Промежуточное состояние виртуальное

Поляритон 39, 265, 378 Поляритонная волна 384 Принцип соответствия 167 -представление 154, 171 Пробного импульса метод 403, 444 Промежуточная зона 333 Промежуточное состояние виртуальное 352 [c.511]

Отметим, что результат (10.1.18) описывает интерференцию амплитуд вероятностей переходов (см. 5.1). Результирующая амплитуда перехода является суммой амплитуд переходов через различные промежуточные состояния. Невозможность обнаружения микрообъекта в том или ином промежуточном состоянии обусловливает неразличимость альтернатив и позволяет говорить о промежуточных состояниях как о виртуальных. [c.245]

Напомним также, что условие сохранения энергии применимо лишь к начальному и конечному состояниям. Для отдельных же переходов через промежуточные состояния условие сохранения энергии неприменимо, поскольку эти состояния являются виртуальными. Иными словами, lFj= = Wi, но равно как и W.2 =W . [c.278]

Здесь производится (п—1)-кратное суммирование по собственным состояниям (< /> свободной системы, которые в данном случае следует рассматривать как виртуальные промежуточные состояния. Таким образом, вероятность (/) зависит от 2п-кратных произведений [c.185]

В качестве оператора взаимодействия выберем оператор —d.E. и, кроме того, как и при выводе уравнения (2.22-5), исключим резонанс энергий между состоянием Se) и одним из виртуальных промежуточных состояний. При этих предпосылках теория возмущений второго порядка приводит [по аналогии с уравнением (2.22-9)] к вероятности перехода при нормальном эффекте комбинационного рассеяния [c.353]

Во втором подходе считается, что электронное возбуждение представляет собой виртуальный экситон. Такой подход можно назвать экситонным описанием. Здесь электрон и дырка в промежуточном состоянии движутся в кулоновском поле, создаваемом зарядом противоположного знака, и поэтому могут находиться в связанном экситонном состоянии. [c.63]

Это дает для у = —а и г + а = Я, —ц типичные члены от добавки второго порядка теории возмущений, если разность энергий Е,— о добавить как знаменатель и произвести суммирование по всем (виртуальным) промежуточным состояниям. Добавки более высоких порядков могут быть легко сконструированы с помощью дальнейших диаграмм. [c.57]

На рис. 93 еще раз изображен процесс взаимодействия. При этом рассмотрены две равносильные возможности переход виртуального фонона q от электрона к к электрону к и переход виртуального фонона —q от электрона к к. электрону к. Тогда оба возможных виртуальных промежуточных состояния [c.316]

В каждом канале реакции в новом смысле свойства, присущие разным каналам рассеяния, характеризуются внутренними энергиями фрагментов. Если в задаче трех частиц взаимодействие 1 12 приводит к появлению двух связанных состояний частиц 1 и 2, то канал реакции а состоит из двух отдельных каналов рассеяния. Состояния, в которых взаимодействующие посредством К12 частицы 1 и 2 не связаны, соответствуют континууму. Как правило, последние состояния в канал а явно не входят мы рассматриваем их только в связи с новым каналом реакции, состоящим из трех фрагментов. В задаче трех частиц для этого последнего канала реакции следует считать На = Яо-При необходимости же учета виртуальных, или промежуточных, состояний не всегда удается избежать включения непрерывного спектра в каналах перестройки. [c.456]

Следующие члены борновского ряда соответствуют виртуальным процессам многократного рассеяния, при которых падающее излучение переходит в конечное состояние через одно или несколько промежуточных состояний, описываемых плоскими волнами и соответствующих произвольным значениям энергии. Однако при постановке дифракционных опытов умышленно избегают реальных процессов многократного рассеяния, ибо они лишь размазывают искомую информацию относительно функции 11 (К) (см. [2.45] и [1, 2]) в таких условиях справедливо борновское приближение, описываемое формулой (4.2). [c.151]

Отметим еще раз, что входящие в (10.2.16) и (10.2.17) суммы т k и k соответствуют суммированию по промежуточным виртуальным состояниям микросистемы. [c.250]

Непрямой переход происходит через промежуточные (виртуальные) состояния. При этом возможны две физически неразличимые альтернативы. [c.286]

Виртуальное состояние—состояние квантовой системы, используемое в качестве одного из промежуточных при рассмотрении реакции методами теории возмущений. [c.265]

Рис. 44. Виртуальные квантовые переходы через промежуточное энергетическое состояние при комбинационном рассеянии света а — образование красного сателлита б — образование фиолетового сателлита

