Ф (рис. 3). В отличие от фотоэлементов с внешним фотоэффектом, Ф. с а. с. под действием излучения вырабатывают собств. эдс, т. е. являются преобразователями лучистой энергии в электрическую. [c.363]

Фотоэлектрический эффект представляет собой, по существу, нелинейный процесс с квадратичной характеристикой измеряемый фототок пропорционален квадрату напряженности поля. Значительный интерес представляет нахождение частотной характеристики фотоэффекта. Если иа светочувствительное вещество падают две световые волны с частотами М1 и сог, то возникает вопрос, какова будет компонента фототока на частоте 0)1 — М2 Определяющим фактором в этом случае является однородное время затухания т возбужденного электронного состояния, и частотная характеристика большого класса явлений, связанных с фотоэлектричеством и фотопроводимостью, ведет себя как [1 -Ь (м1 — -С02)2т2]- / [1-3]. [c.257]

Оптические квантовые генераторы оказали и, несомненно, будут оказывать в дальнейшем значительное влияние на развитие оптики. Изучение свойств самих лазеров существенно обогатили наши сведения о дифракционных и интерференционных явлениях (см. 228—230). Распространение мощного излучения, испущенного оптическим квантовым генератором, сопровождается так называемыми нелинейными явлениями. Некоторые из них — вынужденное рассеяние Мандельштама — Бриллюэна, вынужденное рассеяние крыла линии Рэлея и вынужденное температурное рассеяние — описаны в главе XXIX выше упоминались также многофотонное поглощение и многофотонная ионизация (см. 157), зависимость коэффициента поглощения от интенсивности света (см. 157), нелинейный или многофотонный фотоэффект (см. 179), многофотонное возбуждение и диссоциация молекул (см. 189), эффект Керра, обусловленный электрическим полем света (см. 152) сведения о других будут изложены в 224 и в гл. ХК1. Совокупность нелинейных явлений составляет содержание нелинейной оптики и нелинейной спектроскопии, которые сформировались в 60-е годы и продолжают быстро развиваться. [c.770]

Напомним, что причину нелинейных явлений Вавилов усматривал в изменении числа молекул или атомов, способных погло-ш,ать свет, т. е. изменений, обусловленных переходом атомов и молекул в возбужденное состояние и конечной длительностью пребывания в этих состояниях. Помимо указанной, к нелинейным явлениям приводит и ряд других причин часть из них будет рас-с.мотрена ниже. В соответствии с этим и совокупность нелинейных явлений, обнаруженных при исследовании распространения лазерного излучения, оказалась еще более многообразной. Некоторые из них — вынужденное рассеяние Ман,дельштама — Бриллюэна, многофотонное поглощение и ионизация (см. 157), нелинейный фотоэффект ( 179) — описаны выше. В данной главе рассмотрены явления, сводящиеся, в общих чертах, к изменению направления распространения и спектрального состава излучения. [c.820]

Отметим, что многие вопросу физики взаимодействия света с веществом удается достаточно глубоко проанализировать на основе полуклассического подхода. В качестве примера укажем вынужденное испускание света, резонансную флуоресценцию, нелинейно-оптические явления. Даже такое сугубо квантовое явление, как фотоэффект, можно, оказывается, неплохо описать на полуклассическом уровне. В связи с 9ТИМ иногда высказывается мнение, что при рассмотрении взаимодействия света с веществом квантование светового поля, по сути дела, не обязательно — достаточно проквантовать только вещество. Такую точку зрения надо признать слишком категоричной. Отдавая должное большим возможностям полуклассического подхода, не следует их переоценивать. По самой своей сути этот подход внутренне непоследователен— вещество и поле рассматривают здесь на разных уровнях. Ясно, что наиболее последовательным и глубоким с физической точки зрения является подход, при котором квантуются как вещество, так и излучение. Именно при таком подходе можно наиболее глубоко исследовать физическую природу света, а значит, и физику процессов взаимодействия света е веществом. [c.4]

Наиб, распространение среди Ф. с внепг фотоэффектом получили вакуумные Ф. (ВФ) с сурьмяно-цсзиееым, многощелочным и кислородно-серебряно-цсзиевым фотокатодами. Применение газонаполненных Ф. ограничено из-за недостаточной стабильности приборов и нелинейности их световой характеристики — зависимости фототока от падающего светового потока. [c.368]

Это утверждение справедливо при ие слишком большой иитеисивиости падающего света. В 1967 г. был обнаружен миогофотонный (нелинейный) фотоэффект в металлах под действием сверхкоротких импульсов лазерного излучения. [c.458]

Закапчивая изложение сведений относительно нелинейной ионизации, необходимо отметить, что выше либо объект ионизации не конкретизировался, либо шла речь об атомах. Между тем, наблюдались процессы нелинейной иопизацип различных молекул [18] (лекция 7), отрицательных [19] и ноложите.тьных атомных ионов, а также нелинейный внешний фотоэффект из [c.66]

Прежде чем обратиться к краткому изложению деталей нелинейного процесса ионизации атомов, необходимо сопоставить сам факт существования многофотонных процессов с основными квантовыми законами, определяющими взаимодействие света с атомом. Речь идет о законе Эйнштейна для фотоэффекта и вmopoJM постулате Н. Бора. [c.13]

Внешний нелинейный фотоэффект из поверхности металла в вакуум, возникающий под действием лазерного излучения, был впервые зарегистрирован в работе [ПЛЗ], и в дальнейшем детально исследован в последующих работах тех же авторов. Нелинейный фотоэффект наблюдался в условиях, когда величина параметра адиабатичностн 7 > 1. Соответственно процесс ионизации носил многофотонный характер, и величина фототока степенным образом зависела от интенсивности лазерного излучения J r j при показателе степени К = (yi/ + 1), где А — работа выхода электрона из поверхности металла. Подробное изложение исследований нелинейного внешнего фотоэффекта содержится в обзоре [11 Л4 [c.292]

Оптические воздействия обусловливают механический эффект — световое давление тепловой эффект, выражающийся в изменении температуры среды в результате интегрального или селективного поглощения световой энергии оптические эффекты — интерференцию, изменения поляризации, спектральных и пространственных характеристик светового излучения (фотолюминесценцию, дифракцию, рэлеевское и комбинационное рассеяния), дисперсию электромагнитных волн, нелинейные оптические эффекты, эффект Мандельштамма—Бриллюена (возникновение дублета при рассеянии монохроматического света). Возможно, получат аналитическое применение такие электрические эффекты, как внутренний фотоэффект [7 = = /(Ф)], внешний фотоэлектрический эффект (зависимость ЭДС от Ф), фотодиффузионный эс ект Дембера [ЭДС = / (Д , Др, Ф) ], изменение диэлектрической проницаемости под действием света и др. [c.31]

Фотоэлементы с внутренним фотоэффектом — фотосопротивления — имеют высокую чувствительность в видимой части спектра и инфракрасных лучах. Недостатки фотосопротивлений нелинейность их характеристик, инерционность, зависимость от температуры, нестабильность и значительный темновой ток. [c.147]

К нелинейным эффектам поглощения примыкает и миогофотонпый фотоэффект. В сфокусированных лазерных пучках возможно одновременное поглощение до 7-8 фотонов. В результате происходит фотоионизация атомов длинноволновым излучением и смещается красная граница фотоэффекта. [c.279]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...