Соотношение интенсивностей между

Классическая электромагнитная теория света не может объяснить многих явлений при взаимодействии света с веществом. В частности, она дает неправильное соотношение интенсивностей между красными и фиолетовыми сателлитами в спектре комбинационного рассеяния. Элементарные акты взаимодействия света с веществом носят квантовый характер, и поэтому многие спектральные закономерности могут быть поняты лишь на основе применения квантовой теории. [c.102]

При надлежащем выборе времени освещения можно сохранить оба пика и изменить соотношение интенсивностей между ними таким образом, чтобы кривая термического высвечивания стала зеркальным изображением кривой высвечивания этого же кристалла, не подвергнутого действию видимого света (кривая а, рис. 45). [c.113]

Случаи предельные локализации интерференционной картины в пластине 174 Смесь двухкомпонентная при абсорбционном анализе 643—645 Соотношение интенсивностей между дифракционными картинами разных порядков 214—217 Соотношения основные нефелометрии 720 [c.816]

Итак, результат сложения двух гармонических колебаний одинаковой частоты зависит от соотношения между их фазами. При сложении большого числа N колебаний одинаковой частоты с произвольными фазами результат будет, конечно, зависеть от закона распределения фаз. Предполагая для простоты, что все колебания имеют одинаковые амплитуды, равные а, найдем, что результирующая интенсивность может заключаться между и нулем. Как показал Рэлей ), при распределении фаз, которые подвергаются вполне случайным изменениям, средняя энергия суммы таких колебаний за время, охватывающее достаточно большое число изменений фаз, равна т. е. в данном общем случае имеет место сложение интенсивностей. Этот вывод имеет самое непосредственное отношение к реальным источникам света. Результирующее колебание от отдельных испускающих центров (атомов), составляющих источник, создает освещенность, величина которой в данный момент и в дайной точке зависит от соотношения фаз между колебаниями отдельных центров. Но наш глаз воспринимает лишь среднюю освещенность за некоторый достаточный для восприятия интервал времени и на некоторой достаточной по величине освещенной площадке. Это обстоятельство приводит к полному усреднению фазовых соотношений, в результате чего воспринимаемая освещенность окажется просто суммой освещенностей, создаваемых каждым светящимся центром нашего источника. Поэтому мы вправе сказать, что две одинаковые свечи дают освещенность вдвое большую, чем одна. [c.65]

Расстояние между главными максимумами для определенной длины волны X определяется периодом решетки d, а распределение интенсивности между отдельными максимумами зависит от соотношения между Ь и d. В том случае, когда bud соизмеримы, некоторые главные максимумы будут отсутствовать. Так, при d = 2Ь [c.199]

Следовательно, для съемки спектра исследуемой смеси необходимо соблюдать те же условия. В этом случае соотношение интенсивностей в максимуме между линиями различной ширины для каждого из веществ, входящих в смесь, будет таким же, как и для индивидуальных веществ, данные о которых взяты из таблиц. [c.141]

Присутствие на рентгенограммах двух систем линий свидетельствует о наличии дискретной границы между сформировавшейся на поверхности пленкой и основным материалом образца. По соотношению интенсивностей линий от разных материалов можно оце- [c.23]

При проведении анализа для многих элементов используются несколько групп аналитических линий, расположенных в разных областях спектра. Каждая группа спектральных линий оказывается пригодной для оценки содержания элемента лишь в определенном интервале концентрации. Различные соотношения интенсивности линий определяемого элемента и линий сравнения характеризуют концентрации элементов. Оценку интенсивности сравниваемых линий следует начинать через 30—40 с после включения дуги. Это время необходимо для установления равновесия между переходом вещества в плазму разряда и поступлением его из нижних слоев. При анализе с определением никеля, титана и вольфрама выдержка должна быть не менее 60 с. , [c.67]

Основными параметрами в выписанных выше выражениях являются соотношение интенсивностей пучков накачки г, константа связи 7/ и частотная расстройка между сигнальной волной и волнами накачки (бГо)-Рассмотрим по порядку влияние всех этих факторов. [c.90]

Вернемся к выражению (1.85). Видно, что задаваемая этим соотношением зависимость между скоростью высвобождения энергии и коэффициентами интенсивности совпадает с полученной ранее другим путем в (1.48), (1.49). Отсюда находим, что [c.32]

В.8.3. Какими статическими дифференциальными соотношениями связаны между собой интенсивность распределенной нагрузки, перерезывающая сила и изгибающий момент [c.246]

