Макроскопические и микроскопические модели

Макроскопические и микроскопические модели [c.250]

Другая интересная группа неравенств связывает макроскопические и микроскопические критические показатели. Для их вывода снова требуются дополнительные допущения, справедливые для модели Изинга, но не обязательно справедливые для реальных систем. [c.364]

Не подлежит сомнению, что в целом ряде случаев целесообразно проводить исследование именно на таком макроскопическом пути и нет никаких оснований привлекать микроскопическую теорию. Что же касается этой последней, то ее использование и развитие, конечно, совершенно необходимы при вычислении самого тензора ((0, к) в тех или иных приближениях или, если угодно, для различных моделей кристалла. Другими словами, в оптике кристаллов, как и в других областях, рациональный метод связан с правильным сочетанием макроскопического и микроскопического подходов. Это замечание, очевидное в наше время, здесь повторено потому, что в литературе по кристаллооптике до сих пор часто приходится сталкиваться с применением относительно громоздких микроскопических расчетов даже для получения очевидных или, во всяком случае, достаточно ясных с макроскопической точки зрения результатов. [c.21]

Как отмечено выше, при характеристике деформаций и прочности первого класса композитные материалы рассматриваются как однородные анизотропные тела, содержаш,ие, возможно, микроскопические трещины, но без макроскопических трещин. Микроскопические трещины представляют собой дефекты (т. е. поры, дислокации в металлах, разрушенные цепи в полимерах и т. д.), размеры которых малы по сравнению с характерными размерами исследуемого тела, и, следовательно, ими можно пренебречь в математической модели. Показано, что подобная идеализация вместе с континуальным анализом анизотропных тел [38, 39, 43] дает достоверные значения при прогнозировании сопротивления деформации композиционных материалов. Такой успех обусловлен тем, что деформация есть осредненная характеристика и может определяться средним значением по объему. [c.209]

Здесь мы не будем рассматривать различные виды релаксаций в газах на микроскопическом уровне, поскольку эти вопросы скорее относятся к молекулярной физике и кинетической теории, чем к физической акустике, а сконцентрируем свое внимание на макроскопическом (феноменологическом) подходе. Такой подход возможен не только для газов (где можно, используя более или менее простые модели, рассматривать вопрос об акустической релаксации и микроскопически), но и для жидкостей, для которых микроскопическое рассмотрение (из-за сложного строения жидкости и отсутствия разработанной теории жидкого состояния) чрезвычайно затруднено и может осуществляться только на основе сложных модельных представлений. [c.48]

Соотношение (1.25) может быть отнесено к любому как макро-, так и микроскопическому объему. Существуют и механические понятия, которые можно использовать как в отношении макроскопических моделей, так и микроскопических. Например, энергию пружины (Дж) определяем так [c.30]

Опытное исследование строения атома показало, однако, что указанная модель не верна и атом состоит из положительного заряда (ядра) очень малого диаметра (меньше 10" см), вне которого движется соответствующее число электронов. Сила, удерживающая каждый электрон, конечно, не будет иметь вид —Ьг и окажется гораздо сложнее. Вопрос о том, каким образом при таком расположении зарядов возможно почти монохроматическое излучение, мы оставляем пока в стороне. Причина лежит очень глубоко и заключается в том, что ни излучение атомов, ни поведение зарядов внутри атомной системы не подчиняются законам классической механики и электродинамики, установленным при изучении макроскопических объектов. Для правильного описания таких внутриатомных, микроскопических процессов надо обратиться к законам, установленным квантовой теорией, по отношению к которым макроскопические законы являются лишь первым приближением, достаточным [c.550]

Общепринятая модель трещины в механике разрушения - математический разрез в теле из неподвижного материала. Трещину считают заданной, а ее размер достаточно большим по сравнению с максимальным размером структуры материала - размером зерна, кристаллита, волокна и т.п. Такие трещины называют макроскопическими в отличие от микроскопических трещин, размер которых того же порядка, что и характерный размер структуры материала или менее. Задача состоит в том, чтобы найти закономерности роста трещин при различных свойствах материала и различных процессах нагружения, а также установить условия, при которых этот рост устойчив, т.е. малые приращения нагрузок или малые изменения размеров трещины не приводят к ее интенсивному росту. [c.40]

