Возмущение гравитационное

Анализ влияния моментов сил светового давления на спутник Солнца показывает, что эти моменты оказывают определенное стабилизирующее воздействие на закрученный спутник вектор кинетического момента отслеживает в орбитальной системе координат некоторое направление, тем более близкое к радиусу-вектору, чем больше величина момента сил светового давления. В орбитальной системе вектор кинетического момента описывает замкнутую коническую поверхность. В этой же главе дается анализ совместного влияния основных возмущающих факторов основной части аэродинамических и магнитных возмущений, гравитационных возмущений, эволюции орбиты. [c.15]

Устойчивость движений по круговым, эллиптическим и эллипсоидальным орбитам была исследована Е. А. Гребениковым, В. Г. Деминым и автором [13] в симметричном случае и В. Г. Дегтяревым [14] в несимметричном случае. Было показано, что все эти частные движения являются устойчивыми при постоянно действующих возмущениях гравитационной природы по отношению к величинам, характеризующим размеры и форму орбит. [c.67]

ГЛ. 4. ВОЗМУЩЕНИЯ ГРАВИТАЦИОННОЙ ПРИРОДЫ 597 [c.597]

Вернемся к определению возмущения функции распределения пузырьков газа по размерам (.г, -с), вызванного наличием гравитационной коалесценции. С этой целью найдем явный вид функции 3 (р, т) (4. 8. 21). Подставляя соотношения (4. 7. 52) для и (4. 8. 44) для Кд в (4. 8. 21), получаем [c.177]

Длинные гравитационные волны представляют собой, с общей точки зрения, малые возмущения движения рассматриваемой системы. Результаты 12 показывают, что такие возмущения рас- [c.569]

Мы уже отмечали, что многие термические возмущения (например, неоднородность системы) и вызываемые ими процессы переноса могут быть формально представлены как результат действия фиктивных внешних (пространственно неоднородных) полей. (Например, гравитационных, электрических, магнитных.) [c.182]

Линейная система. В начале этой главы (см. 18.1, 18.2) При анализе устойчивости мы неоднократно обращались к рассмотрению возмущенного движения системы около изучаемого положения ее равновесия. При этом всегда предполагалось, что активные внешние силы являются консервативными, т. е. обладают потенциалом. Более того, везде речь шла о силах, сохраняющих свои направления независимо от формы равновесия или движения системы такая нагрузка обычно имеет гравитационное происхождение и называется мертвой . Настоящий параграф посвящен динамическому подходу к исследованию устойчивости состояния идеальной системы, находящейся под действием не только консервативных, но и неконсервативных сил. [c.430]

Рис. 11.114. Поглотители крутильных колебаний. В пружинном поглотителе (рис. 11.114, а) упруго подвешенный маховичок I свободно вращается" на хвостовике вала 2. Поглотитель может быть настроен только на одну фиксированную частоту возмущения. В маятниковом поглотителе (рис. 11.114, б) центробежное силовое поле подобно гравитационному для обычного маятника. Если в формуле

Возмущение движущей силы в потоке связано с изменением гравитационной силы и изменением давления [c.74]

В [3-1, 3-2, 3-33] показано, что пленка диэлектрической жидкости, находящаяся Б электростатическом поле и подвергнутая случайному возмущению, при определенных условиях может оказаться неустойчивой. Учет вязкости и гравитационных сил приводит к некоторому уменьшению инкремента колебаний, но дестабилизирующее влияние электростатического поля сохраняется [3-2]. [c.71]

Теоретическое описание акустических и гравитационных мод. Поскольку периоды р- и -мод намного меньше периода вращения Солнца, то в первом приближении пренебрегают влиянием вращения и колебания рассматриваются как малые периодич. возмущения равновесного состояния Солнца. В сферич. системе координат (г, 6, <р) распределение амплитуды стоячих волн по поверхности постоянного радиуса описывается сферич, гармониками (0, ф) (см. Сферические функции), где I — степень сферич. гармоники — целое число, равное полному кол-ву узловых линий на поверхности и задающее горизонтальную компоненту волнового вектора кд = 1(1 - - 1)/г т — азимутальный порядок — [c.581]

