Объемы и поверхности некоторых тел

Объемы и поверхности некоторых тел [c.561]

Рассматривая жидкую пленку на поверхности некоторого тела, характеризуемую поверхностным натяжением о, мы можем утверждать, что работа, совершаемая при увеличении площади ее поверхности, равна odA, где dA — увеличение площади поверхности, причем изменением объема пленки можно пренебречь. Воспользовавшись методом, аналогичным описанному в разд. Ж-4.2, показать, как можно получить все четыре соотношения Максвелла, связывающие величины Г, s, сг и Л. С помощью одного из них получить соотношение, аналогичное приведенному выше выражению для Tds, записывая [c.468]

Есть возможность построить незамкнутую поверхность Безье и использовать ее в топологических операциях с телами. Чтобы не обременять конструктора сложным инструментом поверхностного моделирования, в математическом аппарате пакетов твердотельного моделирования реализованы некоторые упрощенные функции построения поверхностей по образующим линиям. Эти поверхности преобразуются в тела ограниченного объема и могут использоваться в топологических операциях с телами. Например, из любого твердого тела можно вычесть объем, ограниченный [c.19]

Чтобы получить значение локального углового коэффициента ф, необходимо выражение (ф) проинтегрировать по F . Графически это выразится тем, что описанным способом находится проекция р2 и берется ее отношение к площади круга с радиусом, равным единице (рис, 5-15). Такие построения производятся для каждого из элементов, на которые разбивается поверхность и находятся соответствующие значения ф. Интегрирование по F- можно заменить суммированием графически это сводится к нахождению объема некоторого тела, у которого основание представляет собой развернутую поверхность F , а высота равна ф. Наконец, деля этот объем на поверхность F , получаем среднее значение ф а- [c.180]

Если насыщенный пар находится над твердой поверхностью, причем имеется полная смачиваемость поверхности твердого тела данной жидкостью, то можно показать, что работа образования пленки жидкости на этой поверхности равна нулю. Поэтому конденсация начинается на поверхности твердого тела, как только достигается состояние насыщения. Дальнейшая конденсация пара будет происходить на поверхности жидкой пленки. Таким образом, твердая частица или поверхность, покрытая тончайшей пленкой жидкости, будет играть роль капли, размер которой будет больше размера зародыша. Переохлаждения пара при этом наблюдаться не будет. Правда, нельзя сводить всю роль пылинок и коллоидных частиц при конденсации и испарении только к влиянию одних геометрических размеров. Это следует хотя бы из того факта, что конденсация пересыщенного пара начинается, как правило, на частицах, а не на стенках сосуда. Здесь большую роль играет смачиваемость поверхности. Если жидкость лишь частично смачивает поверхность твердого тела, образуя капли с конечным краевым углом, то работа образования капли будет составлять определенную долю работы образования капли в объеме. Однако даже в случае смачиваемой плоской поверхности, как будет показано в дальнейшем, требуется некоторая степень пересыщения пара, для того чтобы пленка оказалась способной к дальнейшему неограниченному росту. [c.36]

Законы трения при резании весьма сложны, ибо здесь в зависимости от режима работы инструмента могут быть резко различные по своей природе виды трения внутреннее, если превращение механических видов энергии в тепло происходит во всех точках некоторого объема (даже если он при наличии смазки имеет малую толщину), и внешнее, когда развитие тепла происходит только вдоль поверхности двух тел, где имеет место процесс скольжения. [c.12]

В предыдущих главах были рассмотрены системы, в которых параметры масса и упругость разделены. При достаточно высоких частотах каждый элемент объема упругого тела проявляет как инерционные, так и упругие свойства и во время колебаний обладает как кинетической, так и потенциальной энергией. В этом случае масса и упругость распределены по объему колебательной системы. Поэтому ее называют системой с распределенными параметрами. В каких же случаях можно допускать идеализацию о сосредоточенных параметрах, а в каких она недопустима Чтобы ответить на этот вопрос, обратимся к известным из курса физики представлениям о распространении упругих- возмущений. Если на какой-либо участок поверхности упругого тела воздействовать гармонической силой, то вызванная деформация будет распространяться в теле с некоторой конечной скоростью, определяемой формулой [c.93]

