Излучение монохроматическое

В отличие от интегральных коэффициентов ослабления, которые зависят не только от свойств дисперсной системы, но и от спектрального состава падающего излучения, монохроматические коэффициенты ослабления могут рассматриваться как своего рода физические константы, характеризующие рассеивающую и поглощательную способности самой мутной среды. [c.49]

Различают монохроматическое и интегральное (или полное) излучение. Монохроматическим называют излучение, лежащее в узком интервале длин волн от X до Я. -f + d k. Все величины, описывающие монохроматическое излучение, относятся к данному интервалу длин волн dl. и обозначаются индексом Я,. [c.8]

Следует подчеркнуть, что величины ЬЕ- и Е для каждого данного тела являются функциями его собственного температурного состояния и не могут зависеть ни от индивидуальных особенностей окружающих тел, ни от температуры последних. Поэтому обе степени черноты и е относятся к категории физических констант тела, которое рассматривается как источник теплового излучения. Очевидно, сопоставление с помощью формул (7-8) и (7-9) степени черноты и коэффициента поглощения допустимо лишь при том условии, что этот коэффициент также представляет собой физическую константу, характеризующую другую сторону равновесного излучения — поведение данного тела как приемника излучения. Монохроматический коэффициент поглощения действительно является физической константой. Если данное тело облучается в интервале длин волн от >- до не абсолютно черным те- [c.194]

Из формулы (9.14) видно, что если монохроматические коэффициенты излучательной способности т т Равны, то правая часть формулы превращается в нуль, следовательно, цветовая температура тела равна его действительной температуре. Такое равенство свойственно так называемым серым излучателям, у которых для всех длин волн спектра излучения монохроматический коэффициент имеет одно и то же значение. [c.321]

Несколько вариантов теории и эксперимент подтвердили справедливость этого предположения. В результате выяснилось, что свойства двухмерного сечения картины стоячих волн являются лишь весьма слабым отблеском удивительного по своей полноте комплекса отображающих свойств, который проявляет трехмерная картина в целом. Процесс записи трехмерной голограммы изображен на рис. 21,а. На произвольный объект О падает излучение монохроматического источника S. Рассеянное объектом излучение, интерферируя с излучением, распространяющимся от источника света (волна образует стационарную картину стоячих волн (поверхности пучностей этих волн обозначены d, d , d ). В поле стоячих волн располагается объем V, заполненный прозрачной светочувствительной эмульсией. После экспозиции и химической обработки в этом объеме образуется структура, плотность которой моделирует распределение света в стоячей волне. [c.58]

Искажение волн конечной амплитуды, рассмотренное ранее в этой главе, может быть представлено (при излучении монохроматической волны) как появление и рост в процессе распространения высокочастотных гармоник. Поскольку поглощение в жидкостях и газах со , то качественно совершенно очевидно, что нелинейное искажение должно сопровождаться увеличением поглощения. Следует ожидать, что коэффициент поглощения волны конечной амплитуды зависит от ее спектрального состава, а поскольку последний мол<ет меняться по мере распространения волны, то меняется в пространстве и коэффициент поглощения. Поэтому в отличие от поглощения волн малой амплитуды, для которых коэффициент поглощения оо постоянен, в случае волн конечной амплитуды, как будет видно пз дальнейшего, коэффициент поглощения зависит от координат, и в дальнейшем, говоря о коэффициенте поглощения, мы будем иметь в виду дифференциальный коэффициент. [c.113]

Последнее время электрооптические кристаллы стали применяться в устройствах генерации гигантских лазерных импульсов для модулирования добротности квантовых генераторов. Принципиальная схема устройства для указанных целей приведена на рис. 81. В кристаллах рубина 1 под действием источника света 2 создаются условия для оптических переходов между определенными энергетическими уровнями окрашивающих центров и таким образом подготавливаются условия для излучения монохроматического импульса. В обычных условиях обратные переходы, обеспечивающие импульсы, совершаются за некоторый промежуток времени, величина которого определяет мощность импульса. Электрооптический затвор позволяет делать этот промежуток более коротким, а импульсы—более мощными (гигантскими). [c.206]

В реальных случаях излучение, называемое монохроматическим, характеризуется некоторым интервалом длин волн АХ или частот Лv. Если интервал частот Лу мал, то приписывают всю энергию излучения среднему значению частоты из рассматриваемого интервала Уср и считают излучение монохроматическим [c.28]

Когда — 1 0)1 поле излучения — монохроматическое, [c.14]

Всякое сложное излучение представляет собой совокупность монохроматических излучений. Монохроматическое излучение характеризуется длиной волны К или частотой V и волновым числом. [c.223]

