Результаты численных исследований

Отметим, что результат численного исследования при К = 1 согласуется с проведенным ранее аналитическим исследованием этого точечного отображения. [c.345]

Нередко из-за ограниченности наших знаний об окружающем мире математическая формулировка задачи оказывается незамкнутой. В результате численного исследования таких явлений, выполненного с привлечением различных гипотез для замыкания недостающих связей и последующего сопоставления результатов расчета с данными физического эксперимента, появляется возможность анализа достоверности той или иной гипотезы, а значит, и познания механизма протекающих процессов. [c.53]

Рассмотрим кратко основные результаты численного исследования закрученных потоков. Анализ, данных полученных в работах [ 64, 66], показывает, что граничные условия на входе-в канал оказывают существенное влияние на характер трансформации параметров по всей длине трубы. [c.104]

Приведены лишь условия устойчивости на бесконечном пн-тервале времени, а также результаты численного исследования устойчивости на конечном интервале времени. Используемые далее обозначения и предположения, а также определения устойчивости те же, что р в предшествующих параграфах этой главы. [c.268]

В работе приведены описание методики и результаты численного исследования температурных полей в рулонированной (70 слоев) оболочке ТА для следующих режимов работы установки [c.150]

Результаты численного исследования ползучести жестко защемленных сферических оболочек (/=7,42 мм, ii = 6,769 10 МПа) постоянной (/г=1 мм) и переменной (/ii = l мм, /го—0,8/i[) толщины под действием нагрузки, абсолютное значение которой <7 = 0,0196 МПа, [c.66]

Результаты численного исследования показывают необходимость учета влияния температурного фактора при анализе изгиба и устойчивости тонких оболочек при ползучести. Малый предварительный нагрев, увеличивая высоту над плоскостью, делает замкнутую в вершине оболочку со стесненным контуром более жесткой , повы- [c.75]

Результаты численного исследования приведены на [c.77]

Таким образом, результаты численных исследований показывают, что подкрепляющий эффект для задач устойчивости оболочек при ползучести проявляется в повышении критического времени (t°p). [c.83]

На рис. 63 представлен результат численного исследования явления облитерации при синусоидальном законе движения стенки щели. При повышении частоты облитерация разрушается. [c.170]

В таблице 3.7 приведены результаты численного исследования сходимости процесса (3.2.6) для квадратной в плане пологой цилиндрической оболочки (рис.3.25) с параметрами = 1, ,=16, 94 [c.94]

При расчетах принято а =а =а =а W(,= 0.001. Для граничных условий жесткой заделки р = 0.445 для граничных условий шарнирного закрепления р = 0.484. Результаты численного исследования сходимости процесса (3.2.6) приведены в таблице 3.10. [c.97]

В этом параграфе приведены некоторые результаты численного исследования напряженно-деформированного состояния длинной прямоугольной трехслойной пластинки симметричного по высоте строения, изгибающейся по цилиндрической поверхности под действием равномерно распределенного давления интенсивности Р. Фиксировались следующие параметры [c.110]

Приведем некоторые результаты численного исследования напряженно-де-формированного состояния слоистой цилиндрической оболочки. Вначале рассмотрим трехслойную оболочку с жесткими днищами, собранную из однородных изотропных слоев и нагруженную внутренним гидростатическим давлением интенсивности Р. Формулами [c.168]

Результаты численного исследования скорости сходимости процесса относительно параметра /л представлены в табл. 8.6.1. В первой ее строке приведены значения параметра /л, во второй и третьей — соответствующие им значения критической интенсивности давления / , найденные при е = 0,1 и е = 0,5 соответственно (все использованные здесь и далее обозначения совпадают с обозначениями параграфа 8.5). Результаты получены для двухслойной композитной оболочки, внутренний слой которой армирован волокнами постоянного сечения в окружном направлении, внешний — в меридиональном, при следующих значениях геометрических [c.272]

Результаты численного исследования влияния нелинейности потерь представлены на рис. 4.7—4.10. Расчеты проводились для случаев усиления плоской волны и световых пучков с гауссовым радиальным распределением интенсивности с плоским R = оо) и сферическим R = 250 см) волновыми фронтами и двумя вариантами задания интенсивности за пределами пучка (случаем пуска Q резкой и размытой границей). [c.198]