Тензор относительной деформации и тензор вращения, рассмотренные в п, 2.2.1, описывают изменения, которым подвергается (трехмерный) элемент объема. Однако с точки зрения голографии, важно, что происходит на поверхности непрозрачного тела. Следовательно, хотя при некоторых обстоятельствах может быть возможна экстраполяция на внутреннюю часть тела (см. гл. 5), все же важно обратить внимание на двумерные относительную деформацию и поворот на поверхности элемента. [c.36]

Рассмотрим тело объемом V и поверхностью со, находящееся в однородном напряженном состоянии с главными напряжениями Оь 02, Сз- Допустим, что разрушение тела наступает в одном из двух случаев если разрушается некоторый первичный элемент, находящийся внутри объема V, или если разрушается первичный элемент на поверхности со. Условием разрушения является, таким образом, достижение эквивалентным напряжением 5, зависящим от о ь 02 и Оз, местного предела прочности в одной из точек, лежащих либо внутри объема V, либо на поверхности . Способ вычисления эквивалентного напряжения здесь не имеет значения например, можно принять, что 5 = 0] — я(02 + 0з), где -I — коэффициент Пуассона. [c.38]

Поставим подробно задачу плоскопараллельного движения. Предположим, что однородное твердое тело массы т совершает плоскопараллельное движение в среде с квадратичным законом сопротивления, и что некоторая часть внешней поверхности тела представляет собой плоскую пластину, находящуюся в условиях струйного обтекания средой. Это означает, что воздействие среды на пластину (тело) сводится к силе 5 (приложенной в точке И), линия действия которой ортогональна пластине (рис. 0.1). Остальная часть поверхности тела может быть размещена внутри объема, офа- [c.18]

При помощи контрольной поверхности выделим произвольный объем V. Отбросим внешнюю по отношению к объему часть тела, а ее тепловое воздействие на оставшуюся заменим некоторым распределением вектора q на поверхности F (рис, 2.2). В общем случае на этой поверхности имеются точки трех типов Л, В, С. В точках типа А тепло входит в объем и проекция q на нормаль п отрицательна. В точках типа В тепло выходит из объема и q положительна, а в точках типа С тепло не проходит через контрольную поверхность. [c.194]

Рассмотрим некоторое твердое деформируемое тело объемом У и поверхностью 8, подвергающееся воздействию совокупности внешних сил. Введем следующие обозначения м, - составляющие результирующего поля перемещения е-тензор деформаций и а-тензор напряжения /-удельная объемная внешняя сила и удельная сила на поверхности тела. [c.17]

Математическое моделирование акустической эмиссии на основе теории марковских процессов [46] позволяет описать наблюдающиеся закономерности изменения интенсивности АЭ со временем, в частности их немонотонный характер. Пуассоновский поток АЭ-событий рассматривался как частный случай марковского процесса, порожденного рождением и гибелью структурных эле -ментов материала в объеме или на поверхности твердого тела (дислокации, двойника, пятна контакта поверхностей при их взаимном трении и других). При определенных значениях параметров рассмотренной модели расчетные зависимости изменения скорости счета со временем соответствуют наблюдаемым при пластическом деформировании материалов, в процессе приработки поверхностей трения, при некоторых видах коррозии. В частности объяснено появление максимума на зависимости М(т), наблюдавшегося во многих случаях после начала процесса или скачкообразного изменения его интенсивности. [c.184]

В реальных условиях процесс соединения значительно сложнее. Как отмечалось, реальная поверхность твердого тела, как бы тщательно она ни была обработана, имеет микронеровности и шероховатости. При обработке с наивысшей точностью создаются микрошероховатости размером 0,3—1 мкм. В контактах двух металлических поверхностей действие межатомных сил притяжения начинается на расстояниях (1—5) 10 мкм. Следовательно, соприкосновение под малым давлением без заметных пластических деформаций дает возможность атомного взаимодействия лишь в отдельных микровыступах. В зазорах устанавливаются только адгезионные связи между металлом и газовыми или жидкостными молекулами адсорбционных наслоений, имеющихся на поверхности металла. Для осуществления развитого схватывания, а в дальнейшем и сваривания необходимо либо воздействие высокого давления, при котором металл в некотором объеме вокруг поверхности контакта должен быть доведен до пластической деформации, либо нагрева, который приводит к увеличению активности и подвижности частиц кристаллической решетки. Оба процесса (пластическое деформирование и нагрев) создают такую общую концентрацию энергии в зоне соединения, которая, по определению академика П. А. Ребиндера, обеспечивает перестройку поверхностных слоев контактирующих твердых тел, а также более медленные вторичные процессы взаимной диффузии, рекристаллизации и другие процессы, которые протекают уже самопроизвольно и во всяком случае требуют значительно меньшей энергии, чем работы деформирования для образования площадок непосредственного контакта твердых тел. [c.16]