При возвращении из возбужденного состояния в первоначальное электрон согласно условию частот Бора [см. (1-1-3)] излучает излишек энергии в виде электромагнитной волны. При этом, если электрон переходит из состояния с энергией в состояние с энергией Ет п>т), происходит излучение монохроматического света частотой / [c.13]

Следует подчеркнуть, что величины ЬЕ и Е для каждого данного тела являются функциями его собственного температурного состояния и по самому смыслу не могут зависеть ни от индивидуальных особенностей окружающих тел, ни от температуры последних. Поэтому обе степени черноты и е относятся к категории физических констант тела, которое рассматривается как источник теплового излучения. Очевидно, сопоставление с помощью формул (7-8) и (7-9) степени черноты и коэффициента поглощения допустимо лишь при том условии, что этот коэффициент также представляет собой физическую константу, характеризующую другую сторону равновесного излучения — поведение данного тела как приемника излучения. Монохроматический коэффициент поглощения действительно является физической константой. Если данное тело облучается в интервале длин волн от (. до - - 6А. не абсолютно черным телом, а любым другим телом произвольной температуры, то изменяется по сравнению с вышеприведенными рассуждениями о законе Кирхгофа только количество падающей на данное тело энергии, но не ее качество. При этом нет оснований ожидать, чтобы относительная доля поглощаемой данным телом энергии могла бы изменяться коэффициент А продолжает однозначно определяться температурой тела. [c.177]

НОЙ резки дана технологическая система (ТС) станок М-36М, приспособление — двухстепенной манипулятор, инструмент — лазер на Oj, мощность 1 кВт, заготовка — лист Ст.З. Комплекс состоит из блока контроля и управления лазера / силового блока лазера пульта управления 3 лазера на СО 4, генерирующего вынужденное непрерывное монохроматическое излучение с длиной волны X = 10,6 мкм оптико-механического блока 5 опорного стола 7 робота 8, обеспечивающего закрепление и перемещение по двум координатам заготовки 6, и транспортной системы 9, обеспечивающей удаление готовых деталей. [c.301]

В гл. 1 отмечалось, что визуальными измерениями температуры пользовались уже в конце 19-го столетия. Такой способ измерения был введен в МТШ-27. Уже с самого начала стало ясно, что пирометр монохроматического излучения представляет собой удобный, высоко воспроизводимый и точный прибор измерения температуры. Доступность ламп с угольной, а позднее с вольфрамовой нитью привела к созданию пирометра с исчезающей нитью. Хотя характеристики ламп с вольфрамовой нитью во многих отношениях были существенно лучше характеристик угольных ламп, последние продолжали использоваться в пирометрах с исчезающей нитью для измерения низких, до 650 °С температур вплоть до 1940 г. Преимущество угольной нити в этом случае связано с ее большой излучательной способностью, а следовательно, и хорошими цветовыми характеристиками, когда она рассматривается без цветного фильтра на фоне изображения черного тела. [c.310]

Закон Кирхгофа остается справедливым и для монохроматического излучения. Отношение интенсивности излучения тела при определенной длине волны к его поглощательной способности при той же длине волны для всех тел одно и то же, если они находятся, при одинаковых температурах, и численно равно интенсивности излучения абсолютно черного тела при той же длине волны и температуре, т. е. является функцией только длины волны и температуры [c.466]

Суммарный монохроматический поток теплового излучения J (ti) определяется как [c.243]

Монохроматическое излучение — электромагнитное излучение одной определенной частоты, [c.17]

При рентгеновском методе замера напряжений в металлах используется монохроматическое (характеристическое) рентгеновское излучение так называемой /С-серии. Для того чтобы получить такое излучение, необходимо приложить к трубке высокое напряжение, большее некоторой величины, характерной для взятого рабочего металла анода. Например, для исследования стальных конструкций в качестве рабочего металла анода используется кобальт. Если анодное напряжение в трубке не превышает 7710 в, спектр рентгеновского излучения кобальта будет сплошным, охватывающим длины волн от самых коротких, порядка 1,6 А, до длинных волн теплового излучения. При анодном напряжении, превышающем 7710 в, картина резко меняется. Интенсивность сплошного спектра уменьшается, и на его фоне появляются ярко выраженные излучения с определенными. [c.528]

Для технологических применений энергии света необходима его фокусировка на минимально возможной площади, что в случае полихроматического излучения неосуществимо. При монохроматическом излучении теоретически диаметр сфокусированного луча лежит в пределах 1,0...0,4 мкм, но отсутствие идеальной монохроматичности и когерентности луча может несколько увеличить этот диаметр. Монохроматический свет достаточной интенсивности получить при помощи обычных источников не представляется возможным. [c.118]

