Энергия граничная

Для достаточно длинных волн показатель преломления оказывается мнимой величиной. Иными словами, для радиоволн столь малой частоты плазма непрозрачна. Нетрудно показать, что амплитуда волны, проникающей в плазму, спадает по экспоненциальному закону. Важно подчеркнуть, что в данном случае происходит внутреннее отражение ((R = 1) электромагнитной волны от плазмы при любых углах падения, а не поглощение энергии. Граничная частота (ее часто называют плазменной), при которой наступают указанные явления, равна [c.146]

На основании материала, изложенного в предыдущем разделе, можно утверждать, что конечным этапом в процессах накопления дефектов на границах является формирование структуры переходного 3—>2 поверхностного слоя. Энергия переходного слоя, называемая поверхностной энергией, имеет максимальное значение из всех значений энергии граничных зон структурных элементов поликристалла. [c.126]

Изменение энергии граничного слоя между областями спонтанного пере-магничивания зависит от качества материала, его механической и термической обработки, наличия и распределения в нем микропор, дислокаций, напряжений, включений и т. п., поэтому параметры скачков Баркгаузена могут служить для определения качества материалов и изделий из них [12, 13]. [c.77]

Для уравнения энергии граничные условия могут быть заданы в виде температурного поля на границе рассматриваемой области S (граничные условия 1-го рода) [c.14]

А. С. Невского [38 ], и отличаются от них лишь тем, что учитывают переизлучение энергии граничными поверхностями Qt — результирующий поток теплоты, уходящий наружу через i-ю поверхностную зону. [c.207]

Основной величиной, характеризующей свойства поверхности жидкости, является поверхностное натяжение а, которое определяется отношением свободной энергии граничного слоя к площади его поверхности. Единица поверхностного натяжения (в СИ Дж/м или Н/м) соответствует отношению контур- [c.28]

При изменении намагничивающего поля доменные границы смещаются скачками, так как для их смещения необходимо преодолеть некоторый энергетический уровень. При этом, в соответствии с законом сохранения энергии, увеличивается энергия граничного слоя между доменами. Такие скачки можно увидеть при большом (10 ) увеличении кривой намагниченности (см. рис, 7.2), Этот эф- [c.102]

Общие уравнения движения вязкой жидкости. Динамические уравнения и уравнение баланса энергии. Граничные условия движения жидкости с трением и теплопроводностью [c.475]

Это видно из рис. 3, если принять, что линия 03 изображает свободную энергию граничного слоя, а линия З1 — внутри зерна. Тогда при охлаждении сплава в первую очередь зародыши фазы а становятся устойчивыми при температуре Та на границе зерна. Кроме того, появление новой фазы облегчается на границах зерна еще тем, что различные включения преимущественно располагаются по границам зерна и способствуют образованию зародышей. [c.381]

Таким образом, на границах зон Бриллюэна наблюдаются разрывы в энергетическом спектре, величина которых равна 2]/7 7р. Энергии (20.6) определены для всех значений волновых векторов к (расширенная зонная схема на рис. 25, о). Используя свойство периодичности энергии и свойство эквивалентности волновых векторов, отличающихся на векторы g обратной решетки, можно преобразовать энергию Е (к) в многозначную функцию Еа (к) (рис. 25, б) приведенных волновых векторов к. В этом случае энергетические состояния распадаются на квазинепрерывные полосы энергии. Граничным состояниям в этих полосах соответствуют стоячие волны. При удалении от границы зоны Бриллюэна роль возмущения становится незначительной. [c.135]

Гибридный метод напряжений при построении элементов требует знания модифицированных форм функционала дополнительной энергии. Граничные свойства здесь уже неприменимы, однако в то же время можно гарантировать, что решение будет находиться между границами, определяемыми решениями, полученными с помощью обычных энергетических принципов. Более того, используя данный подход, удобно представить сингулярности в напряжениях. Указанные вопросы обсуждаются далее в разд. [c.289]

Представляют интерес схемы обработки металлов давлением со всесторонним сжатием и интенсивным направленным течением металла (например, объемная штамповка деталей с ребрами, шлицами, обратное выдавливание и т. п.). В этих случаях перенос объемов сопровождается контактным скольжением металла относительно поверхности инструмента при высоких нормальных давлениях. Кинетическая энергия переноса преобразуется в энергию граничного трения. Процесс сдвигового перемещения в толще деформируемого металла может быть представлен как движение с внутренним трением [c.423]