В статике рассматривают силы, приложенные к твердому телу в какой-либо его точке, и поэтому такие силы называют сосредоточенными. В действительности обычно силы бывают приложены к какой-либо части объема тела или его поверхности, а иногда к некоторой части линии. Так как все аксиомы и теоремы статики формулируются для сосредоточенных сил, приложенных к твердому телу, то необходимо рассмотреть способы перехода от распределенных сил к сосредоточенным в простейших, наиболее часто возникающих случаях. [c.53]

В процессе теплообмена работой L внешних сил можно пренебречь. Определим Q. Для этого с помощью контрольной поверхности выделим в теле произвольный объем V и тепловое воздействие части тела за пределами этого объема заменим некоторым распределением вектора q по поверхности F объема. [c.116]

Для кинетической энергии Е некоторого объема V идеальной несжимаемой жидкости, ограниченного поверхностью 5, имеется формула (12.16). Рассмотрим случай, когда объем V не ограничен, а на бесконечности выполняется условие (12.17). Тогда для потенциала ф в окрестности бесконечно удаленной точки будет справедливо разложение (12.24). Возьмем поверхность 8, состоящую из 2 — поверхности тел, находящихся в жидкости и охватывающей их поверхности 2J, которую потом устремим в бесконечность, тогда [c.172]

Рассмотрим наряду с этими изменениями размеров тела изменения постоянной решетки металла а , определяемой из рентгенографических экспериментов по сдвигу линий на рентгенограмме металла. Отметим, что из рентгенографических данных получается усредненное по объему значение постоянной решетки, соответствующее некоторому среднему идеальному кристаллу, объем которого изменился только на величину (3,33) [8] (без учета объемных изменений, связанных с переходами атомов между поверхностью тела и его объемом). Следовательно, при появлении вакансий с концентрацией получается относительное изменение постоянной решетки, определяемое формулой (3,35), но без единицы в скобках [c.57]

Рассмотрим механическую систему, состоящую из произвольного деформируемого тела и приложенных к нему распределенных объемных и поверхностных сил = gi, g , gs) и р) = р , p.j., р . Тело закреплено в пространстве с помощью некоторых связей, исключающих его перемещения как жесткого целого (рис. 3.1). Будем считать, что рассматриваемая система находится в состоянии равновесия. Действительные перемещения, соответствующие переходу точек тела из начального ненагруженного состояния в равновесное обозначим и = щ, щ), действительные напряжения — матри-цей-столбцом сг = ст , сгз, х з, tig, Т12 , компонентами которого являются нормальные и касательные напряжения в декартовой системе координат. Деформированное состояние тела, вызванное действительными перемещениями, опишем матрицей-столбцом е = = б1, 63, бд, Y23. Vi3. Т12 . компонентами которого являются относительные удлинения и углы сдвига в декартовой системе координат. Деформации в теле будем считать достаточно малыми, а объем и поверхность тела в деформированном состоянии будем отождествлять с его объемом и поверхностью в начальном недеформированном состоянии. [c.72]

В изложенной формулировке задач устойчивости не учитывается изменение объема и поверхности тела в начальном состоянии равновесия, и поэтому под напряжениями понимаются некоторые условные, а не истинные напряжения. Однако такой подход, предполагающий малость деформаций, вполне оправдан для исследования устойчивости тонкостенных силовых конструкций. Кроме того, действующие на тело силы считаются мертвыми , т. е. неизменными при переходе системы в состояние, смежное с начальным. Это ограничение непринцнпиально условие (3.29) и вытекающие из него уравнения (3.31) и граничные условия (3.32) нетрудно обобщить и на тот случай, когда действующие на тело консервативные силы изменяются при сообщении системе перемещений ы . Тогда для системы в состоянии, смежном с начальным, можно записать = = ёо + = Ро + /oj, где grj и — дополни- [c.83]

