Вектор плотности потока массы

Количественной мерой переноса вещества является вектор плотности потока массы кг/(м -с), указывающий направление потока вещества и численно равный массовому количеству компонента смеси, проходящему за единицу [c.5]

G — вектор плотности потока массы, или массовой скорости в произвольной точке поля течения, pV Gx, Gy и т. д. — составляющие вектора плотности потока массы в направлениях д , (/ и т. д. [c.11]

При отсутствии других силовых полей в двухкомпонентной газовой смеси вектор плотности потока массы компонента 1 относительно общего движения всей массы под влиянием диффузии равен [c.324]

Произведение плотности р на вектор скорости частиц называется вектором плотности потока массы. В таком случае уравнение неразрывности (1.8) связывает локальное изменение плотности с дивергенцией вектора плотности потока массы. [c.74]

Из этой формулы следует, что вектор плотности потока молекул первого компонента бинарной смеси в случае бародиффузии направлен в сторону градиента давления при/Пд>-> /На и в противоположную сторону при т <. /Па- Таким образом, компонент с большей молекулярной массой вследствие бародиффузии перемеш,ается в область повышенны давлений. [c.121]

Влагосодержанием и называют отношение массы влаги в единице объема к плотности абсолютно сухого тела. В пределах объема тела эта величина является функцией координат и времени. Градиентом влагосодержания определяется вектор плотности потока влаги в кг/(с м ) [c.300]

Сопоставим выражения (1.6) 1 с выражением (2.4). Если в выражении (1.6) 1 под знаки производных по обобщённым координатам входили проекции вектора плотности потока самой массы, умноженные на произведения параметров Ляме, то в выражении (2.4) под знаки этих производных входит три вектора pv V, pv V, pv- V, представляющие собой векторы количеств движения, переносимые массой через площадки, перпендикулярные к координатным линиям. Эти три вектора образуют симметричный тензор, который можно назвать тензором плотности потока количеств движения частиц жидкости. Уравнение (2.10) можно назвать также уравнением переноса количеств движения. Это уравнение было впервые введено в рассмотрение Максвеллом ) в созданной им кинетической теории газов. [c.77]

Найдем мощность сил звукового давления, действующего на частицы, расположенные на какой-либо плоской элементарной площадке й8- Сила звукового давления, действующая на площадку, равна р (18. Пусть скорость частиц, лежащих на этой площадке, равна V тогда искомая мощность есть pv <18. Эта мощность зависит от ориентировки площадки по тому же закону, что и поток массы среды, протекающей через эту площадку dQ = = pv й8. Поэтому, по аналогии с применяемым в гидродинамике понятием вектора плотности потока импульса среды J = рс, введем вектор плотности потока мощности [c.115]

Слева стоит скорость изменения энергии единицы объема жидкости, а справа — дивергенция плотности потока энергии. В вязкой жидкости закон сохранения энергии, конечно, тоже имеет место изменение полной энергии жидкости в некотором объеме (в 1 сек.) должно быть по-прежнему равно полному потоку энергии через границы этого объема. Однако плотность потока энергии выглядит теперь иным образом. Прежде всего помимо потока pv (и /2 + w), связанного с простым переносом массы жидкости при ее движении, имеется еще поток, связанный с процессами внутреннего трения. Этот второй поток выражается вектором— (v t ) с компонентами (см. 16). Этим, однако, не исчерпываются все дополнительные члены в потоке энергии. [c.270]

Здесь с,- — массовая концентрация j-го компонента, — вектор плотности массового потока j-ro компонента гг ,- — плотность источника вещества i-ro компонента, определяемая скоростью возникновения массы /-го компонента за счет химических реакций в единице объема смеси N — общее число компонентов в смеси. [c.9]

В бинарной смеси поверхность эйлерова контрольного объема пересекают не только конвективный поток смеси, но и молекулярные потоки массы компонента, которые переносят импульс и энергию. Это и вносит особенности в выражения для тензора вязких напряжений и вектора плотности молекулярного потока энергии в смесях. [c.38]

