Поле гравитационное стороннее

Однако во всех случаях возникновения сил в результате действия полей (гравитационного, электрического и магнитного), когда сила, действующая на тело А со стороны тела В, зависит от свойств и состояния как тела А, так и тела В, роль обоих этих тел совершенно четко разделяется. Тело В (со стороны которого действует сила) создает в окружающем пространстве поле (соответственно гравитационное, электрическое, магнитное), характер которого определяется только свойствами и состоянием тела В. Более того, само существование создаваемого телом В поля (которому соответствует определенное состояние окружающего тело В пространства) никак не связано с присутствием в этом пространстве тела А. (В некоторых случаях присутствие тела А может изменять состояние тела В, а значит, и характер создаваемого им поля но всегда при помощи специальных мер возможно этого избежать, и поэтому влиянием тела А на тело В мы будем пренебрегать.) Но если в поле, созданное телом В, помещено тело Л,то сила, действующая на тело А, определяется, с одной стороны, характером поля, созданного телом В в том месте, куда помещено тело А, а с другой стороны, вполне определенным образом зависит от свойств и состояния тела А. (Конечно, все сказанное справедливо и для случая, когда рассматривается сила, действующая со стороны тела А на тело В.) [c.74]

НАПРЯЖЕННОСТЬ поля [гравитационного равна отношению силы, действующей со стороны поля на помещенную в него материальную точку, к массе этой точки магнитного <для однородной и изотропной среды равна отношению магнитной индукции к относительной магнитной проницаемости среды задерживающая (коэрцитивная сила) равна напряженности внешнего магнитного поля, полностью размагничивающего предварительно намагниченный ферромагнетик) электрического — векторная величина, определяемая отношением силы, действующей на неподвижный электрический заряд, помещенный в данную точку поля, [c.253]

Процессы как осаждения, так и фильтрования могут осуществляться в различных силовых полях. Процесс осаждения чаще всего протекает в гравитационном поле или поле центробежных сил. Процесс фильтрования может осуществляться только при наличии по обеим сторонам фильтровальной перегородки перепада давления, который может быть получен в поле гравитационных или центробежных сил, за счет создания вакуума под фильтровальной перегородкой или при избыточном давлении над слоем, фильтруемой суспензии. [c.194]

Взаимодействие пробной частицы с остальной материей в мире учитывается путем введения, с одной стороны, силовых полей (гравитационных и электромагнитных), с другой стороны, приписыванием пробной частице ряда характеристик (массы, заряда и т. д.), величина которых определяет поведение пробной частицы в заданном внешнем поле. [c.28]

Силы второго класса, которые могут действовать без непосредственного соприкосновения тел ( на расстоянии ), обусловлены наличием полей, которые создаются действующими телами. Например, всякое тело создает в окружающем пространстве поле сил тяготения, или гравитационное поле электрически заряженное тело создает в окружающем пространстве электрическое поле движущееся электрически заряженное тело создает в окружающем пространстве, помимо электрического, также и магнитное поле. В свою очередь всякое тело, будучи помещено в гравитационное поле, испытывает силу со стороны этого поля электрически заряженное тело испытывает силы со стороны электрического поля если электрически заряженное тело движется то оно испытывает, кроме того, силу со стороны магнитного поля Таким образом, силы, действующие между телами на расстоянии возникают в результате действия полей, создаваемых этими телами [c.73]

Соответственно задача измерения сил распадается на две отдельные задачи 1) измерение полей, возникающих в том или ином конкретном случае, и 2) измерение сил, действующих на данное тело со стороны данного поля. Мы пока не будем рассматривать эти задачи для гравитационных полей, они будут рассмотрены позднее (гл. XI). Измерение электрических и магнитных полей и измерение сил, действующих со стороны этих полей на электрические заряды, будет рассмотрено в 19. [c.74]

В гравитационном поле вертикально расположен высокий цилиндр с зеркальными стенками, заполненный равновесным излучением при температуре Т. Давление внизу, равное /з плотности энергии излучения, должно быть больше, чем наверху, на величину отнесенного к единице площади веса всех вышележащих слоев излучения. Но, с другой стороны, по закону Стефана Больцмана, плотность излучения всюду пропорциональна четвертой степени температуры, что приводит к равенству плотностей энергии излучения на всех уровнях гравитационного потенциала. Разъяснить возникшее противоречие. [c.221]

