Степень диффузности

Большое значение имеет воздушный объем камеры, в которой проводились измерения, и степень диффузности звукового поля. [c.61]

Качество обезжиривания в цеховых условиях проверяют по стеканию воды (в местах с масляно-жировыми загрязнениями водная пленка разрывается), по массе или по внешнему виду фильтровальной бумаги, которую прикладывают к испытываемой поверхности. На поверхность предварительно наносят 2—3 капли бензина и выдерживают 15 с. Из других методов можно назвать флуоресцентный, в основе которого лежит свойство масел и жиров флуоресцировать при освещении лампой, испускающей ультрафиолетовые лучи фотоэлектрический, позволяющий определить качество очистки поверхности по степени диффузного отражения света от нее. [c.91]

Рост кристаллов может происходить различными способами. Кристаллы могут расти слоями, причем каждый слой заполняется со скоростью по крайней мере не меньшей скорости образования новых слоев. Поверхность раздела кристалла можно представить либо в виде кристаллографических плоскостей, либо (если при выращивании существует градиент температур) в виде поверхностей, параллельных поверхностям изотермы. Если скорость заполнения слоев меньше скорости их образования, происходит радиальный рост древовидных образований —дендритов. Поверхности раздела в кристалле часто имеют ячеистую (в виде пчелиных сот) структуру. Попытки кинетического и термодинамического объяснения различного характера роста кристаллов имели больший или меньший успех, но к настоящему времени пока нет общей теории, объясняющей все особенности этого процесса. Недавно было обнаружено, что морфология кристаллов в значительной степени определяется величиной энтропии плавления. Вещества с большой энтропией плавления — к этой категории относится большинство органических соединений — имеют кристаллы с большими плоскими гранями, а если энтропия плавления мала — металлы и некоторые органические соединения со сферической симметрией,— кристаллизация сопровождается образованием поверхностей раздела, параллельных поверхностям изотермы, даже если поверхности раздела не совпадают с кристаллографическими. В этих веществах возможен также дендритный или ячеистый рост кристаллов в зависимости от чистоты соединения и температурного режима кристаллизации. На рис. 93 представлены некоторые из поверхностей раздела, наблюдаемых в визуально прозрачных кристаллах. Величина энтропии плавления определяет степень диффузности поверх- [c.202]

В ранее использованной модели [163, 171] предполагалось, что элементарные слои, образующие стопу, имеют толщину, равную d, и их оптические характеристики принимались равными характеристикам частиц. Такая связь между свойствами элементарного слоя и образующих его частиц может быть использована по крайней мере в качестве первого приближения при плотной упаковке частиц. Если система частиц сохраняет высокую объемную концентрацию при неплотной упаковке, связь между параметрами элементарного слоя и образующих его частиц будет более сложной. Для расчета этой зависимости служит геометрическая модель элементарного слоя—двумерная модель дисперсной среды [177], в которой реальные частицы, расположенные случайным образом в одной плоскости, заменены системой регулярно расположенных в узлах плоской квадратной сетки с шагом 2ур сфер. В рамках геометрической оптики взаимодействие излучения с поверхностью не зависит от ее размеров [125], поэтому принято, что сферы имеют единичный радиус. Предполагается, что поверхность их диффузно отражающая, серая. Для расчета характеристик элементарного-слоя используется вспомогательная схема (рис. 4.1), образованная моделью 2 и двумя абсолютно черными плоскостями I и 3. Задав на а. ч. плоскости 1 поток излучения плотностью qb, можно найти коэффициенты отражения и пропускания модели rt и Т( по отношению потоков, попадающих на плоскости / и 5 после многократного отражения на частицах, образующих систему 2, к заданному потоку, а затем поглощательную способность и равную ей степень черноты. [c.149]

Диэлектрики излучают в соответствии с законом Ламберта в более широкой области значений угла <р. Экспериментально установлено, что для диффузного излучения этот закон соблюдается до углов в 70°. В связи с тем, что у диэлектриков отклонение от закона Ламберта проявляется при достаточно больших углах ср, т. е. в направлениях, в которых количество излучаемой энергии невелико, при расчетах эти отклонения могут не учитываться. На рис. 1-9 [17] приведены графики изменения степени черноты при изменении угла излучения от о до 90° (индикатрисы) для ряда материалов. [c.26]