В настоящее время получено достаточно много результатов численного исследования задачи ветровой рефракции. Обратимся [c.67]

В настоящей работе приводится результаты численного исследования a/iitflKM йтих параметров на процессы нагрева газа а частиц в ударном 1 Лое. [c.62]

Первые результаты численного исследования динамики парового пузырька в такой строгой постановке были опубликованы в самое последнее время (Труды 11-й Международной конференции по теплообмену, Кенгджу, Корея, 1998 Труды Международной конференции Boiling - 2000 , Анкоридж, США, 2000). Эти результаты включают, в частности, очертания границы пузырька в некоторые фиксированные моменты времени. Так как никаких резких изменений эти очертания не претерпевают, вопрос о том, какое из них следует относить к моменту отрыва, является в известной мере предметом соглашения. Наиболее естественно принимать за момент отрыва потерю прямого контакта пара с твердой стенкой, т.е. образование замкнутой поверхности пузырька в жидкости. (На схеме рис. 6.10, (3 этому требованию отвечает правая картинка, а последний из кинокадров, приведенных на рис. 6.10, б, относится к моменту, близкому к отрыву, но здесь малая часть поверхности пузырька еще сохраняет прямой контакт со стенкой.) [c.272]

Рассмотрим вторую стадию, которую будем схематизировать следующим образом слой толщиной I монодисперсной газовзве-си с каплями, обладающими начальной скоростью (инициированной на первой стадии) в направлении движения волны, находится сзади фронта переднего скачка в газе. Для сравнения с этой схемой, которая будет обозначаться буквой (Ь), рассмотрим также другую схему (а),когда слой газовзвеси, имеющей нулевую начальную скорость Уго = О, находится впереди фронта волны (скачка) в газе. Ниже представлены результаты численного исследования возникающего нестационарного ударно-волнового двухфазного течения. [c.357]

При наличии мениска, как указывалось в 2, условия равновесия сил приводят к такому саморегулированию положения расплава в индукторе, что ЭМС на поверхности мениска становятся пропорциональными растоянию точки от его вершины. Это вносит специфику в движение металла. Оси верхнего тороидального вихря ЭМС и соответствующего вихря скорости удаляются от поверхности металла, что уменьшает гидродинамическое сопротивление движению в верхнем вихре. Некоторую роль играет также сползание с мениска поверхностных покровов (окисная пленка, шлак), что меняет граничные условия для движущейся жидкости (прилипание). В результате соотношения интенсивностей верхнего и нижнего вихрей скорости существенно изменяется. На рис. 22 представлены результаты численного исследования гидродинамической функции тока, характеризующей интенсивность потока (замкнутые кривые) при отсутствии и при наличии мениска. В сопоставляемых случаях линейная плотность тока в индукторе одинакова, геометрические параметры близки. Расчет показал, что если в первом случае соотношение между максимальными значениями функций тока в верхнем и нижнем контурах циркуляции равно единице, то во втором случае оно может достигать трех. [c.46]

Экспериментальная проверка теоретических результатов, установленных при анализе неравновесных течений, осуществлена рядом исследователей [41, 42, 377— 381]. Полученные ими данные подтвердили результаты численного исследования неравновесных потоков газовых смесей. Отклонение от состояния термохимического равновесия впервые было установлено в работе Вегенера [41], изучавшего расширение четырехокиси азота в сверхзвуковом сопле. [c.123]

В параграфе 1 данной главы приведены некоторые результаты численного исследования параметров потока N2O4. Вычисления выполнены с использованием математических моделей, разработанных в параграфах 3, 4 гл. III. На основании этих моделей составлены программы для расчета течений N2O4 на ЭВЦМ Минск-22 стандартным методом Рунге — Кутта 4-го порядка с автоматическим выбором шага. [c.152]

В табл. 4.12 приведены результаты численного исследования сверхзвукового течения N2O4 в суживающемся канале. Данные расчетов показывают, что замораживание реакции (4.1) в случае сверхзвукового течения N2O4 в конфузорном канале обусловливает повышение давления, плотности, температуры, замороженной скорости звука, концентрации NO2 и понижение скорости течения, замороженного числа Маха, содержания N2O4, NO, О2. [c.162]

