Одноатомные жидкости

Известно, что по свойствам жидкие металлы сходны с диэлектрическими одноатомными жидкостями [128], поэтому интересно сопоставить закономерность поведения с аналогичной зависимостью для сжиженных инертных газов. Такое сопоставление важно для правильной модели потенциала взаимодействия. [c.29]

В гл. I мы обсуждаем количественно структуру одноатомных жидкостей таким способом, который дает возможность представить основные результаты посредством применения радиальной функции распределения. Удобнее проиллюстрировать решение поставленной задачи на картине рассеяния рентгеновских лучей (или нейтронов) при отражении от свободной поверхности жидкости. [c.7]

В связи с этим заметим, что говорить о влиянии теплового движения на дифракционную картину, как это и следует из определения понятия искажений первого рода, имеет смысл только в том случае, если имеются некоторые фиксированные равновесные положения атомов, вокруг которых происходят колебания, например в молекуле, кристалле, стекле. В одноатомном газе колебаний нет, в одноатомной жидкости атомы колеблются, но фиксированные равновесные положения отсутствуют. [c.195]

Так как структура простых одноатомных жидкостей определяется главным образом числом ближайших соседей г, то можно предположить, что наблюдаемые структурные переходы связаны со скачкообразным изменением координационных чисел. Эти переходы не сопровождаются тепловыми эффектами и являются изо-энергетическими. Поэтому потенциальная энергия системы и энергия связи атомов ближней координации — е — постоянна [c.84]

Согласно современным представлениям молекулярная диффузия в газах осуществляется путем беспорядочного теплового движения молекул. Тепловое движение в жидкости имеет более сложный характер. Молекула (атом) жидкости колеблется около некоторого центра равновесия. По истечении определенного времени молекула может скачком переместиться на расстояние порядка среднего расстояния между соседними частицами, после чего вновь пребывает некоторое время около нового центра равновесия и т. д. Такое представление соответствует процессу в простых одноатомных жидкостях. Более сложен процесс в жидкостях оо сложными молекулами. [c.319]

Экспериментальные данные показывают, что суммарная интенсивность когерентного и некогерентного рассеяния на одноатомной жидкости, отнесенная к одному атому, при увеличении приближается к интенсивности рассеяния на один атом, характерной для разреженного газа. При больших 5 интенсивность излучения, рассеянного в жидкости, осциллирует с постепенно уменьшающейся амплитудой около значения, соответствующего изолированному атому. На этом явлении был основан один из способов нормировки данных по интенсивности — переход от произвольной системы единиц к классическим электронным единицам, описанным выше. (1Иы вернемся к этому вопросу в 8 и 10, п.3.) Этим фактом можно воспользоваться и иначе. Так как при анализе дифракционной картины с помощью интеграла Фурье непременно приходится иметь дело [c.16]

Влияние обрыва интеграла на изолированный максимум в рентгеноструктурном анализе одноатомных жидкостей. [c.65]

Итак, для простых одноатомных жидкостей сдвиг частоты в первом приближении пропорционален термодинамической скорости звука Vo Из выражения (59) также вытекает, что отношение интенсивностей компонент Релея и Бриллюэна — Мандельштама определяется формулой Ландау — Плачека (38). [c.130]

Как показывает формула (3.10), величина 5 (Q) — 1 для одноатомной жидкости представляет собой фурье-компоненту с волновым вектором С средней флуктуации от однородного состава g r)—1. В пределе Q==0 величина S(Q) становится просто флуктуацией от средней плотности, которая в статистической механике связана с изотермической сжимаемостью. В случае бинарных сплавов А В - соответствующие соотношения статистической механики оказываются проще, если плотность N 0, и атомная доля х используется для описания плотности частиц, а не отдельных концентраций Са и св. Три парциальных структурных фактора - аа, 5ав и 5вв [c.71]

Для изучения рассеяния нейтронов одноатомными жидкостями предложена простая и многообещающая классическая модель [44]. В этой модели атом рассматривается диффундирующим в жидкости, и корреляционную функцию Сз (г, t) можно тогда найти, используя ее классическое определение, как вероятности того, что атом, находящийся в момент времени / = О в начале координат, окажется в момент времени t в положении г. Если вероятность пространственного расположения атома описывается уравнением диффузии [c.276]

Далее, поскольку распределение по степеням свободы энергии сжатия, сообщаемой среде звуковой волной, отличается от термодинамически равновесного распределения, то при повышении частоты наблюдается уменьшение эффективной сжимаемости (см., например, фиг. 360) и, следовательно, увеличение скорости звука (дисперсия звука). Наконец, на еще более высоких частотах приток энергии во внутренние степени свободы прекращается, скорость звука снова перестает зависеть от частоты, и молекулярное поглощение, рассчитанное на длину волны, стремится к нулю. Хорошее совпадение экспериментально полученных значений а/р для одноатомных жидкостей, как например для ртути или для сжиженных газов (аргон, кислород, азот или гелий), со значениями, рассчитанными по классической теории, а также их независимость от частоты подтверждают справедливость этих рассуждений. Наряду с этой чисто термической релаксацией в жидкости может иметь место и структурная релаксация вследствие сравнительно медленного установления равновесия между упорядоченными и неупорядоченными областями, приводящая к аномалии поглощения звука. [c.301]