При построении тепловой модели шпинделя принимаются следующие допущения основной источник теплообразования — энергия, которая выделяется от трения в опорах теплота поступаем через торцовые поверхности шпинделя в местах закрепления подшипников задача рассматривается как одномерная, и температура изменяется только по длине шпинделя теплофизические параметры являются постоянными теплоотдача с боковых поверхностей шпинделя незначительна. При таких допущениях уравнение теплопроводности шпинделя с граничными условиями второго рода имеет вид [c.53]

Модели для анализа напряжений и деформаций часто оказываются более удобными, если представлены в интегральной форме, вытекающей из вариационных принципов механики. Вариационный принцип Лагранжа (принцип потенциальной энергии) гласит, что потенциальная энергия системы получает стационарное значение на тех кинематически возможных перемещениях, отвечающих заданным граничным условиям, которые удовлетворяют условиям равновесия. Поэтому модель представляют в виде выражения потенциальной энергии П системы как разности энергии деформации Э и работы массовых и приложенных поверхностных сил А [c.158]

Будем считать, что физические параметры фаз, такие как скорости v i, напряжения внутренние энергии U и т. д., хотя и меняются в пределах ячейки достаточно сильно, но их флуктуации не превышают многократно соответствующие средние значения, и для них не реализуются условия (3.1.10). Тогда для средних значений физических параметров вкладом соответствующих интегралов по объему dV s, который приходится на ячейки, пересекаемые граничной поверхностью dS, можно пренебречь, т. е. можно принять [c.103]

Здесь пренебрегается скачком температур на межфазной границе (см. (5.5.27)), а граничное условие при г) = оо для рассматриваемой системы реализует приток или отток тепла Q o на бесконечности и подвод пли отвод механической энергии Ах за счет работы поверхностных сил, которые равны [c.286]

Практически вместо того чтобы задаваться формой колебаний, задаются некоторой статической нагрузкой и определяют форму упругой линии, которую и принимают за форму колебаний. Этот способ удобен тем, что граничные условия всегда будут удовлетворены автоматически, какой бы ни была выбрана нагрузка. Принимая нагрузки в виде какой-либо системы сил Pj, Р.2> потенциальную энергию изгиба можно выразить через работу внешних сил [c.582]

При анализе теплообмена почти отсутствуют данные о поляризации энергии, излучаемой или отражаемой граничной поверхностью, причем считается, что поляризация оказывает незначительное влияние на теплообмен [462]. Однако поляризация играет важную роль при использовании метода рассеяния света для опознавания частиц и их измерения. [c.253]

Внутри кристалла каждый атом удерживается симметрично направленными силами связи. На свободной поверхности кристалла или жидкости атом неуравновешен вследствие отсутствия связи с одной стороны (вакуум) или из-за ее ослабления. Это вызывает повышение энергии поверхностного слоя кристалла Если для перемещения внутри тела атому необходима энергия wo (см. рис. 1.2), то для выхода в окружающую среду w , причем w >wo. Поэтому для соединения двух монокристаллов в один требуется деформационная, или тепловая, энергия извне, превышающая граничную энергию w . [c.12]

Степень миграции границ зерен определяется движущимися силами миграции, подвижностью границ и временем пребывания металла в области температур высокой диффузионной подвижности атомов. Движущая сила миграции определяется разницей свободных энергий границ в данном неравновесном и равновесном (после полного завершения миграции) состояниях. При прочих равных условиях движущая сила зависит главным образом от конфигурации граничных поверхностей, характеризуемой числом участков с повышенной кривизной в макро- и микроскопическом плане. Движущая сила на отдельных участках границы пропорциональна их суммарной кривизне l// i + l// 2, где 1 и / 2 — радиусы кривизны в двух взаимо перпендикулярных направлениях. Мигрирующая граница движется обычно к центру максимальной кривизны (рис. 13.12,6). Чем меньше число граней у зерна, тем больше их кривизна при заданном размере и тем интенсивнее идет миграция границ. На стыках границ зерна (для двумерной системы трех зерен) движущая сила миграции пропорциональна отклонению соотношения смежных углов от равновесного. Последнему соответствует равенство углов между тремя границами, составляющих 120° (рис. 13.12,а). В этом случае уравновешиваются силы поверхностного натяжения на стыкующихся участках границ, что соответствует наименьшему значению свободной энергии. Смещение стыка границ О в положение О приведет к искривлению границ. Это вызовет перемещение границ в направлении к центру их кривизны до спрямления, т. е. зерно А будет расти за счет зерен В и С. [c.504]