Кроме только что отмеченных двух основных и достаточно общих свойств сплошной текучей среды 1) непрерывности распределения физических свойств и характеристик движения и 2) текучести, или легкой подвижности, при рассмотрении частных классов задач приходится приписывать модели среды дополнительные макроскопические характеристики, определяющие ее индивидуальные материальные свойства, обусловленные действительными микроскопическими свойствами молекулярной структурой и скрытыми движениями материи. В механике сплошных сред эти характеристики вводятся феноменологически, в форме заданных наперед констант или количественных закономерностей. Среди таких характеристик выделим, прежде всего, отражающие вещественные свойства среды при ее равновесном состоянии молекулярный вес и плотность распределения массы (или, короче, просто плотность среды), концентрацию примесей в многокомпонентных и многофазных смесях жидкостей, газов и твердых частиц, затем температуру и теплоемкость среды, электропроводность, магнитную проницаемость и другие физические свойства. [c.10]

Модель сплошной среды, заключающая в себе достаточное число расширяющих сферу ее применений дополнительных макроскопически выраженных свойств, широко принята как вполне удовлетворительный метод изучения движения жидкостей и газов в самых различных физических условиях. Но не надо забывать, что эта модель представляет собой результат статистического осреднения скрытой молекулярной структуры среды и совершаемых внутри нее тепловых и других форм движений материи и взаимодействий между молекулами вещества. Как всякое осреднение, эта модель не может дать полной информации о происходящих на молекулярном и еще более- глубоких физических уровнях микроскопических движениях материи, проявляющихся в обедненной форме макроскопической модели в виде тех или иных ее свойств. [c.11]

Общепринятая модель трещины в механике разрушения — математический разрез в теле из неповрежденного материала. Трещину считают заданной, а ее размер достаточно большим по сравнению с максимальным размером структуры материала — размером зерна, кристаллита, волокна и т. п. Такие трещины называют макроскопическими (в отличие от микроскопических трещин, размер которых имеет порядок характерного размера структуры материала или менее). Задача состоит в том, чтобы найти закономерности роста трещины при различных свойствах материала и различных процессах нагружения, а также установить условия, при которых этот рост устойчив, т. е. малые приращения нагрузок или малые изменения размеров трещин не приводят к ее интенсивному росту. В действительности физический процесс разрушения состоит из двух стадий. Первая стадия — накопление рассеянных повреждений — может составлять значительную часть общего ресурса (по различным данным от 50 до 90 %). Если в детали или элементе не было начальных технологических трещин, то зарождение первой макроскопической тре- [c.15]

В то же время основанные на квантовой механике попытки решения вопроса вообще не касались второй трудности эти попытки относились лишь к модели необратимости. Но и здесь они не достигали цели указанная ими связь микроскопических и макроскопических понятий не была удовлетворительной. Таким образом, как классическая, так и квантовая точки зрения не вводили вытекающего из механической характеристики системы понятия релаксации системы — основного понятия статистической физики они не только не давали (хотя бы принципиально) возможности количественного определения времени релаксации, но не давали даже его качественного определения. Поэтому они были совершенно неудовлетворительны. [c.169]

Следующие четыре параграфа этой главы посвящены описанию поведения точечных заряженных частиц и осколков деления в рамках классической нерелятивистской ядерной электродинамики. В 9.2 и 9.3 проводится последовательное микроскопическое описание на уровне уравнений полей Максвелла-Лоренца и уравнений движения Ньютона-Лоренца. Полученные в 9.2 результаты служат основой для вывода законов нерелятивистской ядерной электродинамики заряженных осколков деления ( 9.3, 9.4), а также (при макроскопическом подходе с учетом статистического описания) законов электродинамики сплошной среды ( 9.5). Нерелятивистская электродинамическая модель дополняется рассмотрением в 9.6 более реалистической схемы, связанной с квантовомеханическим выводом микроскопических уравнений для полей и движения заряженных частиц и осколков деления. [c.267]