Так как спектр поглощения довольно чувствителен к изменениям агрегатного состояния вещества (спектр одноатомного газа состоит из резких линий поглощения, спектр многоатомной молекулы — из отдельных полос с увеличением давления газа спектры поглощения становятся все более и более расплывчатыми, приближаясь при высоких давлениях к спектрам поглощения жидкостей), [c.282]

Число Клаузиуса, далее, тем больше, чем ниже теплоемкость жидкости с уместно напомнить, что последняя у многоатомных жидкостей больше, чем у одноатомных. [c.460]

Выходная мощность лазеров с модулированной добротностью может быть настолько велика, что многими калориметрами нельзя пользоваться они разрушаются под действием лазерного излучения. В этом случае удобен жидкостный калориметр. Рабочая жидкость калориметра должна полностью поглощать лазерное излучение. Этому условию удовлетворяют растворы одноатомных ионов металлов. [c.97]

ЧИСЛО (Лошмидта — число молекул в одном кубическом сантиметре идеального газа при нормальных условиях, 2,687 10 см Маха — мера влияния сжимаемости жидкости на ее движение, определяемая отношением скоростей жидкости и звука степеней свободы [молекулы (двухатомной равно пяти одноатомной равно трем трехатомное и более равно шести) системы—число ее независимых возможных перемещений (О...6) тела — число координат (наименьшее), [c.296]

Для выяснения причин такого аномального поведения одноатомных газов в гомогенной смеси с несжимаемой жидкостью проанализируем зависимость (3.17). Поскольку уравнение (3.17) является трансцендентным по отношению к к, то его решение удобнее искать в виде 3 = f(k). Тогда (3.17) преобразуется в квадратное уравнение, каноническое выражение которого имеет вид [c.66]

Таким образом, можно сделать вывод, что в диапазоне объемных газосодержаний от О до 0,25 одноатомные газы в отличие от всех других газов не образуют гомогенных смесей (растворов) с несжимаемой жидкостью, а могут образовывать только гетерогенные смеси. Что касается реальных жидкостей, то все они обладают хотя и очень большими, но конечными значениями показателя изоэнтропы, т.е. их можно считать гомогенной смесью несжимаемой жидкости и собственного газа (пара). Объемное содержание сжимаемой фазы в реальной жидкости нетрудно определить при помощи (3.17). Когда в реальной жидкости растворяется газ, то сжимаемый компонент представляет собой смесь собственного пара и растворенного газа, показатель адиабаты такой смеси = = [см. зависимость (3.18)]. Если объемная доля пара [c.67]

Кислоты и спирты, содержащие более одной карбоксильной или гидроксильной группы в молекуле, например двухосновная кислота и гликоль, при взаимодействии могут давать полимеры значительного молекулярного веса, называемые полиэфирами. Полиэфиры высокого молекулярного веса обычно очень вязки и поэтому как функциональные жидкости не используются. Однако в необходимых случаях размер молекулы полимера может быть отрегулирован введением в реакцию одноатомного спирта или одноосновной кислоты полученные таким образом продукты представляют собой смеси диэфиров и полиэфиров различных молекулярных весов. Для того чтобы повысить вязкость диэфиров, сохранив их хорошие низкотемпературные свойства, к этим диэфирам часто добавляют смешанные эфиры одноосновных кислот и одноатомных спиртов большой вязкости. [c.251]

Можно было бы полагать, что если скрытая теплота плавления известна, уравнение может быть исполъзовано как критерий одноатомной природы жидкого или твердого раствора. Однако это не так. Если, например, растворитель В присутствует и в твердом, и в жидком растворах в форме молекул /4отношение производных солидуса и ликвидуса при нулевой концентрации В такое же, как для одноатомной жидкости. Это утверждение справедливо лишь для отношения производных при бесконечном разбавлении раствора с увеличением концентрации образование молекул соединения влияет на относительный наклон кривых ликвидус и солидус. [c.35]

Яв.тение дифракции возникает, когда падающие рентгеновские лучи вызывают возбуждение системы электронов, в результате чего эти электроны становятся вторичными источниками излучения. Если все рассеянные лучи имеют одну и ту же длину волны, то элементарные волны, исходящие от различных рассеивающих центров, интерферируют. Во всякой системе могут существовать несколько различных источников рассеяния. Рассеяние на совокупностях электронов, образующих атомы, вызывает дифракционные эффекты, типичные для одноа[томного газа при низких плотностях. При рассеянии на одноатомной жидкости в интерференционной картине появляется дополнительный вклад, связанный с относительным распределением отдельных атомов. В молекулярных жидкостях имеется третий источник рассеяния кроме структуры атома и относительного распределения молекул, на дифракционную картину влияет также фиксированное взаимное расположение атомов в молекуле. [c.11]