Опасность могут представлять диффузный тлеющий, искровой и в наибольшей степени дуговой разряды [56]. [c.67]

Например, при отжиге в интервале температур 0,75—0,8 Тпл и при степени разрежения 1 10 мм рт. ст. в наших опытах происходило разрушение окисной пленки, приводящее к повышению диффузной подвижности атомов на поверхности и увеличению скорости испарения. [c.56]

Степень поглощения звука в камере определяет характер отраженного поля. Область отраженного поля характеризуется тем, что уровни звукового давления ие изменяются с изменением расстояния от источника. В отраженном (диффузном) поле плотность звуковой энергии в разных точках пространства по всем направлениям измерений одинакова. [c.448]

Для шероховатой неполированной поверхности, обла-даюш,ей диффузным излучением, действительная степень черноты конусного или клиновидного излучателя будет суш,ественно ниже ввиду того, что значительная часть лучей выходит из такой модели без предварительных отражений от ее стенок. [c.296]

Увеличение степени диссоциации, повышая заряд твердой фазы, создает тем самым условия для образования более плотного диффузного слоя вокруг ионита, а следовательно, увеличивает количество ионов, способных участвовать в процессах ионного обмена, т. е. повышает обменную емкость ионитов. Поэтому обменная емкость слабокислотных катионитов возрастает с увеличением рН раствора, а слабоосновных анионитов возрастает с уменьшением pH раствора. [c.170]

Уравнение (5-15) показывает, что концентрация негидролизованных ионов Сдп— сохраняется постоянной при условии постоянства произведения СнАп Сон-- В растворе подавление гидролиза происходит в результате одновременного повышения концентраций НАп и ОН . В диффузном же слое анионита гидролиз подавляется главным образом за счет повышения концентрации ионов ОН-, так как образующиеся недиссоциированные молекулы НАп вытесняются из диффузного слоя. Поэтому для подавления гидролиза ионов Ап- (в той же степени, что и в растворе) в диффузном слое соотношение концентраций ионов ОН- и Ап- должно быть изменено (повышено) обратно пропорционально изменению соотношения концентраций НАп и Ап-. Таким образом, адсорбция ионов Ап- анионитом может происходить лишь при условии, что в его диффузном слое находятся в достаточно высокой концентрации (зависящей от константы диссоциации НАп) ионы ОН следствием этого является снижение адсорбции анионов Ап- по сравнению с адсорбцией анионов сильных кислот (в сопоставимых условиях). [c.193]

Согласно сказанному выше, фронт фильтрования будет диффузным (так же как и выходная кривая) и тем в большей степени, чем больше высота фильтра. [c.204]

Ранее отмечалось, что материалы, с которыми приходится встречаться в печном деле, могут рассматриваться в большинстве своем как диффузно излучающие. Поэтому в дальнейшем будем исходить из того, что собственное излучение тел, участвующих в лучистом теплообмене, подчиняется закону Ламберта. Принимаем также, что рассматриваемые поверхности имеют произвольные степень черноты, температуру и расположение в пространстве. Эти поверхности находятся в окружении тел, также имеющих произвольные температуру и степень черноты. Излучение рассматриваемых поверхностен в общем случае складывается из собственного и отраженного. Принимаем, что и отраженное излучение [c.88]

Здесь первое слагаемое характеризует поток молекул, диффузно испущенных дном и прошедших расстояние L без столкновений, второе —поток молекул, вошедших в капилляр через открытый конец, третье— поток молекул, которые без столкновений достигли дна, зеркально отразились от него и затем вышли через открытый конец, интегральный член —потоки молекул, десорбированных внутренней поверхностью капилляра и вышедших из него соответственно без столкновений со стенкой и после - зеркального отражения от дна. Сравнение приближенного аналитического решения уравнения (5-5-24) и его численного решения для точной функции К (х) показало, что значения п (х), соответствующие точному и приближенному выражениям К (х), различаются весьма незначительно, причем разность увеличивается с уменьшением 0 и ростом I. Что же касается соответствующих значений N, то они отличаются одно от другого в большей степени, чем п (х). [c.341]

