Дискретный спектр

РЕНТГЕНОВСКИЕ ЛУЧИ СПЛОШНОГО И ДИСКРЕТНОГО СПЕКТРА [c.156]

Рентгеновские лучи дискретного спектра. В случае, когда энергия электрона достигает некоторого критического значения, характерного для материала антикатода, или превышает его, на фоне сплошного спектра возникают интенсивные максимумы с дискретными значениями энергии. Поскольку рентгеновские лучи такого рода зависят от материала антикатода, то они обычно называются характеристическими рентгеновскими лучами. Характеристические рентгеновские лучи обладают отличительными свойствами. [c.159]

Рентгеновская трубка 158 Рентгеновские лучи 157, 161 -- дискретного спектра 159—162 [c.428]

Рентгеновская трубка излучает как непрерывный (белый), так и дискретный спектры. Если напряжение на трубке относительно невелико (20—30 кВ), то в основном излучается, необходимый для описываемых экспериментов непрерывный спектр. Расшифровывая полученную дифракционную картину (лауэ-грамму), получают сведения о кристаллической решетке. [c.351]

Ядерная спектроскопия — раздел ядерной физики, в котором исследуются ядерные энергетические уровни, их свойства и переходы между ними. Большое количество ядерных уровней возбуждается в результате радиоактивного распада. Поэтому, исследуя а-, 3- и 7-переходы ядер, удается изучить дискретные спектры ядер с большим числом уровней. В наши дни сохраняется традиционное деление ядерной спектроскопии на а-, Р- и 7-спектроскопию. [c.8]

Ядро, как и всякая связанная квантовомеханическая система, обладает дискретным спектром собственных значений энергии. [c.92]

Строго говоря, и показатель преломления, и коэффициент усиления зависят от амплитуды поля и от частоты. Поэтому соотношения (228.1) и (228,2) представляют собой систему уравнений относительно амплитуды и частоты, и их следует решать совместно. Это обстоятельство в некоторых случаях может привести к поправкам к полученным выше решениям. Однако утверждение о дискретности спектра генерации останется, очевидно, в силе. [c.796]

Существование дискретного спектра уровней при энергии возбуждения ядра, превышающей энергию присоединения нуклона, является необычным результатом. Например, в атомной физике аналогичной области энергий возбуждения (выше энергии ионизации) соответствует непрерывный энергетический спектр. Как можно объяснить дискретный характер спектра ядерных уровней [c.317]

Как известно, признаком дискретного спектра является [c.318]

Энергетические спектры делятся на две основные группы — сплошные и дискретные. Сложные конденсированные системы, некоторые сложные многоатомные молекулы обладают сплошным спектром уровней энергии. Изолированные атомы и сравнительно простые молекулы обладают, как правило, дискретным спектром уровней энергии, что и определяет их специфические квантовые свойства. Следует отметить, что строго дискретные и строго сплошные энергетические спектры являются крайними случаями. В промежутке между ними существуют разнообразные энергетические спектры. [c.224]

Таким образом, в отличие от дискретного спектра периодической функции, спектр непериодической функции является сплошным. Это принципиальное различие существенно сказывается в том, что из спектра непериодической функции невозможно выделить одну гармоническую составляющую (одной определенной частоты), по- [c.622]

Спектры эти, как указывалось, являются сплошными, в связи с чем для характеристики их состава применяются несколько иные величины, чем для характеристики дискретных спектров. Для последних основной характеристикой служат амплитуды отдельных гармонических составляющих, причем частоты всех этих составляющих отделены друг от друга некоторыми конечными интервалами, внутри которых гармонические составляющие отсутствуют. Вследствие этого, если амплитуды гармонических составляющих какого-либо колебания имеют конечную величину, то и энергия колебаний, приходящаяся на любой конечный участок частот, имеет конечную величину. [c.625]

В случае же сплошного спектра, когда его гармонические составляющие сплошь заполняют тот или иной конечный участок частот, при конечных амплитудах всех гармонических составляющих на этот участок частот приходилась бы бесконечно большая энергия колебаний. Для того чтобы на конечный участок частот приходилась конечная энергия колебаний, амплитуды отдельных гармонических составляющих должны быть бесконечно малыми. Тогда плотность амплитуд , приходящаяся на бесконечно малую область частот, оказывается величиной конечной. Распределение плотностей амплитуд по частотам спектра и является основной характеристикой состава сплошного спектра, аналогично тому как величины амплитуд отдельных гармонических составляющих являются основной характеристикой состава дискретного спектра. [c.625]