Описанный метод использован нами для расчета параметров потока в проточной части 1-й ступени турбины высокого давления мощностью 1000 Мет (ТВД-1000) АЭС с реактором на быстрых нейтронах. Характеристики проточной части ТВД-1000, определенные на основании h — s-диаграммы [413], представлены в табл. 4.14. Результаты численного исследования течений N2O4 в сопловом аппарате 1-й ступени ТВД-1000 приведены в табл. 4.15. В вычислениях принято, что проточная часть соплового аппарата является каналом конической формы. [c.170]

Приведены результаты численного исследования процессов теплопроводности в многослойных оболочках теплообменных аппаратов с неидеальными тепловыми контактами между слоями. Дан сравнительный анализ для случаев различного задания величин и характера распределения контактных термических сопротивлений по толпщне оболочки. [c.381]

Результаты численных исследований ползучести оболочки с параметрами ортотропии упругих свойств, соответствующими примеру, представленному рис. 51, и свойств ползучести p(v)= 2, ke=ki (окружное армирование) под действием равномерного давления ( =1,962Х Х10-2 МПа приведены на рис. 53. Потеря устойчивости оболочки происходит через 0,048 ч после ее нагружения путем резкого осесимметричного выпучивания (рис. 53, а). На рис. 53,6, в показана картина распре- [c.88]

Результаты численного исследования обобш енных параметров турбулентности от геометрических факторов представлены на рис. 5—7. На рис. 5 даны зависимости Ige от геометрических факторов dj /ва, Гвт, Ьг, /ко- Логарифм параметра е зависит в первую очередь от втулочного отношения d, и при d > 0,6 0,7 и изменении остальных независимых переменных отклик Ig е меняется незначительно. Одновременное изменение d и /ва при постоянных других независимых переменных (рис. 5 а) дает следующее-. [c.83]

Результаты численного исследования масштабов турбулентности в функции гидродинамических факторов приведены в табл. 1. В результате анализа варианта VII стохастической модели установлено, что нормированное значение макромасштаба L/Dr зависит в основном от параметров D (xw) и м (Хп) = м ixln) - [c.85]

Результаты численного исследования зависимости обобш ен-ных параметров турбулентности от гидродинамических факторов приведены в табл. 1. Там же представлена зависимость Ig е от гидродинамических факторов квазистационарной модели м (Xof), м (Хог) и вариаций V ( о) = Ы и F(xon) = [c.86]

Эффективные численные методы решения рассматриваемых здесь задач появились одновременно с развитием бнстродействущей вычислительной техники. В настоящей работе изложены результаты численного исследования процессов течения и теплообмена в замкнутых полостях относительно сложной конфигурации (фиг.1). [c.176]

Анализируя график (см. рис. 1.8), видим, что решение 3, полученное на основе элемента Пшеменицкого, сходится к состоянию, достаточно далеко отстоящего от действительного. Это может ввести в заблуждение исследователей, оперирующих только результатами численных исследований. Кроме того, этот результат еще раз свидетельствует, что удовлетворение требованиям полноты обязательно. Решения, полученные на основе элементов Богнера — Фокса — Шмита 1 и Клафа 2, сходятся к точному решению. [c.24]

Трехпараметрическая модель турбулентности с уравнением переноса для поперечного турбулентного потока тепла дополнена членами, учитывающими термогравитационные эффекты. Результаты численного исследования, проведенного без использования приближения Буссинеска, сравниваются с известными экспериментальными данными по подъемному течению воздуха в вертикальных обогреваемых трубах. [c.696]

Приведем результаты численного исследования [30] строения спектров матриц С,. .., G. Результаты получены путем численного решения на ЭВМ БЭСМ-6 полной проблемы собственных значений для этих матриц с использованием обобщенного метода вращений [83]. Выяснилось, что собственные значения 4x4 матрицы Е — комплексные числа [c.196]

Система уравнений (4.2)—(4.6) может быть использована для анализа многомодового режима как при пассивной модуляции добротности, так и при свободной генерации. Для этого следует лишь отбросить уравнение (4.5) и последний член в уравнении (4.6). Ниже будут изложены результаты численного исследования системы уравнений, аналогичной системе (4.4)—(4.6), но несколько упрощенной вследствие использования предположения о том, что внутри резонатора могут существовать только продольные моды (поперечный индекс опущен) и неоднородность продольного распределения плотности мод в резонаторе не учитывается ( F и приняты равными единице). Поскольку контур линий усиления в активной среде чаще всего может быть аппроксимирован лорен-цовской (однородное уширение — рубин, гранат и другие кристаллы) или гауссовской (стекла) зависимостью, имеющей максимум в центре линии усиления, а спектральные кривые поглощения фототропных веществ — некоторой линейной зависимостью с углом наклона, различающимся для разных красителей и рас- [c.180]

