Резерфорда формула

Резерфорда формула 162 Резонанс 206 Рейнольдса число 246 Реология 242 [c.344]

РЕДЖЕ МЕТОД— РЕЗЕРФОРДА ФОРМУЛА [c.391]

Эта формула широко известна и применяется в атомной и ядерной физике под названием формулы Резерфорда. Формула подтверждается экспериментально, что говорит о правомерности применения классической механики к данному случаю рассеяния. Однако это отнюдь не свидетельствует о применимости классической механики к микромиру вообще. Можно, например, решить задачу о движении электрона в кулоновском поле притяжения к ядру. При этом придем к результатам, вполне аналогичным полученным для движения планет в поле гравитационного притяжения Солнца. Электрон будет двигаться по эллипсу, в параметры которого вместо G войдет константа k (см. 28). Но такие выводы, как будет показано далее, в части IV курса,—в резком противоречии с опытом. В микромире классическая механика имеет весьма ограниченное применение и заменяется квантовой механикой. [c.242]

Формула (57) носит название формулы Резерфорда ). [c.95]

Формула Резерфорда Предположим, что 1) на отталкиваю- [c.161]

О и формулы Резерфорда для числа а-частнц, рассеянных под углом [c.78]

Каждая из содержащихся в формуле Резерфорда (III.4) зависимостей (зависимость dn от 0, Z, Mv ) может быть подвергнута экспериментальной проверке. Из формулы (1И.4) следует, что [c.80]

Формула Резерфорда (III.4) позволяет по числу отклоненных а-частиц в определенный телесный угол dn и числу N определить величину заряда ядра атома Ze, поскольку все остальные величины могут быть измерены. [c.80]

В строгом соответствии с формулой Резерфорда (П1.4). [c.88]

Пока энергия а-частицы (й ) мала, частица не может преодолеть силу кулоновского отталкивания и достигнуть области действия ядерных сил (рис. 30). В этом случае рассеяние происходит в строгом соответствии с формулой Резерфорда (И 1.4). С увеличением энергии а-частица при некотором значении (( пред)- достигает области начала действия ядерных сил и в рассеянии появляется аномалия — отклонение от формулы Резерфорда. [c.88]

Выражение (19.23) представляет собой хорошо известную формулу Резерфорда, полученную им в 1911 г. В частном случае, когда 2 = 2, формула (19.23) переходит в равенство [c.223]

Формула (19.24) была использована Резерфордом для объяснения опытов по рассеянию а-частиц. Напомним, что в этих опытах для некоторых случаев рассеяния а-частиц получались очень большие (до 180°) углы, которые нельзя было объяснить на основе модели атома с размазанным положительным электрическим зарядом. Формула (19.24) была получена Резерфордом на базе ядерной модели атома и может быть проверена экспериментально, так как в нее входят только экспериментально измеримые величины. Так, при рассеянии пучка а-частиц с данной интенсивностью N и скоростью v на ядрах некоторой определен- [c.223]

Формула Резерфорда может быть использована для определения в прямом опыте заряда атомного ядра Z. Напомним, что идентификация заряда ядра с порядковым номером элемента в периодической системе была произведена при помощи закона Мозли. Этот способ дает точные результаты, однако он не является прямым. Формула Резерфорда позволяет сравнить величину заряда ядра Z с величиной непосредственно вызываемого им отклонения 9. Экспериментально удобнее сравнивать количество N падающих а-частиц с числом dN рассеянных а-частиц лод заданным углом 9. Тогда [c.224]

В гл. IV в основном рассматриваются упругие и неупругие процессы, происходящие под действием электромагнитного взаимодействия. Частным случаем упругого электромагнитного взаимодействия является кулоновское рассеяние а-частиц на атомных ядрах, которое описывается формулой Резерфорда / Zz6 2 [c.254]

Пособие написано в соответствии с программой по курсу общей физики для педагогических институтов. В книгу включены и некоторые внепрограммные вопросы гравитационное поле, столкновение частиц (формула Резерфорда), основы космонавтики (движение тел с переменкой массой). Существенно расширен материал в таких разделах, как колебания и волны, акустика. [c.2]

Это соотношение получило название формулы Резерфорда. [c.128]

Формула Резерфорда. Точечные заряды взаимодействуют по закону Кулона. Поэтому прежде всего необходимо рассмотреть теорию рассеяния на силовом кулоновском центре. [c.81]

Формула (14.8) называется формулой Резерфорда. С ее помощью Резерфорд проанализировал результаты СВОИ.Х опытов по рассеянию а-час-тиц на атомах и установил структуру атомов. [c.83]

Формула (2.27) отличается от формулы (2.1) Резерфорда множителями os ( /2) и форм-фактором F (q ), определенным в (2.24). Первый множитель возникает из того, что электрон является релятивистским, второй — из-за конечных размеров ядра для точечного ядра Fg(q ) = 1. Определив непосредственно из эксперимента по рассеянию форм-фактор F q ), можно обратным преобразованием Фурье найти радиальную зависимость плотности р (г) распределения заряда. [c.56]

