Атомный остаток

Атомный остаток (атомный остов) — часть атома, остающаяся при исключен.ии электронов, находящихся на внешних оболочках. [c.265]

В атомах щелочных металлов внещний (валентный) электрон связан с ядром значительно слабее, чем остальные (внутренние) электроны, которые образуют с ядром компактный комплекс, называемый атомным остатком. Излучение и поглощение света атомами щелочных металлов связаны с переходами только внешнего ( оптического ) электрона электроны же атомного остатка в переходах не участвуют. Таким образом, атомы щелочных металлов по строению электронной оболочки приближаются к одноэлектронным системам, причем роль ядра у них играет атомный остаток. Поле, создаваемое атомным остатком, является сферически симметричным. На больших расстояниях г от атомного остатка потенциальная энергия оптического электрона равна [c.53]

Здесь п — эффективное квантовое число п = п-(-А, где п — истинное главное квантовое число (целое), а А — дробная поправка, называемая квантовым дефектом. Квантовый дефект выражает отличие уровней энергии щелочных элементов от уровней одноэлектронной системы с зарядом ядра, равным Еав. Атомный остаток сильнее притягивает оптический электрон, чем точечный заряд величины Zae. Поэтому в щелочных элементах уровни энергии располагаются глубже, чем уровни с тем же п в водородном атоме (энергия уровней уменьшается). Это означает, что п ап и А<0, т. е. квантовые дефекты уровней всегда отрицательны. Величина А сильно зависит от значения квантового числа I уровня. Макси- [c.54]

Первый член, зависящий от г, имеет вид кулоновской силы, причем г есть расстояние центра тяжести электрона от центра сферической системы (такой системой может быть, например, атомный остаток). Второй, постоянный член отображает силу, определяющую равновесное расстояние г = Р. При разложении по смещению X = = г — Н центра тяжести отсюда получим для силовой постоянной [c.112]

Атомный остаток 84, 95 Атомом обмен 181 [c.543]

Рассмотрим сильно возбужденный атом как водородоподобную систему оптический электрон (которым является один из внешних валентных электронов) движется по большой орбите в поле ядра и остальных электронов. Если размеры этой системы зарядов, образующих атомный остаток , невелики по сравнению с размерами орбиты оптического электрона, что как раз и имеет место в случае больших возбуждений [c.234]

В то же время было известно, что при еще большем возбуждении из атомов начинают вылетать электроны, заряженные отрицательно и имеющие ничтожную (- 10- от массы атома), массу, оставляя положительно заряженный атомный остаток . Таким образом, можно было думать, что атом состоит из положительно заряженного атомного остатка , несущего всю массу,, и вкрапленных в него, как изюм в калорийную булочку, отрицательно заряженных электронов, и было бы вполне естественно допустить, что электроны связаны с остатком квазиупругим образом и при возбуждении атома начинают совершать колебания, что и приводит к излучению света по формулам, получен- [c.318]

При диссоциации молекул солей, кислот и щелочей в водных растворах металлы и водород приобретают положительный заряд,, т. е. становятся катионами, а кислотный или щелочный остаток (группа атомов или один атом) приобретают отрицательный заряд т. е. становятся анионами. Электрический заряд катионов обозначают точкой или знаком плюс, например Na К , Ni", Fe" или Na+ К+, Ni++, Fe+++, электрический заряд анионов соответственно обозначают штрихом или знаком минус, например СГ, NO3, SO/, РО/",, или С1-, NO3-, SO4—, РО4---. Число штрихов или точек показывает число зарядов, которыми обладает атомный ион, и одновременно соответствует химической валентности данного иона. Таким об- разом, диссоциацию молекулы на ионы можно выразить следующим образом [c.5]

Тем самым электромагнитное поле воспринимается всеми электронами приблизительно в одной фазе, и все электронное облако взаимодействует с фотоном. Передача энергии к внешнему электрону специфически задерживается потому, что атомный остаток [c.150]

С другой стороны, в 1912 г. РЕЗЕРФОРД, проводя опыты по расеянию а-частиц на атомах и сравнивая их результаты с выведенной им формулой Резерфорда для эффективного сечения рассеяния в кулоновом поле, установил, что атомный остаток отнюдь не занимает всего атома (- 10 см), а сосредоточен в области, не большей 10 —10" см, т.е. не большей, чем размеры электрона . В заключение своей работы Резерфорд выдвинул для объяснения очень больших ( 10 см), с точки зрения этих результатов размеров всего атома ту гипотезу, что, возможно, атом устроен аналогично планетной системе, в которой электроны обращаются вокруг ядра подобно планетам, обращающимся вокруг солнца, и все материальные составные части занимают еще меньшую долю совокупного пространства [c.319]