О методах решения задач на определение центров тяжести тел и статических.моментов площадей, о выводе некоторых формул, которые желательно знать на память, разговор пойдет в следующей главе. А в заключение этой темы рассмотрим-любопытные случаи применения только что записанных формул для определеш я объемов и площадей боковых поверхностей тел вращения. Сделаем это с помощью теорем греческого математика и механика Паппа ( З-й век н.э. ) и швейцарского математика Пауля Гульдаша (17-й век). [c.33]

Особенносгями, присущими только процессу испарения, являются молярное диспергирование и испарение субмикроскопических капель жидкости в пограничном слое. Гипотеза объемного испарения, связанная с динамическим характером процессов сорбции и десорбции, выдвинута в работе [Л.3-23] и состоит в следующем в результате воздействия потока (механическое увеличение и конденсация по стенке) с поверхности в пограничный слой попадают мельчайшие частицы жидкости. По теории адсорбции Де Бура [Л.3-24] процесс испарения есть динамический процесс десорбции и сорбции. Молекулы жидкости не только покидают поверхность (испарение), но и непрерывно возвращаются "(конденсация). Интенсивность испарения пропорциональна разности потоков молекул. Так как конденсация происходит неравномерно [Л.3-25] и на некоторых участках поверхности имеет место неполное смачивание адсорбированным слоем ожиженного пара, то образуются капли, менее прочно связанные с жидкостью, которые выносятся потоком газа в пограничный слой и испаряются в его объеме. Объемное испарение представляет собой источник пара и отрицательный источник теплоты в уравнениях пограничного слоя. В подтверждение этой гипотезы можно привести непосредственные наблюдения Мальмквиста и Мейснера [Л.3-26], которые в опытах по сушке древесины в перегретом паре с помощью теплера обнаружили вынос по имеризованных молекул пара в пограничный слой и их испарение в его объеме. При испарении жидкости из капиллярно-пористого тела могут иметь место три различных случая расположения поверхности- испарения. [c.211]

Коэффициент теплопроводности для большинства неметаллических твердых тел линейно изменяется с температурой. Ряд керамических веществ (окись бериллия, алюминия, двуокись титана и др.) имеет сложную температурную зависимость для коэффициента теплопроводности. Его велчина вначале падает, а затем возрастает за счет увеличения лучистого переноса тепла внутри этих тел. Указанные керамические. вещества являются твердыми диэлектриками и одновременно пористыми телами. Кроме них, многие твердые тела имеют не сплошное, а пористое или волокнистое строение Различные пористые материалы характеризуются наличием пустых промежутков (пор) между отдельными твердыми частицами. Часть этих пор представляет собой небольшие замкнутые объемы, а некоторые из них сообщаются между собой, образуя открытую пористость. Наполнителем пор может являться различная среда. Распространение тепла обусловливается совокупностью различных явлений. Внутри твердых частиц тела, а также в местах непосредственного контакта между ними тепло переносится за счет теплопроводности. В среде, заполняющей поры, перенос тепла осуществляется также теплопроводностью и, кроме того, за счет конвекции и теплового излучения. С увеличением размеров пор роль конвекции увеличивается. При уменьшении размеров пор и увеличении их количества имеет место одновременное уменьшение размеров твердых частиц, составляющих пористое тело. Это приводит к уменьшению поверхности соприкосновения между частицами, соответствующему увеличению контактного теплового сопротивления, а следовательно, уменьшению коэффициента теплопроводности. [c.9]

Для отделки таких сортов древесины, как дуб, красное дерево, ореховое дерево и других пород, имеющих большие открытые поры, приходится до нанесения грунта и поверхностного покрытия обрабатывать древесину порозаполнителем. Лучший пороза-полнитель представляет собой сырое льняное масло, сильно наполненное грубыми инертными наполнителями, например кремнеземом. Порозаполнитель может быть натуральным , т. е. не содержащим цветного, пигмента, или может быть окрашен жженой сиеной, жженой умброй, желтой окисью железа и т. д. в зависимости от сорта дерева. Порозаполнитель разбавляют тяжелым бензином и с помощью кисти или распылителя его наносят толстым слоем. Через 15—20 мин. после того как порозаполнитель схватится , избыток его удаляют с поверхности трением куском грубой ткани поперек волокна. Избыток порозаполнителя нужно удалить полностью, чтобы предотвратить мутность пленки, но при этом следует позаботиться, чтобы пе удалить порозаполнитель из по р. По розаполн1Ители на льняном масле нужно сушить до нанесения следующего слоя покрытия по крайней мере в течение ночи. Порозаполнители, высыхающие быстро (в течение 2—4 часов), получают а основе масляных лаков, но их избыток трудно удалить, не удалив одновременно порозаполнитель из пор-Так называемые 30-минутные порозаполнители получают на основе невысыхающих связующих. Избыток таких порозаполни-телей удаляется легче, чем избыток лаковых- порозаполнителей, но они обладают склонностью после нанесения следующего покрытия сжиматься. Некоторые порозаполнители после нанесения поверхностного покрытия увеличиваются в объеме и затем уже не сокращаются, вследствие чего лакируемая поверхность станов1Ится неровной. Следует подчеркнуть, что хорошее пороза полнение является обязательным для получения покрытия с видимой текстурой дерева. [c.486]