Для рассматриваемых нами покрытий основным критерием при выборе оптимальной толщины является фактор, обеспечивающий полное излучение через поверхность излучает тело, поверхность же является разделом двух сред, имеющих различные оптические характеристики [3]. Под оптическими характеристиками среды понимаются, как известно, показатель поглощения показатель преломления и диэлектрическая проницаемость ц. Частицы вещества, находящиеся в поверхностном слое (или с другой стороны границы раздела), испускают электромагнитную энергию в направлении границы между двумя средами. Излучение, проходящее через эту границу, распространяется в граничной среде. Уравнение плоской электромагнитной волны, распространяющейся в глубь металла вдоль оси х, будет [c.116]

Каждый дополнительный контакт увеллчивает вариантность на единицу, поскольку добавляется одна внешняя независимая переменная. Так, если система подвержена действию электростатического поля, заметно влияющего на ее свойства, то вариантность будет с+3, если к тому же необходимо учесть энергию граничной поверхности, считая ее принадлежащей системе, то с+4 и т. д. С другой стороны, постоянство некоторых из переменных уменьшает вариантность. При фиксированных массах компонентов, т. е. для закрытых систем, в отсутствие внешних силовых полей и поверхностных эффектов справедливо правило Дюгема общая вариантность равновесия равняется двум вне зависимости от числа компонентов и их распределения внутри системы [3]. Система, изолированная или имеющая с внешней средой-только тепловой контакт, является моновариантной. Вариантность уменьшается также, если есть дополнительные связи между внешними переменными,, так как это эквивалентно уменьшению числа независимых переменных. Например, изменение площади поверхности тела однозначно определяется изменением его объема при однородной (с сохранением формы) деформации тела. [c.24]

Один из основных механизмов процесса намагничивания и перемагни-чивания заключается в смещении доменных границ между областями спонтанного намагничивания. Для того чтобы произошло смещение границ, необходимо преодолеть некоторый энергетический уровень, связанный с тем, что при таком процессе перемаг-ничивания увеличивается энергия граничного слоя между доменами. При изменении намагничивающего поля доменные границы смещаются скачками. При обычном определении точек кривой намагничивания полу- [c.77]

Для уменьшения времени счета, как уже отмечалось выше, Ю. А. Журавлевым и В. Г. Лисиенко [25, 33 ] была обоснована целесообразность применения двухэтапного расчетного алгоритма для определения разрешающих угловых коэффициентов излучения. Первым этапом в этом алгоритме является определение обобщенных угловых коэффициентов излучения арг/ методом статистических испытаний На втором этапе вычисляются коэффициенты fij, учитывающие переизлучение энергии граничными поверхностями, путем решения соответствующих систем линейных алгебраических уравнений. [c.213]

В работах X. Хоттеля [75] переизлучение энергии граничными поверхностями учитывается путем использования детерминантов системы линейных алгебраических уравнений балансов лучистой энергии для каждой зоны. В работах А. С. Невского [39 ] переиз- [c.213]

Поверхностное натяжение для большей части органических веществ при нормальной температуре составляет 20- 40 мН/м, для воды 72-75 мН/м, для жидких металлов 300— 600 мН/м. Если значение поверхностного натяжения приведено без указания соприкасающейся с жидкостью среды, следует считать, что она соприкасается с собственным паром или газом под малым давлением. Когда жидкость контактирует с другой жидкостью, газом под высоким давлением или твердым телом, свободная энергия граничного слоя уменьшается. В системе двух несмешивающих-ся жидкостей межфазное натяжение Ui существует на каждой границе раздела. Оно аналогично поверхностному натяжению между жидкостью и паром, и его оценивают по правилу Антонова O = I fi - < 2 I, где ai, аг — поверхностные натяжения жидкостей, измеряемые относительно общего газа. [c.29]

Поскольку г = у /Ьа, где - линейная энергия граничной дислокации, и Р- 1 / можно задисать [c.183]

ФЕРМИ ЭНЕРГИЯ (граничная фермп-евская энергия, уровень Ферми) — макс. энергия фермиевских частиц или кеазичастиц (частиц, подчиняющихся Ферми—Дирака статистике) ири абс. нуле темп-ры. Напр., электроны проводимости, ответственные за перенос заряда в проводниках (см. Твердое тело, Метал.гы), подчиняются статистике Ферми, т. е. в каждом энергетич. состоянии может находиться пе более одного электрона. При абс. нуле теми-ры электроны будут последовательно заполнять самые пизкпе возможные уровни эпергии g, вплоть до нек-рой макс. энергии go. зависящей от плотности электронов п. [c.298]

