Напряжения касательные — Закон

Это равенство выражает закон парности касательных напряжений касательные напряжения, возникающие в двух взаимно перпендикулярных площадках, равны друг другу по модулю и направлены либо от ребра, либо к ребру, образуемому площадками. [c.166]

Касательное напряжение определяем, пользуясь законом Гука при сдвиге х = Gy = 80 -10 1 10" = 80 МПа. [c.141]

Внутри бруса вблизи некоторой точки В вырежем бесконечно малую призму ab , у которой грань аЬ совпадает с поперечным, грань ас — с продольным сечениями, а грань Ьс является главной площадкой, на которой действует главное напряжение оь. Согласно закону парности касательных напряжений, в грани ас призмы также будут действовать касательные напряжения т (рис. 24.5, б). Так как в продольном сечении бруса нормальных напряжений нет, то здесь мы имеем дело со случаем плоского напряженного состояния, который называют упрощенным. [c.271]

Обращаясь к определению напряжений на гранях выделенного элемента, нужно прежде всего отметить, что благодаря симметрии оболочки в меридиональных сечениях касательные напряжения отсутствуют. Следовательно, по закону парности касательных напряжений, касательных напряжений нет и в конических сечениях. Таким образом. [c.97]

С.лагаемые ziR , z/Щ появились в этих выражениях вследствие того, что длины дуг А В и В С не равны длинам дуг АВ и ВС. В результате силы jV , оказываются различными (при Щ фВц), хотя равенство между соответствующими касательными напряжениями на основании закона парности касательных напряжений соблюдается. Если же учесть, что для тонких оболочек справедливы неравенства 4 1, 1, то можно считать, что [c.201]

По закону парности касательных напряжений касательные напряжения на взаимно перпендикулярных площадках равны по величине и противоположны по знаку, т. е. Т = — Г [c.18]

В точке В Тд =0, так как площадка, проходящая через эту точку перпендикулярно плоскости поперечного сечения, принадлежит наружной поверхности балки, а на этой поверхности касательные напряжения отсутствуют. По закону парности равны нулю н касательные напряжения в рассматриваемой точке поперечного сечения. [c.122]

Эта формула выраж ает существо так называемого закона парности касательных напряжений. Полностью этот закон выглядит так [c.109]

TI2 3 О, 2 1) 1 3 О найдем, что Oi2 есть касательное напряжение на площадке 1 в направлении оси 2 или, вследствие симметрии тензора Oij, касательное напряжение на площадке 2 в направлении оси 1 (рис. 7.4.1). Из симметрии выражения (7.4.8) вытекает следующий результат, который иногда называют законом парности касательных напряжений касательные напряжения на двух перпендикулярных площадках, действующие по нормалям к линии их пересечения, равны между собою. Мы будем избегать слова закон применительно к тривиальному следствию из условия симметрии соответствующего тензора. [c.221]

Таким образом, напряжения (5.24), полученные на основании гипотезы плоских сечений, подтверждаются теорией упругости, когда сила Р распределена по торцу по такому же закону, как и касательные напряжения При другом законе распределения силы Р выражения для напряжений будут иными, но на основании принципа Сен-Венана значительная разница будет только вблизи торца. [c.68]

Распределение касательных напряжений в прямоугольном поперечном сечении балки рассмотрено в 7.7. По высоте сечения эти напряжения распределены по закону квадратной параболы, определяемой выражением [см. формулу (7.29)] [c.320]

Напряженное состояние элементарного параллелепипеда, выделенного в окрестности точки А, изображено на рис. 9.23, я. По граням параллелепипеда, совпадающим с поперечными сечениями бруса, действуют нормальные а = М11 и касательные х = = М 1(21 ) напряжения. На основании закона парности касательных напряжений напряжения х возни- [c.381]