Наилучшее согласие между экспериментальными значениями коэффициента поглощения звука и значениями, рассчитанными по классической теории, наблюдается для одноатомных жидкостей—ртути, сжиженных гелия и аргона— и для сжиженных двухатомных газов—кислорода, азота, водорода,—в которых внутренние степени свободы оказываются при этом замороженными . В табл. 49 приведены значения а, измеренные Галтом [686] импульсным методом. для ряда сжиженных газов, а также полученные по этим данным значения величины а/ри соответствующие теоретические значения. Кроме того, в таблице приведены рассчитанные значения величин и ajf, дающие доли затухания, обусловленные соответственно вязкостью и теплопроводностью значения ajf были рассчитаны Бейером [2459]. [c.289]

В плотных газах и жидкостях ср, расстояние между молекулами сравнимо с размерами самих молекул, а кинетич, энергия движения молекул того же порядка, что и потенц, энергия межмолекулярного взаимодействия. В связи с этим перенос энергии столкновениями происходит значительно интенсивнее, чем в разреженных газах, и скорость передачи энергии молекул от горячих изотермич. слоёв жидкости к более холодЕплм близка к скорости распространения малых возмущений р,равной скорости звука, т. е, Х=рсуи Ь, где и — скорость звука в жидкости, L — ср, расстояние между молекулами. Эта ф-ла лучше всего выполняется для одноатомных жидкостей. Как правило, X жидкостей убывает с ростом Т и слабо возрастает с ростом р. [c.748]

Так как в нашем изложении условились считать и, а и с,, постоянными коэффициентами, число Рг надлежит полагать также постоянным. С большой точностью это оправдывается для газов, находящихся в состояниях, близких к идеальному. В таких случаях число Прандтля согласно элементарной кинетической теории зависит только от атомности и равно для одноатомных газов — 0,67, для двухатомных —0,72 и для трехатомных0,8. Действительные значения близки к указанным, и их можно найти в справочных таблицах. Число Прандтля для жидкостей приблизительно пропорционально коэффициенту вязкости р. и, следовательно, существенно увеличивается при охлаждении. В око-локритической области число Рг резко зависит и от температуры, и от давления, качественно повторяя ход теплоемкости с.,. [c.87]

Расчеты, выполненные по зависимостям (3.17) и (3.20) для одно-, двух-и трехатомных газов (кривые 1, 2, 3 соответственно, рис. 3.13), показывают, что различие в значениях показателя изоэнтропы, найденных по двум различным моделям, тем бо.льше, чем меньше газосодержа-ние. При (3 = 0,01 0,02 эти значения могут отличаться друг от друга более чем на порядок. Кроме того, в отличие от двух- и трехатомных газов одноатомные в смеси с несжимаемой жидкостью не позволяют получить f -> оо при 3 -> О, что должно быть при предельном переходе от гомогенной газовой смеси к несжимаемой жидкости. В случае одноатомных газов в смеси с несжимаемой жидкостью выражение (3.17) дает такие значения к, которые, стремясь к бесконечности, имеют асимптоту при каком-то конечном, отличном от нуля значении газосо-держания. [c.66]

Число Трусделла характеризует нелинейную зависимость тензора вязкого напряжения от, тензора скорости деформации. Соотношение (1-5-54) обнаруживает, что влияние нелинейности в такой зависимости аналогично влиянию параметра нейдеальной дискретности. Число Предводителева характеризует дискретную структуру газа. В одной из наших работ [Л.1-17] было показано, что уравнение движения жидкости, состоящей из системы вихревых трубок, описывается аналогичным уравнением вида (1-5-52), если в последнем предполагается, что 7 = 5/3 (одноатомный газ). В этом случае коэффициент р или число Предводителева характеризует асимметрию тензора вязкого напряжения, появляющуюся за счет весьма выраженной дискретной структуры жидкости. Физическая картина такой дискретности следующая жидкость состоит из отдельных вихревых трубок, на границе контакта вихревых трубок происходит разрыв гидродинамической скорости движения. [c.42]

Предложена в качестве жидкости для гидравлических систем композиция, состоящая из тетраалкилортосиликата и смешанного сложного эфира одноатомного спирта и дикарбоновой кислоты [9]. В состав жидкости могут быть введены присадки, улучшающие индекс вязкости и антиокислительные свойства. [c.228]

Жидкость для гидравлических систем, пригодная для работы в широком температурном интервале и стабильная при относительно высоких температурах, состоит из тетраалкилортосили-ката и продукта конденсации сложного эфира одноатомного спирта, гликоля и дикарбоновой кислоты [18]. Такая композиция может содержать полимерные присадки, способствующие повышению индекса вязкости и вязкости, в частности, полиалкил-метакрилаты, и органические амины или селениды, играющие роль антиокислителей. [c.229]

Смотреть страницы где упоминается термин Одноатомные жидкости : [c.297] [c.109] [c.198] [c.129] [c.11] [c.401] [c.401] [c.24] [c.65] [c.440] [c.394] [c.394] [c.292] [c.565] [c.134] [c.126] [c.117] [c.28] [c.30] [c.236] [c.67] [c.161] [c.243]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...