Для электронов на открытых сечениях ФП следует учитывать дрейф электронов в плоскости, перпендикулярной Н, к-рый нв зависит от рд. При а = л/2 только электроны с открытыми траекториями формируют 0.3. Их смещение в глубь образца за период одинаково во всём слое открытых сечений ФП, и все они участвуют в формировании О. 3. Амплитуда О. 3. по зависит от Н и тем больше, чем выше степень зеркальности отражения электронов (при зеркальном отражении амплитуда в lld раз больше, чем при диффузном, где I — длина свободного пробега электронов). [c.485]

Экспериментальные результаты по смещению частоты резонансного поглощения в зависимости от размера наночастиц также противоречивы. В работах [389—391] при уменьшении размера частиц Ag от 10 до 1 нм наблюдали сильное красное смещение пика поглощения, тогда как для частиц Ag и Аи диаметром 2,5—10,0 нм такой зависимости не отмечено [392—394]. Голубое смещение пика поглощения наночастиц Ag при уменьшении их размера до 1—2 нм установлено в [379, 383, 384, 395]. В [396, 397] показано, что в зависимости от степени размытия электронного облака по поверхности частицы могут наблюдаться как голубое, так и красное смещение для перехода от одного эффекта к другому достаточно незначительного изменения размера области диффузного размытия электронов. Согласно [396, 397], ширина полосы поглощения света представляет собой сложную функцию размера частиц и достигает максимума вблизи d , l нм. [c.111]

С прибавлением электролитов концентрация ионов в диффузном слое увеличивается, и для компенсации зарядов на поверхности частичек требуется меньший объем диффузного слоя (т. е. происходит как бы его сжатие). Сжатие может дойти до такой степени, что диффузный слой не будет выходить за пределы линии, ограничивающей поверхность скольжения коллоидной частички при ее движении (см. рис. 3.1,6, линия АВ). Когда диффузный слой сожмется до размера, ограниченного линией АВ, g-потенциал станет равным нулю. В этот момент [c.62]

Изменение значения g-потенциала при сжатии диффузного слоя показано на рис. 3.3 (по оси абсцисс отложены расстояния от поверхности частички, по оси ординат — значения g-потенциалов). Степень влияния ионов зависит от их концентрации, валентности и размеров чем выше концентрация ионов [c.63]

Оптические свойства поверхности определяются спектральными коэффициентами отражения. Необходимая информация об угловой зависимости коэффициентов отражения материалов, используемых в качестве стенок канала, отсутствует. Эксперименты, проведенные в лабораторных условиях при комнатной температуре, показали, что двуокись циркония, используемая в качестве материала стенок канала, имеет практически диффузное отражение [19]. Кроме того, огневая поверхность канала подвержена в процессе работы МГД-генератора значительной эрозии. Это приводит к увеличению ее диффузных свойств, а также, возможно, к повышению степени черноты поверхности. В связи с этим предполагалось, что отражение от стенок носит диффузный характер с не зависящим от углов падения значением коэффициента отражения Соответственно спектральная степень черноты поверхности равна = 1 — г . [c.228]

Предположим, что поверхности непрозрачные, серые и диффузно излучающие. Две примыкающие друг к другу поверхности Ai и Лг отражают чисто зеркально и имеют отражательные способности pf и р , в то время как две другие поверхности — Лз и Ai — являются чисто диффузными отражателями с отражательными способностями р и pf. Температуры поверхностей равны Гь Гг, Тз и Т , а степени черноты еь ег, e и 64. Определению плотностей потоков результирующего излучения на поверхностях такой системы посвящена работа [18]. [c.190]

Рассмотрим показанные на фиг. 5.1 две параллельные пластины длиной L, отстоящие друг от друга на расстоянии h и бесконечно протяженные в направлении, перпендикулярном плоскости чертежа. Примем, что пластины непрозрачные, серые, диффузно испускают и диффузно отражают излучение, имеют-одинаковую степень черноты е и поддерживаются при постоянной одинаковой температуре Т. Для простоты предположим, что окружающее пространство имеет нулевую температуру. Найдем распределение плотности потока результирующего излучения по поверхности пластин. [c.206]