Частицы жидкости, двигаясь под действием силы свободного падения к положению равновесия, по инерции будут проходить его и вновь испытывать действие восстанавливающих сил. Таким образом, на поверхности жидкости, подвергающейся случайному возмущению, появляются волны, в данном случае гравитационные. [c.115]

Полет в условиях космического пространства характеризуется отсутствием какой-либо демпфирующей среды. Это приводит к неустойчивому движению космического аппарата относительно центра масс. Достаточно малейшего возмущения и аппарат отклоняется от первоначального положения, поэтому в условиях космоса подлежат учету даже те возмущающие моменты, на которые в атмосферных условиях полета не обращают внимания. К таким возмущениям можно отнести, например, гравитационные. [c.7]

Природа гравитационных возмущений обусловлена законом всемирного тяготения. Выделим в теле космического аппарата, имеющего вытянутую форму (рис. [c.7]

Уравнения движения спутника, на который действуют гравитационные восстанавливающие моменты для случая малых отклонений и При условии отсутствия всех возмущений, можно представить в виде Г1 [c.28]

После того как спутник захвачен системой стабилизации и уже не может перевернуться, необходимо осуществить последний этап, связанный с демпфированием собственных колебаний (либраций) спутника относительно местной вертикали, появляющихся от начальных либраций и действующих возмущений. Этот последний этап демпфирование собственных колебаний - наиболее трудная задана, которую необходимо решать для получения требуемой точности при использовании пассивной гравитационно-магнитной системы стабилизации. [c.50]

Для возмущенного движения динамически симметричного спутника импульс гравитационного момента определяется величинами [7] [c.101]

Приведем без вывода формулы коэффициентов к/, sj необходимых для расчета для случаев воздействия гравитационных возмущений и возмущений, возникающих вследствие взаимодействия собственного магнитного момента спутника Вху направленного вдоль оси вращения, с магнитным полем Земли Я [c.107]

Можно доказать, что Ш.п.-в.— единственное статическое вакуумное асимптотически-плоское решение ур-ний обшей теории относительности. Ш.п.-в., описывающее чёрную дыру, устойчиво малые возмущения метрики (1) общего вида затухают по степенному закону при f-юз (показатель степени определяется мультипольностью возмущения). Гравитационная энергия связи тел массой т М, двигающихся по устойчивым круговым орбитам в Ш.п.-в., может достигать а6% от энергии покоя (С. Л. Каплан, 1949), Частицы, падаюидие в чёрную дыру, достигают поверхности горизонта событий за конечное собственное время -rj , но за бесконечный интервал времени t с точки зрения любого внеш. наблюдателя, не падающего в чёрную дыру. Это утверждение остаётся верным и в случае нестационарной чёрной дыры, масса к-рой растёт из-за поглощения (аккреции) ею окружающего вещества [при этом, однако, следует помнить, что в случае аккреции на чёрную дыру радиус поверхности горизонта событий r (f) всегда несколько больше текущего гравитационного радиуса г, (01-После пересечения горизонта событий частицы достигают сингулярности г = 0 также за конечный интервал собственного времени. Внеш. наблюдатель этого не увидит никогда. [c.460]

Первые теоретические работы по исследованию возмущений от светового давления на движение искусственных спутников принадлежат П. Мюзену [9], Паркинсону, Джонсу, Шапиро 110]. Они были связаны с изучением движения спутника Авангард-1 . Оказалось, что теория движения этого спутника, учитывающая гравитационные возмущения (гравитационное поле Земли, притяжение Луны и Солнца), не давала должного согласия с наблюдениями. В этих работах были определены в первом приближении важнейшие возмущения. При этом пренебре-галось эффектом тени и предполагалось, что поверхность спутника зеркально отражает солнечные лучи. [c.306]