Излучение, соответствующее определенной длине волны (достаточно узком у интервалу), называют монохроматическим, спектральным или однородным. Полное излучение содержит лучи различных длин волн, является суммой всех монохроматических потоков оно получается в результате интегрирования функции распределения энергии по всему спектру частот. [c.14]

Формула (2.40) определяет среднюю интенсивность излучения (это выражение называют полной мощностью излучения) осциллятора. Следовательно, приходим к выводу, что при гармоническом колебании электрона излучается монохроматический свет с той же частотой щ, причем интенсивность пропорциональна oj (или же [c.33]

Под спектром в оптике понимают совокупность частот (дискретную или сплошную) монохроматических колебаний, которыми можно представить свет какого-либо источника. Графически спектр изображают как распределение интенсивности излучения по частотам [c.37]

Следовательно, ширина спектрального интервала обратно пропорциональна длительности квазимонохроматических колебаний. В предельном случае, когда излучение длится от t = — оо до i == + оо, мы имеем дело с идеальной монохроматической волной с одной строго определенной частотой. [c.44]

Теория дисперсии в том виде, в каком она следовала из электронных представлений Лорентца, позволяла предполагать, что оптические процессы в атоме обусловлены движением электронов. Излучение монохроматического света следует при этом рассматривать как результат движения электрона по простому гармоническому закону, т. е. под действием квазиупругой силы, а изменение излучения под влиянием магнитного поля — как следствие изменения движения электрона добавочной силой, с которой магнитное поле воздействует на движущийся заряд. Эта добавочная еила (лорентцова сила) выражается в виде [c.623]

Модель некогерентной оптической системы получена для некогерентного монохроматического источникг излучения. Для большинства прикладных задач некогерентность излуч ния сопровождается его полихрома-тичностью (тепловые, люминесцентные источники излучения). Тогда распределение освещенности в изображечии, даваемом оптической системой, определяется спектральными характеристиками источников излучения, монохроматическими аберрациями оптической системы и зависимостью дифракционных явлений от длины волны [c.52]

Различают монохроматическое и сложное излучение. Монохроматическим называется излучение, характеризуемое одним значением частоты, в более широком смысле — излучение очень узкой области или длины волн, которое может быть охарактеризовано одним значением частоты или длины волны. Сложным называется излучение, состоящее из совокупности монохроматических излучений разных частот. Состав сложного излучения характеризуется спектром излучения ([[епрерывным, линейчатым). В дальнейшем все величины, относящиеся к монохроматическому излучению, будут отмечаться индексом К. [c.384]

Рис. 9. Опыт Юнга. Излучение монохроматического источника 5 проходит через отверстия 5i и 5г, которые играют роль вторичных источников излучения. Излучение источника S, действуя в отдельности, образует равномерно светящийся круг Li, излучение источника 5г — равномерно светящийся круг Ьз. При одновременном действии источников 5i и 5г в области перекрытия кругов Li и L2 появляется картина интерференции — система темных и светлых полос. Светлые полосы соответствуют местам, где колебания полей источников 5, и 5г имеют одпнакопую фазу, темные — местам, где фазы этих колебаний отличаются

Рис. 20. Конфигурация простраиствениой стоячей волны, возникающей вокруг объекта О, на который падает излучение монохроматического источника 5. В области между объектом и источником, где волна источника 5 распространяется навстречу волне, отраженной от объекта, картина стоячих волн сильно сжата и расстояние между пучностями (затушеванные области на рисунке) составляет около половины длины световой волны. В боковых зонах расстояние между пучностями увеличивается. Регистрация голограммы со встречной референтной волной эквивалентна тому, что фотопластинка F размещается между источником излучения 5 и объектом О — там, где расстояние между пучностями минимально. В этих условиях даже в очень тонком эмульсионном слое фотопластинки укладывается множество слоев картины стоячих воли и структура голограммы приобретает объемный характер

Спектр излучения монохроматического источника искажается добавочными возбуждениями атомов. Наличие электрических и магнитных полей в газовом разряде, нагревание, соударение излучающих атомов с другими являются причинами возмущения уровней и, следовательно, расширения линии и смещения максимума контура по н кале частот. Таким образом, действительный контур линии 1иач -т> т, К) мф. естественного и может быть несимметричным. [c.47]

Излучение монохроматических источников. В качестве стандартных источников света можно использовать также монохроматические источники, если измерить их яркость с шомощью [c.253]

Для простейшего случая, когда плотности излучения монохроматической пакачки и генерации равномерно распределены по объему резонатора, уравнения (2.73) и (2.74) принимают вид (одномодовое приближение) [c.93]

