Дисперсия спектральных приборов

Если дисперсия спектрального прибора не очень велика (как, например, у спектрографа ИСП-51 или монохроматора УМ-2), вместо окуляра 7 рекомендуется использовать микроскоп МИР-1. [c.259]

Распространенная процедура фотоэлектрической регистрации интерференционной картины состоит в выделении центрального пятна интерференционной картины круглой диафрагмой. Пропущенное ею излучение регистрируется фотоэлектрическим фотометром. Если источник света имеет спектр с близко расположенными линиями, а линейная дисперсия спектрального прибора невелика, то для выделения из спектра исследуемой линии приходится уменьшать входную щель монохроматора. При этом щель монохроматора и ее изображение станут уже, чем диаметр центрального пятна интерференционной картины. Поэтому геометрия выделяемого установкой участка интерференционной картины будет определяться в горизонтальном направлении— шириной щели монохроматора, а в вертикальном — размером выходной диафрагмы установки (в схеме на рис. 16 — вертикальным размером щели монохроматора). Тогда вместо круглого центрального пятна из интерференционной картины вырезается участок, геометрия которого приближается к прямоугольнику. [c.48]

НИИ 1. мм. в ИК-спектроскопии удобнее пользоваться обратной линейной дисперсией, выраженной в см /мм. В связи с тем что дисперсия. материала приз.мы сильно зависит от длины волны, обратная линейная дисперсия спектральных приборов для видимой и УФ-области спектра сильно увеличивается (т. е. ухудшается) с увеличением длины волны (рис. П.4,а). В ИК-спектральных приборах наблюдается обратная зависимость (рис. И.4,6). [c.125]

Что называется обратной линейной дисперсией спектрального прибора [c.175]

Угловая дисперсия спектрального прибора [c.24]

Увеличение дисперсии спектральных приборов очень часто осуществляют путем так называемой автоколлимационной уста- новки призм, когда пучки света пропускаются через диспергирующую систему 2 раза или более. В случае монохроматоров увеличения дисперсии достигают так же путем соединения двух приборов (см. 5, D этой главы). [c.76]

Перепишем выражение (3.3.10) через длину волны и отметим, что изменение оптической толщины б(п ) приведет к смещению полосы к-го порядка в спектре на бХ, т. е. 2б tlt) = кЫ. Разделим обе части этого равенства на линейную величину б/ этого смещения, измеренную в фокальной плоскости спектрального аппарата. Тогда в правой части равенства получим величину ЬХ/81 = 1/ >г, которая представляет собой обратную линейную дисперсию спектрального прибора. Линейное смещение полосы будет [c.131]

ДИСПЕРСИЯ СПЕКТРАЛЬНОГО ПРИБОРА [c.338]

Пространственное спектральное распределение рассеянного света, обусловленное дисперсией спектральных приборов. [c.175]

Полуширина линии или полосы Разрешающая сила спектрального прибора Угловая дисперсия спектрального прибора Линейная дисперсия спектрального прибора Энергетический выход люминесценции Квантовый выход люминесценции Угол поворота плоскости поляризации Постоянная вращения Удельная постоянная вращения Показатель преломления обыкновенного луча Главный показатель преломления необыкновенного луча Электрооптическая постоянная Степень поляризации Степень деполяризации [c.215]

Введенное понятие дисперсии не позволяет полностью охарактеризовать способность спектрального прибора разлагать [c.318]

Точность измерений повышается с увеличением концентрации излучающих частиц, которое приводит к росту поглощения йил и ширины линии 61, и с уменьшением спектральной ширины щели ДА,. Выбор спектрального прибора с большой дисперсией также способствует увеличению точности определения температуры. [c.257]

ДИСПЕРСИЯ [волн — зависимость фазовой скорости гармонических волн от их частоты звука — зависимость фазовой скорости гармонических звуковых волн от их частоты линейная спектрального прибора — характеристика спектрального прибора, определяемая производной от расстояния между спектральными линиями по длине света оптического вращения — зависимость оптической активности вещества от длины волны проходящего через него линейно поляризованного света пространственная — зависимость тензора диэлектрической проницаемости среды от волнового вектора, приводящая, например, к вращению плоскости поляризации света — зависимость абсолютного показателя преломления вещества от частоты света] [c.229]

Наиболее существенными характеристиками таких спектральных приборов являются дисперсия (т. е. изменение положения интерференционных максимумов, выраженное в линейной или угловой мере в зависимости от изменения длины волны) и разрешающая сила, под которой понимается до некоторой степени условная величина. [c.22]

