Отрыв пузырей

В работе i[76] предполагается, что в начальной стадии роста пузыря (0<т<тр) его центр тяжести перемещается по закону изменения радиуса пузыря S=/ = px (или в общем случае 5 = / =рх ). Отрыв пузыря начинается в момент времени тр, когда достигается равновесие сил, действующих на пузырь [c.179]

Зарождение, развитие и отрыв пузырей пара от поверхности нагрева. Пузыри могут развиваться только из зародышей паровой фазы — центров парообразования. При малом количестве этих зародышей кипение затруднено. Так, воду при нормальном давлении удается перегреть почти до 200° С, если число зародышей сведено к минимально возможному. [c.305]

Рис. 8.13. Образование и отрыв пузыря пара при наличии

Диаметр пузыря с1 увеличивается за время т от ётш до значения отрывного диаметра с1о, после чего происходит отрыв пузыря от нагретой поверхности. [c.519]

При развитом кипении на поверхности действует значительное число центров парообразования. Одновременный рост большого числа пузырьков и их периодический отрыв от поверхности приводят к интенсивному перемешиванию и утончению пристенного слоя жидкости. От поверхности отрываются пузырьки различных размеров. Скорость всплывания больших пузырьков больше, чем малых. Некоторые большие пузырьки при всплывании дробятся на ряд более мелких. Мелкие пузырьки могут объединяться и образовывать большие пузыри. Объединение мелких пузырьков может происходить на поверхности нагрева еще до отрыва. В итоге общая картина кипения приобретает сложный характер. Свободная поверхность жидкости испытывает интенсивные пульсации. [c.306]

Рис. 13-10. Образование, рост и отрыв парового пузыря от одного центра.

Для определения отрывного диаметра >отр производилась покадровая обработка пленок. В протокол записывались размеры всех пузырей, оторвавшихся с верхней грани горизонтальной пластины. На основе этих [c.160]

Разрушение вязкого подслоя жидкости пузырями, скользящими вдоль степки. Этот эффект преобладает в условиях свободной конвекции жидкости вблизи вертикальных нагревателей или в условиях вынужденного движения, когда пузыри могут объединяться или вызвать отрыв других пузырей, сидящих на стенке. [c.115]

В заключение необходимо отметить, что в области 6 < 60° теоретическая линия на фиг. 2 построена, как уже отмечалось, путем экстраполяции. При сравнении экспериментальных данных с теорией нужно помнить еще и о том, что теоретические расчеты производились в предположении, будто пузырь находится в равновесии или, по крайней мере, будто его отрыв происходит достаточно медленно. При измерениях, производившихся [c.164]

Увеличение размера пузырька приводит к уменьшению сил поверхностного натяжения и к уменьшению давления внутри пузырька (ХП-31) последнее обстоятельство приводит к увеличению интенсивности испарения жидкости. Однако испарение жидкости вызывает понижение ее температуры в окрестности пузырька, что приводит к значительному уменьшению скорости роста пузыря. В процессе роста пузырька растет и его подъемная сила. Возрастая, подъемная сила достигает такого значения, при котором происходит отрыв пузырька от поверхности нагрева и последующее всплывание. Однако отрыв пузырька происходит не только под действием подъемной силы, в этом процессе может участвовать и другая сила. [c.308]

Воздушные пузыри, увлекаемые движущейся водой, а также газы, растворенные в воде, значительно облегчают возникновение кавитации. Наоборот, в воде, почти свободной от примеси воздуха, кавитация в течение короткого промежутка времени не возникает не только при давлениях, меньших давления насыщения, но даже при значительных растягивающих напряжениях. Это обнаруживается при некоторых опытах, когда возникновение кавитации начинается в том же месте, где происходит отрыв потока от стенки, т.е. там, где частицы пограничного слоя, близкие к стенке, останавливаются и остаются в таком состоянии продолжительное время. Необходимо, впрочем, заметить, что, измеряя давление путем устройства отверстия в стенке, невозможно обнаружить в жидкости давление, меньшее давления насыщения, так как жидкость, находящаяся в отверстии в состоянии покоя, начинает кипеть, как только давление над нею становится меньше р. В дальнейшем мы будет предполагать, что в текущей жидкости всегда содержатся пузырьки воздуха или другого газа, которые и разрастаются в полости, наполненные парами воды, при падении давления ниже давления насыщения. В практических условиях почти всегда именно так и бывает. [c.413]