При микроскопическом описании никаких соотношений вводить не нужно единственная неизвестная / уже содержит всю информацию о плотности, скорости, температуре, напряжениях и тепловом потоке Разумеется, это возможно потому, что / зависит от 7 переменных, а не от 4. Макроскопический подход (5 функций от 4 переменных) проще микроскопического (1 функция от 7 переменных), и, если только он возможен, его следует предпочесть. Таким образом, одна из задач теории, основанной на уравнении Больцмана, состоит в выводе для газа при обычных условиях некоторой приближенной макроскопической модели и в отыскании пределов применимости этой модели. Эту часть теории мы изучим в гл. 5. [c.63]

Иными словами, мы нашли соотношения (в виде разложений в ряды) между тензором напряжений и вектором теплового потока, с одной стороны, и основными макроскопическими неизвестными (плотность, скорость и температура либо внутренняя энергия) — с другой. Это означает, что данный метод позволил замкнуть (по крайней мере формально) систему уравнений сохранения и построить макроскопическую модель, базирующуюся на понятиях плотности, скорости и температуры, из микроскопического описания, основанного на функции распределения. [c.119]

Другой пример мгновенного взаимодействия рассматривается в том случае, когда предполагается, что молекула упруго отражается жесткой стенкой. Эта модель менее реальна, чем модель твердых сфер, потому что жесткая стенка имеет макроскопические размеры и безусловно обладает весьма сложной структурой на микроскопическом уровне. В гл. III будет подробно показано, что эта структура не допускает упругого столкновения с регулярной геометрической поверхностью, изображающей стенку в макроскопическом описании. [c.23]

Микроскопическая теория исходит из некоторой идеализированной модели строения вещества. Наибольшей простотой отличается модель газообразной среды, так как для нее в первом приближении можно не учитывать взаимодействие атомов или молекул и, кроме того, считать, что действующее на отдельный атом поле совпадает со средним полем электромагнитной волны. В таких условиях для получения макроскопического материального уравнения достаточно рассмотреть действие поля волны на изолированный атом. [c.83]

Нелишне подчеркнуть, что явление сверхпроводимости — это не просто один из многочисленных эффектов физики твердого тела, а, без преувеличения, ярчайший физический феномен, в котором квантовые закономерности проявляются в макроскопическом масштабе. Соответственно, и теория сверхпроводимости — это не просто одна из рядовых твердотельных моделей, а фундаментальная физическая теория, основанная на глубоких и весьма общих идеях, уже нашедших себе применение в других разделах теории твердого тела, в теории атомного ядра, в теоретической астрофизике. Недаром появления микроскопической теории сверхпроводимости пришлось ожидать несколько десятилетий. [c.173]

Для описания масштабного эффекта по пределам усталости в зависимости от размеров поперечного сечения тела и неравномерности распределения макроскопических напряжений по этому сечению была привлечена статистическая модель микроскопически неоднородного поликристаллического тела (Н. П. Афанасьев, 1940). [c.403]

На рис. 55 показана схема взаимодействия сопряженных поверхностей на уровне макроскопического, микроскопического и субмикроскопического контакта. Механическая (геометрическая) модель контакта при трении покоя по сравнению с трением движения имеет резко выраженные отличия. Под действием только нормальных сил (при статическом контакте) пластическая деформация протекает при пространственных ограничениях, что оказывает влияние на взаимную достройку и формирование топографии контакта главным образом в направлении действия нормальной силы. Эта достройка, являясь, по существу, движением дислокационных образований, происходит при энергетически наиболее выгодных для данной схемы нагружения соотношениях. На рис. 49 приведены электронные [c.100]

Одним из перспективных подходов к изучению диффузных систем является использование методов многомерной математической статистики с применением математических моделей для описания поведения систем. Статистические методы исследования позволяют предсказать макроскопические результаты процессов без полного описания микроскопических явлений. При таком подходе отпадает необходимость в разграничении переменных, и задача сводится к тому, чтобы, варьируя одновременно большим числом переменных, найти оптимальные условия протекания процесса. В этом случае диффузная система представляется в виде черного ящика с множеством входных параметров. С помощью локально-интегральной (полиномиальной) математической модели определяется связь между входными и выходными параметрами почти при полном отсутствии сведений о механизме протекающих явлений. Вместе с тем поиск оптимальных условий с помощью полиномиальных моделей не исключает возможности параллельного изучения механизма представляющих интерес явлений с помощью эскизных моделей, заданных, в частности, дифференциальными уравнениями. В общем случае полиномиальная модель имеет вид [c.118]

