Излучатель элементарный

Излучатель элементарный 45 Излучение лазерное 29,312 Излучения спектральная плотность 45 [c.348]

Сущность получения лазерного луча заключается в следующем. За счет накачки внешней энергии (электрической, световой, тепловой, химической) атомы активного вещества излучателя переходят в возбужденное состояние. Через некоторый промежуток времени возбужденный атом может излучить полученную энергию в виде фотона и возвратиться в исходное состояние. Фотон представляет собой элементарную частицу, порцию света, обладающую нулевой массой покоя и движущуюся со скоростью, равной скорости света, в вакууме. Фотоны возникают (излучаются) в процессах перехода атомов, молекул, ионов и атомных ядер из возбужденных состояний в более стабильные состояния с меньшей энергией. При определенной степени возбуждения происходит лавинообразный переход возбужденных атомов активного вещества-излучателя в более стабильное состояние. Это создает когерентное, связанное с возбужде- [c.16]

Падающая волна возбуждает в среде II (рис. 23.4) колебания электронов, которые становятся источником вторичных волн эти волны и дают отраженный свет. Направление колебаний совпадает с направлением электрического вектора световой волны ), т. е. для среды II оно перпендикулярно к ОС. Мы можем представить себе это колебание как сумму двух колебаний, одно из которых (а) лежит в плоскости АОС и другое (р) — к ней перпендикулярно. Другими словами, мы изображаем колебание электронов в молекуле как суперпозицию колебаний двух элементарных излучателей, оси которых направлены соответственно по а и р. [c.481]

Свет, испускаемый каким-либо отдельно взятым элементарным излучателем (атомом, молекулой), в каждом акте излучения всегда поляризован. Но макроскопические источники света состоят из огромного числа таких частиц — излучателей, а пространственная ориентация векторов электрического и магнитного по ей, а также моменты актов испускания света отдельными частицами в большинстве случаев распределены хаотически. Поэтому в общем излучении направление векторов электрического и магнитного полей непредсказуемо. Подобное излучение называется неполяризованным, или естественным светом. [c.8]

Зависимость интенсивности излучения диполя от направления (диаграмма излучения) представлена на рис. 16.4. Из рисунка видно, что интенсивность максимальна для направлений, перпендикулярных к ЛИНИИ колебаний электрона (ось элементарного излучателя), и обращается в нуль для направления вдоль оси (продольная электромагнитная волна невозможна). Так как электромагнитное поле в волне перпендикулярно к направлению ее [c.10]

Падающая световая волна возбуждает в среде колебания электронов, которые становятся источниками вторичных волн. В случае изотропных молекул их направление колебаний совпадает с направлением электрического вектора световой волны. Это колебание можно представить как сумму двух колебаний, одно из которых а лежит в плоскости АОС, а другое р — к ней перпендикулярно (рис. 16.10). Другими словами, колебания электронов в молекуле изображаются как суперпозиция колебаний двух элементарных излучателей, оси которых направлены соответственно по аир. Излучение каждого из них может быть представлено диаграммой, изображенной на рис. 16.4, ориентированной в соответствии с направлениями аир. [c.18]

Люминесцентные центры (в частности, молекулы) имеют достаточно сложное строение. Точное распределение зарядов в центре излучения и его изменения при возбуждении еще не известны. Однако опыт показывает, что поведение различных излучателей в первом приближении может быть довольно удовлетворительно описано на основе упрощенных моделей электрического и магнитного диполей, а также электрического квадруполя. В сложных случаях молекула заменяется совокупностью нескольких элементарных моделей, одна из которых описывает поглощение, другая — испускание. Например, поглощающая система может уподобляться электрическому диполю, а излучающая — квадруполю. [c.249]

Различие полей излучения диполей и квадруполей используется в люминесценции для экспериментального установления характера элементарного излучателя. [c.250]