В дальнейшем нас будут интересовать двухступенчатые процессы. На одной ступени электрон меняет свое состояние в результате поглощения фотона, на другой — в результате поглощения или испускания фонона. Промежуточное состоянне — виртуальное. Оно протекает в столь короткий промежуток времени, что для него не должен выполняться закон сохранения энергии. Только для полного процесса энергия сохраняется. В противоположность этому, закон сохранения импульса должен выполняться для каждой ступени в отдельности. [c.270]

В низшем порядке теории возмущений квантовой электродинамики процесс (1) описывается аннигиляцион-Еой Фейнмана диаграммой с виртуальным фотоном у (см. Виртуальные частицы) в промежуточном состоянии (рис., а). Процесс (2) происходит также через виртуальный фотон (рис., б) по совр. представлениям, в этом случае у переходит в пару быстрых кварка q) и анти-иварка (д) (рис., в), к-рые, испуская при взаимодейст-вив с вакуумом кары кварк-аптикварк, превращаются в адроны При высоких энергиях столкновения образующиеся адроны сохраняют направление движения первичных кварка и антикварка, и в конечном состоянии наблюдаются две адронные струи. Сечение таких процессов уменьшается обратно пропорционально квад- [c.85]

ВИРТУАЛЬНЫЕ СОСТОЯНИЯ в квантовой теории — короткоживущие промежуточные состояния микросистемы, в к-рых нарушается обычная связь между эпергией, импульсом и массой системы (см. Виртуальные частицы). Обычно возникают при столк-новеииях микрочастиц,. Напр., при столкновении электрона с позитроном пара е+с аннигилирует в адроны через виртуальный у-квант. г. я. Мякишев, [c.282]

Рис. 1. Диаграммы Фейнмана Д.ЧЯ Комптона эффекта е, V и е, V — элентрон и фотон соот- ветственно начальном и конечном состошшях е — виртуальный электрон в промежуточном состоянии.

При возникновении квазиконтинз ума ридберговских состояний открывается канал, конкурирующий с каналом фотоионизации из фиксированного ридберговского состояния - многофотонные рамановские переходы через виртуальные промежуточные состояния в квазиконтинууме ридберговских СОСТОЯНИЙ. Это — трехфотонные переходы типа п Е п Е, пятифотонные переходы типа п Е п Е п" Е, и т.д. (рис. 10.7). При этом полная вероятность перехода электрона в непре- [c.271]

В чисто квантовой теории мы исходим из гамильтониана. Он слагается из гамильтониана полевых мод, гамильтониана активных атомов и гамильтониана взаимодействия этих двух подсистем. Как мы знае.м, двухфотонное поглощение может происходить следующим образом. Сначала электрон виртуально переводится из состояния 1 в промежуточное состояние с поглощением одного фотона, а при втором виртуальном поглощении следующего фотона электрон переходит из промежуточного состояния в конечное состояние 2. Вместо того чтобы явно рассматривать эти отдельные виртуальные процессы, мы можем исходить прямо из феноменологического гамильтониана, который описывает двухфотонное поглощение (или испускание) вместе с соответствующим электронным переходом. Явное выражение для гамильтониана мы получим в следующем разделе. [c.316]

В предыдущем пункте, имеет недостаток, состоящий в том, что электронные состояния описывались блоховскими функциями. Блоховские функции соответствуют одночастичным состояниям, которые с точки зрения теории многих частиц являются невзаимодействующими. Точнее, электрон и дырка в виртуальном промежуточном состоянии, описываемом блоховскими функциями, не взаимодействуют между собой. Известно, однако, что на само.м деле электрон взаимодействует с дыркой посредство м экранированного кулоновского взаимодействия. Возникающие при учете этого взаимодействия состояния соответствуют эксн-тонным состояниям системы. Другими словами, для нахождения правильного полного набора состояний электронной системы необходимо учитывать взаимодействие между электронами и дырками. Поэтому теорию, изложенную в п. г, следует переформулировать на экситонной основе. Оказывается, что необходимые формальные изменения в теории сравнительно невелики. Тем не менее при переходе к экситонному описанию возникают некоторые весьма важные качественные изменения результатов именно их мы и обсудим, во всяком случае в той части, в которой они относятся к предсказаниям для стоксовой компоненты однофононного спонтанного комбинационного рассеяния света. [c.89]