Для окончательной проверки этих соотношений мы приводим в табл. 10.5.2 значения некоторых комбинаций критических показателей. Если бы соотношения, основанные на гипотезе подобия, были справедливы, то для данной системы все эти числа должны быть равны. Видно, что для точно решаемых моделей (модель Изинга с d = 2 и сферическая) все соотношения выполняются точно. Макроскопические соотношения также очень хорошо удовлетворяются для всех модельных систем, но микроскопические соотношения, содержапще размерность d, не согласуются с макроскопическими ни для модели Изинга с d = 3, ни для классической теории (в последнем случае радиус взаимодействия бесконечно велик и соображения Каданова неприменимы). Для реальных систем комбинации показателей, конечно, согласуются менее строго. Точность имеюш ихся экспериментальных данных, возможно, недостаточна для очень тш ательной проверки, тем не менее по порядку величин согласие оказывается весьма хорошим. [c.378]

После краткого обзора термодинамики и кинетики фазовых переходов приводится экспериментальное подтверждение существования пластичности превращения в металлах и керамиках. Рассмотрена макроскопическая модель Гринвуда и Джонсона, которая является развитием моделей мягкой, или предельной, ползучеста . В этой модели внутренние напряжения, вызванные изменением объема зерен, превышают предел текучести твердого тела и вызывают в нем пластическое течение при малых внешних напряжениях. Представлены микроскопические модели, в которых внутреннее напряжение ослабдеа дислокациями, перемещающимися под действием приложенного напряжения. [c.238]

Термин молекулярный диффузионный перенос охватывает явления диффузии, теплопроводности, термодиффузии и вязкости. Эти явления описываются некоторыми частями уравнений сохранения массы, количества движения и тепла, приведенных в предыдущем параграфе (см. уравнения (2.1.57)-(2.1.60)). В каждое из этих уравнений входит дивергенция потока некоторой величины, связанной, хотя бы и неявно, с градиентами термогидродинамических параметров (так называемыми термодинамическими силами). Существуют два способа получения линейных связей определяющга соотношений) между этими потоками и сопряженными им термодинамическими силами, основывающихся на макроскопическом (феноменологическом) и кинетическом подходах. Кинетический подход связан с решением системы обобщенных уравнений Больцмана для многокомпонентной газовой смеси и до конца разработан только для газов умеренной плотности, когда известен потенциал взаимодействия между элементарными частицами (см., например, Чепмен, Каулинг, 1960 Ферцигер, Капер, 1976 Маров, Колесниченко, 1987)). Феноменологический подход, основанный на применении законов механики сплошной среды и неравновесной термодинамики к макроскопическому объему смеси, не связан с постулированием конкретной микроскопической модели взаимодействия частиц и годится для широкого класса сред. В рамках феноменологического подхода явный вид кинетических коэффициентов (коэффициентов при градиентах термогидродинамических параметров в определяющих соотношениях) не расшифровывается, однако их физический смысл часто может быть выяснен (например, для разреженных газов) в рамках молекулярно-кинетической теории Маров, Колесниченко, 1987) [c.85]

Важный момент, который мы уже неоднократно подчеркивали и упомянем здесь еще раз, состоит в полной необоснованности пренебрежения или противопоставления макроскопической (феноменологической) кристаллооптики, использующей тензор e y( u, k), и микроскопической теории. Несомненно, микроскопические расчеты (например, вычисление е,.у (о), k) или я(ш, S) для той или иной модели) могут дать больще, чем макроскопическая теория (в данном случае кристаллооптика). Действительно, результаты корректного расчета для данной разумной модели не только должны содержать все следствия макротеории в применении к этой модели, но и позволяют конкретизировать ряд зависимостей, например частотную зависимость (ш, k). При этом, однако, остается неясным, что зависит от данной модели и что должно получиться для любой модели (т. е. вообще не зависит от модели). [c.356]