Движение источника звука, сопровождающееся изменением расстояния от источника до приемника, приводит к изменению частоты принимаемого звука. Это связано с тем, что скорость распространения звуковой волны в среде не зависит от скорости движения источника. Поэтому, если источник звука движется от приемника со скоростью V см/сек, то за единицу времени мимо приемника пройдут не все максимумы и минимумы волны, излученные за это время источником, а только часть их приемник отметит меньшее число колебаний, чем создает источник. Убедиться в этом можно при помощи следующего элементарного расчета. Пусть источник в начале секунды находился на расстоянии с см от приемника, причем с см сек — скорость звука в среде. Тогда через секунду он будет находиться на расстоянии (с+ v) см. На этом расстоянии уложатся все / максимумов, которые за одну секунду созданы излучателем (/ — частота колебаний излучателя). Но за одну секунду до приемника дойдут не все максимумы, а только часть их, расположенная на расстоянии с см. Следовательно, приемник отметит меньшую частоту /, причем /7/ = с/ (с + и), откуда [c.731]

При отсутствии внешнего излучения нагретый слой газа ведет себя как излучатель с его граничных поверхностей в окружающее пространство излучается энергия. Последняя складывается из энергий собственного излучения каждого элементарного слоя газового [c.187]

Направленность создается в результате суперпозиции волн, приходящих в произвольную точку В от различных элементов излучателя. В равноудаленных (на расстояние г) от центра излучателя точках в зависимости от направления соответствующего луча сферические волны от элементарных источников А складываются в разных фазовых соотношениях и суммарный эффект различен. Таким образом, направленность зависит от разности хода лучей до точки В от центра и от произвольного элементарного источника Л Дг = —г. [c.79]

В работах [37, 57] расчет акустического поля выполнен путем разложения сферических волн, излучаемых в призму элементарными источниками, на плоские гармонические волны с комплексным значением вектора к. Поле в изделии, полученное в результате вычислений, имеет такой вид, будто диаграмма направленности образована в призме, а затем каждый луч этой диаграммы на границе с изделием был преломлен и ослаблен на величину, соответствующую коэффициенту прозрачности. Этот вывод очевиден, если путь в призме больше длины ближней зоны пластины излучателя и в призме сформировалась диаграмма направленности. Но он, однако, не является очевидным, когда (как это бывает на практике) путь в призме меньше длины ближней зоны и лучи еще не образовались. Имеются обширные данные [32] по расчету приведенным способом диаграмм направленности конкретных преобразователей при излучении в изделия из различных материалов. [c.86]

В турбулентном пограничном слое возникают напряжения сдвига, которые вызывают деформацию элементарных объемов жидкости. Каждый такой элемент представляет излучатель звуковой вибрации, причем излучение происходит за счет деформации элемента без изменения объема. На твердой границе — на поверхности обтекаемого тела — при этом действуют хаотические пульсации давления. [c.174]

Под энергетической расходимостью излучения лазера понимают плоский или телесный угол при вершине конуса, внутри которого распространяется заданная доля энергии или мощности пучка излучения [88]. Чаще всего расходимость определяют на уровне половинной интенсивности или на уровне, где интенсивность падает в е раз от максимальной величины. Такое определение расходимости справедливо для сравнительно однородного по сечению луча, соответствующего основному типу колебаний (ТЕМ 00 ) резонатора. В случае многомодового излучения говорят о диаграмме направленности, понимая под этим угловое распределение энергии или мощности излучения в дальней зоне пространства, т. е. на таких расстояниях I > от излучателя, когда погрешности в фазах колебаний, складывающихся в точке наблюдения от всех элементарных участков апертуры луча D, малы по сравнению с л. При меньших расстояниях обычно нельзя говорить о диаграмме направленности, так как распределение интенсивности по углам зависит в этих случаях от расстояния I. [c.101]

В кажущемся противоречии с нашим утверждением, что поправку на теплообмен излучением к а, подсчитанному без его учета, приходится вводить при крупных, а не мелких частицах, находится вывод работы [Л. 619]. Авторы пришли к заключению, что роль излучения в общем теплообмене стенки с псевдоожиженным слоем увеличивается с ростом времени экспозиции частиц у стенки и уменьшением их диаметра. Вывод этот правилен, но довольно тривиален. Его можно было бы получить из элементарных соображений об асимптотическом увеличении л при сближении температур излучателя и приемника излучения. Применение мелких частиц и больших времен экспозиции (медленной смены) частиц у излучающей стенки, конечно, способствует такому сближению. Однако подобные режимы работы соответствуют ничтожным лучистым и суммарным тепловым потокам и поэтому не применяются в обычных теплообменниках. [c.105]