При полете станции в поле лунного тяготения ее траектория отклонилась в сторону Луны, а скорость несколько увеличилась. На расстоянии 1 000 000 км от центра Земли станция вышла из сферы действия гравитационного поля Земли, и ее дальнейшее движение стало определяться полем тяготения Солнца советская станция Луна-1 стала спутником Солнца — первой в мире искусственной планетой солнечной системы. Период обращения ее вокруг Солнца составляет 450 суток. Наклонение ее орбиты к плоскости эклиптики равно 1°, эксцентриситет орбиты определился равным 0,148, минимальное расстояние орбиты от центра Солнца [c.429]

Легко заметить, что в качестве потенциала суммы двух векторных полей можно взять сумму потенциалов каждого. Отсюда вытекает, что потенциалы силовых полей удовлетворяют принципу суперпозиции. Следовательно, потенциал V(r) гравитационного воздействия со стороны нескольких точек состоит из нескольких гармонических слагаемых вида [c.22]

Относительная скорость при свободном падении загрязняющей частицы в рабочей жидкости гидросистем зависит от размера, формы и плотности частицы, а также плотности и вязкости рабо- чей жидкости гидросистемы. В гравитационном поле осаждение загрязняющей частицы происходит под действием силы тяжести. Кроме того, на частицу действует сила Архимеда. Сила тяжести частицы и сила Архимеда направлены в противоположные стороны. [c.101]

В дополнение к гидродинамической силе, действующей на не-косую частицу, она испытывает также действие гидростатической, или выталкивающей, силы, которую нужно также принять во внимание. Результирующая всех внешних сил, действующих на частицу со стороны жидкости, складывается из сил этих двух типов. Как известно, выталкивающая сила приложена к центру плавучести В тела, расположенному в центре тяжести вытесненной жидкости. Для несжимаемой однородной жидкости в однородном гравитационном поле положение точки В является характерным свойством самой частицы, зависящим только от ее внешней геометрии. [c.223]

Эффект гравитационной стабилизации, вызванный градиентом гравитационного поля Земли, известен со времени выхода в свет (1780 г.) знаменитой работы Лагранжа о либрациях Луны, в которой были определены условия устойчивых колебаний твердого тела при вертикальной ориентации его продольной оси. Постоянная ориентация Луны одной стороной по отношению к Земле указывает на то, что при определенных условиях таким же способом за счет сил гравитационного поля можно ориентировать и ИСЗ. Известно [7, 11], что твердое тело при движении в ньютоновском поле сил по круговой орбите под действием гравитационных моментов занимает устойчивое положение, в котором наибольшая ось эллипсоида инерции твердого тела направлена по радиусу-вектору к орбите, средняя ось эллипсоида - по касательной к орбите, и наименьшая ось расположена по бинормали к орбите. [c.24]

Градиент потенциала гравитационного поля. Градиентом потенциала гравитационного поля называют векторную величину, направленную в сторону максимального возрастания потенциала вдоль нормали к поверхности равного потенциала и равную отношению разности потен- [c.45]

В простейшем случае рассматривается единственная плоскость раздела у = О, разделяющая две жидкости с плотностью р и р, в вертикальном гравитационном поле 2) с интенсивностью g. Предположим, что эти жидкости имеют тангенциальные скорости и, и и постоянное нормальное ускорение а, направленное в сторону жидкости с плотностью р. Относительно осей, движущихся с горизонтальной скоростью (ры + р ы )/(р + рО и вертикальной скоростью at, скорости и, и будут параллельны оси х и будут удовлетворять уравнению ри + ри = 0. Рассмотрим относительно этих осей бесконечно малые синусоидальные возмущения [c.323]

По-видимому, самым существенным фактом является то, что для описания гравитационного поля Земли с нужной нам в настоящее время точностью требуется большое число постоянных (порядка 100, а может быть и больше). Трудности здесь обусловлены скорее физической стороной проблемы, чем математической. [c.44]

С другой стороны, движение свободной частицы массой m в однородном гравитационном поле относительно инерциальной системы отсчета К описывается, как известно, уравнениями [c.258]

Здесь мы сталкиваемся с вопросом об устойчивости орбит искусственных спутников Луны в связи с действием гравитационных возмущений со стороны Земли и Солнца, а также из-за несферичности лунного поля тяготения. [c.246]