Определение возмущений гравитационной природы (возмущения от зональных, тессеральных и секторнальных гармоник геопотенциала и возмущения от притяжения Луны и Солнца) не вызывает особых трудностей. В настоящее время теория этих возмущений разработана достаточно полно и с высокой точностью. Основные формулы для этих возмущений приведены в главе 4. [c.554]

К. Бутусов в 1978 году рассчитал средние периоды обращения планет Солнечной системы и сопоставил их с геометрической прогрессией со знаменателем, равным золотой пропорции. Получилось очень точное соответствие (оп1ибка около 4%). Из сопоставления величин видно, что отношение периодов вращения планет вокруг Солнца равны либо Ф, либо Ф . Частоты обращения планет и их разности образуют спектр, подчиненный золотой пропорции [5]. К. Бутусов приходит к выводу, что спектр гравитационных и акустических возмущений, создаваемых планетами, является наиболее совершенным из всех возможных вариантов. Ученый математически доказал, что при резонансе волн [c.164]

В этих уравнениях, т, у, z — координаты точки О в невозмун1,епном движении в системе OyX y Zy (О — центр Земли, оси Ojij, О у , OiZi параллельны осям Ох, Оу, Oz), t>x, у, 6z — отклонения соответствующих координат в возмущенном движении, oj , (o — проекции абсолютной угловой скорости платформы на оси у к z (ири рассматриваемом движении = 0), о)о = ц/г , где (г — гравитационная постоянная Земли, г — расстояние от центра Земли до точки О в невозмущенном движении. [c.177]

Рис. 45.62. Гравитационная неустойчивость во Вселенной. По оси ординат отложено время от начала расширения Вселенной, по оси абсцисс — масса возмущения (р 1. возм). Отмечены момент f , когда сравниваются плотности вещества и излучения, и момент рекомбинации водорода Л1дж—джннсовская масса (минимальное значение массы, при которой начинается гравитационная неустойчивость) —максимальная масса возмущений, затухших к данному моменту времени под действием лучистой вязкости и теплопроводности 3=1 f85]

ВОЛНА бегущая—распространение возмущения в среде ВОЛНА (световая — электромагнитное излучение, содержащее в своем составе синусоидальные электромагнитные волны с длинами волн в диапазоне 0,4...0,76 мкм синусоидальная—распространение в среде гармонических колебаний какой-либо физической величины, происходящих со строго определенной частотой спиновая — волна нарушений спинового порядка в магнитоупорядоченной среде (ферромагнетике, ферримагнетике и антиферромагнетике) ударная — распространение в среде области, внутри которой давление резко повышено по сравнению с давлением в соседних областях уединенная — волна с устойчивым профилем в нелинейной диспергирующей среде, ведущая себя подобно частице цилиндрическая— волна, имеющая цилиндрический волновой фронт) ВОЛНЫ [вторичные — волны электромагнитные, излучаемые молекулами в процессе вынужденных колебаний той же частоты, что и падающий свет гравитационные — поверхностные волны, в которых основную роль играет сила тяжести или свободное гравитационное поле, излучаемое ускоренно движущимися массами де Бройля — волны, связанные с любой движущейся частицей и отражающие ее квантовую природу инфразнуковые — волны звуковые с частотой у<16Гц] [c.227]

АДИАБАТИЧЕСКИЕ ФЛУКТУАЦИИ в космологии — один из возможных типов малых нарушений однородности Вселенной, цривлекаемых для объяснения происхождения её наблюдаемой структуры галактик, а также групп, скоплений и сверхскопле-ний галактик. А. ф. присутствуют, вероятно, уже на самых ранних стадиях эволюции Вселенной — вблизи космологич. сингулярности (см. Сингулярность космологическая). Они представляют собой неоднородности плотности и потенц. возмущения скорости п-ва, к-рые нарушают однородное и изотропное расширение Вселенной и, нарастая под действием сил тяготения, приводят к образованию гравитационно обособленных космич. тел. А. ф. сохраняют уд. энтропию строго неизменной по пространству — отсюда их название (см. Адиабатический процесс). Постоянство уд. энтропии является, согласно совр. теориям (см. Варион-ная асимметрия Вселенной), одним из важнейших свойств ранней Вселенной. [c.26]

