Эффекты корреляционные

Третье и четвертое слагаемые в первом соотношении и третье слагаемое во втором, отражающие корреляционный или интерференционный эффект двух движений, дают при интегрировании в силу [c.131]

Важнейшей эмиссионной характеристикой твердых тел является работа выхода еср (е — заряд электрона, Ф — потенциал), равная минимальной энергии, которая необходима для перемещения электрона с поверхности Ферми в теле в вакуум, в точку пространства, где напряженность электрического поля практически равна нулю [1]. Если отсчитывать потенциал от уровня, соответствующего покоящемуся электрону в вакууме, то ф— потенциал внутри кристалла, отвечающий уровню Ферми. Согласно современным представлениям в поверхностный потенциальный барьер, при преодолении которого и совершается работа выхода, основной вклад вносят обменные и корреляционные эффекты, а также — в меньшей степени — электрический двойной слой у поверхности тела. Наиболее распространенные методы экспериментального определения работы выхода — эмиссионные по температурной, спектральной или полевой зависимости соответственно термо- фото- или полевой эмиссии, а также по измерению контактной разности потенциалов между исследуемым телом и другим телом (анодом), работа выхода которого известна [I, 2]. В табл. 25.1, 25.3 и 25.4 приведены значения работы выхода простых веществ и некоторых соединений. Внешнее электрическое поле уменьшает работу выхода (эффект Шоттки). Если поверхность эмиттера однородна, то уменьшение работы выхода. эВ, при наложении электрического поля напряженностью В/см, равно [c.567]

В используемом здесь приближении зависящая только от объема часть энергии включает в себя энергию свободного электронного газа, состоящую из вкладов кинетической, обменной и корреляционной энергий (3.52), (3.53), (3.54), а также первого порядка теории возмущений (5.47). Однако поскольку плотность электронов вблизи иона будет искажена эффектом экранирования, необходимо в качестве среднего значения (5.47) использовать сумму средней величины потенциальной энергии электрона в поле иона и экранирующих электронов. Выше говорилось, чта псевдопотенциал вне остовной части равен —Ze /r. Поскольку экранирующие электроны полностью его экранируют, то это означает, что вне остовной части их потенциальная энергия соответственно равна 2е2/л, и в этой области оба обсуждаемых вклада компенсируют друг друга. Поэтому потенциальную энергию необходимо усреднить только по объему остова. [c.120]

Флуктуационные эффекты характеризуются значени ми корреляционной функции плотности и корреляционного радиуса флуктуаций, определяемого расстоянием, на котором корреляция существенно уменьшается. В области критической точки радиус корреляции значительно больше радиуса действия межмолекулярных сил, а флуктуации плотности в непосредственной близости к критической точке достигают значения самой плотности. Из этого складывается следующее представление о состоянии вещества в непосредственной близости к критической точке. Около критической точки веш,ество подобно газу, который состоит из отдельных групп (кластеров) молекул, напоминающих микроскопические капли жидкости, размер которых быстро возрастает с приближением к критической точке. Уместно напомнить, что аналогичная точка зрения на состояния вещества в области критической точки уже содержалась в теории ассоциации реальных газов. [c.276]

В настоящей статье для решения краевой задачи, описывающей поведение упругой гироскопической системы с распределенными и сосредоточенными массами, используется метод, развитый в [1]. Средние квадратические отклонения параметров системы, а также корреляционные моменты [2] предполагаются достаточно малыми и известными величинами. Гироскопический эффект распределенной массы считается пренебрежимо малым. Рассматривается линейная краевая задача, однако предполагаемое решение без труда распространяется и на квазилинейную краевую задачу с квазилинейными граничными условиями. [c.22]

Первое решение приемлемо лишь для грубых балансировок (хк 0,5 мк), так как даже для корреляционного (синхронного) фильтра эквивалентная добротность (в принципе неограниченная [7]) из-за погрешностей технической реализации пере-множителя и усреднителя Q 200 -ь 300, а для резонансного (активного) фильтра она лежит в пределах 50—100 причем для основной (случайной в полосе частот фильтра) части внешней помехи каскадное соединение фильтров не дает эффекта второй фильтр каскада, как это следует из выражения (28), уже не увеличивает отношение сигнал/помеха. [c.434]