Если на такую плоскопараллельную пластинку падает не идеально монохроматический свет, то по условиям видимости максимумов и минимумов интерференции кольца, соответствующие разным длинам волн, могут быть расположены раздельно, могут налагаться друг на друга, т. е. свет может быть разложен по частоте в зависимости от дисперсии пластинки. Более того, многолучевая плоскопараллельная пластинка может играть роль своего рода спектрального прибора. И для нее, как и для всякого спектрального прибора, справедлив упомянутый выше критерий Рэлея, в соответствии с которым две спектральные линии равной интенсивности разрешены, если — < 0,8. [c.31]

Из приведенных выше формул можно сделать вывод, что ИФП является спектральным прибором, обладающим очень высокими разрешающей силой, пропусканием, контрастностью. Действительно, в области длин волн Я = 500 нм, при толщине интерферометра f = 1 см и коэффициентах отражения зеркал 0,75 0,95, область свободной дисперсии составит АЯ = = Я 2 = 0,0125 нм, а контрастность АК будет равна Ко = 41 при R = 0,75 и достигает Ко = 1,5-10 при R = 0,95. При этом пропускание Го идеального ИФП в максимуме интерференции [c.8]

Многолучевой интерферометр типа Фабри-Перо является спектральным Прибором высокой разрешающей силы. Он дает возможность различать свет различных длин волн, т. е. получать разделенное изображение двух близко расположенных относительно друг друга спектральных линий. Интерференционную картину определяют дисперсия интерферометра и его разрешающая сила. Угловая дисперсия характеризует величину угла, на который разойдутся два луча, различающиеся по длинам волн на весьма малую спектральную величину. Линейная дисперсия показывает расстояние между изображениями линий в фокальной плоскости объектива. Разрешающая сила характеризует способность интерференционного спектроскопа различать две близко расположенные спектральные линии источника. [c.13]

Второй важный параметр любого спектрального прибора — его угловая дисперсия [c.332]

В зависимости от величины линейной дисперсии спектральные приборы делится на приборы малой, средней, болыпой и высокой дисперсии. Интерференцпопные спектральные приборы обладают высокой (0,1 —0,01 А/мм), дифракционные—большой (10—1 А/мм), а призменные—малой и средней (100—10 А/м) дисперсией. [c.193]

Исрейдсм теперь к исследованию следствий хаотического движения излучающих свет атомов (ионов). В этом случае возникает уширение спектральной линии, которое часто маскирует те или иные физические эффекты (в том числе и доплеровское смещение частоты, возникающее при направленном движении излучающих частиц). Вследствие такого уширения спектральных линий иногда оказывается неэффективным увеличение разрешающей силы и дисперсии спектральных приборов. [c.391]

Это отношение называется. шнейной дисперсией спектрального прибора. Входящая в (1.17) величина как отмечалось ранее, [c.27]

Из расслютрения вопроса об разрешающей способности дифракционной решетки и призмы следует, что имеет место связь между разрешающей способностью и угловой дисперсией спектральных приборов. Однако эта связь носит сложный характер. Действительно, в некоторых случаях увеличение угловой дисперсии сопровождается увеличением в такой же мере и разрешающей способности. В других случаях этого может и не быть. Наоборот, возможно увеличение разрешающей способности прибора без увеличения его угловой дисперсии. Следовательно, в последних случаях эти две важнейшие характеристики приборов оказываются как бы независимыми. [c.93]

Выразим уравнение (4.46) через длину волны и продифференцируем его 2b nt) = кбХ. Разделим обе части равенства на некоторую малую линейную величину б/, измеренную в фокальной плоскости спектрального аппарата. Тогда в правой части равенстЁа получим величину D = бХ/б/, которая представляет собой обратную линейную дисперсию спектрального прибора. Линейное смещение полосы будет [c.53]

Основные спектральные характеристики п. дисперсия спектрального прибора (угловая ф/гЛ и линейная [ ( к) разрешающая способность (разрешающая сила) область дисперсии (для интерференц. С. п.) — спектральный интервал, при к-ром не происходит наложения спектров соседних порядков светосила. С. п., обладающие большей угловой дисперсией, позволяют более точно измерять длину волны спектральных линий и получать при равных геометрич. параметрах С. п. и равной ра.чрошающей силе большую величину потока спектрально разложенного излучения (см. ниже). [c.10]