Для построения такого функционального листа и наиболее целесообразного систематизированного порядка в нем разумно исходить из определенных входных и выходных величин. Каждой физической или технической величине на входе должна быть подчинена физическая или техническая величина на выходе. Это могло бы выглядеть так, как показано в табл. 15, где имеется пять произвольно выбранных входных величин, связанных с выходными. Но так как для каждой пары величин, как правило, может существовать большое число видов связей с обширными высказываниями об области применения, особых свойствах и мн. др., разумно для каждой из них создать особый функциональный лист. Табл. 15 предлагает лишь обзор отдельных функциональных листов. Для функции Ф = / (s) имеется подобный лист, а в соответствующем поле ничего не записано. Прочерк в этом поле обоснован тем, что в табл, 15 в качестве примеров приведены лишь элементарные функции, т. е. преобразования без промежуточных величин. Так, адиабатическое уплотнение является абстрактным указанием функции Т = = f (р), температурный излучатель — носителем функции Ф = / (Г), а термометр — готовым конструктивным элементом для реализации функции s = f (Т). [c.92]

Рассмотрим второй и более сложный случай, когда поверхности 7 i и Fz (рис. 6-9) являются серыми излучателями. Для определения сальдо-потока поверхности Fz нужно, как н й первом случае, найти ту часть лучистой энергии собственного излучения поверхности Fi, которая поглощается поверхностью F2, и лучистую энергию собственного излучения поверхности Fz, поглощаемую поверхностью Fi- В данном случае относительного расположения поверхностей Fi и F2 плотность их отраженного, а следовательно, и эффективного излучения непостоянна как в пределах поверхности Fi, так и в пределах поверхности F2- Это определяется тем, что каждая поверхность посылает на отдельные равновеликие элементарные участки другой поверхности различный поток собственного излучения. Качественно это можно проследить по [c.85]

Вибратор Герца (рис. 1) можно рассматривать как элементарный излучатель, поскольку любое распределение тока (г) допустимо расчленить на элементы [c.92]

Элементарным излучателем в ЛОВ, изображённой на рис. 1, является одиночный электрон (или сгусток электронов), движущийся равномерно вдоль осп со ско- [c.570]

Исследования П. л. позволяют получить информацию о строении и структуре элементарных излучателей — атомов и молекул вещества в разл, агрегатных состояниях, о взаимодействии излучателей между собой и с окружающей средой. [c.68]

Исследование этих зависимостей позволяет определить I природу элементарных излучателей, [c.69]

Первая часть книги содержит обзор излучателей, способных к импульсному лучистому нагреву тел, основные оптико-геометрические, энергетические и временные характеристики импульсного облучения и лучистого нагрева, а также характеристики распространения и поглощения излучения. На основе перечисленных характеристик рассмотрены пространственно-временные распределения источника тепла и их аппроксимация элементарными безразмерными функциями. [c.2]

Число актов распада данного нуклида, происходящих в единицу времени в радиоактивном излучателе Энергия ионизирующего излучения, падающего в единицу времени на поверхность элементарной сферы, отнесенная к единице площади поперечного сечения этой сферы [c.18]

Другое взаимное положение поверхностей Ai и Лг, являющихся диффузными излучателями и зеркальными отражателями, приведено на фиг. 3.20. Определим долю энергии диффузного излучения поверхности Аз, достигающую элементарной площадки dAi непосредственно и после многократных зеркальных отражений от Л1 и Аз. Она состоит из следующих составляющих [c.164]

Обычно оптическая нелинейность среды связывается с ангар-монизмом колебаний элементарных излучателей (атомов и молекул). Однако поскольку зависимость электрического поля от расстояния до зарядов нелинейна, даже при гармоническом движении зарядов электрическое поле в данной точке наблюдения меняется со временем не гармонически, что означает излучение [c.9]

Уравнение (15) описывает не что иное, как картину дифракции или функцию разброса, взвешенную по интенсивности О и ) в точке и, являющейся центром соответствующего дифракционного пятна. Вследствие того что даже элементарный излучатель (атом, молекула и т. д.) имеет конечную ширину [c.48]