Модель единичного сигнала. Единичный акустический импульс в твердом теле или на его поверхности возникает в результате перехода тела из одного состояния в другое, если отвлечься от случая удара по твердому телу, когда упругие волны в объекте есть отклик системы на внешнее механическое воздействие. Физические причины перехода могут быть как макроскопическими-фазовое превращение, образование трещины, электрический пробой и др., так и микроскопическими - перескок атома, отрыв иона с поверхности и т.д. Общим для процессов, приводящих к акустическому событию, является относи -тельно малое время перехода из одного равновесного (квазиравновесного) со -стояния в другое. В общем виде подобный переход может быть представлен графиком2 на рис. 8.3, где по оси ординат могут быть отложены разные физические величины, характеризующие состояние твердого тела, в котором возникает АЭ. [c.175]

Существенной чертой математических моделей процесса упругопластического деформирования является сравнительная простота, которая необходима для проведения расчетов и качественного анализа этого процесса на макроуровне. Этот подход является формализацией известных экспериментальных данных и отправляется в основном от предположений феноменологического характера, когда данные об исследованиях на микроскопическом уровне учитываются приблизительно и по существу заменяются гипотезами, основанными на данных наблюдений и измерений в макроскопических опытах. Вледствие этого указанные теории не могут претендовать на общность и пригодны лишь для получения разумного приближения для ограниченного класса явлений. Их применение должно сопровождаться анализом полученных результатов с уче-то.м степени приближенности решения и его соответствия классу явлений, описываемых применяемой моделью упругопластической среды. Решение вопроса о выборе исходной физической модели зависит от многих факторов, наиболее существенных в связи как с существом явления, так и с задачами исследования эффектов, [c.129]

МЕТАЛЛОФИЗИКА — раздел физики, в котором изучаются структура и свойства металлов МЕТОД [аналогии состоит в изучении какого-либо процесса путем замены его процессом, описываемым таким же дифференциальным уравнением, как и изучаемый процесс векторных диаграмм служит для сложения нескольких гармонических колебаний путем представления их посредством векторов встречных пучков используется для увеличения доли энергии, используемой ускоренными частицами для различных ядерных реакций Дебая — Шеррера применяется при исследовании структуры монохроматических рентгеновских излучений затемненного поля служит для наблюдения частиц, когда направление наблюдения перпендикулярно к направлению освещения Лагранжа в гидродинамике состоит в том, что движение жидкости задается путем указания зависимости от времени координат всех ее частиц ин1 ерференционного контраста служит для получения изображений микроскопических объектов путем интерференции световых воли, прошедших и не прошедших через объект меченых атомов состоит в замене атомов исследуемого вещества, участвующего в каком-либо процессе, их радиоактивными изотопами моделирования — метод исследования сложных объектов, явлений или процессов на их моделях или на реальных установках с применением методов подобия теории при постановке и обработке эксперимента статистический служит для изучения свойств макроскопических систем на основе анализа, с помощью математической статистики, закономерностей теплового движения огромного числа микрочастиц, образующих эти системы совнадений в ядерной физике состоит в выделении определенной группы одновременно происходящих событий термодинамический служит для изучения свойств системы взаимодействующих тел путем анализа условий и количественных соотношений происходящих в системе превращений энергии Эйлера в гидродинамике заключаегся в задании поля скоростей жидкости для кинематического описания г чения жидкости] [c.248]

В модели Кащенко [395] рост мартенсита описывается как процесс самоорганизации, связанный с распространением в кристаллической решетке волн смещений, генерируемых или усиливаемых неравновесными 3< -электронами. Модель позволила установить связь между процессами, происходящими на микроскопическом (особенности строения зонного спектра электронов) и макроскопическом (морфологические признаки) уровнях. Была описана кинетика стадии быстрого торцевого роста кристаллов мартенсита при у—а мартенситных превращениях, как управля- [c.248]

Благодаря развитию теории дислокаций достигнуты заметные успехи в объяснении механизмов деформирования и разрушения технических материалов на атомистическом уровне. Однако эта теория не дает в распоряжение инженеров средств, позволяющих производить количественные оценки критических условий нагружения, размеров и форм конструкции, а также свойств материалов. В связи с этим наряду с проведением исследований на микроскопическом уровне по построению и развитию теории дислокаций проводились исследования на макроскопическом уровне с целью создания моделей разрушения элементов машин и конструкций, т. е. в области, известной ныне под названием механики разрушения. Начиная с появления работ Гриффитса, Орована и Ирвина, исследования в области механики разрушения в значительной степени были стимулированы разрушениями 1289 (из них 233 случая [c.60]