Однако при анализе периодических процессов такой алгоритм может приводить к искажениям корреляционной функции из-за так называемого эффекта синхронности, если частота квантования в одном из каналов окажется близкой к частоте сигнала. Для устранения этой погрешности прибегают к случайной выборке (Л/j случайным образом изменяется) либо к выборке с линейным изменением Ati во времени. [c.288]

Информация, полученная на основании ударных испытаний образцов с надрезами, не может быть прямо использована для оценки сопротивления быстрому распространению трещины в условиях службы изделия, так как ни вид разрушения, ни величина поглощенной энергии не могут быть количественно связаны с системой приложенных напряжений, даже если предположить, что геометрия и скорость деформации при ударных испытаниях создают эффекты, аналогичные таковым в реальных условиях разрушения. Информацию, полученную при ударных испытаниях, следует использовать только для установления корреляции с известными служебными характеристиками материала. При условии, что такие корреляционные связи найдены, ударные испытания дают возможность сопоставить вязкость различных партий сталей одинакового номинального химического состава, т. е. могут быть использованы для контроля качества продукции. Однако тесная корреляция между служебным поведением материала и его ударной вязкостью была найдена только для некоторых конкретных случаев. [c.16]

При расчетах по этим формулам приходится сталкиваться с краевыми эффектами, связанными с тем, что отсчеты последовательностей а и bj за пределами интервала О к N — 1 не определены. Если заменять недостающие отсчеты нулями, то оценка корреляционных функций по формулам (10.8), (10.9) оказывается смещенной (поскольку часть слагаемых — тем большая, чем больше п,— в суммах (10.8) и (10.9) выпадает). В этом случае рекомендуется [10] пользоваться модифицированной формулой вида [c.195]

Значительное продвижение в технике корреляционных измерений фемтосекундных импульсов связано с использованием эффекта генерации второй гармоники при отражении от поверхности нелинейного кристалла [93]. Схема коррелятора представлена на рис. 6.32. Эта методика сохраняет достоинства неколлинеарной схемы генерации второй гармоники пучки излучения на основной и удвоенной частотах разнесены по направлениям, что упрощает регистрацию излучения второй гармоники, так как фоновый сигнал в направлении регистрируемой волны вызван только рассеянием на дефектах поверхности кристалла, и отсутствует пьедестал у измеряемой корреляционной функции. [c.281]

Таким образом, в зависимости от того, сколько корреляционных зон фазовых флуктуаций укладывается на приемной апертуре, фазовые искажения приводят либо к значительному ухудшению разрешающей способности, либо к смещению всего изображения целиком. В первом приближении можно считать, что если то преобладает эффект смещения, при 5/5ф> 1 главный эффект состоит в ухудшении разрешающей способности. [c.84]

Для вычисления полной энергии системы предлагался также статистический подход с привлечением теоремы вириала, позволяющей найти кинетическую энергию из достаточно точно определенной потенциальной энергии [369, 370]. Метод HKS подобен схеме Хартри— Фока, за исключением того, что нелокальных обменный оператор этой схемы заменяется на локальный оператор, который является функционалом только электронной (LD) или еще и спиновой (LSD) [373] плотности и который в принципе включает все обменные и корреляционные эффекты. В приближении LSD эти эффекты локально аппроксимируются обменным и корреляционным функционалами гомогенной спин-поляризованной электронной жидкости [374]. Большое упрош ение вычислений достигается путем комбинации методов LSD и псевдопотенциала, ибо расчетная схема в этом случае включает только валентные электроны. Такой формализм успешно применялся, например, прп определении электронной структуры димеров многих элементов [374—379]. [c.142]

Рис. 6.5.2. Корреляционные эффекты при само-диффузии.