В соответствии с квантовой теорией излучения энергия элементарных излучателей может изменяться только скачками, кратными некоторому значению, постоянному для данной частоты излучения. Минимальная порция энергии называется квантом энергии. Обозначается квант следующим образом энергия равна произведению частоты на некоторую постоянную, называемую постоянной Планка [c.9]

Взаимодействие элементарных излучателей (назовем их микросистемой) и света характеризуется энергией и импульсом как микросистемы, так и кванта.света. Причем эти параметры оцениваются и до, и после столкновения кванта и микросистемы. Сталкиваясь с микросистемой, квант света возбуждает атомы и молекулы, отдавая им свою энергию. Наиболее сильное (резонансное) [c.10]

Излучают поверхности материальных тел. Элементарным излучателем является элемент поверхности тела с площадью ёа (рис. 22). В этом параграфе ёа — площадь элемента поверхности, поскольку буквой 5 обозначается плотность потока энергии (3.4) dP — мощность излучения, испускаемого элементарным источником. [c.45]

Поскольку площадь щели мала (излучатель элементарный векторное поле Нн , можно считать постоянным и определенным в точке ХиНиЩ- [c.164]

Расчет излучательных характеристик элементарного слоя, когда задано собственное излучение образующих его частиц, представляет самостоятельный интерес. При этом оказывается возможным определение двух характеристик степени черноты элементарного слоя в неизотермичных условиях и эффективной излучатель-ной способности поверхности частицы в дисперсной среде. Эти характеристики можно вычислить, если известны компоненты потока в элементарном слое [178]. [c.155]

Перейдем к изучению интерференции света от протяженного источника. Будем наблюдать суммарную картину в тех же условиях, что и в предыдущем случае. Но вместо двух источников света Sj и б з пусть весь промежуток 2d занимает один протяженный источник света, создаюший на экране среднюю освещенность 1о - Разобьем его мысленно на светящиеся полоски шириной Sf, X. Такие элементарные источники света, конечно, некоге-рентны. Найдем суммарное действие этих некогерентных излучателей в произвольной точке экрана на высоте А, учитывая, что произвольный точечный источник, смещенный на расстояние от оси, создает в точке экрана на высоте h освещенность, равную [c.200]

Полученный результат можно сформулировать в более общих терминах. Очевидно, что, рассматривая, как накладываются интерференционные картины, создаваемые элементарными источниками ASi, мы исследовали пространственную когерентность той квазимонохроматической волны, которую испускает однородный протяженный источник S. Для данных условий опыта модуль степени когерентности (равный видимости интерференционной картины) меняется по закону (sin л /л , где х = 2ndf dh), и в зависимости от соотношения между размерами источника и условиями наблюдения может принимать любые значения в интервале от О до 1. Степень когерентности можно вычислить непосредственно из выражения (5.9а) для функции корреляции. Общность такого метода, конечно, больше, чем довольно искусственного приема суммирования действия элементарных излучателей, который был применен выше. Но проведенные вычисления видимости суммарной картины представляются более наглядными и простыми. [c.202]

При наблюдении перпендикулярно к направлению магнитного поля, например вдоль оси х, спектральный прибор зарегистрирует основную несмещенную линию частоты V, так как при колебании элементарного излучателя вдоль оси 2 максимальное излучение будет в плоскости, перпендикулярной к этой оси. В спектре будут также присутствовать две смещенные компоненты V—kv и г + Ал>, причем их поляризация будет линейной. Это произойдет по той причине, что диполь, совершающий колебания вдоль оси х, не дает излучения в направлении этой оси, но оба колебания в плоскости ху дадут компоненты, поляризовагшые по кругу. Поэтому наблюдатель, который смотрит навстречу оси х, увидит проекции круговых колебаний на ось у, а наблюдатель, который смотрит по оси у, увидит проекции круговых колебаний на ось х. Таким образом, спектр поперечного эффекта Зеемана состоит из трех линейно поляризованных спектральных линий. Линия с частотой V имеет колебания электрического вектора но направлению поля, а линии с частотами V—Av и т + — перпендикулярно к полю. [c.106]