В большинстве практических случаев толщина крыльев большого удлинения достигает более 10% длины хорды. Отрыв на таких крыльях имеет место только в концевой части, где пограничный слой турбулентный. Если удлинение прямого крыла мало и не превышает 4, а толщина профиля составляет около 4% длины хорды, то при большой дозвуковой скорости отрыв ламинарного пограничного слоя происходит у передней кромки при малой величине С/,. Поэтому, если поток не присоединяется с образованием пузыря . [c.201]

Одновременно переходят во влагу пара и солевые ионы с их гидрат-ными оболочками, но вследствие сил, действующих между ионами, последние стремятся стянуться к поверхностному слою воды после разрушения пузыря и переходят в дисперсную влагу не в том соотношений к молекулам воды, в котором они находились в поверхностном слое. Таким образом, отрыв дипольных групп, образованных в оболочке пузыря ориентирующим влиянием ионов, возможен не со всеми ионами образующими ячейку или ячейки квази-кристаллической решетки обо лочки парового пузыря. [c.51]

При некотором значении радиуса пузырей отрыв капли от поверхности жидкости произойти не сможет, так как в этом случае [c.63]

Здесь (4/3) п/ з(р —р")Я —подъемная сила Fn= (я/3) 3 р — инерционная сила реакции жидкости Fv= ЮлцР — сила сопротивления F =2nR a — сила поверхностного натяжения, полученная из. условия, что отрыв пузыря происходит не от гладкой по- [c.179]

На основании сказанного процесс кипения жидкости следует представлять себе таким образом. Когда перегрев жидкости вблизи поверхности нагрева достигает определенного порога, начинают функционировать некоторые разбросанные по поверхности зародышевые центры парообразования. Вначале пар образуется из центров, допускающих возникновение крупных пузырей пара, т. к. для этого достаточен самый умеренный перегрев жидкости. В связи с испарением жидкости в полость пузырей их объем увеличивается, и, достигнув определенного размера, они отрываются от стенки. При отрыве часть пара остается на стенке и облегчает возникновение новых пузырей из действующего центра парообразования — процесс повторяется. Если кипение происходит в неподвижной в целом жидкости (так называемое кипение в большом объеме), то отрыв пузырей от стенки вызывается действием архимедовой силы. При интенсивном вынужденном течении [c.164]

Отрыв пузыря происходит после того, как подъемная сила превысит силу, прижимающую пузырь к листу. Объем газа, заключенного в пз зыре в момент отрыва, равен объему оторвавшегося пузыря. Считая, что последний имеет форму шара радиусом можем написать [c.181]

Зарождение парового пуэыря на поверхности нагрева отмечено стрелкой. На кадре 11 показан отрыв пузыря, зародившегося в момент времени =0 (объем в момент отрыва 53 мм 4,65 жл). На кадрах 13 и 19 видны свободно поднимающиеся паровые пузыри. [c.170]

Скорость роста парового пузыря оказывает существенное влияние на гидродинамическую обстановку в слое жидкости, непосредственно прилегающем к поверхности нагрева рост и отрыв пузырей турбули-зируют этот слой и приводят к интенсификации теплоотдачи. [c.309]

На основании сказанного процесс кипения жидкости следует представлять себе таким образом. Когда перегрев жидкости, непосредственно омывающей поверхность нагрева, достигает соответствующего порога, начинают функционировать некоторые разбросанные по поверхности нагрева центры парообразования. Первыми вступают в строй такие центры, которые допускают сразу образование крупных пузырей, поскольку для этого достаточен самый умеренный перегрев жидкости. Очагами зарождения крупных пузырей пара служат адсорбированный твердым телом воздух, внедряющийся в жидкость в виде газовых пузырьков, и те неровности поверхности, которые имеют наименьшую кривизну. В связи с испарением жидкости в полость пузырей, последние увеличиваются в объеме и, достигнув большего или меньшего размера, отрываются от поверхности. На их месте образуются новые пузыри, и процесс повторяется. Если кипение происходит в неподвижной в целом жидкости, то отрыв пузырей от стенки вызывается действием архимедовой силы при интенсивном вынужденном движении жидкости он происходит тогда, когда верхушки пузырей оказываются в сфере действия быстрого потока. В процессе своего свободного движения пузыри пара продолжают расти при условии, что жидкость [c.162]

Скорость роста парового пузыря оказывает существенное влияние на гидродинамическую обстановку в слое жид1сости, непосредственно прилегающем к поверхности нагрева рост и отрыв пузы- [c.263]