Гипотеза фотонов просто объясняла две главные особенности фотоэффекта зависимость числа выбитых электронов от интенсивности светового потока и зависимость энергии каждого электрона от частоты световых волн, тогда как разработанная ранее волновая теория не могла дать этому объяснения (подробнее эффект фотоэлектрического выбивания электронов будет рассмотрен в гл. 4). Измерения частоты падающих световых волн и энергии выбитых электронов позволили определить величину постоянной А и подтвердить соотношение (1) между энергией и частотой фотона. [c.16]

Между прочим, классическая теория не в состоянии объяснить соотношение интенсивностей стоксовых и антистоксовых комнонентов. Ее выводы показывают, что симметричные компоненты должны иметь одинаковую интенсивность, поскольку одинаково возможна как модуляция с увеличением, так и модуляция с уменьшением частоты. Только на основании квантовомеханических представлений удалось довольно легко разрешить этот вопрос. [c.753]

Так как матричные элементы четной части потенциала (1) порядка нескольких сотых см -, а расстояние между уровнями Гх порядка 1000 сл1" , то вызванная смешиванием 1 интенсивность переходов Во Гз и В —> Гц должна составлять несколько сотых долей от интенсивности Вц —> Га Перехода, что соответствует экспериментально наблюдаемому соотношению интенсивностей [213]. [c.70]

Прямым экспериментальным доказательством проникновения волн во вторую среду является эффект нарушенного полного внутреннего отражения (НПВО). Если две стеклянные призмы поместить близко друг от друга, как показано на рис. 11.6, то неоднородная преломленная волна попадает во вторую призму и часть светового пучка проходит не отражаясь. Изменяя толщину воздушного зазора, можно менять соотношение интенсивностей отраженной и прошедшей волн, то есть получить модулятор света. Слой воздуха между призмами [c.190]

Резонансные возмущения описывают перенос энергии между волновыми компонентами по аналогии с явлением биения линейных связанных настроенных осцилляторов. Если поля состоят из конечного числа дискретных компонент, то эволюцию полей можно определить, переписывая вековые члены в разложении возмущения как скорость медленного изменения волновых амплитуд во времени [1, 2, 4]. Для случайных полей мы будем интересоваться эволюцией спектра. Мы примем здесь, по существу, тот же самый подход сначала определим из уравнений возмущений вековые члены разложения возмущений для спектра, затем перепишем их как скорость изменения медленно меняющегося спектра. (Между этими двумя случаями находится задача о рассеянии отдельной волны случайными полями [5, 26]. Наша теория дает соотношения интенсивностей для этой задачи, но не флуктуации фазы.) [c.113]

Для того чтобы получить такое же соотношение интенсивностей между линиями различной ширины, как и в табличных данных, необходимо соблюдать те же условия съемки. При получении табличных интенсивностей линий в качестве возбуждающегсу источника света использовалась лампа ПРК-2 в нормальном режиме (ток через лампу 3,7 А), спектр фотографировался на спектрографе ИСП-51 с камерой F=270 мм при ширине щели 0,04 мм. Ширина щели бралась достаточно большой, чтобы получить интенсивный спектр комбинационного рассеяния и в то же время не выходила за пределы области, где соблюдается прямая пропорциональность между наблюдаемой интенсивностью в максимуме линии и шириной щели. Такой выбор ширины щели является также оптимальным для отношения интенсивности линий комбинационного рассеяния к интенсивности сплошного спектра (мешающего фона). [c.124]

На рис. 31 представлена кривая термического высвечивания в видимой части спектра кристалла Na l, рентгенизованного при температуре жидкого кислорода. В кривой высвечивания этого кристалла в интервале от— 180°С до комнатной температуры наблюдаются три пика, соотношение интенсивности между которыми не одинаково для различных образцов. [c.94]