Чтобы придать формуле (107) реальное физическое содержание, Планк вводит гипотезу естественного излучения, аналогичную гипотезе молекулярного хаоса. Ее суть в том, что отдельные волны, из которых со(лоит электромагнитное излучение, полностью не когерентны, или, что то же самое, отдельные излучатели непосредственно не взаимодействуют между собой. Мерой энтропии построенной Tai HM образом системы будет, следуя Больцману, число всевозмо сных электромагнитно различных размещений энергии между излучателями. Для того чтобы число таких размещений oкaзaJЮ ь конечным, Планк вынужден был предположить, что полная энергия системы складывается из конечного числа элементарных порций энергии Мы рассмотрим, и в этом состоит самый важный момент всего расчета, что Е может быть разделена на совершенно определенное число конечных равных частей, и введем при этом универсальную постоянную А=6,55 10 эрг-с. Эта постоянная, умноженная на частоту резонаторов v, дает элемент энергии е в эргах, и при делении на е мы получим число элементов энергии, которые [c.155]

Задача расчета акустического поля наклонного преобразователя решалась многими исследователями ввиду ее практической важности и достаточной сложности. Одно из наиболее простых и наглядных решений основано на введении мнимой пьезопластины, которой заменяют действительную. Принцип замены состоит в том, что для каждого элементарного источника действительного излучателя А строят расходящийся пучок лучей с уче- [c.84]

С. в. к. колебаний в двух точках поля может быть вычислена аналитически, если известны спектр излучения, распределение интенсивностей и относит, фазы элементарных излучателей источника света. Это эквивалентно знанню ф-цип корреляции Gi2(t) = < i( ) 2 + с)> полей Vi(i) в точках 1 ш 2, взятых в соответствуюпще моменты времени. Угл. скобки означают усреднение по времени, звёздочка отмечает сопряжение амплитуды V поля, представленной в комплексной форме. При этом [c.395]

При пространственно-временном сближении точек 1 и 2 случайные световые поля Vi t) и V. t), образованные наложением полей множества элементов источника о (в общем случае независимых), становятся всё более подобными и в пределе тождественными, чему соответствует полная взаимная когерентность, т, е. lYii(0)l=l По мере взаимного удаления точек 1 и 2 корреляция между процессами и падает, т. к. поля элементарных излучателей для точек 1 i 2 суммируются теперь с разл. амплитудами и фазами из-за разности расстояний до этих точек. Различие во временах т также приводит к снижению корреляции ввиду конечной ширины спектра излучения. При этом конкретные механизмы потери корреляции могут быть различными. Напр., если излучателями служат идснтич- [c.395]

МОДУЛЯЦИЯ КОЛЕБАНИЙ — изменение разл. характеристик колебаний, медленное по сравнению с их периодом (см. Модулированные колебания). МОДУЛЯЦИЯ СВЕТА (модуляция оптического излучения) — изменение по заданному закону во времени амплитуды (интенсивности), частоты, фазы или поляризации колебаний оптич, излучения. Применяется для управления световыми пучками с целью передачи информации при помощи оптич. сигналов или для формирования световых потоков с определ. параметрами. В зависимости от того, какая характеристика подвергается изменению, различают амплитудную, фазовую, частотную или поляризационную М. с. Для излучений видимого и ближнего ИК-диапааонов (Ю —8-10 Гц) возможны частоты модуляции с верх, пределом до 10 — 10 Гц. Естественная М. с. происходит при испускании света элементарными излучателями (атомами, ионами) независимость испускания такими излучателями фотонов и различие в частоте последних приводит к тому, что излучение содержит набор частот и флуктуирует по амплитуде, т. е, является амплитудно-частотно-модулированным. Естеств. частотная М. с. происходит также при неупругом рассеянии света на внутримолекулярных колебаниях (см. Комбинационное рассеяние света) и на упругих волнах в конденсиров. средах (см. Мандельштама — Бриллюана рассеяние). В обоих случаях рассеянный свет содержит частоты, отличные от частоты падающего света. [c.183]