В 1895 г. английский физик Дж. Дж. Томсон открыл первую элементарную частицу—электрон. Открытие электрона явилось результатом подробного изучения природы катодных лучей, которые оказались потоком частиц с отрицательным электрическим зарядом, равным 4,8 10 ° СГСЭ и массой 9,1-10 г, т.е. в 1837 раз меньшей, чем масса самого легкого атома (водорода). При этом во всех вариантах опыта с катодными лучами (разные материалы электродов, различный газ и др.) рбразующиеся частицы имели одинаковые массу и заряд. Исследование некоторых других явлений (электролиз, электронная эмиссия и др.) привело к аналогичному результату в составе всех атомов содержатся в разном количестве тождественные элементарные частицы, которые при известных условиях могут отделяться от атомов. Так как атомы электрически нейтральны, то атомный остаток (ион) имеет положительный заряд, равный по значению заряду всех отделившихся электронов. Открытие электрона привело к большому успеху в развитии представлений о веществе. В частности, была развита электронная теория металлов было получено естественное объяснение для химических сил сцепления атомов в молекуле (электрическое притяжение между электронами и положительными ионами). [c.130]

Общая коррозия. Размеры и уровень общей коррозии конструкционных материалов активной зоны реактора и всех участков первого контура (в двух контурных электростанциях), а также всего пароводяного тракта одноконтурных атомных электростанций должны обеспечивать содержание продуктов коррозии (сухой остаток) в воде, при заданной продувке, на уровень 0,4 мг1л в кипящем реакторе и 1,0 мг1л в некипящем. Добавление в реактор воды высокой чистоты необходимо в данном случае для предупреждения накипи и радиоактивности. [c.285]

Массивные звёзды (Л/>10 Mq) проходят эволюц. путь горения вплоть до образования звёздного ядра из самого стабильного (макс. энергия связи на нуклон) элемента Fe. В таком ядре выделение ядерной энергии невозможно, рост давления не компенсирует рост сил тяготения при росте плотности и медленное квазистатич. сжатие сменяется быстрым коллапсом—происходит потеря гидродинамич. устойчивости и взрыв сверхновой звезды. При быстром сжатии до плотности р, близкой к плотности вещества в атомном ядре, выделяется огромное кол-во гравитац. энергии — в ss20 раз больше, чем за всё время ядерной эволюции, длящейся десятки млн. лет. Подавляющая часть этой энергии уносится нейтрино. После взрыва и сброса оболочки образуется остаток в виде ней тронной звезды — второй тип мёртвых звёзд. [c.488]

Тем не менее это отличие обязано главным образом (может быть, и полностью, но во всяком случае в большей части) побочному явлению. Ксенон имеет атомный вес 130, т. е. гораздо больший, чем нейтрон, атомный вес которого 1, тем не менее отношение весов пе бесконечно. Если бы отношение двух масс было бесконечно, надо было бы рассматривать столкновение как процесс, в котором атом ксенона неподвижен, а нейтрон от пего отскакивает. В действительности же в этом столкновении слегка движется центр тяжести. Поэтому надо путем весьма элементарного вычисления отнести столкновение к центру тяжести обеих частиц. Если так сделать, то окажется, что искомое отношение должно было бы равняться 1,022, что весьма близко к наблюденной величине. Таким образом, если вычесть из экспериментального отношения 1,022, то остаток, обязанный искомому эффекту, а не другим малым поправкам, окажется весьма малым. Вероятность полного отсутствия эффекта пе пренебрежимо мала во всяком случае будем считать паилучшим [c.69]

Ртуть имеет при 500° С давление пара, равное всего 8,37 ат. Критическая точка ртути лежит при 1076 ат и 1 460°С. При температуре окружающей среды давление пара ртути крайне мало. Например, при 30° С оно составляет 3,7- 10 ат, так что 1 кмоль пара ртути (пар атомарный с атомным весом 200,6) занимает объем, равный 6,82-10 м . 1 кмоль водяного нара при той же температуре занимает объем лишь 5,92 103 д(3 Поэтому если бы возникло желание расширять ртутный пар в машине до температуры окружающей среды, то это потребовало бы огромных, практически неосуществимых объемов и проходных сечений. По этой причине ртутйый нар конденсируют при более высоких температурах, а остаток теплоперепада используют за счет того, что теплота конденсации ртути затрачивается на получение водяного пара, который далее совершает работу, расширяясь в обычной паровой турбине. Тогда два цикла с различными веществами оказываются совмещенными таким образом, что тепло, отводимое в одном из них, оказывается подводимым теплом для другого. [c.176]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...