Задача о рассеянии заряженных частиц заряженными центрами была впервые решена Резерфордом при исследовании рассеяния а-частиц ядрами химических элементов. Формула, полученная Резерфордом для X, при рассеянии электронов на ионах примеси имеет следующий вид [c.185]

В 1911 году Резерфорд предлагает ядерную модель атома, которую затем теоретически обосновал молодой датчанин Нильс Бор. В 1920—1922 годах были осуществлены первые ядерные превращения. В 1920 году Фредерик Астон предложил объяснение того, откуда в ядре атома появляется огромная энергия. В основу своего объяснения он положил формулу Эйнштейна, связывающую массу и энергию. [c.201]

В аерелятивистском пределе у- 1, Р<1, v — р т это выражение переходит в Резерфорда формулу с учётом обменного езаи содействия (из-за тождественности электронов) в борновском приближении [Н. Ф. Мотт (N. F. Mott), 1930]. [c.95]

РЕЗЕРФОРДА ФОРМУЛА ф-ла для дифференциального эффективного сечения рассеяния da бесспиновых заряженных частиц па неподвижном заряде (с бесконечной массой и также без спина) (см. Рассеяния теория) получена из ур-пий классич. механики Э. Резерфордом (Rutherford) для случая рассеяния а-частиц атомными ядрами. Т. к., кроме электроста- [c.391]

Рассеяние частиц в кулоновом поле. Формула Резерфорда. Рассмотрим инфинитное движение точки массы т, которая движется в кулоновом центральном поле из бесконечности, имея в бесконечности скорость (рис. II1.9) и, следовательно, энергию [c.93]

Вводя коэффициент a = eie2/mi, получим формулу Резерфорда [c.162]

Так как экспериментальному измерению поддаются величины п и dN dNlh = da), то формула Резерфорда применяется для оценки результатО В опытов по рассеянию частиц отталкивающими центрами. [c.162]

Вывод формулы Резерфорда сделан в предположении, что т М. Тогда рассмотрение производится особенно просто, так как а-частица при столкновении практически не меняет своей энергии р = onst), а рассеивающее тяжелое ядро не сдвигается. В этом случае анализ удобно производить в л. с. к. [c.225]

Анализируя затруднения модели Резерфорда, ученые обратили внимание на еще одан непонятный факт. Электроны, вращающиеся вокруг ядра, должны излучать с частотой, равной частоте их обращения. Но при падении электрона на ядро радиус орбиты электронов уменьшается, частота вращения возрастает, следовательно, спектр излучения резерфордовского атома должен был бы быть непрерывным. Между тем многочисленные исследования спектров различных атомов показывали, что они представляют совокупность дискретных линий, характерных для каждого атома (рис. 48). Этот своеобразный паспорт атомов составляет основу для химического анализа различных веществ. Были и первые попытки найти определенные закономерности в расположении спектральных линий. В 1885 г. швейцарский ученый И. Бальмер установил, что длины волн, соответствующих некоторым линиям спектра водорода, образуют серию, которая хорошо описывается с помощью формулы [c.163]

Опыты Резерфорда. Для своих опытов Резерфорд воспользовался а-час-тицами, которые вылетают из атомов радиоактивных элементов. Альфа-час-тица является ядром атома гелия, i. е. несет с собой положительный заряд 2е и имеет массу, равную примерно четырем массам протона. Поэтому для анализа рассеяния а-частиц можно воспользоваться формулой (14.8) с Z, = 2. Масса атомов, на которых рассеиваются а-частицы, предполагается много большей массы а-частиц. Однако от этого ограничения легко освободиться, если под массой в формуле (14.7) понимать приведен- [c.83]

Формула Резерфорда. Приближение Борна можно использовать для нахождения рассеяния частиц куло-новским центром (см. 14). Потенциальная энергия а-частица, заряд которой 2е, в поле ядра номера Z имеет вид [c.237]

Приведение задачи о рассеянии к лабораторной системе координат. В предыдущем параграфе мы рассматривали рассеяние частиц в поле неподвижного заряда, т. е. изучали движение одной точки. На практике, однако, в этом процессе всегда участвуют два взаимодействуюш,их тела, например в опыте Резерфорда мы имеем а-частицу и атомное ядро. При. этом вторая частица не является неподвижной, а перемещается в результате взаимодействия с первой. Но мы знаем, что задачу о движении двух тел, находящихся под действием центральной силы взаимного притяжения или отталкивания, можно свести к задаче о движении одного тела. Поэтому может показаться, что единственная поправка, которую нам надлежит сделать, состоит в замене массы т на приведенную массу ц. Однако в действительности вопрос этот не так прост. Дело в том, что измеряемый в лабораторных условиях угол рассеяния (мы обозначим его через ) есть угол между конечным и начальным направлениями движения частицы ). В то же время угол 0, вычисляемый по формулам соответствующей задачи для одного тела, есть угол между конечным и начальным направлением [c.101]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...