Значения температуры, при которых наблюдаются максимумы интенсивности ультрафиолетового термического высвечивания во многих случаях в пределах ошибок эксперимента совпадают с температурами, при которых высвечиваются пики в видимой области, т. е. при нагревании кристалла интенсивности ультрафиолетовой и видимой термолюминесценции проходят через максимумы при одинаковых значениях температуры. Особенно хорошее совпадение пиков ультрафиолетовой и видимой термолюминесценции имеет место в кривых термического высвечивания КС1, где они находятся при—158°,—76° и—23° С в видимой области и при —158°, —76° и —20° С в ультрафиолетовой области. В случае КВг максимумы пиков термического высвечивания в видимой области находятся при —142, —114 и —62° С, а в ультрафиолетовой — при —160, —76 и —58° С. У термически необработанных кристаллов каменной соли максимумы пиков видимой термолюминесценции находятся при —156, —92, —19° С. Соотношение интенсивностей между последними неодинаково для различных образцов, но во всех случаях интенсивность люминесценции в первом наиболее низкотемпературном пике больше, чем во втором. Относительно мала интенсивность в третьем пике, который в некоторых образцах обнаруживается с трудом. Интенсивность этого пика сильно, возрастает у термически обработанных кристаллов каменной соли, но он смещен в сторону низких температур, и его максимум находится при —43° С. В ультрафиолетовой области пики термовысвечивания кристаллов каменной соли находятся при—102,— [c.124]

Измеренные такпм образом интенсивности спектральных линий будут отражать правильное соотношение интенсивностей между линиядп нри условии внесения поправки на зависимость энергетического выхода люминесцентного трансформатора от длины волны действовавшего на него света (см. рпс. 408). Так как эта зависнмость выражается линейным образом д=кК, то отношение энергетических выходов для любых двух длин волн будет равно отношению этих длин волн [c.440]

Плоская волна проникает в профилированный штрих, причем отдельные его элементы создадут запаздывание по фазе, так как волновая поверхность достигнет разных участков штриха в различные моменты времени. Это запаздывание по фазе с.ледует учитывать при расчете дифракционной картины. Оно приводит к тому, что функцию (sinu/i )2 в выражении (6.49) нужно заменить другой, более сложной функцией, зависящей от геометрии штриха. Соответственно изменится и распределение интенсивности между главными максимумами. Второй множитель в соотношении (6.49), определяющий взаимодействие элементарных дифрагировавших пучков, останется практически прежним. [c.299]

Так как интенсивность теплообмена при кипении непосредственно связана с внутренними характеристиками процесса парообразования, то ири прочих равных условиях а при А/п>0 должен быть меньше значения оо, которое установилось бы ири Д н=0, т. е. в случае, если бы раствор или смесь кипели как однокомпонентпые жидкости. Именно в результате депрессирующего воздействия к.п.с. а при кипении растворов меньше, чем ири кипении чистого растворителя. Соотношения, устанавливающиеся между а, Овк и анк, при кипении смесей подчиняются более сложным закономерностям, которые будут рассмотрены ниже. [c.345]

При наличии мениска, как указывалось в 2, условия равновесия сил приводят к такому саморегулированию положения расплава в индукторе, что ЭМС на поверхности мениска становятся пропорциональными растоянию точки от его вершины. Это вносит специфику в движение металла. Оси верхнего тороидального вихря ЭМС и соответствующего вихря скорости удаляются от поверхности металла, что уменьшает гидродинамическое сопротивление движению в верхнем вихре. Некоторую роль играет также сползание с мениска поверхностных покровов (окисная пленка, шлак), что меняет граничные условия для движущейся жидкости (прилипание). В результате соотношения интенсивностей верхнего и нижнего вихрей скорости существенно изменяется. На рис. 22 представлены результаты численного исследования гидродинамической функции тока, характеризующей интенсивность потока (замкнутые кривые) при отсутствии и при наличии мениска. В сопоставляемых случаях линейная плотность тока в индукторе одинакова, геометрические параметры близки. Расчет показал, что если в первом случае соотношение между максимальными значениями функций тока в верхнем и нижнем контурах циркуляции равно единице, то во втором случае оно может достигать трех. [c.46]

Количественное соотношение между хризотилом и лизардитом определялось по соотношению интенсивностей пиков с =2.45, 2.09 (хризотил) и =2.50, 2.15 (лизардит) по графикам, построенным на основании изучения искусственных смесей чистых хризотила и лизардита. [c.226]

Для алюминиевого сплава установлено, что расстояние между усталостными бороздками на изломе, размах коэффициента интенсивности напряжений и модуль нормальной упругости связаны соотношением расстояние между бороздками Л 6 (AKjEy. Для алюминиевого сплава оно составляет/4 24 (AKIE) . [c.49]

Фонокная модель предсказывает для каждой моды эквидистантный спектр п-фононных состояний с энергиями S,t nti(n. В сферич. ядрах этот спектр состоит пз мультиплетов уровнен с одинаковыми энергиями и разл. полными моментами п фононов. Эл.-магн. переходы между уровнями должны подчиняться опре-дел. правилам отбора и соотношениям интенсивности. [c.408]