На всем протяжении данного исследования, являлись ли предметом обсуждения деформационные свойства тканей человека, металлов или сложная термоупругость резины, основное внимание уделялось тем аспектам поведения, которые важны для рациональной (прикладной) механики. Макроскопическая механика сплошной среды имеет свои собственные фундаментальные законы. Чтобы сделать акцент на определяющих соотношениях, важных для механики континуума, я уделил лишь минимальное внимание особой, но родственной микроскопической механике, изобретающей атомистические модели для интерпретации наблюдавшихся явлений одним из других возможных способов. В конце XIX века стало ясно, а во второй половине XX века даже более отчетливо очевидно, что конструирование определяющих соотношений на атомистических началах представляет собой бесконечную работу, покоящуюся на основе нуждающейся в принятии быстро умножающихся предположений и большом количестве гипотетических механизмов. Атомистические исследования, как теоретические, так и экспериментальные, имеют особую закономерность и прелесть. Прогресс в технологии металлов тесно связан с атомистическим анализом, в то время как технология проектирования конструкций развивалась благодаря развитию прикладной механики. Начиная с классического труда Боаза и Шмида 1935 г., появилось большое число публикаций, в которых прослеживается развитие экспериментальных исследований монокристаллов и модели дислокаций, интерпретирующие их. Отсылаем читателя к таким обзорам для обсуждения и знакомства с литературой, поскольку в данной работе основное внимание уделяется макроскопическому поведению, наблюдаемому в экспериментах, каковы бы ни были цели отдельных экспериментаторов. [c.130]

Причина увеличения при растрескивании смешанного типа н а ясна. Однако приближенную физическую интерпретацию этого явления можно дать, изучая его на микроскопическом уровне. Недав но выполненные фрактографические исследования указывают на наличие локальной области пластичности у вершины трещины. Все определяющие данный процесс факторы проявляются на микроскопическом уровне и поэтому не могут быть строго введены в макроскопическую модель. Следовательно, в контексте применения урав.-нения (3) необходимо характеризовать величину как многозначную, зависящую от степени взаимодействия типов разрушения, такую, как на рис. 2.18. Чтобы выбрать надлежащее значение G длЛ рассматриваемой трещины, надо определить отношение Gjj/Gj. [c.114]

Сейчас мы убедимся, что статистическая механика заполняет этот пробел. Метод канонического распределения дает нам модель системы, находящейся в тепловом равновесии, и позволяет выразить все термодинамические величины через величины, характеризующие микроскопические свойства молекул. Справедливость такой модели убедительно подтверждается сопоставлением с экспериментальными результатами. Статистическая механика позволяет решать проблемы двоякого ряда. С одной стороны, она позволяет находить термодинамические параметры исходя из микроскопической механики (например, анергетических уровней молекул, определяемых спектроскопическими методами). С другой стороны, Она позволяет определять микроскопические свойства (например, природу межмолекулярных взаимодействий) исходя из результатов измерений макроскопических термодинамических параметров. Наконец, последнее, но не самое маловажное обстоятельство статистическая механика позволяет исследовать пределы применимости классической термодинамики, а также раздвинуть гранихщ исследований макроскопических свойств вещества и распространить ИХ на такие условия, при которых термодинамика заведомо непригодна. [c.143]

По определению, динамическая переменная А называется эргодической если соответствующая эргодическая постоянная равна нулю. Из выражения (5.1.79) видно, что динамическая переменная А является эргодической тогда и только тогда, когда она ортогональна всем интегралам движения системы. Считается, что в реальных макроскопических системах динамические переменные всегда являются эргодическими из-за случайных воздействий со стороны окружения и хаотического характера микроскопической динамики. Нужно, однако, иметь в виду, что в статистической механике изучаются упрощенные модели реальных систем, поэтому некоторые динамические переменные вполне могут оказаться неэргодическими. [c.354]