ПОЛЯРИЗОВАННАЯ ЛЮМИНЕСЦЕНЦИЯ. Люминесцентное излучение мн. объектов полностью или частично, линейно или циркулярно поляризовано вследствие анизотропии элементарных актов поглощения и испускания квантов света в процессе люминесценции. Если лгоминесциругощая среда макроскопически анизотропна, то изл атели (атомы, молекулы, ионы) имеют преимуществ, ориентацию моментов, к-рая п определяет поляризацию люминесценции. Анизотропия в среде может быть и наведённой, возникающей в результате направленной ориентации излучателей во внеш. Поле (электрическом, магнитном), а также анизотропии возбуждения (в частности, при возбуждении люминесценции поляризов. светом). [c.68]

При таком рассмотрении измерение спектра сводится к нахождению амплитуд и фаз комплексной ф-ции S(v), описывающей спектр сигнала m(i). Реальные возможности измерений связаны с рядом ограничений и альтернатив. Во-первых, приёмники излучения реагируют не на интенсивность излучения, а на поток, пропорциональный произведению 5(v)-S (v)= S(v)j. Во-вторых, в обычной (не лазерной) С. излучение чаще всего некогерентно, т. к. испускается большим числом элементарных излучателей со случайными амплитудами и фазами (об особенностях С. когерентного излучения см. в ст. Лазер, Лазерная спектроскопия). Поэтому и(() — случайная ф-ция и, следовательно, 5(v) — случайная величина. Для детермиииров. описания случайного процесса излучения рассматривают спектр его мощности [c.621]

ЦЕНТРЫ СВЕЧЕНИЯ (центры люминесценции)—элементарные или составные образования в веществе, к-рые испускают кванты люминесцентного излучения (см. Люминесценция). Ц. с. могут служить отд. атомы, ионы, молекулы, их агрегаты—ассоциаты и кластеры, а также собств. дефекты кристаллич. структуры (напр., вакансии регулярных узлов), Понятие о Ц. с. как об элементарном излучателе, возникшее ещё до формирования квантовомеханич. представлений, претерпело значит, эволюцию, и в настоящее время очевидна его нек-рая условность, тем не менее его широко используют в научной литературе. Микроструктура Ц, с, во многом определяет спектральные, энергетич., инерц., поляризац. и др. свойства люминесцентного излучения. [c.426]

Выражение (3.233) определяет поток энергии d g, излучаемой элементарной площадкой d,F, внутри телесного угла dш в направлении, образующем угол ф с нормалью к поверхности. Тела, излучение которых подчиняются закону Ламберта, называются диффузными излучателями. Излучение реальных твердых тел, как правило, не подчиняется закону Ламберта. Металлы имеют максимум интенсивности при углах ф = 40—80°, т е. при наблюдении поверхности под значительным углом. Напротив, диэлектрики дают наибольщую интенсивность излучения в направлении нормали и малое значение при больших углах ф. В инженерных расчетах эти осложнения часто не учитывают с целью облегчения анализа реальные поверхности трактуются как диффузные излучатели. [c.252]

Соотношения (3.32) и (3.33) интересны тем, что позволяют установить минимальные звуковые давления, при которых нелинейное искажение может сказаться на результатах измерения коэффициента поглощения волн малой амплитуды. Естественно, что чем более высока точность измерения ао, тем более жестки требования, ограничивающие сверху амлитуду звуковой волны при измерении. Особенно большие ошибки могут вноситься при измерении поглощения в маловязких (Ь < 0,04 пз) жидкостях. Как показывает элементарный расчет (см., например, [14]), при точности измерения ао в 10% и неблагоприятных условиях (работа на расстояниях, близких к расстоянию Xs) в воде, например, необходимо работать при напряжениях на кварцевых излучателях, меньших 30 в, в метиловом спирте — 13 в, в глицерине — 7 кв (это напряжение не зависит от частоты). [c.114]

Излучение высоких частот. Исследуем закономерности излучения, когда длина звуковой волны значительно меньше линейных размеров тела. С этой целью разделим всю поверхность излучателя на квази-плоские элементарные площадки, линейные размеры которых больше длины волны. Каждая такая площадка будет излучать плоскую звуковую волну. Мощность, излучаемая элементарной площадкой, равна p v n dSl2. Полная мощность определяется интегралом по всей поверхности излучателя [c.195]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...