В 56 мы видели, что в общем случае изгиба в поперечных сечениях балки действуют изгибающие моменты (вызывающие нормальные напряжения) и поперечные силы. Поперечная сила стремится сдвинуть одну часть балки относительно другой в направлении, перпендикулярном к оси балки. Поэтому поперечная сила вызывает в плоскости поперечного сечения балки касательные напряжения. В силу закона парности касательных напряжений Б балке появляются касательные напряжения, [c.230]

Использование физической зависимости. Сдвиг и касательное напряжение связаны уравнением закона Гука (рис. 11.6) Тр = — Оур, или, если учесть (11.8), [c.18]

Если в первом приближении принять, что с момента образования шейки напряжения возрастают по закону прямой, тангенс угла наклона которой по отношению к оси абсцисс равен расчетному тангенсу угла наклона касательной [c.168]

Касательное напряжение т оценивается законом внутреннего трения Ньютона. Если для твердого тела касательные напряжения пропорциональны его относительной угловой деформации, то согласно закону Ньютона касательные напряжения в жидкости пропорциональны скорости относительной угловой деформации. [c.30]

Изучая напряжения при скручивании стержня круглого сечения ( 47), мы видели, что по сечениям, перпендикулярным к оси, в каждой точке действуют касательные напряжения т. По закону парности касательных напряжений такие же напряжения (рис. 105) будут действовать и по продольным граням вырезанного нами из стержня элемента. Эти напряжения будут также наибольшими в точках у поверхности стержня и дойдут до нуля в точках оси. [c.173]

Перейдем к вычислению величины касательных напряжений и выясним закон распределения их по высоте сечения. [c.250]

Как отмечалось в предьщущей лекции, в общем случае напряженного состояния на гранях элементарного параллелепипеда, выделенного в окрестности точки нагруженного тела, действует девять компонент тензора напряжений. В силу закона парности касательных напряжений независимыми являются только шесть из них. [c.88]

Следовательно, разделяющая поверхность будет цилиндрической. Если Q постепенно возрастает, то возрастает также и тахт, пока оно не достигнет величины тт. Соответственно возрастают и другие напряжения. Если Q возрастает и далее, то шах т, согласно закону Сен-Венана, возрастать выше тт не может, и во внешней части цилиндра начинает развиваться пластическая область, а внутренний коаксиальный цилиндр остается упругим. Так как касательные напряжения т внутри упругого ядра одинаковы на каждой концентрической цилиндрической поверхности, то разделяющая поверхность между пластической и упругой частями должна быть, как сказано выше, цилиндрической, скажем радиуса г . Внутри этого цилиндра напряжения будут следовать закону Гука, согласно равенству (VI. 9), и Гд может быть определено из условия [c.115]

Вторую половину балки можно представить себе отрезанной, если только силу L надлежащим образом приложить к сечению л = О в виде касательных напряжений, распределенных по закону (5.041). [c.368]

Полученное распределение напряжений совершенно совпадает с тем, которое дает элементарная теория изгиба. Следовательно, для балок, поперечное сечение которых представляет вытянутый прямоугольник, для распределения напряжений по высоте поперечного сечения балки можно принять линейный закон для нормальных напряжений и параболический закон для касательных напряя ений. [c.80]

При выводе (VI1-83) учитывались только турбулентные касательные напряжения и совсем не учитывались ламинарные. Однако у стенки трубы, так же как и у стенки пластины, существует ламинарный подслой, в котором возникают только ламинарные касательные напряжения, поэтому здесь закон (VI1-114) не является справедливым. Непосредственные измерения показали, что в области ламинарного подслоя справедливо соотношение [c.171]

В площадках, перпендикулярных к направлению т, возникают касательные напряжения г == х (закон парности касательных напряжений). По другим площадкам, перпендикулярным к плоскости, в которой действуют напряжения т и т, возникают и нормальные, и касательные напряжения (см. гл. 1, табл. 1). В площадках, наклоненных под углом 45° к площадкам чистого сдвига, действуют наибольшие и наименьшие нормальные напряжения (главные напряжения) [c.26]