Юпитер оказался, как и можно было ожидать, чрезвычайно динамичной планетой, оказывающей большое влияние на огромную область космического пространства не только в гравитационном, но и в астрофизическом смысле. Гравитационное поле Юпитера совершенно симметрично. Масконов нет и следа. Магнитосфера Юпитера, если бы ее можно было наблюдать с Земли, имела бы на небе размеры Луны. Ее хвост простирается на 700 млн. км, что было обнаружено Пионером-10 , когда он пересекал орбиту Сатурна Магнитный момент планеты в 20 ООО раз больше, чему Земли. Магнитосфера имеет обратную полярность. Структура ее очень сложна. Ось внутренней области атмосферы (диполь), преобладающей на расстоянии от центра Юпитера до 20 его радиусов, наклонена на 9° к оси вращения планеты и смещена от ее центра. Неустойчивая внешняя область, простирающаяся в сторону Солнца примерно на 60 радиусов Юпитера, имеет дискообразную форму (этот тонкий диск приблизительно параллелен экватору). Магнитосфера то сжимается, то вспухает, расширяясь в сторону Солнца на 90 радиусов Юпитера. Поэтому каждый космический аппарат по нескольку раз пересекал границу магнитосферы. [c.424]

К моменту выхода первого издания этой книги в 1952 г. теория относительности казалась всем законченным разделом физики, в котором уже не было каких-либо интересных проблем, а потому ведущие физики избегали активной работы Б этой области. Однако исследования последних десяти — пятнадцати лет принципиально изменили ситуацию. Анализ новых проблем и сторон теории привел к лучшему пониманию ее математической структуры и физического содержания. Кроме того, интенсивные экспериментальные исследования в сотрудничестве с астрофизиками обеспечили более надежное измерение классических релятивистских эффектов и открыли новые возможности применения теории в космологии. Этот прогресс не удивителен, так как, в отличие от теории тяготения Ньютона, эйнштейновская теория гравитационного поля проявляется во всех физических процессах. И хотя эти эффекты чрезвычайно малы, постоянно увеличивающаяся точность гравитационных экспериментов переводит общую теорию относительности в разряд все более и более экспериментально проверяемых. [c.7]

Наилучший метод точного определения фигуры Луны состоит в изучении возмущений орбит искусственных спутников Луны, обусловленных влиянием ее гравитационного поля. Правда, такие спутники притягиваются помимо Луны еще Солнцем н Землей, так что их орбиты испытывают на себе возмущения и со стороны этих тел. Однако возмущение, обусловленное отличием гравитационного потенциала Луны от потенциала точечной массы, и возмущения, обусловленные притяжением Солнца и Земли, можно отделить друг от друга. В следующей главе мы остановимся на некоторых деталях построения теорий искусственных спутников Земли и на том, как они могут использоваться для получения значений гармонических постоянных, описывающих фигуру Земли. Здесь мы ограничимся утверждением, что для спутника Луны можно построить по существу аналогичные теории. Значения постоянных, определяющих гравитационный потенциал Луны, приведены в [2]. [c.291]

Если аппарат движется по орбите вокруг массивного сферического тела и на него не действуют возмущения со стороны других тел, то это означает, что аппарат движется в центральном поле сил. При этом, если полет аппарата является пассивным (двигатели выключены), то его орбита представляет собой коническое сечение, свойства которого описываются формулами гл. 4. При работающих двигателях орбита будет изменяться, причем в общем случае изменениям будут подвержены все шесть элементов орбиты. Поскольку мы имеем дело с системами, развивающими большую тягу, то можно считать, что двигатель работает такое короткое время, за которое создаваемый им импульс мгновенно изменяет вектор количества движения аппарата, а положение аппарата измениться не успевает. Положение вектора тяги двигателя относительно касательной к орбите определяет изменение величины и направления скорости аппарата. Тот факт, что изменение скорости не сопровождается заметным изменением положения, говорит об отсутствии каких бы то ни было гравитационных потерь. [c.346]