В рамках рассматриваемой модели уравнение (2.5.20) является точным. Оно значительно упрощается в случае тяжелых примесных частиц, когда обратную массу 1/М можно взять в качестве формального малого параметра ). Во-первых, если масса примесной частицы значительно больше массы частицы среды, то эффектами памяти в уравнении (2.5.20) можно пренебречь. Далее, в том же приближении можно пренебречь последним членом в гамильтониане (2.5.1) и при вычислении корреляционной функции случайных сил положить 2 (т) = 1. С физической точки зрения в этом приближении корреляционная функция случайных сил вычисляется для состояния, где [c.137]

Чтобы найти главный вклад эффектов запаздывания в парную корреляционную функцию, положим [c.198]

Парная корреляционная функция для плазмы. Обсудим теперь влияние поляризационных эффектов на кинетические процессы в плазме. Сначала будет проведен расчет парной корреляционной функции даь-, а затем с помощью соотношения (3.4.15) будет построен интеграл столкновений. [c.222]

Переходя к эквивалентному случаю невращающегося цилиндра в однородном магнитном поле, мы найдем, что электроны не будут вращаться в поле, а останутся в покое. Таким образом, мы пришли к противоречию уравнения Лондона в однородном магнитном поле имеют единственное решение, которое соответствует электронам, вращающимся с ларморовской частотой, а такое вращение в системе с конечной корреляционной длиной не допускается теоремой о вращающемся сосуде . Это относится не только к обычным уравнениям Лондона, но и к любой схеме, которая приводит к истинному эффекту Мейснера, например к уравнениям Пиппарда. [c.727]

Хотя аргументация основана на фиктивной системе, однако если полученный вывод считать правильным, то мы должны или отказаться от полного эффекта Мейснера, или принять бесконечную корреляционную длину. Возможно, что предельным случаем сверхпроводника с конечной корреляционной длиной можно представить себе металл, разбитый па невзаимодействующие участки, разделенные изолирующими границами. Даже если имеется полный эффект Мойснера в каждом участке, то через проводник в целом все же должен частично проникать магнитный поток. Чем меньше размер участков, тем сильнее будет проникать поток. Таким образом, чтобы получить настоящий эффект Мейснера в массивном образце, упорядоченное основное состояние должно распространиться по всему объему. [c.727]

В реальных сверхпроводниках корреляционная длина L может быть хотя и не бесконечной, но очень большой, что будет приводить к почти полному эффекту Мейснера. Если L велико по сравнению с другими фундаментальными длинами, которые входят в теорию (пинпардовским расстоянием когерентности и глубиной ироникновения л), то следует ожидать, что уравнения типов Пиппарда или Лондона будут верны с большой точностью. В чистом металле можно ожидать, что L будет порядка средней длины пробега или больше, т. е. порядка Ю слг, что действительно велико по сравнению с В хорошо приготовленных сплавах, в которых наблюдается эффект Мейснера, L, вероятно, также велико. [c.727]

Более универсальной моделью прибора, использующего эффект Баркгаузена, является структуроскоп типа Скиф-100 , отличающийся от ранее разработанных магнитошумовых приборов новыми возможностями по определению корреляционных связей между информативными параметрами и параметрами контролируемого материала [5]. [c.79]

К ЭФФЕКТУ СМЕЩЕНИЯ МАКСИМУМА КОРРЕЛЯЦИОННЫХ ФУНКЦИЙ СЛУЧАЙНЫХ ВИБРОАКУСТИЧЕСКИХ ПОЛЕЙ ИЗГИБНОКОЛЕБЛЮЩЕЙСЯ ПЛАСТИНЫ [c.88]

Нелинейное ур-ние для V(r), получающееся из (3) и (4). решается либо численно напр., в случае сферически симметричного атома решение протабулировано), либо в линейном приближении (в случае экранирования заряж. примеси). В дальнейшем Т.— Ф.т. была усовершенствована путём учёта обменных, корреляционных и релятивистских эффектов, поправок на градиент плотности, конечную темп-ру. Т.—Ф. т. применима, помимо многоэлектронных атомов и молекул, также к атомному ядру, внутризвёзд-ной материи, экранированию зарядов в металлах и вырожденных полупроводниках и т. д. [c.123]