Чтобы понять смысл этого множителя, надо принять во внимание, что, как указывалось в 1.1, все выведенные там соотношения связывают между собой значения комплексной амплитуды на разных участках пространства в один и тот же момент времени. Дальше от плоскости источника к этому моменту времени успел отойти свет, который был испущен раньше, т.е. тогда, когда источник был интенсивнее. Именно это обстоятельство и учитывается добавлением указанного вещественного множителя на прохождение оптического расстояния Lq требуется время Lq/ , в течение которого амплитуда источника успевает уменьшиться в ехр (J LqI ) =ехр k Lo) раз. [c.63]

В качестве объекта исследования выбрана спектральная линия Mgl 880,7 нм, состоящая из трех компонентов, принадлежащих изотопам Mg, Mg. Изотопические смещения компонентов линии Mgl 880,7 нм известны [46]. Они составляют 42-10 см между компонентами, принадлежащими изотопам Mg и 25Mg, и 85-10- см- между компонентами изотопов Mg и 26Mg. Были исследованы несколько образцов магния с различным соотношением интенсивностей компонентов Mg, Mg, 2 Mg. Паспортные данные об относительном содержании 122 [c.122]

Обратим внимание на то, %о условие Я = О связывает между собой величину расстройки от условия синхронизма (Ь), интенсивность волн накачки, силу решеток (г у) и иХ фазовый сдвиг (ifiij). В случае синхронного встречного четырехпучкового взаимодействия (Ь = 0) при равенстве интенсивностей волн накачки Я = 0. Если же синхронизм нарушен, т.е. ЪФО, то при локальном нелинейном отклике выбором соотношения интенсивностей волн накачки можно получить Я = О, а следовательно, неограниченное значение Лрс- [c.74]

Рис. 5.13. Экспериментальная (кружки) и расчетная (кривые) зависимости угла безрезонаторной генерации в в кристалле теллурида кадмия от угла между пучками накачки jj для соотношений интенсивностей накачки г = 1,5 и г = 0,75. Расчетные кривые i и 2 соответствуют = 1,5 10 и 3 Ю см 1эрт

Рис. 6.9. Зависимость энергообмена, наблюдаемого в схеме двойного обращающего зеркала на основе ВТО, между пучком накачки (d) и продифрагировав-шим пучком Sj (d) от амплитуды внешнего знакопеременного поля (а) и зависимость пороговой величины Г от соотношения интенсивностей пучков накачки/ (б), экспериментально наблюдаемых в схеме двойного обращающего зеркала на основе

В недавних работах измерялись РФЭС кластеров Аи [108], Pd, Ft, Rh и Ir 11091. Рисунок И иллюстрирует изменение вида энергетического спектра фотоэлектронов, выбиваемых фотонадш разной энергии, по мере увеличения плотности покрытия углеродной подложки атомами золота. Левая колонка (а) относится к изолированным атомам Аи, правая (g) — к массивно.му металлу. При покрытии 2-10 атомов/см кластеры Аи, содержащие 5 100 атомов, имеют средний диаметр 19 А. С увеличением плотности покрытия до 5.10 5 атомов/см- кластеры начинают коалесцировать, образуя частицы. Спектр. массивного золота можно подразделить на три области 1) S—/5-зону между уровнем Ферми (Ер = 0) и 2 эВ 2) первую d-зону между 2 и 4 эВ и 3) вторую d-зону между 5 и 8 эВ. Соотношение интенсивностей с1-зон зависит от энергии используемых фотонов. Характерной особенностью атомов и малых кластеров Аи является соизмеримость интенсивностей первой и второй d-полос. Перех% к металлическим свойствам частиц сопровождается резки.м ослаблением интенсивности второй d-полосы при низкой энергии фотонов. Аналогичные результаты получены также при исследовании эмиссии фотоэлектронов из частиц Pd диаметром 20 А под действием УФ-излучения гелиевой газоразрядной лампы [110]. [c.29]

Соотношение (63) между циркуляцией скорости по замкнутому контуру и интенсивностью вихря, охватываемого контуром, может быть обобшено на случай контура конечных размеров. [c.245]