Тогда эффект, вызванный единственным реально подействовавшим отрезком синусоиды , никак не изменится от того, что до этого отрезка синусоиды и после него периодически появляются воображаемые отрезки синусоиды . Следовательно, соблюдение упомянутого условия позволяет заменить непериодическое воздействие ( отрезок синусоиды ) периодическим (бесконечно повторяющимися отрезками синусоиды , подобными отрезку синусоиды в первом случае). Но если такая замена возможна, то, значит, мы можем вообще исключить из рассмотрения непериодические воздействия со сплошным спектром и ограничиться только периодическими воздействиями с дискретным спектром. [c.627]

Термин квантовые числа употребляется преимущественно по отношению к дискретному спектру наблюдаемых. [c.268]

Дискретность спектра волнового вектора (или квазиимпульса) следует непосредственно из циклических граничных условий [c.75]

Классические динамические функции А (q, р) обобщенных координат и импульсов (фазовой точки) сопоставляются в квантовой теории эрмитовым операторам А с непрерывным или, чаще, с дискретным спектром Ai, которые действуют на волновую функцию l)i(q). Скобки Пуассона [А, В динамических функций [c.220]

Мы подробно остановимся только на дискретных спектрах атомов и молекул в оптическом диапазоне длин волн, которые возникают при переходах электронов в пределах внешней (валентной) оболочки, а так- [c.794]

Атомы могут длительное время находиться только в определенных, так называемых стационарных состояниях. Энергии стационарных состояний E , Е , Е ,. .. образуют дискретный спектр. [c.85]

Непрерывный спектр собственных значений. В предшествующем изложении формулы выписывались применительно к дискретному спектру собственных значений. В случае непрерывного спектра некоторые формулы изменяются. Пусть оператор А имеет непрерывный спектр собственных значений X. Собственную функцию, принадлежащую собственному значению Х, обозначим причем предполагается, что число /С изменяется непрерывно. [c.108]

Однако нормировать собственные функции непрерывного спектра на единицу, как в дискретном спектре, нельзя, потому что интеграл от квадрата модуля собственной функции непрерывного спектра обращается в бесконечность [c.109]

Можно показать [26], что ядро интегрируемо с квадратом и поэтому, применяя теорию симметричных интегральных уравнений Фредгольма, приходим к доказательству существования (когда область конечна) дискретного спектра собственных значений (иначе говоря, частот собственных колебаний), которые являются вещественными и, более того, положительными числами ). [c.571]

Обобществление электронов в кристалле. Б свободных атомах электроны располагаются на энергетических уровнях, образующих дискретный спектр (рис. 3.6). На рис. 5.1, а схематически по- [c.142]

Геометрическая неточность изготовления в наибольшей степени проявляется в кинематических парах насосов. Эти неточности являются причиной как широкополосных, так и дискретных спектров вибрации. [c.176]

При этом следует отметить, что теперь частоты р уже не будут иметь дискретный спектр значений. Спектр частот будет сплошным. 10 [c.10]

Генератор с дискретным спектром частот. Основным элементом (рис. 6), генерирующим звуковые колебания, является вращающийся диск 2 с отверстиями, установленный в струе воздуха, истекающего из сопл форкамеры I. Число сопл в форкамере и шаг распределения по окружности соответственно равны числу и шагу распределения аналогичных отверстий в рабочем колесе (диске 2). При вращении диска площадь сечения струи воздуха, истекающего из сопл, периодически изменяется от минимальной (когда отверстия полностью закрыты) до максимальной (когда они полностью открыты). Попеременное открывание и закрывание отверстий приводит к резкому изменению газодинамических параметров струи и, следовательно, к возникновению пульсаций давления в горле рупора, которые возмущают звуковые колебания воздушной среды. [c.451]

Экспериментальное исследование влияния полей акустического шума с дискретным спектром и турбулентности с широким спектром на переход ламинарного пограничного слоя в турбулентный приведено на рис. 85, где даны зависимости критического числа Рейнольдса (Ree) p от средней квадратической величины интенсивности (u Iuq) [c.181]

Следовательно, дисперсия случайного процесса турбулентных пульсаций с дискретным спектром равна сумме ряда, составленной из всех ординат спектра. Обозначим разность между двумя соседними частотами [c.102]