ГРАВИТАЦИОННАЯ НЕУСТОЙЧИВОСТЬ — ррвитие возмущений плотности и скорости среды под действием сил собственного тяготения. Согласно совр, взглядам, Г. н. однородного и изотропно расширяющегося вещества (см. Космология) привела к образованию наблюдаемой крупномасштабной структуры Вселенной — галактик, скоплений и сверхскоплений галактик. Г. н., вероятно, играет важную роль также в образовании звёзд и звёздных скоплений. [c.521]

Гравитация, основанная на эфф. лагранжиане Эйн-П1тейна, не относится к классу перенормируемых теорий, поэтому без существ, изменения на малых расстояниях [характерным масштабом в этом случае является т.н. планковская длина (АС/с ) —1,6-10 см, где G — ньютоновская гравитационная постоянная] её нельзя сформулировать как последоват. модель КТП, Гравитац. постоянная G, в отличие от других К. в., может быть опреде.т1ена только в классич. пределе по энергии взаимодействия макроскопич. тел. Несмотря па чрезвычайную малость G (в атомных единицах Сягбгде тпр — масса протона в системе СГС G=0,7425 СМ Г С ), теория возмущений по К. в. [c.443]

Устойчивость относительно тепловых возмущений обеспечивается отрицательной теплоёмкостью звезды. Отрицат. теплоёмкость можно объяснить на основе теоремы вириала. В применении к звёздам, к-рые описываются ур-нисм состояния идеального газа с показателем адиабаты 5/3, эта теорема гласит, что в равновесии тепловая энергия звезды составляет половину абс. величины её гравитац. энергии (отрицательной), т. е. полная энергия звезды отрицательна и равна половине гравитационной. [c.488]

В инженерной практике широко распространены конструкции, элементы которых имеют полости или отсеки, содержащие жидкость, иапример, объекты авиационной и ракетно-космической техники, танкеры и плавучие топливозаправочные станции, суда для перевозки сжиженных газов и стационарные резервуары, предназначенные для хранения нефтепродуктов и сжиженных газов, ректификационные колонны и т. д. В большинстве случаев жидкость-заполняет соответствующие полостн или отсеки лишь частично, так что имеется свободная поверхность, являющаяся границей раздела между жидкостью и находящимся над ней газом (в частности, воздухом). Обычно можно считать (за исключением особых случаев движения тела с жидкостью в условиях, близких к невесомости, которые здесь не рассматриваются), что колебания жидкости происходят в поле массовых сил, гравитационных и инерционных, связанных с некоторым невозмущенным движением. Как правило, это поле можно в первом приближении считать потенциальным, а само возмущенное движение отсека и жидкости — носящим характер малых колебаний, что Оправдывает линеаризацию уравнений возмущенного движения. Ряд актуальных для практики случаев возмущенного движения жидкости характеризуется большими числами Рейнольдса, что позволяет использовать при описании этого движения концепцию пограничного слоя, считая, кроме того, жидкость несжимаемой. Эти гипотезы лежат в основе теории, излагаемой ниже [23, 28, 32, 34, 45, 54J. Учету нелинейности немалых колебаний жидкости посвящены, например, работы [15, 26, 29, 30]. Взаимное влияние колебаний отсека и жидкости при ее волновых движениях может сильно изменять устойчивость системы, а иногда порождать неустойчивость, невозможную при отсутствии подвижности жидкости. В качестве примера можно привести резкое ухудшение остойчивости корабля при наличии жидких грузов и Динамическую неустойчивость автоматически управляемых ракет-носителей и космических аппаратов с жидкостными ракетными двигателями при неправильном выборе структуры или параметров автомата стабилизации. Поэтому одной из основных Задач при проектировании всех этих объектов является обеспечение их динамической устойчивости [9, 10, 39, 43]. Для гражданских и промышленных сооружений с отсеками, содержащими жидкость, центр тяжести при исследовании их динамики смещается в область определения дополнительных гидродинамических нагрузок, например при сейсмических колебаниях сооружения [31]. [c.61]