Кроме того, ММК использовался для вычисления интегральных характеристик структур с сорбирующими тенками и их оптимизации [15, 51, 56, 59, 61, 113, 128, 135], исследований молекулярного течения в канале с движущейся стенкой и расчета характеристик турбомо-лекулярных насосов [И], молекулярного течения со значительной скоростью переноса РГ [114], оценок влияния степени диффузности молекулярного отражения стенками канала на его проводимость [78] и пространственное распределение формируемого потока [139], построения полей молекулярных концентраций и плотностей потоков в системах двух сфер, цилиндров и параллельных плоскостей [55], анализа пространственного распределенпя напыляемых в вакууме пленок [54] и решения ряда других задач вакуумной техники. [c.67]

Итак, коэффициент Хэф нельзя рассматривать как величину, однозначно характеризующую кондуктивные и радиащюнные свойства полупрозрачного вещества Хэф зависит не только от физических свойств среды, но и от формы и размеров тела, от внешних условий лучистого теплообмена (ei, 62 степени диффузности поверхностей и т. д.). При этом радиационная и молекулярная (кондуктивная) доли полного потока теплоты оказьшаются в общем случае неаддитивными. Этот вьшод следует из взаимосвязи членов и — X dTjdy в уравнении (3.11). Однако в частных случаях лучистая и молекулярная доли полного потока теплоты оказываются аддитивными или близкими к аддитивным, и задача упрощается. [c.80]

В другом предельном случае Кп —00 существенную роль играют только столкновения молекул газа с обтекаемыми телами, а роль межмол. столкновений незначительна. Поэтому набегающий на поверхность тела поток молекул и поток молекул, отражённый от поверхности, расслштри-ваются как невзаимодействующие. При этом из ур-ний движения молекул можно определить баланс между приносимыми к поверхности и уносимыми от неё потоками массы, импульса и энергии, если известен механизм вз-ствия молекул газа с поверхностью. Такая схема позволяет с достаточной для практики точностью рассчитать аэродинамич. хар-ки разл. тел уже при Кп > 1. Режим течения, для к-рого справедливы указанные предположения, наз. свободномолекулярным. Одной из приближённых схем описания вз-ствия молекул газа с тв. поверхностью при свободномол. течении является т. н. зеркально-диффузная схема, согласно к-рой часть молекул отражается диффузно в соответствии с законом косинуса Ламберта законом), а остальные молекулы — зеркально, т. е. по закону — угол падения равен углу отражения. Отношение кол-ва диффузно рассеянных молекул к общему их числу определяет степень диффузности / рассеяния (при /=0 происходит только зеркальное отражение, при / 1 — только диффузное). Обмен энергией при вз-ствии молекул с тв. поверхностью характеризуют коэфф. аккомодации а, определяющим изменение энергии молекулы после её отражения от поверхности. Значения а меняются от О до 1. Если после [c.159]

Характер отражения света поверхностью данного вещества зависит от качества ее обработки. В общем случае отражение имеет характер направленно-рассеянного отражения, когда максимум силы отраженного света совпадает с направлением, соответствующим закону отражения. В зависимости от того, какая из составляющих отраженного потока (зеркальная или диффузная) превалирует, отражение рассматривается как зеркальное (коэффициент зеркального отражения р) или как диффузное (коэффициент диффузионного отражения Ряиф). Поверхности, для которых в отраженном потоке излучения преобладает диффузная составляющая, в той или иной степени приближаются к поверхностям, яркость которых не зависит от направления, а сила света убывает пропорционально косинусу угла между нормалью к поверхности и рассматриваемым направлением (равнояркостные, или ламбертовские поверхности). [c.768]

Приведенная кривая получена в результате испытания диффузного насадка, обладающего наивыгоднейщим углом и степенью расширения, которые обеспечивают наибольший коэффициент расхода. [c.84]

Введение наполнителей снижает степень кристалличности, особенно в материале КВН-3. Следовательно, этот параметр также оказывается чувствительным к форме частиц наполнителя. Температура 553 К для ПТФЭ является критической. Начиная с этой температуры идет процесс плавления кристаллических областей, который заканчивается при температуре 603 К. Степень "дальнего" порядка в матрице при этом уменьшается, она начинает рассеивать лучи более диффузно, однако некоторая степень упорядочения сохраняется в ней вплоть до температуры 683 К. [c.193]