Числовые результаты. Численное исследование частот свободных колебаний проводилось для трехслойного стержня, набранного из материалов Д16Т-фторопласт-Д16Т. В табл. 5.1 приведены значения всех четырех частот jmi Для каждого параметра волнообразования (т = О,. .., 9) при толщинах слоев hi = 0,01, /12 = 0,05, hs = 0,18. [c.240]

Числовые результаты. Численное исследование этого решения проводилось для пластины, материалы слоев которой Д16Т-политетрафторэтилен-Д16Т. Все необходимые материальные функции и параметры этих материалов приведены в таблицах 1.1, 1.3. [c.340]

Выше было рассказано о результатах численного исследования уравнения (4.10) при М = 0,1 /г = 1. Однако, как показали аналогичные численные исследования, такие же результаты получаются и при других значениях параметров М ш Ъ, если только Н> М. При несоблюдении этого условия ж к< М возможность сведения к точечному отображению окружности в себя исчезает, и необходимо исследовать точечное отображение двумерного цилиндра в себя. Общая схема изменений фазового портрета оказывается следующей. При малых ц- возникают устойчивые вращательные синхронизмы, области притяжения которых разделяются сепаратрисами 3 и 3 седловых ненрдвижных точек. С ростом параметра ц, число их возрастает, и вместе с этим возникают пересечения сепаратрисных кривых седловых неподвижных точек, отвечающих разным синхронизмам. Это приводит к усложнению вида областей притяжения устойчивых синхронизмов. Дальнейшее увеличение параметра ц- сопровождается появлением новых пересечений сепаратрис и возникновением гомоклинических структур, содержащих циклы. При этом характер приближения фазовых точек к устойчивым синхронизмам носит весьма сложный немонотонный характер фазовая точка то приближается к нему, то удаляется и, лишь попав в достаточно малую его окрестность, стремится к нему. В соответствии с этим области притяжения устойчивых синхронизмов имеют сложный и тонкий характер. При дальнейшем росте параметра [х начинаются бифуркации удвоения периодов устойчивых синхронизмов с одновременным образованием новых седдовых синхронизмов которые ведут к еще большей хаотизации движений и утопьше-нию областей притяжения устойчивых синхронизмов. При ничтожно малых возмущениях фазовая точка блуждает по поверхности секущего цилиндра, не попадая в малые окрестности устойчивых синхронизмов. [c.206]

Результаты численных исследований влияния трехмерных одиночных неровностей на параметры линейного контакта представлены в работах [14, 25]. В работе [14] для линейного контакта с неровностью в виде бугорка получено нестационарное двумерное уравнение Рейнольдса, при выводе которого применялась модель эйринговской жидкости. Упругая деформация в этой задаче определялась в виде 1)+У2(х, у, 1), где у- х, ), У2 х, у, I) оценивались по соотношениям, соответственно, для линейного и точечного контактов. Исследовались параметры контакта с одиночной неровностью (движущейся или неподвижной), а также эффекты, связанные с взаимодействием двух выступов, расположенных на противоположных поверхностях. Близкая математическая модель линейного УГД контакта с трехмерными неровностями была предложена в работе [25]. При выводе нестационарного уравнения Рейнольдса также использовалась эйрингов-ская жидкость. Показано различие между результатами, полученными для двумерных и трехмерных неровностей в линейном контакте. В частности, из результатов следует, что в случае взаимодействия пары трехмерных неровностей возможно образование кавитационной зоны внутри герцевской области. [c.513]

В таблице 2.9 приведены некоторые результаты численного исследования безразмерных величин (15) при разных значениях параметров А и Ъ = К/а. Бесконечная система (27), (33) решалась методом редукции. Отметим, что чем больше параметр К - а)/к, тем меньше уравнений требуется брать в редуцированной системе. На рис. 2.11 показан график зависимости ЛГц от Ь при фиксированном значении параметра А = 2, подтверждаюш[ий вывод, сделанный в конце п. 1 настоящего параграфа. [c.140]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...