Иногда для исследований пользуются монохроматическим светом, для которого к = onst. Если векторы ЕпН и направление распространения волн v взаимоперпендику-лярны, свет называется пол изовмным, а при произвольном направлении векторов Е, Н hv — неполяризованным. Находит применение при исследовании жидкостей когерентное излучение — монохроматический свет, излучае- [c.82]

Излучатель псевдочерный 10.8 Излучатель селективный 10.3 Излучатель тепловой 10,2 Излучательность 1,57п Излучение 1,42 Излучение видимое 1.46 Излучение интегральное 1,44 Излучение инфракрасное 1.47 Излучение монохроматическое 1.43 Излучение оптическое 1.48 Излучение температур-ное 10,1 Излучение тепловое 10,1 Излучение ультрафиолетовое 1.45 Измерения температурные 1,1 Изоляция тепловая 1.39 Изотерма 1.9 Индекс 3,26 Индекс лампы 3,26 Инерция тепловая 1.40 Интервал градусный 5.51 Интервал межповерочный 4,22 Испускание 1.50 [c.66]

Определим среднюю энергию р", излученную монохроматическим источником, движуишмся в соответствии с уравнением (5.6) за время движения Т [c.173]

Комплекс состоит из позиционного стола /, на котором закрепляется плготовка (если специальное зажимное приспособление) н обеспечивается продольное движение, оптико-механического блока 2, и состав которого входят механические привод ,г и система липз и зеркал, обеспечивающая подачу сфокусированного луча Г зону обработки лазера на СО., генерирующего вынужденное непрерывное монохроматическое излучение с длиной волны к 10.6 мкм (генерирующее устройство, ) блока контроля н управления лазерного комплекса 4 силового блока 5 лазера. [c.303]

Оптическая пирометрия, пирометрия по излучению, инфракрасная пирометрия, пирометрия монохроматического или суммарного излучения — таковы некоторые наименования методов термометрии, основанных на измерении теплового излучения В этой области наметилась тенденция использовать слова пирометрия и термометрия в качестве синонимов, хотя применение слова пирометрия с его значением корня огонь к инфракрасным измерениям тепературы ниже 100 °С представляется несколько неуместным. [c.309]

При исследовании лучистых потоков большое значение имеет распределение лучистой эпергии, испускаемой абсолютно черным телом по отдельным длинам волн спектра. Каждой длине волны лучей при определенной температуре соответствует определенная интенсивность излучения / х. Интенсивность излучения, или сиек-ральная (монохроматическая) интенсивность, представляет собой плотность лучистого потока тела для длин волн от Я до Я -h dX, отнесенная к рассматриваемому интервалу длин волн dX [c.460]

Закон Планка. Закон Стефана — Больцмана дает величину суммарного излучения абсолютно черного тела. Большое значение в теории теплового излучения имеет спектральное (монохроматическое) распределение энергии излучения абсслютно черного тела. Исходя из [c.15]

Как уже отмечалось, реальные источники света не излучают строго монохроматические волны. Это связано с тем, что излучения атомов должны затухать из-за потери энергии на излучение. Кроме того, если даже отдельные атомы источника излучали бы идеально монохроматические волиы в покоящемся (относительно наблюдателя) состоянии, то наличие непрерывного хаотического движения атомов приводит к хаотической модуляции колебаний вследствие эффекта Допплера — атомы, приближающиеся к точке наблюдения и удаляющиеся от нее, посылают к точке наблюдения разные ча- [c.70]

Частичная когерентность. Немонохроматичность света связана с механизмом излучения. Как мы уже знаем, излучение происходит в виде цугов конечной длины. Вследствие конечности длины цугов атом излучает (см. гл. И) не монохроматический свет, а целый сиектр частот, ширина интервала которого обратно пропорциональна длине цуга. Поскольку цуги волн, излучаемые одним и тем же атомом в разные моменты времени, взаимно не коррелированы, то очевидно, что интерференция произойдет только при встрече волн (полном или частичном нх перекрывании), образуемых из одного и того же цуга. С целью более подробного анализа когерентности в этом случае обратимся к следующему опыту. [c.77]

Теория сварочных процессов (1988) -- [ c.117 ]

Техническая термодинамика и теплопередача (1986) -- [ c.404 ]

Теплотехнический справочник (0) -- [ c.307 ]

Теплотехнический справочник Том 1 (1957) -- [ c.307 ]

Основные термины в области температурных измерений (1992) -- [ c.0 ]

Материаловедение Технология конструкционных материалов Изд2 (2006) -- [ c.511 ]

Краткий справочник по физике (2002) -- [ c.208 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...