Принципиальной особенностью состояния поверхности в условиях трения твердых тел является существование в точках контакта устойчивой ячеистой деформированной структуры диссипативного динамического характера, исчезающей при прекращении соприкосновения (с точностью до остаточных деформаций). В работе [109] представлена микроскопическая динамическая модель диссипативной структуры и дано статистическое описание ее поведения. Каждая ячейка (микрообъем) структуры, являясь локализованным дефектом деформационного поля, имеет определенную энергию активации А и находится под воздействием нерегулярных [броуновских толчков со средней энергией 0, генерируемых в процессе трения. Энергия активации в первом приближении пропорциональна площади поверхности ячейки (5 — характерный масштаб ячейки, а — множитель пропорциональности, близкий по значению эффективной поверхностной энергии, которую определяют из опытов по разрушению), имеющей некоторую эффективную границу. Ячейка характеризуется безразмерным параметром, равным отношению энергии ее активации к энергии толчков (р/я = л5%/9). Поверхность является существенным фактором на уровне дисси гГатйвных структур Диссипация энергии макроскопического объема за счет не-. .линейных эффектов происходит канализацией объема и его струк- С /турированием, т. е. образованием системы новых поверхностей. к % ( образом, рассмотрение выполняют в локальной системе, [c.32]

При микроскопическом описании таких соотношений вводить не нужно единственная неизвестная функция f содержит всю информацию о плотности, скорости,, температуре, напряжениях и тепловом потоке Конечно, это возможно только потому, что f является функцией семи переменных вместо четырех макроскопический подход (пять функций четырех переменных) проще, чем микроскопический (одна функция семи переменных), несли он может быть применен, то его следует предпочесть. Поэтому одна из задач теории, основанной на уравнении Больцмана, состоит в получении некоторой ириближенной макроскопической модели для газа при обычных условиях (в частности, соотношений (8.27) с [1, X, к, выраженными через молекулярные константы) и нахождении пределов применимости подобной модели. Эта часть теории будет рассматриваться в гл. V. [c.101]

Взаимодействие на атомном уровне. Процесс взаимодействия лазерного излучения с веществом па микроскопическом (атомном) уровне представляет интерес с нескольких точек зрения. Во-первых, изолированный атом (и тем более его наиболее простая модель — двухуровневый атом, т. е. двухуровневая квантовая система) представляет собой относительно очень простой объект. Взаимодействие излучения с таким объектом можно достаточно строго описать аналитически и тем самым получить основные закономерности взаимодействия в форме, доступной для анализа. Во-вторых, изолированный атом представляет собой адекватную модель большого класса реальных сред — разреженных газов. Наконец, в-третьих, закономерности, установленные для случая взаимодействия на микроскопическом уровне, существенно определяют взаимодействие излучения с плотными га-аами, плазмой, жидкостями и твердыми телами. Поэтому в лекциях, посвященных взаимодействию лазерного излучения с кон-депсироваиными макроскопическими средами, неоднократно будут использоваться данные, полученные в первых лекциях. [c.14]

Обсуждается возможность появления сверхсветовых сигналов в кинематике специальной теории относительности. Найдены условия на массу частиц, при выполнении которых такие сигналы действительно возникают. В частности, времениподобным тензором массы описывается распространение сверхсветового звука, приобретающее макроскопический характер в сильно сжатом веществе. Рассмотрена модель теории поля, приводящая к неограниченному возрастанию отношения давления к плотности энергии и тем самым к возрастанию отношения скорости звука к скорости света. Установлено, что достаточно сильное нарушение микроскопической причинности приводит к устранению гравитационного коллапса (стягивания в точку тел большой массы, мира в целом). [c.24]

В. М. Ентов и Р. Л. Салганик в рамках этой модели изучили в 1968 г. полу-бесконечную трещину в бесконечном теле, где связи предполагаются идеально хрупкими. Ими было рассмотрено соответствие между микроскопическим и макроскопическим подходом в теории разрушения. При анализе кинетики разрушения в чисто-флуктуационном случае, в отличие от предыдущих своих работ, авторы не сделали никаких упрощающих предположений о форме концевой области трещины. Здесь же-изучался вопрос о стационарном распространении трещины со скоростью, близкой к скорости волн Рейли. [c.430]

В соответствии с предлагаемой моделью термическое сопротивление контакта в вакууме представляется в виде двух последовательно соединенных сопротивлений сопротивления, вызванного крупномасштабными, макроскопическими концентрациями Яг, и сопротивления, вызванного мелкомасштабны.ми, микроскопическими концентрациями теплового потсжа, т. е. [c.24]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...