При исследованиях процессов в зоне контактного взаимодействия твердых тел обычно встречаются с трудностями, связанными, с одной стороны, с противоречив выми данными исследований состояния поверхностей трения. К ним относятся результаты, показывающие неоднозначность влияния поверхностно-активной среды, типа кристаллической структуры, распределения плотности дислокаций и т. п. С другой стороны, эти сложности определяются отсутствием литературы, посвященной детальному сопоставлению различных методов исследования, их возможностей, преимуществ и недостатков при анализе поверхностей трения. Совершенно естественно, что в одной книге авторы не могли обсудить и решить все основополагающие вопросы трения и изнашивания, однако попытались привести и проанализировать наиболее важные и перспективные, по мнению авторов, направления анализа структуры и методы изучения поверхностных слоев металла, деформированного трением, и показать в этой связи некоторые специфические особенности. Так, представления о закономерностях структурных изменений при пластическом деформировании рассмотрены с новых позиций развития в объеме и поверхностных слоях материала деструкционного деформирования — накопления микроскопических повреждений в процессе деформирования. Большое внимание уделено диффузионным процессам при трении, как одному из факторов, доступному для управления поведением пар трения. До сих пор фактически нет данных о характере перераспределения легирующих элементов контактирующих материалов, которые кардинально изменяют свойства поверхностных слоев и, следова тельно, механизм контактного взаимодействия. Более того, вообще нет сведений о структурных изменениях в поверхностных, слоях толщиной 10" —10 м, определяющих в ряде случаев поведение твердых тел в процессе деформирования. В связи с этим описан специально разработанный метод анализа слоев металла указанной толщины, а также показана его перспективность при изучении поверхностей трения и, главное, при разработке комплексных критериев процесса трения для создания оптимальных условий на контакте, реализации явления избирательного переноса. [c.4]

Принципиальной особенностью состояния поверхности в условиях трения твердых тел является существование в точках контакта устойчивой ячеистой деформированной структуры диссипативного динамического характера, исчезающей при прекращении соприкосновения (с точностью до остаточных деформаций). В работе [109] представлена микроскопическая динамическая модель диссипативной структуры и дано статистическое описание ее поведения. Каждая ячейка (микрообъем) структуры, являясь локализованным дефектом деформационного поля, имеет определенную энергию активации А и находится под воздействием нерегулярных [броуновских толчков со средней энергией 0, генерируемых в процессе трения. Энергия активации в первом приближении пропорциональна площади поверхности ячейки (5 — характерный масштаб ячейки, а — множитель пропорциональности, близкий по значению эффективной поверхностной энергии, которую определяют из опытов по разрушению), имеющей некоторую эффективную границу. Ячейка характеризуется безразмерным параметром, равным отношению энергии ее активации к энергии толчков (р/я = л5%/9). Поверхность является существенным фактором на уровне дисси гГатйвных структур Диссипация энергии макроскопического объема за счет не-. .линейных эффектов происходит канализацией объема и его струк- С /турированием, т. е. образованием системы новых поверхностей. к % ( образом, рассмотрение выполняют в локальной системе, [c.32]