Научный интерес к нанокристаллическому состоянию твердого тела в дисперсном или компактном виде связан прежде всего с ожиданием различных размерных эффектов на свойствах наночастиц и нанокристаллитов, размеры которых соизмеримы или меньше, чем характерный корреляционный масштаб того или иного физического явления или характерная длина, фигурирующие в теоретическом описании какого-либо свойства или процесса (например длина свободного пробега электронов, длина когерентности в сверхпроводниках, длина волны упругих колебаний, размер экситона в полупроводниках, размер магнитного домена в ферромагнетиках и т. д.). [c.5]

Рассмотренные в данном параграфе примеры показывают, что для расчета нелинейных систем амортизации при случайных воздействиях применимы хорошо разработанные методы теории выбросов в сочетании с корреляционным анализом нелинейных задач статистической динамики. Основные соотношения теории выбросов легко обобщаются на случай негауссовских распределений фазовых переменных и параметров, характеризующих качество работы амортизации. Благодаря этому открываются возможности обоснованной оценки надежности и проектирования оптимальных систем амортизации и виброзащиты с целенаправленным использованием нелинейных эффектов в соответствующих устройствах. [c.133]

Многообразие способов схематизации приводит, естественно, к вопросу о том, какой же способ следует использовать при расчете. Считают, что схематизация по максимумам обладает большим повреждающим эффектом, а по размахам — меньшим, чем исходный процесс. Поскольку схематизация по полным циклам занимает промежуточное положение между максимумами и размахами, то некоторые авторы полагают, что наиболее приемлемым для расчетов являются полные циклы. Необходимо подчеркнуть, однако, что из анализа работ [122, 123, 125], в которых по результатам стендовых испытаний производилось сравнение различных методов схематизации, не следует однозначной оценки о преимуществе способа полных циклов перед некоторыми другими (в частности, учет одного экстремума между двумя пересечениями s ,). Поэтому можно констатировать, что вопрос о выборе лучиаего способа схематизации для расчета усталостной долговечности требует дальнейшего изучения и экспериментальной проверки на большем статистическом материале. Учитывая сложность определения нагрузочных режимов при проектировании, для расчета могут быть использованы менее трудоемкие по сравнению с полными циклами способы схематизации (максимумы, амплитуды, корреляционная таблица) с последующей корректировкой результатов. [c.53]

Более строгая теория рассеяния рентгеновского излучения, основанная на подходе Андронова—Леонтовича [1], изложенная в гл. 2, дает качественное описание этих эффектов. В то же время говорить о полном количественном соответствии еще нельзя. Как показали измерения рассеяния ренгеновского и нейтронного излучений на ряде образцов с высоким качеством поверхности [10], зависимость отношения интенсивности рассеянной компоненты к полной интенсивности отраженного пучка с уменьшением угла 0 не переходит из квадратичной (по Бекману) в линейную зависимость от 0 (как следует из теории, изложенной в гл. 2) и, видимо, имеет более сложный характер. Кроме того, в ряде работ (см. например [17, 26]) отмечались трудности в интерпретации индикатрис рассеяния с помощью рассмотренных нами ранее простейших видов корреляционных функций (гауссовской, экспоненциальной). [c.238]

В которой происходит смена механизма дефазировки и наблюдается эффект Дики — сужение спектральной линии с увеличением плотности газа, что на временном языке эквивалентно увеличению времени дефазировки, т. е. замедлению спада кривых импульсного отклика. Сплошные кривые на рис. 3.27 построены теоретически, исходя из экспоненциальной модели корреляционной функции тепловых скоростей молекул. Сопоставление теоретических и экспериментальных данных позволило количественно оценить время столкновительной дефазировки и время корреляции тепловых скоростей в водороде [61]. Результаты находятся в хорошем согласии с данными альтернативных спектральных измерений. [c.155]

Ко второй группе атмосферных эффектов относятся прежде всего явления, связанные с турбулентным характером атмосферы. Турбулентные потоки воздуха обусловливают возникновение местных флуктуаций плотности атмосферы и, следовательно, изменение ее коэффициента преломления. Эти флуктуации имеют микромасштабное время корреляции порядка нескольких миллисекунд. Изменения коэффициента преломления вызывают изменение оптической длины пути луча. В результате в пределах лазерного пучка могут нарушиться существовавшие в нем фазовые соотношения. В силу случайного характера турбулентности коэффициент преломления вдоль всего пути распространения лазерного излучения изменяется случайным образом. Поэтому в качестве основной характеристики в данном случае выступает некоторый поперечный корреляционный размер ркор- В соответствии с определением ркор — есть минимальное расстояние между двумя ближайшими лучами, которые из-за прохождения участков атмосферы с различными коэффициентами преломления оказываются некоррелированными у цели. [c.52]