Кинетическая теория газовой смеси, состоящей из v компонентов различных газов, позволяет получить выражение для вектора плотности диффузионного потока массы . При постоянном давлении и отсутствии внешних сил, действующих на молекулы, плотность диффузионного потока массы i-ro компонента [c.198]

Для бинарной смеси газов, состоящей из компонентов 1 и 2, при постоянном давлении и постоянной температуре из уравнения (2-175) вытекает следующее выражение для вектора плотности диффузионного потока массы, известное как закон Фика [c.198]

Вектор плотности диффузионного потока массы определяется аналогично вектору плотности теплового потока. [c.198]

Здесь е— внутренняя энергия единицы массы —проекции вектора плотности теплового потока. [c.9]

Теплообмен между частицами определяется плотностью потока тепла q, т. е. плотностью среднего потока кинетической энергии молекул относительно системы центра масс частицы (положительным направлением этого потока считается направление внешней нормали п). Согласно определению вектора q количество теплоты, получаемое частицей от соседних частиц за единицу времени, равно [c.478]

Здесь Ро — плотность потока, Vo —скорость центра масс спутника относительно потока, г — единичный вектор этой скорости, [c.763]

Преобразованные уравнения (143) и (146) имеют простой физический смысл и могут быть непосредственно выведены следуюш,им образом. В уравнении (143) локальная скорость изменения плотности приравнивается дивергенции вектора потока массы ри - с обратным знаком. Это выражает закон сохранения массы, согласно которому скорость изменения массы в элементарной области равна скорости истечения массы из этой области. Аналогично скорость изменения плотности количества движения, согласно (146), равна взятой с обратным знаком [c.79]

Классическая жидкость может быть описана заданием плотности р и вектора потока массы J, которые определяются следующим образом [c.20]

Уравнения движения сжимаемой жидкости выводятся из законов сохранения массы, количества движения (импульса) и энергии в любом выделенном объеме жидкости. В каждом из этих законов вводятся своп собственные переменные, описывающие баланс. Для описания потока массы требуются две величины плотность р (х, ) и вектор скорости и (х, Ь) в точке х в момент времени I. В закон сохранения количества движения входят дополнительные величины, описывающие действующие на жидкость силы. Это может быть массовая сила, обычно сила тяжести, действующая на всю жидкость по всему объему. Такая сила, отнесенная к единице массы, обозначается вектором Р (х, г) соответствующая сила тяжести равна ускорению свободного падения g, умноженному на единичный вектор, направленный по вертикали. [c.144]

Уравнение непрерывности. Рассмотрим вектор рг , физический смысл которого заключается в том, что он характеризует поток вещества через единицу площади (плотность потока). Действительно, если представить себе, что в однородном потоке выделен неподвижный объём с осно-вание.м в 1 см и высотой, численно равной скорости v потока, то всё вещество (рг ), находящееся внутри этого объёма, должно пройти через основание в течение 1 сек (рис. 32). Дивергенция вектора рг имеет смысл потока вещества через поверхность, ограничивающую единицу объёма, выделенного в поле вектора г . Так как дивергенция считается положительной, когда поток направлен наружу, то div (рг ) должна быть равна уменьшению массы единицы объёма в единицу времени [c.57]

Плотность потока энергии g складывается из плотности гидродинамического потока энергии pv —[- где и — тепловая функция единицы массы среды, плотности потока электромагнитной энергии, выражаемой вектором Умова — Пойнтинга [ЕН], который в силу уравнения (1,9) равен [c.5]

Здесь Уд., Vу, 1 у,. у,. .у - составляющие вектора скорости, диффузионного потока /-го компонента, тепловых потоков тяжелых частиц (индекс Л) и электронов (индексе) по осям цилиндрической системы координат А , Г, ф р, М - плотность, молекулярная масса Р, Р1,, Р- давления смеси, тяжелых частиц и электронов т т - масса частицы /-го сорта и смеси Т, Г , Т- температуры поступательно-вращательных степеней свободы тяжелых частиц, колебательных степеней свободы молекул О2, N2 и электронов с,. А,, Н, , 2 0 , - относительная массовая концентрация, энтальпия, массовая скорость образования, заряд, характеристическая колебательная температура, колебательная энергия/-го компонента X, , Я, , X", X"), -коэффициенты теплопроводности электронов, поступательно-вращательных, поступательных степеней свободы тяжелых частиц, колебательных и вращательных степеней /-ГО компонента (т = 1 для ламинарного и т = I для турбулентного режимов [c.157]