Таким образом, определена касательная сила, возникающая на площадке размерами Ь х йг, принадлежащей продольному сечению. Для перехода от силы к напряжениям надо установить закон их распределения по рассматриваемой грани элемента. Как уже говорилось, принимают, что по ширине сечения касательные напряжения распределены равномерно. Это положение называют гипотезой Д. И. Журавского. Второй размер грани бесконечно мал (ск), и, очевидно, вдоль этой стороны сечения касательные напряжения постоянны, так сказать, не успевают измениться. Итак, приходим к выводу, что касательные напряжения равномерно распределены по площади этой грани элемента, т. е. [c.271]

Значительно сложнее напряженное состояние при поперечном изгибе, когда изгибающий момент переменен по длине балки. В этом случае в результате действия перерезывающей силы, кроме названных, возникают касательные напряжения, которые по закону парности касательных напряжений действуют в двух попарно перпендикулярных сечениях поперечных и параллельных нейтральному слою, совпадающему с осью балки. [c.96]

При поперечном изгибе кроме нормальных напряжений в поперечном сечении бруса возникают касательные напряжения, а согласно закону парности (см. 2.8), такие же напряжения появляют- [c.219]

По толщине гфослойки (направление ОУ) касательные напряжения изменяются по закону, близкому к линейному (рис. 3.8), что подтверждает принимаемые при решении данного класса задач исходные допущения. [c.107]

Решение. Выразим касательное напряжение т на закона деформирования материалз и запишем формулу для крутящего момента [c.276]

Следствие так как на участке тонкостенного сечения из (V.33) касательные напряжения изменяются по закону изменения отношенияа (277 = onst, то касательные напряжения могут быть противоположны только в тех точках средней линии, для которых = 0. [c.164]

В общем случае изгиба балки силами, иерпендику-ля рньцли к ее продольной оси, вн утренние силы приводятся к изгибающему моменту и поперечной силе. В таком случае в поперечных сечениях балки, помимо нормальных напряжений,. возникают также касательные напряжения. В силу закона парности касательных напряжений в балке в продольных плоскостях, параллельных нейтральному слою, также. появляются касательные напряжения. [c.228]

Из формул (1.3) и (1.4) следует, что радиальные и окружные деформации меняются по толщине пластины по линейному закону Рассмотрим напряжения, действующие в площадках, ограничивающих бесконечно малый элемент, вырезанный из пластины на расстоянии г от срединной плоскости (рис. 1.3, а). Радиальные сечения представляют собой плоскости симметрии, поэтому в них возникают только нормальные напряжения а2- В цилиндрических сечениях имеются как нормальные (а ), так и касательные (т) напряжения. Поскольку было принято, что нормальные напря жения Oj в сечениях, параллельных срединной плоскости, пренебрежимо малы, в этих сечениях существенны только касательньк напряжения (равные по закону парности напряжениям т в цилин дрических сечениях). [c.11]

А. Даклер [3.22] произвел численное интегрирование уравнений теплового потока q и касательного напряжения при линейном законе изменения т с использованием для коэффициента турбулентного обмена законов Кармана и Дейслера (3.34), (3.36). Им был предложен безразмер-ный комплекс для коэффициента теплоотдачи в виде [c.117]

Точку Т, в которой результирующая V всех касательных напряжений. Действующих при распределении нормальных напряжений по сечению по закону прямой линии, пересекает ось симметрии сечения, мы назовем центром изгиба. Иногда эту точку называют центром касательных напряжений (центром жесткости). Следовательно, для того чтобы распределение напряжений происходило по закону прямой линии, плоскость действия внешних сил должна проходить через центр изгиба (центр Mie TKO Tn) поперечного сечения. Действительно, приведенные опыты Баха уже заказывали на то, что центр изгиба должен быть расположен по другую сторону вертикальной стенки. Его положение определяется приближенной формулой (134). [c.133]

Прямоугольное сецение. Касательные напряжения изменяются по закону квадратной параболы (5.6). Эпюра т — показана на рис. 5.5а. Наибольшие касательные [c.84]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...