Из кинетической концепции процесса разрушения [57] следует, что в основе разрушения лежат последовательные элементарные акты распада межатомных связей. Для сложнолегированных гетерогенных жаропрочных сплавов трудно (если вообще возможно) оценить межатомные силы связи твердого раствора, на которые влияют легирующие элементы и степень легирования. Нельзя также не учитывать возможного влияния на закономерности зарождения и развития повреждений диффузных процессов, особенностей дислокационной структуры и других факторов. В этих условиях оценка параметров уравнений долговечности должна базироваться на методах, позволяющих отразить все особенности развития процесса деформирования и разрушения в пределах анализируемой температурно-силовой области службы металла в интегральной форме. [c.69]

При уменьшении степени неоднородности поля (радиус кривизны электрода свыше неск. мм), а также с повышением напряжения К. р. приобретает не однородную, а стримерную (иногда факельную или кустовую) форму. В этом случае активные процессы выносятся на значит, расстояния от поверхности электрода (десятки см). Вместо однородного чехла положит, корона имеет вид отдельных отшнурованных ярко светящихся каналов стримеров), размывающихся по концам в диффузное свечение. Возникают ВЧ-колебания тока и радиоизлучение, часто бо.тее мощные, чем при отрицат. полярности. [c.463]

Разл. виды О. и. классифицируют по след, признакам по природе возникновения (тепловое, люминесцентное, синхротронное, Вавилова — Черенкова), особенностям испускания атомами и молекулами (спонтанное, вынужденное), степени однородности спектрального состава (монохроматич., немонохроматич,), степени пространственной и временной когерентности, упорядоченности ориентации электрич. и магн. векторов (естественное, поляризованное линейна, по кругу, эллиптически), степени рассеяния потока излучения (направленное, диффузное, смешанное) и т. д. [c.459]

Исследование аморфных материалов и частично упорядоченных объектов. Чем ниже степень упорядоченности атомного строения анализируемого вещества, тем более размытый, диффузный характер имеет рассеянное им рентг. излучение. Однако дифракц. исследования даже аморфных объектов дают возможность получить информацию об их строении. Так, диаметр диффузного кольца на рентгенограмме от аморфного вещества (рис. 3) позволяет оценить ср. межатомные [c.371]

Главным благоприятным качеством электронных пушек является возможность регулировать размеры и форму сечения пучка, в пределах которого пучок ударяет мишень. Такая регулировка позволяет пользоваться сосредоточенным интенсивным пучком для плавления и широким диффузным пучком для рафинирования и обработки прибыльной части слитка [9]. Очень важно все время поддерживать высокий вакуум как условие для необходимого управления процессом генерирования электронов и параметрами пучка. Скорость плавления зависит главным образом от мощности пучка, особенностей расплавляемого материала (его типа и формы) и необходимой степени рафинирования. Реальные скорости плавления могут изменяться от 54 до 898кг/ч, а при соответствующих условиях и до более высоких значений. [c.148]

Ближний порядок в истинном смысле (или жидкоподобный, статистический [10, 29, 44]) проявляется в модуляции интенсивности фона диффузного рассеяния (рис. 5.21), который меняется в зависимости от типа ближнего порядка. Этот порядок может быть типа расслоения (сегрегации) при положительном знаке энергии смещения и преимущественных соседствах одноименных атомов и типа упорядочения при отрицательном знаке энергии смещения и преимущественных соседствах разноименных атомов. Характер и степень отклонения относительного расположения атомов компонентов твердого раствора от равномерно-статистического определяется знаком и величиной параметра ближнего порядка = 1— —Пав 1Св 1 (28). [c.128]

Описанное градиентное представление для вектора излучения применимо лишь для условий, близких к равновесным. Для поглощающих сред с большими температурными градиентами выражение (20.99) следует рассматривать как грубую аппроксимацию интегрального уравнения (19.62). Степень такой аппроксимации определяется характером конфигурации излучающ0й системы, а также оптическими свойствами поглощающей среды. В физическом аспекте такое приближение основано на диффузном представлении переноса излучения по аналогии с теплопроводностью в газах. Такая аналогия, [c.517]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...