Задание. 1. Изучить основные принципы голографии, типы голограмм, схемы записи и восстановления, свойства голограмм, применяемые в голографии источники света и светочувствительные материалы. Изучить механизм записи голограммы на фо-тотермопластическом носителе. 2. Собрать и отъюстировать на голографической установке типа МГУ-1 следующие схемы для получения голограмм схему Габора (рис. П.14,а), двухлучевую схему Лейта Упатниекса (рис. П.15,а) и схему записи Фурье-голограммы (рис. П.16). Для обеспечения оптимальных условий записи голограммы подобрать необходимое соотношение интенсивностей объектного и опорного пучков. Учитывая, что регистрация голограмм производится на фотопластическом носителе (ФТПН), установить в оптической схеме угол между [c.523]

Интерференцию четырех лучей можно наблюдать при двойном прохождении света через двухлучевой интерферометр. Однако вследствие определенного соотношения фаз между скла-дываюш имися световыми колебаниями, которое обеспечивается оптической схемой интерферометра, характер интерференционной картины останется похожим на трехлучевую. Внесение в одну из ветвей такого интерферометра фазового объекта приводит также к перераспределению интенсивности между главными и второстепенными максимумами, как ив описанном выше случае. Рассмотрим это явление на примере трехзеркального интерферометра с двойным прохождением. На рис. 6.3 изображена известная схема интерферометра Майкельсона, к которой добавлен уголковый отражатель Мз для осуш ествления двойного прохождения лучей. Допустим, что центры зеркал и расположены на одинаковом расстоянии от делительного зеркала Мо, но Ма наклонено к оптической оси на угол 2у. Два луча, образовавшиеся в интерферометре и прошедшие каждый соответственно пути ОАО и ОБО, попадают на уголковый отражатель Мд, который возвраш ает их обратно в интерферометр, где каждый из них снова делится в точке О на два луча. [c.63]

Более точное, чем (6.2.3), соотношение [405] между интенсивностью истирания dVldt и мощностью трения имеет вид [c.292]

Спектр усложняется при наличии взаимодействий между частицами в адсорбционной фазе и их ассоциацией в молекулы в процессе десорбции. Часто невозможно надежно отличить тяжелый атом от кластера легких той же суммарной массы. В результате трудно определить даже относительное содержание поверхностных компонент по интенсивности линий в масс-спектрах. В этом отношении масс-спектроскопия уступает методам ЭОС и РФЭС, в которых соотношение интенсивностей сигналов обычно точно соответствует количеству элементов в поверхностной фазе. Поэтому для большей определенности выводов одновременно с измерениями масс-спектров ТД обычно проводится ИК и Оже-анализ поверхности. Все же при простейшем рассмотрении появление в спектре ТД нескольких пиков можно объяснить десорбцией с центров рапичных типов. [c.147]

Химические и физические свойства окиси олова различны в зависимости от условий ее получения (осадители, pH раствора, температура растворов, затравки и т. д.). Представляет интерес определение параметров ячеек препаратов олова прецизионными измерениями с целью сравнения их между собой и с параметрами, приведенными в литературе. Рентгенограммы полученных препаратов практически не отличались друг от друга по величинам межпло-скостных расстояний, хотя резко отличались значениями интенсивностей дифракционных отражений. Для определения параметров было выбрано два препарата, резко отличающихся друг от друга по соотношению интенсивностей, но не отличающихся по химическому составу окись олова, осажденная 20%-ным раствором карбоната натрия при pH 9 окись олова, осажденная 30%-ным раствором аммиака при pH 6. Содержание олова в обоих случаях 87,6%. Для уточнения величин межплоскостных расстояний (с1) были получены рентгенограммы этих двух препаратов как со стандартом, так и без стандарта (в качестве стандарта использовали хлорид натрия ч. д. а.) (табл. 1). [c.89]

Дальнейшие измерения соотношения интенсивностей в компонентах тонкой структуры линии Релея сделаны Рэнком и др. [243]. Работа выполнена на интерферометре Фабри — Перо. Для увеличения светосилы и повышения разрешающей силы установки Рэнк и его сотрудники при исследовании тонкой структуры применили [эталон толщиной 10,5 жж. При этом длинноволновая компонента тонкой структуры одного порядка интерференции совпадала с коротковолновой компонентой другого порядка. Наложение удваивает интенсивность и разрешающую силу. Однако точного совпадения порядов можно добиться только для одной жидкости при заданном расстоянии между пластинками интерферометра. Для других жидкостей, как на это указывают сами авторы, будет лишь частичное наложение. Работа автора [145] производилась на [c.320]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...