Согласно современным представлениям, механизм защитного действия неметаллических покрытий связан как с изолирующим действием, так и с влиянием на электрохимические процессы, протекающие под неметаллической пленкой. Экранирующее действие неметаллических покрытий обусловлено их способностью замедлять диффузию и перенос через покрытие компонентов коррозионно-активной среды к поверхности металла и определяется в значительной степени пористостью покрытий. Проникновение электролита через поры покрытия или через межмо-лекулярные несовершенства пленкообразующего вещества (в процессе теплового движения) происходит под действием капиллярных сил. Осмотическое давление, возникающее вследствие перепада концентрации электролита на поверхности капиллярной пленки, контактирующей с внешней средой, прилегающей к защищаемому металлу, способствует диффузии среды через покрытие. При осмотическом перемещении влаги через пленку давление может быть больше, чем сила адгезии пленки к металлу, в результате чего происходит локальный отрыв пленки от поверхности металла, что приводит к образованию вздутий и пузырей, являющихся первоначальным очагом коррозионного поражения металлической основы. [c.128]

В таком виде уравнение, определяющее отрывной радиус пузйря Ro приводится в литературе [86, 93]. При использовании этого урав нения часто не учитывают того, что оно действительно только, тогда когда диаметр отверстия небольшой и радиус пузыря Ro при отры ве больше радиуса Ri. При больших R уравнение (3.2) не действи тельно. Рассчитанный по этой зависимости радиус пузыря Ro ока зывается меньше радиуса отверстия R, что не может соответство вать действительности. Так, в соответствии с уравнением (3.3) при барботаже пара через воду для давления 0,1 МПа и температуры воды 100°С отрывной диаметр пузыря превышает диаметр отверстия только тогда, когда Ri не выше 3 мм. При R = 5 мм радиус отрывающегося пузыря, рассчитанный по этому уравнению, равен 3,6 мм. Если отрывающийся пузырь имеет такой размер, то радиус шейки , по которой происходит разрыв, / <3,6 мм и, следовательно, в уравнение (3.2) вместо величины R = 5 мм должен вводиться радиус R, который существенно ниже. При более высоких давлениях размер радиуса отверстия, при котором уравнение [c.85]

По мере прогрева основной массы жидкости скорость конденсации уменьшается и паровые пузыри вырастают до размеров, при которых становится возможным их отрыв от стенки. В этом случае конденсация пузырей происходит в переохлажденном ядре. потока и чем меньше недогрев, тем больше становится толщина двухфазного пристенного слоя. При некотором значений А нед паровые пузыри движутся в переохлажденном ядре потока по всему-сечению канала. Об этом свидетельствуют непосредственные измерения среднего истинного объемного ларосодержання ср в потоке недогретой жидкости, а также измерения интенсивности теплообмена и гидродинамического сопротивления. Высокие значения ф при л <0 (см. рис. 1.9) е могли бы устанавливаться в потоке, если бы область двухфазного течения ограничивалась тонким пристенным слоем. [c.255]

Данная работа проводилась на установке, которая представляла собой вертикальный цилиндрический сосуд со съемной крышкой и выносным конденсатором. В съемной крышке смонтированы четыре токовво-да. Два из них служили для электропитания опытного участка, два других являлись потенциальными выводами. Сосуд установки был окрз жеи слоем тепловой изоляции и имел охранный нагреватель. В стенках корпуса диаметрально противоположно вмонтированы два циркониевых стекла марки ЛК-5. Съемка проводилась в проходящем свете камерой СКС-1М. С повышением давления размеры пузырей, отрывающихся от поверхности, резко уменьшались (при ps =100 бар >отр ==0,2 мм). Для получения увеличенных изображений использовался телеобъектив с набором насадочных колец, что позволило получать различную степень увеличения (максимальное увеличение 2,5 раза). Опытный участок представлял собой изогнутую под прямым углом пластину из серебра 99,99% толщиной 0,2 мм и шириной 2 мм, поставленную на широкую грань. Нагрузка на пластине создавалась постоянным током низкого напряжения. При съемке в поле зрения попадали одновременно горизонтальный н вертикальный участки. Перед проведением опытов экспериментальный участок обрабатывался пастой ГОИ и обезжиривался кашицей венской извести. После такой обработки чистота поверхности соответствовала 86 классу по ГОСТ 2789-51. В качестве рабочей жидкости использовалась обессоленная вода солесодержанием 0,2—0,5 г/ж . Для получения чистых теплоотдающих поверхностей во всем диапазоне исследованных давлений принимались меры, описанные в [101. [c.156]