Со времен Галилея известно, однако, что именно этим свойством отличается поле тяготения, в котором все массы приобретают одинаковые ускорения. Масса в поле тяготения является количественной характеристикой силы, с которой тело притягивается к другим телам ( тяжелая масса). С другой стороны, при движении тела под действием других сил, отличных от сил тяготения, масса является количественной характеристикой инертности тел, т. е. их способности замедлять процесс изменения собственной скорости ( инертная масса). Понятия инертной и тяжелой масс, казалось бы, не имеют между собой ничего общего, поскольку первое из них относится к движению в любых нолях, а второе — только в гравитационных полях. Тем более примечательными оказались эксперименты Р. Этвеша (1848—1919), показавшего (с достаточно большой точностью), что обе массы пропорциональны друг другу, и, следовательно, выбором единиц их можно сделать просто равными. Этот результат, первоначально казавшийся случайным, Эйнштейн воспринял как фундаментальный физический принцип, давший возможность сделать вывод о локальной эквивалентности полей сил инерции и тяготения и тем самым установить принцип эквивалентности инертной и тяжелой масс ). Следующее простое рассуждение, принадлежащее Эйнштейну, иллюстрирует эту мысль. Предположим, что в кабине лифта свободно падает твердое тело. Если кабина лифта покоится относительно Земли, то тело будет двигаться в локально однородном поле тяжести с постоянным ускорением g. Пусть теперь одновременно с телом свободно падает и кабина лифта. При одинаковых начальных условиях для кабины и тела последнее будет находиться в покое относительно кабины. В ускоренной (неинерциальной) системе отсчета, связанной с кабиной, на тело наряду с силой тяжести бу,дет действовать равная и противополоокная ей по направлению сила инерции, и под действием этих двух сил тело будет находиться в равновесии ( невесомость ). [c.474]

Такое положение в ОТО обусловлено отождествлением в этой теории гравитационного поля со структурой (метрикой) пространства-времени, с его римановым искривлением. Первичным в ОТО является не материя, а пространство-время. Первичную роль,— говорил Эйнштейн,— играет пространство, материя же должна быть получена из пространства, так сказать, на следующем этапе . Эта методологически неверная основа ОТО и ответственна за все в теории. В самом деле, поскольку в действительности пространство-время является формой существования материи, то, исследуя структуру этой формы, мы можем получить в ряде случаев хорошо согласующиеся с опытом результаты о свойствах гравитационного поля как вида материи. Именно это и имеет место в случаях, о которых упоминалось выше. С другой стороны, в тех явлениях, в которых определяющую [c.159]

КРАСНОЕ СМЕЩЕНИЕ — увеличение длины волны монохроматич. компонента спектра источника излучения в системе отсчёта наблюдателя ( .(,) по сравнению с длиной волны этого компонента в собств. системе отсчёта (>.f,). Термин К. с. возник при изучении спектральных линий оптич. диапазона, смещенных в сторону длинноволнового (красного) конца спектра. Прячи-пой К. с. может явиться движение источника относительно наблюдателя — Доплера эффект пли (и) отличие напряжённости поля тяготения в точках пспуска-пия и регистрации излучения — гравитационное К. с. В обоих случаях параметр смещения 2 s (X,(,— кеМ е н зависит ОТ ДЛИНЫ волны, так что наблюдаемая плотность распределения энергии излучения /(, (Я.) связана с аналогичной плотностью в собств. системе отсчёта /е(л) соотноп1ением [c.487]

Для линеаризации уравнений устремляем поступательное число Рейнольдса к нулю, тогда возможны два предельных случая в зависимости от того, является вращательное число Рейнольдса независимой переменной или нет. При падении в гравитационном поле пропеллероподобного тела о) и С/о зависят от одних и тех же физических переменных и, следовательно, не являются независимыми переменными. В этом случае вращательное число Рейнольдса исчезает вместе с поступательным числом Рейнольдса, и уравнения (2.10.5) сводятся к квазистатической форме уравнений Стокса. С другой стороны, в задаче о вынужденных продольных колебаниях частоту о) можно изменять независимо от Uq Здесь вибрационное число Рейнольдса = о)р/ л не обязательно должно быть малым, даже если мало поступательное число Рейнольдса. В размерной форме уравнения (2.10.5) принимают вид [c.73]

Поскольку орбита спутника близка к полярной, то над магнитными полюсами Земли направление местного мщ нитного поля совпадает с местной вертикалью. И если в это время сторона спутника, на которой отсутствует штанга, направлена к Земле, то такие условия наиболее благоприятны для перехода системы в режим гравитационной стабилизации. Установившаяся угловая скорость спутника 1,5 об/орб меньше 0,62 X 10 " рад/с (скорость, необходимая для захвата спутника гравитационной системой стабилизации) и практически достаточна для безопасного выдвижения гравитационной штанги. При этом угловая скорость спутника относительно центра масс уменьшилась во столько раз, во сколько увеличился момент инерции спутника после вьщвижения штанги по сравнению с моментом инерции до выдвижения. [c.49]