Разрушение тела, полное или местное (появление видимых трещин, отколы и т. п.), вообще говоря, также влечет за собой остаточные деформации. Остаточная деформация, не сопровождающаяся местным разрушением, носит название пластической Остаточные деформации либо не изменяются существенно с течением времени, либо на их величине заметно сказывается влияние времени деформирования. Деформации, зависящие от времени, принято называть вязкими. Кроме того, различают обилую деформацию, распространяющуюся на весь объем тела, и местную деформацию, происходящую лишь в малой части этого-объема. В частности, некоторые теоретические соображения и экспериментальные результаты дают основания считать, что взаимно уравновешивающиеся силы, приложенные к весьма малой части объема тела, вызывают в последнем лишь местные деформации. Поэтому если на весьма малую часть объема тела действует какая-либо нагрузка, то, прикладывая дополнительно нагрузку, статически эквивалентную данной, т. е. имеющую одинаковые с ней главный вектор и главный момент, и данную нагрузку обратного направления, мы вызовем в теле лишь местные деформации, ибо дополнительная нагрузка представляет собой систему взаимно уравновешенных сил, действующих на малый объем тела. Если отбросить затем данную нагрузку прямого и обратного направлений, снова получим лишь местные деформации, в то же время заменив данную нагрузку статически ей эквивалентной. Таким образом, если не интересоваться местными деформациями, то данную нагрузку, приложенную к весьма малой части объема тела, можно заменить статически ей эквивалентной, т. е. имеюш,ей тот же главный вектор и тот же главный момент принцип Сен-Венана). Именно на основании этого принципа мы можем сплошную нагрузку q, приложеннук> к малой (по сравнению с размерами тела) части поверхности, заменять сосредоточенной силой. Такая замена равносильна [c.18]

Формулы (2.2) не независимы от (2.1) и не ставят дополнительных условий. Если по обе стороны S поля удовлетворяют уравнениям Максвелла с соответствующими значениями 8 и а на 5 выполняются (2.1), то на S выполняются и (2.2). Таким образом, при решении задач о дифракции на диэлектрическом теле, т. е. на некотором объеме, ограниченном поверхностью S, внутри которого 8 = onst =И= 1, а вне 8 = 1, надо удовлетворить уравнениям (1.7) для внешнего и внутреннего полей и условиям (2.1) на 5. [c.19]

Погрешности, вызванные лучеиспусканием поверхностей термоприемников, отсутствуют при измерениях температуры твердых, сыпучих и жидких тел, так как эти тела непрозрачны для радиационных тепловых потоков. Однако в этих случаях могут возникнуть значительные погрешности за счет теплоотвода по термоприемнику. Основным средством снижения погрешностей такого рода является укладка некоторой части проводов термопары (или соответствующей части измерителя другого типа) в направлении изотермической плоскости объекта измерения. В связи с этим большие затруднения возникают при измерении температур в телах с небольшим объемом и большими температурными перепадами здесь наилучшие результаты достигаются при использовании термоизмерителей малых размеров. [c.208]

На основании сказанного процесс кипения жидкости следует представлять себе таким образом. Когда перегрев жидкости, непосредственно омывающей поверхность нагрева, достигает соответствующего порога, начинают функционировать некоторые разбросанные по поверхности нагрева центры парообразования. Первыми вступают в строй такие центры, которые допускают сразу образование крупных пузырей, поскольку для этого достаточен самый умеренный перегрев жидкости. Очагами зарождения крупных пузырей пара служат адсорбированный твердым телом воздух, внедряющийся в жидкость в виде газовых пузырьков, и те неровности поверхности, которые имеют наименьшую кривизну. В связи с испарением жидкости в полость пузырей, последние увеличиваются в объеме и, достигнув большего или меньшего размера, отрываются от поверхности. На их месте образуются новые пузыри, и процесс повторяется. Если кипение происходит в неподвижной в целом жидкости, то отрыв пузырей от стенки вызывается действием архимедовой силы при интенсивном вынужденном движении жидкости он происходит тогда, когда верхушки пузырей оказываются в сфере действия быстрого потока. В процессе своего свободного движения пузыри пара продолжают расти при условии, что жидкость [c.162]

На жесткой непроницаемой поверхности все puiuj обращаются в нуль (и = 0) определяющими в 7 становятся вязкие напряжения а,у наоборот внутри объема V на некотором расстоянии от границы обтекаемого тела Ту рщц Сорбу при условии постоянства энтропии для плоской волны равно рЬу, т.е. (рСо —р)5у = 0 или р-Тогда внутри объема V [c.41]