В движущихся газах и жидкостях происходит конвективный тепломассообмен. К молекулярному переносу добавляется конвекция — перенос вещества, импульса и энергии макроскопическими объемами среды, перемещающимися со скоростью W. При этом вектор скорости w выступает как расходная характеристика ее численное значение равно материальному объему, переносимому за единицу времени через единицу контрольной поверхности, нормальной к направлению скорости. Умножая w на плотность (т. е. содержание в единице объема) переносимой субстанции, получают соответствующий конвективный поток. Например, вектор плотности потока массы j, Kr/iM - ), определяют соотношением j=pw. Величина р/г, Дж/м , представляет собой объемную плотность энтальпии поэтому конвективный поток энтальпии 7л,конв, Вт/м , записывается следующим образом [c.8]

Следовательно, левая часть уравнения баланса энтропии (18.12) М05кет считаться определенной, если определен вид тепловою нотока д и векторов плотности потока массы [c.75]

Обращаясь к уравнению (2.10), мы видим, что локальное изменение вектора плотности потока самой массы обусловлено не только действием объёмной силы F, но и действием векторов напряжения р , pg и векторов переносимого количества движения pv V, pv V, pUgV. При этом действие последних векторов проявляется с формальной стороны так же, как и действие векторов напряжений, взятых с обратным знаком. На этом основании эти векторы можно объединить, полагая [c.77]

Здесь Isj — кондуктивная составляющая вектора плотности потока энтропии, а Ig = Igi = — Ig, — вектор плотности диффузионного потока вещества (при движении имеется еще поток вещества, равный pw, где w — скорость движения среды). Таким образом, = (q — (ф — фа) Iполезной внешней работы определяется соотношением dploldr = — div II, где /о — полезная внешняя работа, отнесенная к единице массы. [c.46]

Из выражения (12.4.2) видно, что поток массы эквивалентен плотности импульса. Компоненты этого вектора принадлежат к инвариантам столкновений второго, третьего и четвертого типов. Опять воспользуемся результатами разд. 12.1 при Р"" (1) = mv , г = X, у, Z. Поток импульса теперь является тензером второго ранга, компоненты которого можно найти из (12.1.18) [c.66]

Описанная модель служит только для первого знакомства с данной проблемой. Явный учет всех факторов (влияние симметрии и анизотропии эффективных масс, кулоновское взаимодействие между электронами и дырками, взаимодействие с полем фононов и обусловленное им изменение правил отбора и соотношений между волновыми векторами) очень затруднителен и отчасти по существу проблематичен [3.13-1, 3.13-10—3.13-13]. Поэтому, хотя теоретическое описание и позволяет в общем случае найти функциональные зависимости от параметров падающей волны и атомной системы, для численных значений получаются только оценки или полу-количественные данные. Измерения двухфотонного поглощения в галогенидах щелочных металлов и в Сс15 привели к значениям коэффициента поглощения порядка нескольких 10 см при плотности потока фотонов порядка 10 ° м"2-с-, что согласуется с теоретическими оценками. [c.334]

Полный приток теплоты к телу складывается из теплоты, воз-викающей в результате действия источников внутри тела и притока теплоты в тело из окружающей среды. Для измерения первой части теплоты введем тепловую плотность г, характеризующую поступление тепла на единицу массы ), обусловленное источниками внутри тела. Для измерения второй части рассмотрим произвольный элемент поверхности тела с площадью (1А и внешней единичной нормалью п. Теплота, проходящая через 6.А, равняется q ndЛ, где д — вектор теплового потока, или просто тепловой поток. Полная скорость нагрева задается формулой [c.192]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...