Вращжие стабилизатора. На рис. 2.23 изображена СГС, состоящая из основного тела 1 и двух масс 2, соединенных с основным телом посредством штанг 3, вращающихся в разные стороны. В этом случае гравитационный стабилизатор с целью повышения точности за счет уменьшения теплового изгиба имеет штанги, вращающиеся вокруг своих продольных осей в одну сторону или поочередно, то в одну, то в друг)оо стороны с помощью специального привода. Вращая штангу вокруг своей оси, добиваемся равномерного температурного поля. Возможно вращение штанги вместе со всем КА. Однако в этом случае происходит вращение вокруг оси минимального момента инерции, которое является неустойчивым при действии возмущающих моментов [38]. [c.57]

С другой стороны, использование гравитационного поля Венеры в большой степени ограничено геометрией взаимного расположения всех трех планет. Эллиптичность орбиты Марса вызывает заметные вариации траекторных параметров, что приводит к дальнейшему усложнению задачи и практически исключает возможность сколько-нибудь серьезной попытки создания обобш,енной теории такого рода траекторий. Таким образом, хотя исследование выборочных групп траекторий, аналогичных рассмотренным выше, может служить для доказательства преимуществ режима попутного облета, тем не менее остается открытым вопрос [c.15]

Таким образом, значение консервативной силы равно взятому с противоположным знаком изменению потенциальной энергии на единицу длины, отсчитанному в сторону наиболее резкого изменения (роста) потенциальной энергии знак минус в (6.35) указывает на то, что / копс направлена в сторону убывания потенциальной энергии. Так, потенциальная энергия гравитационного поля определяется формулой [c.147]

Результирующая гравитационная сила, действующая на спутник со стороны масс планеты Земля, оказывается отличной от силы, получаемой из закона Ньютона для притягивающихся точек, и нецентральной. В ряде случаев оказывается необходимым учитывать и местные аномалии гравитационного поля Земли, обусловленные неравномерным распределением масс в различных слоях Земли. Отличие реальной притягивающей силы геоида от силы в законе тяготения Ньютона для точечных гравитирующих масс хотя и невелико, но с течением времени также вызывает изменение орбит искусственных спутников Земли. [c.40]

Рассмотрим гиперреактивное движение точки массой М 1), где 1 е [1о, 1], с помош ью уравнения движения (5.9) в центральном поле ньютонова притяжения со стороны тела массой М (М( ) <С М ) в прямоугольной инерциальной системе координат г х,у,г) с началом в гравитационном центре. После несложных преобразований можем [c.186]

Гладкостенные транспортирующие трубы по конструктивному исполнению аналогичны винтовым, но не имеют внутри винтовых ребер. Их устанавливают горизонтально, с уклоном в сторону движения материала или с очень небольшим подъемом. Принцип действия гладкостенных труб заключается в гравитационном движении материала вдоль наклоненной вниз вращающейся трубы или вдоль откоса груза в горизонтальной или наклоненной вверх вращающейся трубе. В гладкостенных горизонтальных и полого — наклонных (вверх) трубах насьшной груз движется тонким слоем по поверхности откоса аЬ (см рис. 3.6, а). В результате вращения трубы и постоянного пересыпания груза силы внутреннего трения реализуются по касательным цилиндров вращения. Поэтому угол откоса насыпного груза в продольном направлении приближается [c.275]

Пусть спутник представляет собой твердое тело, и точка О жестко связана с его корпусом. Микроускорепием Ьо в точке О называется разность между напряженностью гравитационного поля в этой точке и абсолютным ускорением последней. Если в точке О закрепить пробное тело с исчезающе малой массой т, то сила реакции, действующая на это тело со стороны спутника, будет равна —тЪо- Из негравитационных воздействий на спутник будем учитывать только сопротивление атмосферы. Тогда микроускорение можно найти по формуле [4-6 [c.601]

Эстакады могут быть тупиковыми либо сквозными. По конструк-цпн они бывают балочными и сборными. Конструктивное решение эстакады должно предусматривать самоочистку пути (самоосыпание от принимаемого груза), а путь на эстакаде должен выполняться усиленным с тем, чтобы исключить его силовое и абразивное разрушение и возможность схода подвижного состава. Эстакады оборудуют площадками для обслуживания вагонов и средств механизации, лестницами для входа на эстакаду, устройствами для предотвращения опрокидывания думпкаров, путевыми упорами и оборудованием для передвижения вагонов или средств механизации. Площадки могут быть стационарными и передвижными, а их применение определяется конкретными условиями работы. Установка площадок с двух сторон обусловливается необходимостью открывания крышек люков полувагонов и бортов платформы для обеспечения гравитационного истечения материала из подвижного состава в отвалы. Первый вариант механизации разгрузочных работ на эстакаде повышенные пути или эстакады не оборудуются специальными средствами механизации для производства грузовых операций. После гравитационной выгрузки материалов из открываемых люков полу- [c.133]