После обсуждения основных эффектов, сопровождающих прохождение лазерного излучения через атмосферу, естественно возникает вопрос о том, какое же излучение наиболее целесообразно использовать, чтобы как можно сильнее снизить вредное влияние этих эффектов. К сожалению, однозначного ответа, относящегося к любым локационным системам, сформулировать невозможно. Если же ориентироваться на лазерные локаторы, расположенные на Земле и предназначенные для наблюдения космических объектов, го предпочтение можно отдать излучению инфракрасного диапазона. Помимо того, что в этом диапазоне достаточно мал коэффициент рассеяния, для него также характерен сравнительно большой поперечный корреляционный размер ркор, что значительно упрощает применение адаптивных методов. [c.57]

На рис. 2.8 вынесены наиболее типичные искаженные изображения. Для количественного описания искажающих эффектов рассчитывались резкостная и корреляционные функции и на их основе строились сглаженные по точкам зависимости нормированных величин S(a) и ф = /С(а), как функции дисперсии фазовых флуктуаций а, измеряемой в долях длины волны. Представленные изображения и графические зависимости (см. рис. 2.9, 2.10) дают возможность установить некоторые общие закономерности. [c.88]

Как следует из предыдущих разделов, в пикосекундном и особенно в субпикосекундном диапазонах производить измерения, основываясь на электронных и электронно-оптических методах, чрезвычайно трудно. Нелинейная оптика позволяет применить хорошо развитые методы и в особенности метод корреляционных измерений к предельно коротким световым импульсам. Только этим путем удалось измерить длительности импульсов первых лазеров с синхронизацией мод вскоре после их создания [3.9—3.13]. В качестве примеров таких методов мы рассмотрим генерацию второй гармоники и двухфотонную люминесценцию (о теоретических основах этих эффектов см [11, 30]). Кроме того, мы обсудим оптические затворы, основанные на эффекте Керра, индуцированном лазерным излучением. [c.117]

Теперь групповое разложеше (3.8.7), отражающее квантово-статистические эффекты при использовании корреляционных форм, определенных в разд. 3.5, можно записать в очень коьшактном виде [c.123]

Возникновение членов такого рода (а их становится все больше и больше при переходе к более многочастичным корреляционным формам) приводит к существенному (и неизбежному) усложнению квантовой теории статистической эволюхщи. Однако с помощью диаграммной техники нетрудно разобраться с этими эффектами. [c.139]

Используя приведенные выше указания, можно построить группу МС для любой молекулы в данном электронном состоянии, если известны ее равновесная конфигурация и возможность туннельных переходов в этом состоянии. Как будет показано в гл. 11, группа МС изоморфна с точечной группой для любой жесткой нелинейной молекулы. Поэтому мы будем обозначать группы МС символом соответствующей точечной группы с последующим добавлением (М) например, группа МС H2F2 в основном электронном состоянии обозначается символом 2v(M). Далее, поскольку вследствие изоморфизма таблицы характеров этих групп МС такие же, как и для точечных групп, будем обозначать неприводимые представления этих групп МС теми же символами, которые используются для точечных групп. Очень важно помнить, что группа МС и молекулярная точечная группа не идентичны каждый элемент группы МС для нелинейной жесткой молекулы включает произведение операции молекулярной точечной группы и операции молекулярной группы вращения, как будет показано в гл. 11. В приложении А в конце книги приведены таблицы характеров для наиболее распространенных групп МС, в том числе для линейных и нежестких молекул, которые рассматриваются в гл. 12. Группа МС нежесткой молекулы обозначается символом G , где п — порядок группы. Далее в это.м разделе будут рассмотрены корреляция неприводимых представлений группы. VI и группы ППИЯ и применение корреляционного правила при наличии туннельных эффектов в молекулах. [c.238]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...