При полете КА на него действуют возмущения различного рода. Природа этих возмущений обусловлена гравитационными, аэродинамическими и магнитными силами, а также силами, вызванными давлением элементарных частиц, излучаемых Солнцем. Кроме того, во время космического полета есть вероятность столкновения КА с микрометеоритами, которая тем меньше, чем крупнее частица. Перечисленные возмущения достаточно хорошо изучены для невращающихся КА [1, 26]. Возмущающие силы оказывают влияние на характер движения центра масс КА, а создаваемые ими моменты — на характер его движения относительно центра масс. Хотя эти возмущения очень малы и при изучении движения в атмосферных условиях, как правило, не учитываются, при длительных космических полетах их влияние является весьма существенным. [c.11]

Этот момент будет стремиться развернуть продольную ось космического аппарата в направлении местной вертикали. Имеются формулы, позволяющие определить величину гравитационных возмущений [1]. Составляющие гравитационного момента Л4гр в первом приближении в цроекциях на оси связанной системы координат выражаются как [c.8]

Выделив мысленно в теле Земли сферу (на рис. 2.5 показано пунктиром), видим, что оставш иеся ее части можно представить б виде обода сложной формы, охватььвающего шар. Когда-то в момент образования солнечной системы Земля приняла устойчивое положение по отношению к притягивающему центру — Солнцу. Любое возмущение может откло1нить ее от устойчивого положения, однако, как только это произойдет, в действие вступит гравитационная стабилизация, которая аналогично маятнику гировертикали корректирует Землю-гироскоп. [c.28]

Рассмотрим -влияние некоторых возмущений на движение спутника с гравитационной системой стабилизации. Возмущающие моменты, действующие по осям рыскания и крена, зададим в виде постоянной и гармонической составляющей с частотой ооо. В этОхМ случае уравнения движения примут вид [c.31]

Возмущение от светового давления солнечных лучей. Для спутников, летающих на орбитах до 300 км, давление от солнечных лучей ничтожно мало по сравнению с аэродинамическим. Но уже на высотах порядка 700 км эти давлшия становятся сравнимыми, а на больших высотах солнечное давление значительно превышает аэродинамическое. Гравитационный момент также довольно быстро уменьшается с высотой. Поэтому возмущающий момент от давления солнечных лучей имеет решающее значение при полетах на больших высотах (свыше 2000 км), например, для стационарных спутников и, особенно, для межпланетных космических кораблей и спутников, движущихся по орбите вокруг Солнца [1]. [c.19]

В тех случаях, когда угловым положением КА управляет активная система ориентащш и стабилизации, создаются управляющие моменты, которые на несколько порядков превышают значения составляющих вектора гравитационного момента. Поэтому при работающей активной системе ориентации и стабилизации, например газореактивной, незначительные гравитационные моменты не принимаются во внимание при оценке возмущений. Однако в условиях космического пространства, где нет какой-либо естественной демпфирующей среды, даже такие небольшие возмущающие моменты, как гравитационные, при отсутствии управляющих моментов приводят к достаточно большим угловым отклонениям КА от заданного положения ориентации. [c.20]

Возмущения от температурной деформации элементов конструкции системы. Возмущения от температурной деформации элементов конструкции КА возникают в основном в гравитационно-стабилизированных спутниках, имеющих систему управления угловым положением с выдвижными стержнями. В таких системах сторона стержня, обращенная к Солнцу, нагревается до более высокой температуры, чем противоположная, в результате чего выдвижные стержни изгибаются. Соответственно главные оси инерции спутника отклоня1бтся от направлений, имеющих место при идеально жестких стержнях. Тогда истинное направление прямой, которая должна показывать центр Земли, может отклониться от направления местной вертикали на некоторый угол. [c.22]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...