Радиальное направление тяги также теоретически не исключено, так как условие а>78. о котором говорилось в 8 гл. 5, на расстоянии от Солнца, равном радиусу земной орбиты, может реально осуществляться (гравитационное ускорение от СЬлнца равно всего лишь 0,6 10- ). Обеспечить постоянное направление тяги в сторону, противоположную Солнцу, технически несложно. Если бы технические условия допустили, то было бы удобно регулировать величину тяги таким образом, чтобы она изменялась обратно пропорционально квадрату расстояния от СЬлнца, т. е. по такому же закону, как и притяжение СЬлнца. Тогда космический аппарат оказался бы как бы погруженным в ослабленное центральное поле тяготения и полеты происходили бы по гелиоцентрическим эллипсам, параболам и гиперболам. [c.342]

Аналогично для упругих тел, ТЧ которых определяется в (10.230), законы сохранения (10.223) приводят к уравнениям движения (10.245) для произвольно малой части вещества, для которой, помимо гравитационной силы, следует учитывать еще упругую 4-силу Уравнения движения для упругих тел оказываются следствием уравнений гравитационного поля. Можно ожидать, что это будет справедливо и при наличии других сил. Как было подчеркнуто в начале 6.1, конечная скорость распространения любых взаимодействий приводит к необходимости рассмотрения промежуточного поля для описания взаимодействия двух разделенных тел. Возникающая при этом соответствующая 4-сила должна быть равна дивергенции тензора энергип — импульса промежуточного поля. С другой стороны, этот тензор вносит вклад в полный тензор Г, стоящий в правой части уравнения гравитацрюнного поля. Например, в случае электромагнитных сил, действующих на заряженное упругое тело, тензор Г должен быть суммой выражений (10.230) и (10.305). Тогда закон сохранения (10.223), вытекающий из (11.13), снова приведет к уравнению движения для малой части тела в форме выражения (10.245). Однако теперь, как видим, в правой части уравнения должна стоять сумма упругой силы/ 6V и электромагнитной силы /сбУ из (10.304). [c.305]

Интересно, что зависимость от угловой скорости гравитационной силы, действующей на пробную частицу внутри слоя, точно такая же, как и во вращающейся системе, но движущейся в противоположно.м направлении относительно системы инерциальной. Векторные потенциалы приводящие к силам типа кориолисовых, даже зависят от координат обычным образом. С другой стороны, скалярный потенциал имеет такую форму, что приводит, помимо обычных центробежных сил, к неисчезающей компоненте силы вдоль оси вращения. Чисто радиальный характер центробежной силы означает, что приближенные уравнения (11.30), для единственности решения которых требуется точная формулировка граничных условий на бесконечности, не в состоянии адекватно описать динамику мира в целом. Это и не удивительно, поскольку некоторые из наиболее характерных особенностей точных уравнений (11-12) теряются в их приближенном варианте например, существенно нелинейный характер уравнений исчезает в случае слабого поля. Кроме того, уравнения (11.12) содержат Л-член, важный в космологических задачах. Указанные обстоятельства существенно меняют проблему постановки граничных условий (см. 12.6). В любом случае, однако, силы, действующие на пробную частицу внутри слоя, слишком малы, чтобы быть измеренными. Это н объясняет отрицательный результат эксперимента, выполненного Фридлендером в 1896. [c.310]

Во Вселенной возможно существование нейтронных и гиперонных звезд, высокая плотность и малый радиус которых вызывают эффект "гравитационного запирания" светового излучения. Этот эффект был предсказан теорией относительности и экспериментально наблюдался во время солнечных затмений как искривление светового луча от близко расположенных к солнечному диску звезд. Помимо этого известен эффект гравитационного "красного смещения" (чем больще напряженность фавитационного поля на поверхности звезды, тем сильнее спектральные линии смещены в сторону длинных волн). При очень больших фавитаци-онных полях световое излучение вообще не будет выходить за пределы гравитационного радиуса, т.е. звезда будет невидима. [c.102]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...