В квантовой механике выводится, что оператор квадрата момента количества движения 4-/уимеет дискретный спектр собственных значений [c.107]

Указанным критериям отвечает новый метод снятия остаточных напряжений физические основы которого можно сформулировать сле> дующим образом. Как показано при теоретическом исследовании, каждому кристаллическому материалу соответствует вполне определенный дискретный спектр собственных частот колебаний атомов в решетке. Последний определяется типом дислокаций, характерных для данной структуры твердого тела, и может быть, в принципе, рассчи> тан для любого материала. Если подвести к кристаллу анергию, равную величине Wi = hv,, (Wi — пороговый уровень энергии, h — постоянная Планка, — частота колебаний 1-моды в спектре), то эта энергия избирательно поглотится кристаллической решеткой, что приведет к резкому повышению амплитуды атомных колебаний i-моды. [c.149]

Данные замечания имеют смысл, очевидно, лишь тогда, когда состояния в интервале А fni действительно существуют. Прежде всего они имеют смысл, когда рассматриваются переходы из дискретного в непрерывный спектр. Однако они могут относиться и к переходам в дискретном спектре, если учесть, что всякий реальный энергетический уровень (в частности, конечный уровень Е,п) размыт , т, е. имеет некоторую эф( зективную ширину А. В этом случае необходимо, чтобы выполнялось соотношение [c.247]

Таким образом, Ь(Х) является предельным случаем некоторой функции, которая стремится к пулю во всех точках X, отличных от пуля, а вблизи нуля стремится к бесконечности так, что интеграл по облас1и, включающей нулевую точку, равен единице. Вместо условия ортонормированно-сти (17.23) для дискретного спектра в случае непрерывного спектра имеем [c.109]

В дискретном спектре необходимо воспользоваться условием ортонор-мированности (17.23), которое в данном случае имеет вид [c.163]

Кепстр существенным образом отличается от функции автокорреляции сигнала 5(т) (см. далее формулу (3.20)). Для сигнала с равномерным сплошным спектром мощности обе функции 5(т) и К %) не равны нулю лишь в окрестности т = 0 и представляют собой функции, близкие к б(т ). Однако наличие даже небольших неоднородностей функции F(w) делает функцию автокорреляции В х) отличной от нуля и при других задержках времени т, в то время как кепстр К х) остается близким к нулю из-за присутствия логарифма, сглаживающего неоднородности спектра. Кепстр становится отличным от нуля, когда достаточно большие неоднородности функции F а) имеются в периодически расположенных точках. Например, если на равномерный сплошной спектр накладывается дискретный спектр гармонического ряда с частотами Q, 2Q, ЗЙ,. . . или ио 2, oo 2Q, о+ [c.22]

Акустические генераторы, применяемые для прочностных испытаний, по характеру создаваемых ими нагрузок разделяются на две основные группы с дискретным спектром частот и с непрерывным (широкополосным) спектром. Использование последних, как правило, целесообразнее, так как они лучше воспроизводят эксплуатационные условия. Однако они менее экономичны. Генераторы с широкополосным спектром частот, как правило, применяют для ресурсных испытаний, а генераторы с дискретным спектром — для параметрических исследований выносливости элементов обшивки. По типу привода различаются генераторы с механическим приводом (сирены) и электро-пневматические п реобразова-тели (модуляторы). [c.451]

Корни Pl образуют дискретный спектр и являются комплексными. Основной недостаток гипотезы Кельвина—Фойгта — зависимость б от частоты — можно исправить с помощью поправки Шлиппе—Бокка (80], т. е. при вычислении корней р,- принять [c.50]

Исходя из физического смысла, можно с уверенностью утверждать, что в рассматриваемой обычно и здесь диффузионной трактовке процесса переноса тепла в среде сингулярных решений оператор переноса тепла не имеет. Иначе обстоит дело при рассмотрении процесса переноса тепла на уровне молекулярных явлений. В этом случае строгий учет молекул — переносчиков тепла, длительное время не испытывающих соударений, несмотря на их малочисленность, привел бы к необходимости использовать сингулярные собственные функции наряду с функциями дискретного спектра. Разумеется, для описания переноса тепла при этом пришлось бы отойти от простейших дифференциальных уравнений диффузионного типа и прибегнуть к интегродифференциаль-ному уравнению Больцмана. [c.98]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...