Предлагаемая читателю книга написана на основе лекций по отдельным разделам физики поверхностных явлений, прочитанных авторами для студентов, аспирантов и научных работников Московского Университета им. М.В. Ломоносова, а также ряда университетов России, Армении, Болгарии. Германии, Нидерландов и Украины. Книга выходит за рамки конспекта лекций и задумана как учебное пособие, ставящее своей целью ввести читателя в курс современных представлений о природе и механизме протекания разнообразных явлений на свободных поверхностях твердых тел и на границах между ними. Как мы покажем ниже, эти проблемы касаются самых различных областей естественных наук. Ввиду ограниченности объема учебного пособия в качестве ключевого направления мы выбрали рассмотрение основных особенностей электронных и молекулярных процессов, разыгрывающихся на поверхностях, а также взаимосвязей между этими процессами. В связи с бурным развитием микро- и наноэлектроники определенное предпочтение отдано явлениям, происходящим на поверхностях полупроводников. Это соответствует и научным интересам авторов книги. В книгу не включены явления на границе полупроводник-электролит, процессы, протекающие на поверхности при высоких (лазерных) уровнях фотовозбуждения поверхностной фазы, процессы на поверхностях ферроэлектриков, модельные теоретические расчеты и некоторые другие вопросы. [c.3]

Пусть некоторое тело объемом У и с площадью поверхности Р охлаждается в потоке жидкости и имеет малое число Био (В1 1). Средний коэффициент теплоотда- [c.228]

Остановимся подробно на регулярном режиме 1-го рода. В некоторых случаях регулярный режим может наступать сразу после начала процесса охлаждения или нагрева тела. Пусть тело произвольной формы, с объемом V и поверхностью Р обладает высокой теплопроводностью X, а коэффициент теплоотдачи у поверхности а мал. Это означает, что критерий В1 = аЬ/К 1 и можно считать, что температура внутри тела очень быстро выравнивается и в каждый данный момент времени близка к постоянной, равной температуре его поверхности Тогда уравнение теплового баланса, приравнт>г> ипщее количество тепла, поступившее через поверхность сла, к и мшению его энктльпии, запишем в виде [c.99]

Каждый дополнительный контакт увеллчивает вариантность на единицу, поскольку добавляется одна внешняя независимая переменная. Так, если система подвержена действию электростатического поля, заметно влияющего на ее свойства, то вариантность будет с+3, если к тому же необходимо учесть энергию граничной поверхности, считая ее принадлежащей системе, то с+4 и т. д. С другой стороны, постоянство некоторых из переменных уменьшает вариантность. При фиксированных массах компонентов, т. е. для закрытых систем, в отсутствие внешних силовых полей и поверхностных эффектов справедливо правило Дюгема общая вариантность равновесия равняется двум вне зависимости от числа компонентов и их распределения внутри системы [3]. Система, изолированная или имеющая с внешней средой-только тепловой контакт, является моновариантной. Вариантность уменьшается также, если есть дополнительные связи между внешними переменными,, так как это эквивалентно уменьшению числа независимых переменных. Например, изменение площади поверхности тела однозначно определяется изменением его объема при однородной (с сохранением формы) деформации тела. [c.24]

Поток импульса через элемент di поверхности тела есть не что иное, как действующая на этот элемент сила. Поэтому есть а-я компонента силы, действующей на элемент поверхности. Рассмотрим некоторый элемент объема жидкости и воспользуемся системой отсчета, в которой он покоится (локальная собственная система отсчета, или локальная система покоя-, значения величин в ней называют собственными). В такой системе отсчета справедлив закон Паскаля, т. е. давление, оказываемое данным участком жидкости одинаково по всем направлениям и везде перпендикулярно к площадке, на которую оно производится. Поэтому можно написать T dfn = pdfa, откуда [c.692]

Рассмотрим состояние (первое) тo-ro тела в некоторый момент вре . сни ни (рис.42.1). Тело в этом состоянии не находится в равновесии, олнако дальнейшие формальные преобразования на основании принципа Далам-бера можно проводить также как и для состояния равновесия, добавив -рЛ1.гЦ ) объемные силы инерции - рйц к каждому элементарному объему тела. Цифровой индекс указывает номер состояния. Внешняя нагрузка gi(t) задана на поверхностях тела I и начальной трещины So. а также и на достигнутой поверхности трешины к моменту рассмотрения S - So. В объеме V тела задана объемная сила [c.324]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...