В [Л. 49] отмечено, что размер образующихся пузырей тесно связан с размером струек (факелов). Минимальный отрывной диаметр пузырей может быть очень малым. В этом убеждает наличие в псевдоожиженном слое мелких поднимающихся пузырей, наблюдаемое визуально. Возможно образование мелких свободных пузырей как отрыв микрофакелов под влиянием их перегораживания эжектируемыми к корню факела частицами или частицами, передвигаемыми флуктуациями слоя из-за прохождения крупных пузырей в верхней части его. Эксперименты (Л. 492] со сверхтонкими псевдоожижен-ными слоями, имевшими высоту, не превышавшую 10 диаметров частиц, показали, что и в отсутствие условий для развития крупных пузырей прирешеточный слой испытывает колебания с частотой 7—25 1/се/с. Это, видимо, подтверждает пульсационный механизм преобразования струек в мелкие пузыри в непосредственной близости от решетки. Кстати, дальнейшие измерения, проведенные уже в более высоких псевдоожижен-ных слоях, выявили и там колебания плотнобти нижних рядов частиц. [c.216]

Судя по характеру кривых рис. 210, можно думать, что в точке перехода Т происходит местный, не получающий дальнейшего развития отрыв ламинарного слоя, сопровождающийся обратным прилипанием уже турбулентного пограничного слоя к поверхности шара. Такой турбулентный пузырь (английский термин ЬпЬПе) отрыва в развитом своем виде уже давно наблюдался на лобовых участках крыловых профилей. Появление его и исчезновение приводило к загадочным изменениям подъемной силы и сопротивлений крыльев на больших углах атаки, к гистерезису коэффициента подъемной силы при начальном возрастании и последующем убывании угла атаки и др. Одно из первых описаний этого явления можно найти в сборнике монографий, вышедшем под редакцией С. Голдстейна [c.541]

Характер кипения при небольших 1 ml ei и умеренных (<С 10 м сек) скоростях течения жидкости близок к тому, что происходит при свободной конвекции, хотя отрыв и снос паровых пузырей в этом случае может определяться практически полностью динамическим напором потока жидкости или парожидкостной смеси. На рис. 8.2 приведены некоторые фотографии, иллюстрирующие это положение. [c.191]

Отрыв турбулентного потока (тип 1) рассматривался в гл. IV. Отрыв с присоединением (тип 3) рассматривался в гл. УП. Явление отрыва с передней кромки (тип 2) изучается в данном разделе. При отрыве потока этого типа ламинарный слой может оторваться от верхней поверхности профиля вблизи передней кромки при некотором угле атаки. Хотя Крэбтри II] не наблюдал присоединения на профиле RAE 101, в общем случае присоединение возможно ниже по потоку с образованием пузыря на верхней поверхности. Как указывалось выше, существуют пузыри двух видов короткие и длинные, в зависимости от их протяженности. Короткий пузырь представляет наибольший интерес при исследовании отрыва с передней кромки, поскольку при внезапном разрушении короткого пузыря происходит отрыв с передней кромкв с последующим срывом потока, вызывающим резкое падение подъемной силы и внезапное повышение сопротивления. Поскольку такой срыв крайне нежелателен с точки зрения аэродинамических характеристик крыльев, необходимо понять физическую природу отрыва потока этого типа. [c.201]

Ках< известно, прочность пузырей дистиллата весьма невелика. Силы сцепления между молекулами дистиллированной воды нри кипений настолько малы, что молекулы в подавляющем большинстве переходят в пар индивидуально, чем обусловливается ничтожная влажность пара. При кипении же растворов солей возможно образование довольно устойчивых поверхностных пузырей, так как плешка благодаря присутствию ионов приобретает квази-кристаллическую структуру и становится болеа прочной. При этом диполи воды получают взаимную ориентацию, отчего становится возможным наряду с индивидуальным переходом молекул в паровую фазу отрыв групп диполей воды и переход их в пар в вид мелкодисперсной влаги. С увеличением солесодержания воды уменьшаются расстояния между ионами в адсорбционном слое, что ведет к повышению взаимной ориентации диполей веды, благоприятствуюш,ей возникновению крупных дипольных групп. [c.51]

При изучении этих особенностей были поставлены различные эксперименты, в частности, проведены опыты при применении двух электродов (одного с подведенным током, другого — обесточенного) проведены плавки с использованием неплавящегося вольфрамового электрода в сочетании с плавящимся, а также обычные плавки с применением электродов диаметро.м 30—45 мм. Результаты опытов позволили установить наличие у жидкой металлической ванны центральной части и выпуклого мениска по краям. Установлено, что под действием падающих капель ванна колеблется. Вибрирования ванны под действием переменного тока не обнаружено. Отрыв капли от электрода происходит под действием силы тяжести, сила тока не отражается на размерах капли, капля в полете не дробится. Траектория полета капель соответствует траектории свободно падающего тела. Образования газовых пузырей между электродом и каплей при ее отрыве не обнаружено. Зона максимальной температуры шлаковой ванны находится в центре межразряд-ного промежутка. [c.92]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...