Для виртуального перехода действует закон сохранения импульса, он, как и правила отбора для перехода, определяется матричными элементами Я и Я +. Промежуточное состояние т короткоживущее, и это приводит к тому, что закон сохранения энергии при виртуальном переходе не выполняется. Действительно, 5-функция в формуле (3.87) определяет закон сохранения энергии только для реального перехода г -> /. На рис. 22, б и в показаны возможные виртуальные переходы с промежуточным состоянием т в пределах той же подзоны. В случае (б) m = I, в случае (в) т = f (с точностью до волнового вектора фотона). Как мы уже знаем, матричный элемент внутриподзонного оптического перехода отличен от нуля только для света, поляризованного в плоскости слоя, следовательно, и весь реальный процесс в этих случаях подчиняется этому же правилу отбора e OZ. Однако промежуточное состояние может находиться и в другой подзоне, как показано на рис. 22, гид. Действительно, закон сохранения импульса для таких оптических переходов выполнен — переходы прямые. [c.75]

Комбинационное рассеяние можно рассматривать как неупругое взаимодействие фотона йсо с молекулой, находящейся на начальном энергетическом уровне (рис. 6.3). В результате взаимодействия появляется фотон йозр с меньшей (или большей) энергией, а молекула оказывается соответственно на более высоком (или низком) энергетическом уровне /. Разность энергий / — / может быть энергией электронного, колебательного или вращательного возбуждения молекулы. В схеме, приведенной на рис. 6.3, промежуточное состояние системы = + в процессе рассеяния рассматривают как виртуальный уровень. Если виртуальный уровень совпадает с одним из энергетических уровней молекулы, то такая ситуация характеризуется как резонансное комбинационное рассеяние . [c.155]

Жутки времени, что, вследствие неопределенности энергия — время, сохранение энергии справедливо только для начального и конечного состояний. Такие промежуточные состояния называются виртуальными. Существенны еще три процесса второго порядка, представленные дальше на графиках рис. 57. Виртуальное испускание и обратное поглощение фононов электронами означает перенормировку массы электрона при электрон-фоионном взаимодействии. Электрон тянет за собой облако виртуальных фононов. [c.194]

И в этом случае имеются различные возможности. Во-первых, фонон может быть испущен (стоксовское рассеяние). Тогда энергия вторичного фотона уменьшается. В другом случае (антисток-совское рассеяние) его энергия увеличивается. В каждом из случаев суммарный процесс может быть единичным процессом более высокого порядка или состоять из отдельных процессов с виртуальными, промежуточными состояниями. Эти возможности будут рассмотрены в 79. [c.303]

На рис. 88 даны диаграммы двухфононных процессов. При этом мы не решили, содержит ли этот трехквантовый процесс, как процесс взаимодействия более высокого порядка, виртуальные, промежуточные состояния. Примером являлось бы образование фотоном виртуальной электронно-дырочной пары, с дальнейшим образованием электроном или дыркой фонона q и следующей за этим рекомбинацией пары с образованием второго фонона — [c.308]

Следует иметь в виду, что, поскольку выражение (3.158) получено с помощью квантовой теории возмущений, суммирование появляется в разультате разложения возмущенной волновой функции в бесконечный ряд по невозмущенным волновым функциям, при этом и появляются члены, которые можно интерпретировать как переходы с участием промежуточных состояний, называемых виртуальными [81]. Хотя с использованием выражения (3.158) и были выполнены расчеты для Нг, широкое применение этого выражения затруднено из-за недостатка информации о величине и знаке всех возможных членов, которые могут давать вклад, а также ввиду возможной интерференции членов, в общем случае имеющих различные фазы [81,82]. [c.119]

Заметим, что суммой (12.2.17) не исчерпывается в данном случае вопрос об интерференции амплитуд. Прежде чем переходить к вероятности процесса, надо выполнить еще одно суммирование — просуммировать по промежуточным виртуальным k- и п-состояниям. Йначе говорЯ( надо сначала получить затем переходить к квад- [c.283]

В фейнмановой технике каждое поле г (ж) характеризуется своей п р и ч и н н о ii функцией Грина пропагатором или функг пей распространения), (х—у), изображаемо на диаграммах линией, а каждое взаимодействие — константой связи и матричным множителем из соответствующего слагаемого в Li i, изображаемых на диаграмме вершиной. Популярность техники диаграмм Фейнмана, помимо простоты использования, обусловлена их наглядностью. Диаграммы позволяют как бы воочию представить процессы распространения (лин1П1) и взаимопревращения (вершины) частиц — реальных в нач. и конечных состояниях и виртуальных в промежуточных (на внутренних линиях). [c.303]

Смотреть страницы где упоминается термин Промежуточное состояние виртуальное : [c.371] [c.277] [c.282] [c.318] [c.388] [c.636] [c.81] [c.193] [c.352] [c.466] [c.74] [c.214] [c.263] [c.271] [c.346] [c.118] [c.78] [c.222] [c.275] [c.372] [c.56]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...