МОЛЕКУЛЯРНЫЕ СПЕКТРЫ - спектры поглощения и испускания, а также комбинационного рассеяния света, возникающие при квантовых переходах молекул с одних уровней энергии на другие. М. с. наб.людаются в виде совокупности более или менее широких полос, распадающихся при достаточной дисперсии спектрального прибора на совокупность тссно расположенных линий. Сложность полосатых М. с. по сравнению с линейчатыми атомными спектрами опроделяется тем, что движение в молекулах болое сложно, чем в атомах наряду с движением электронов относительно ядер составляющих молекулу атомов, происходит колебательное движение самих ядер около положений равновесия и вращательное дпижение молекулы как целого. Переходы можду уровнями энергии, связанными с этими видами движения, дают в видимой и ультрафиолетовой областях полосатые электронные спектры, в близкой инфракрасной области — полосатые колебательные спектры, в далекой инфракрасной и микроволновой областях — линейчатые вращательные спектры. Конкретная структура М. с, различна для различных молекул и, вообще говоря, усложняется с увеличением числа атомов в молекуле. Для весьма сложных молекул, однако, в ультрафиолетовой и в видимой областях вместо дискретных спектров наблюдаются лишь широкие сплошные полосы поглощения и испускания, спектры упрощаются и выявляется их сходство для различных молекул. [c.289]

Оценка А/, при выбранных выше значениях (I = 0,5 см X = 5 10" см) приводит к допустимой ширине структуры, примерно равной 0,25А. При больишх значениях I область свободной дисперсии А/, становится еще меньше. Это значит, что интерферометр Фабри—Перо следует использовать лишь для иссл дования контуров спектральных линий, выделенных каким-либо более грубым спектральным прибором. [c.247]

Экспериментальная установка. Измерение температуры дуги по молекулярным полосам СМ может быть выполнено на любом спектральном приборе большой или средней дисперсии. Следует работать при величинах спектральной ширины щели в пределах 4—16 см , для которых построены приведенные на рис. 90 и 91 кривые. При такой ширине щели вращательные линии полос, на-кладываясь друг на друга, образуют сплошной фон. Ошибки в измерениях интенсивностей и в построении контуров, необходимых для определения температуры по площадям (по кривым 1) и по спаду интенсивности в полосе (по кривым <3), в этом случае оказываются наименьшими. [c.249]

Здесь также образуется неск. спектров ра.зл. порядков, расположенных па круге Роуланда, к-рый является линией дисперсии. Поскольку ур-ние релк тки для вогнутой Д. р. такое же, как и для плоской, то и выражения для спектроскопич. характеристик — угл. дисперспи, разрешающей способности и области дисперсии — оказываются совпадающими для решеток обоих видов. Выражения же для линейных дисперсий этих решёток различны (см. Спектральные приборы). [c.659]

Т. к. эти ширины могут быть сделаны предельно малыми, спектральная разрешающая способность О приборов, используемых в этом методе (типичные значения О — и/До) 10 —10 ), на несколько порядков выше, чем для традиц. спектральных приборов или фурье-спектрометров (для них С 10 —10 ). При этом область дисперсии для нелинейных спектрометров может быть аномально велика, она определяется шириной области перестройки частоты одного или нескольких перестраиваемых лазеров накачки и может занимать значит, часть видимого спектра. При сочетании спектроскопии четырёхволнового смешения с Н. с. насыщения удаётся исключить доплеровское ушире-ние. Пространств, разрешение методов смешения частот определяется размерами области перекрытия всех взаимодействующих пучков. [c.308]

Рис. 3. Схема спектрального прибора с прос 1ранственньш разделением длин волн с помощью угловой дисперсии 1 — коллиматор с входной щелью Щ и объективом О1 с фокусным рас-сюннием 2 — диспергирующий элемент, обладающий угловой дисперсией Аф/ДА. 3 — фокусирующая система (камера) с объективом 0 создающим в фокальной плоскости Ф изобра-и еиия входной щели в ивлучении разных длин волн с линейной дисперсией Лх/АЯ.

Рассмотренные выше свойства нелинейных преобразователей делают их интересными с точки зрения ИК-спектроскопии в двух отношениях. Во-первых, частотная дисперсия синхронизма приводит к тому, что разные спектральные компоненты инфракрасного излучения преобразуются по-разному (с разной эффективностью, в разных направлениях) и, следовательно, сам преобразователь работает как юпектральный прибор. Во-вторых, спектр преобразованного излучения сохраняет определенную информацию об ИК-сг№ктре и поэтому анализ спектра в видимой области обычными методами позволяет решать задачи ИК-спект-роскопии. Поскольку спектральные приборы видимой области обладают рядом преимуществ по сравнению с соответствующими приборами ИК-диапазона (более высокое разрешение и добротность, возможность многоканальной регистрации, более простое устройство), то такой вариант использования нелинейно-оптических преобразователей в ИК-спектроскопии также представляет значительный интерес. [c.121]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...