Механическая энергия граничного трения, преобразуясь в тепловую, рассеивается либо воспринимается металлом, повышая его температуру. Внутреннее трение, с одной стороны, повышает сопротивление деформированию, а с другой, преобразуясь в теплоту, - рассеивается или также аккумулируется металлом. [c.423]

Кратко рассмотрим попытки аналитического решения задачи. Они основаны на использовании ряда упрощений реального процесса. Поэтому естественно, что получаемые результаты в основном носят качественный и частный характер. Так, Тиен [Л. 282] для взвесей с концентрацией, не превышающей единицу, при Re>10, Bi< l, для движения в круглой трубе при граничном условии < ст = onst и при отсутствии лучистого теплопереноса использует уравнение теплового баланса для частиц -и упрощенное уравнение энергии несущей среды [c.198]

Аналитические решения такого рода уравнений получены для задач в идеализированной постановке (плоскость с полу-бесконечной или конечной трещиной, пространство с дисковидной трещиной и т. д.) при воздействии гармонических и ударных нагрузок (достаточно полный их обзор дан в работах [148, 177, 178, 199, 220, 271]. Однако эти решения дают представления о реальном поведении конструкции конечных размеров только в начальный период времени (до прихода в вершину трещины волн напряжений, отраженных от границ тела). Кроме того, они не учитывают разнородности материала конструкции по механическим свойствам, изменения граничных условий по-берегам трещины в процессе ее продвижения траектория трещины считается прямолинейной, а удельная эффективная энергия, затрачиваемая на образование новых поверхностей yf, принимается постоянной и не зависящей от скорости деформирования. Очевидно, что с помощью методов, имеющих указанные ограничения, навряд ли можно дать надежные оценки работоспособности элементов конструкций сложной формы и характера нагружения. Поэтому широкое распространение получили численные методы расчета динамических параметров механики разрушения [177, 178]. [c.241]

Уравнение для внутренней энергии фазы (1.3.6) получено из формальных балансовых соотношений,и его непосредственная конкретизация (например, определение работы соседних фаз Wji) связана со значительными трз дностями. Как это будет показано ниже, лучше и наглядное исходить из аналогичного соотношения, записанного в виде уравнения притока тепла j-й фазы в общепринятом виде [23], который не зависит от граничных и внепших (для -й фаз], ) условий и не зависит явно от поведения других фаз, [c.32]

Отношение между рассмотренным в данной главе подходом, связанным с осреднением более элементарных уравнений, п рассмотренным в гл. 1 феноменологическим подходом, аналогично известному отношению, имеющемуся между статистической физикой и механикой сплошной среды, между статистической физикой и термодинамикой, между молекулярно-кинетической теорией газа и газовой динамикой и т. д. В отличие от чисто феноменологического подхода нри осреднении микроуравнений для макроскопических параметров, таких, как макроскопические тензоры напряжений в фазах, величины, определяющие межфазные взаимодействия, получаются выражения, которые позволяют конкретнее представить их структуру и возможные способы их теоретического и экспериментального определения. С этой целью ниже рассмотрено получение уравнений сохранения массы, импульса, момента импульса и энергии для гетерогенных сред методом осреднения соответствующих уравнений нескольких однофазных сред с учетом граничных условий на межфазных поверхностях. При этом для упрощения рассматривается случай смеси двух фаз. [c.52]

Уг = / = 0, но не удовлетворяет статическим граничным условиям, так как и" = соп51, т. е. изгибающий момент постоянен по длине стержня, тогда как на самом деле он увеличивается от концов балки к се середине. Вычисляя энергию по формуле (Х.37) и используя условие с1У йС [c.283]

Собственное значение и собственную функцию системы, находящейся в данном квантовом состоянии, определяют. путем отысканий волновой функции, которая дает минимум энергии в выражении (2-47), удовлетворяющей условию ортогональности, граничным условиям. Необходимо также сделадь еще одно замечание. Так как Н представляет собой с) мму энергии кинетической и потенциальной, причем кйнетическая энергия определяет в основном величину энергии связи, то в дальнейшем будем считать, что Н = Ек- [c.53]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...